Поток потенциальный

Согласно этой гипотезы, формируется два потока — потенциальный периферийный и квазитвердый приосевой, имеющий осевую скорость, противоположную скорости периферийного [c.121]

Отсюда следует принцип суперпозиции (наложения) потенциальных потоков потенциальные потоки несжимаемой жидкости можно складывать потенциалы скоростей и функции тока складываются при этом алгебраически, а векторы скоростей в соответствующих точках — геометрически. [c.211]

Так как дУу/дх = —4 дУх/ду = —4, то == 0 и рассматриваемый поток — потенциальный. [c.57]

Для решения последней задачи введем полярные координаты г и е с началом координат в точке 0. Отсчет полярного угла будем производить от вертикали вправо. Предполагая поток потенциальным, составляющие скорости Vr и Wj, зависящие только от угла е, можно выразить через потенциал скорости ф [c.195]

Рассмотрим отдельно потенциальную и кинетическую энергию потока. Потенциальная энергия [c.102]

Внутренняя энергия — не единственный вид энергии, которым может об.ладать термодинамическая система. Рассмотрим небольшой объем жидкости (жидкую частицу), движущейся вместе с окружающим ее потоком. Такая жидкая частица обладает кинетической энергией, равной половине произведения массы частицы на квадрат скорости потока, потенциальной энергией в поле сил тяжести и, наконец, внутренней энергией сумма этих трех энергий есть полная энергия системы. Закон сохранения и превращения энергии можно сформулировать так, что будут учтены все три указанных вида энергии (этот вопрос рассматривается в гл. 7). Из сказанного ясно, что к внутренней энергии относится та часть полной энергии термодинамической системы, которая не связана с движением системы как целого и с положением системы в поле сил тяжести. [c.20]

Эта формула и определяет скорость распространения бесконечно малых центробежных волн изменения толщины вращающегося слоя в любом цилиндрическом потоке, потенциальном или вихревом, но, конечно, при постоянной осевой скорости, отвечающей предположению об отсутствии внешних сил трения во вращающемся цилиндрическом потоке реальной жидкости. [c.71]

Результаты исследования формы течения подтвердили вьшоды 5.4 и работы [60] о том, что для получения цилиндрической внутренней поверхности, свободной от крупных стоячих волн, необходимо в тангенциальном завихрителе иметь длинные и узкие щели, при которых можно пренебречь различием в локальном моменте количества движения или циркуляции на различных пиниях тока и считать поток потенциальным. Результаты измерений распределения центробежного давления по длине трубы приведены на рис. 7.1 и 7.2. [c.129]

Поток потенциальный — Построение 12 — 287 — Размеры 12 — 286 — Схемы распределения давлений 12 — 298 — Число оборотов 12 — 287 — Характеристические коэфициенты 12 — 287 [c.37]

Предположим, что надо определить поле скоростей потока несжимаемой жидкости, теку-щ,его через межлопаточный канал решетки профилей. Предполагается, что поток потенциальный, внутреннее и внешнее трение отсутствует. В основу расчета положим уравнение сплошности и условие отсутствия вихрей. Поскольку мы пренебрегаем трением текущей жидкости о стенкн канала, то движущиеся вдоль этих стенок части потока имеют линии тока, направление которых определится лопаточным контуром на его выпуклой и вогнутой частях. Это будут граничные линии тока. Если бы можно было подобрать такие поперечные сечения канала, во всех точках которых потенциальный поток имел бы одинаковые по величине скорости, то расчеты массового расхода через поверхности таких сечений значительно упростились бы, линии тока были бы во всех точках нормальны указанным поверхностям и легко могли бы быть построены. Сами такие поверхности были бы эквипотенциалями. Такая задача решается путем последовательных приближений, но расчеты трудоемки и теряют практическую ценность. [c.219]

Частная производная по времени от объемной плотности потенциальной энергии равна дивергенции от потока энергии и сумме стоков потенциальной энергии. Поток потенциальной энергии состоит из конвективной составляющей pl w (молярный перенос) и кондуктивной составляю- [c.22]

Согласно теореме Жуковского сила действует на обтекаемый профиль только в том случае, если циркуляция скорости не равна нулю. По формуле Стокса (4.5) циркуляция не равна нулю, только если имеется завихренность. Поскольку поток потенциальный, и завихренность в нем всюду равна нулю, то остается предположить, что завихренность располагается бесконечно тонким слоем по профилю, т. е. на границе жидкости. Другими словами твердый профиль исключается, а воздействие его на поток заменяется воздействием вихревого слоя, расположенного по контуру. Если подобрать интенсивность этого слоя так, что контур станет линией тока, то граничные условия будут удовлетворены. [c.70]

И СОСТОИТ из вязкого потока, диффузионного потока потенциальной энергии и теплового потока (первое, второе и третье слагаемые правой части (98.18) соответственно). Это выражение можно рассматривать как феноменологическое определение теплового потока Вычитая выражение (98.15) из (98.17) и учитывая (98.18), получим уравнение баланса для внутренней энергии [c.567]

Частицы жидкости описывают окружности с постоянной скоростью, и давление в- окрестности частицы одинаково при любом ее положении на орбите. Рассмотрим теперь какую-либо частицу, орбита которой пересекает неподвижную вертикальную плоскость в точках А и В, как изображено на рис. 283. Поток кинетической энергии (или работа сил давления в единицу времени) через эту плоскость за один период равен нулю, так как то количество жидкости, которое перешло слева направо в точке А, вернулось обратно справа налево в точке В. С другой стороны, поток потенциальной энергии не равен нулю, так как потенциальная энергия, отнесенная к единице массы в точке А, превышает потенциальную энергию в точке В на величину g-AB. Ясно, что потенциальная энергия движется вместе с волной, т. е. со скоростью с. Но потенциальная энергия равна половине полной энергии. Следовательно, полная энергия переносится со скоростью Vi , т. е. с групповой скоростью. [c.403]

TO в частном случае, когда поток потенциальный, определение поля скоростей сводится к определению одной неизвестной функции, именно потенциала скоростей ср. Достаточно определить эту единственную неизвестную функцию ср и комноненты скорости без всякого затруднения определяются по формулам (27) или по эквивалентной формуле (30). Таким образом, потенциальный поток является наиболее простым не только с механической точки зрения, но и с точки зрения расчетной. [c.164]

В третьей зоне градиенты скорости конечны или малы, а поэтому при малых ц малы и касательные напряжения, обусловленные вязкостью, и ими можно пренебречь. Эту зону обычно называют внешним потоком-, для описания движения жидкости в ней можно пользоваться уравнениями идеальной жидкости в форме Эйлера. Мы будем в дальнейшем считать внешний поток потенциальным. [c.329]

Эффективное вычисление гидродинамических реакций при установившемся течении. Формула Кутта—Жуковского. Допустим, что течение, получаемое при внесении тела в поступательный поток, потенциально везде вне тела и может быть осуществлено путем замены тела известным нам наперед расположением особых точек течения—вихревых, источников и дублетов, лежащих внутри контура С, ограничивающего тело кроме того, будем считать, что [c.254]

В перечисленных течениях наличие крупномасштабной турбулентности суш,ественно осложняет описание таких течений. Настояш,ая работа преследует две цели. Прежде всего - выяснить возможности их описания с помош,ью современных дифференциальных моделей турбулентности. Заранее ясно, что простые однопараметрические модели не могут дать хороших результатов, поскольку в них отсутствует возможность учета влияния масштаба турбулентности во внешнем потоке. Потенциально такая возможность открывается при использовании двухпараметрических моделей турбулентности, например известной /с- -модели. Однако, как будет показано, и они не позволяют правильно предсказывать роль крупных масштабов. Поэтому вторая и основная цель статьи - предложить способы модернизации указанных моделей с целью описания этого влияния. [c.456]

Одним из наиболее развитых методов в задачах внешней аэродинамики является метод малых возмущений. Предполагается, что форма тела такова, что при обтекании его потоком газа с большой скоростью производимые телом возмущения малы по сравнению с соответствующими параметрами основного потока. Рассмотрим потенциальные течения. Напомним, что даже в сверхзвуковом потоке потенциальность течения сохранится при наличии малых возмущений, поскольку изменение энтропии в искривленных слабых ударных волнах — малая высшего порядка. [c.164]

До сих пор мы ничего не говорили о характере самого потока. Будем считать, что поток потенциальный и на бесконечности направлен параллельно оси х со скоростью и ос справа налево. Это означает, что [c.121]

Имея в виду, что на внешней границе слоя, где поток потенциальный, в силу уравнения Лагранжа—Бернулли [c.270]

Частная производная по времени от объемной плотности потенциальной энергии равна сумме дивергенции потока энергии и стоков потенциальной энергии. Поток потенциальной энергии [c.34]

Полный поток энергии состоит из 1) конвективного потока энергии, вызванного движением жидкости, реи 2) диффузионного (молекулярного) потока энергии передаваемого хаотическим движением молекул 3) молекулярного потока потенциальной [c.34]

Здесь удельная энергия э является функцией к при постоянном расходе Q. Это дает возможность графически изобразить функцию удельной энергии сечения в прямоугольных координатах (рис. VII.2). Для этого откладываем по вертикали (глубине потока) потенциальную энергию к и кинетическую энергию aQ 2g(i) , а по горизонтали полную удельную энергию сечения э. [c.131]

Плоскопараллельный поток — потенциальный поток, имеющий в бесконечности скорость V, которую сохраняет по величине и направлению во всех точках пространства. [c.417]

Отвлекаясь теперь от вихреобразования, будем считать поток потенциальным. Уравнение для потенциала Ф гласит [c.170]

В этой главе мы будем рассматривать внешнее обтекание тел или течения внутри каналов, когда площадь сечения пограничного слоя составляет малую долю сечения канала, так что течение в ядре потока потенциально. [c.270]

Выражение (22.15) является уравнением баланса удельных энергий реального потока жидкости с учетом потерь. Все члены этого уравнения имеют тот же геометрический и энергетический смысл, что и уравнение Бернулли для элементарной струйкп идеальной жидкости. Из уравнения (22.15) следует, что удельная энергия ,гр, затраченная на преодоление сил трения на участке /—2, равна изменению полной удельной энергии потока (потенциальной и кинетической) на том же участке. [c.282]

Рассмотрим тепбрь два конкретных частных случая вращающихся цилиндрических потоков потенциальный и квазитвердый. [c.58]

Частная производная по времени от объемной плотности потенциальной энергии равна сумме дивергенции потока энергии и стоков потенциальной энергии. Поток потенциальной энергии состоит из конвективной р1 йГ и кон-дуктивной 2]Tk h составляющих. Сток потенциальной энергии обусловлен работой внешних сил при движении жидкости и - У Pk k работой внешних [c.28]

Качественно иную природу имеет неустойчивость, наступающая при умеренных и больших числах Прандтля. В этой области природа неустойчивости — рэлеевская она связана с наличием в потоке потенциально неустойчивых зон распределения температуры. Формирующиеся в этих зонах плоские ячеистые возмущения сносятся основным потоком возникают две волновые моды, вырожденные по критическому числу. Одна из них возбуждается в верхней четверти сечения канала и сносится нагретым потоком влево, другая возбуждается в нижней четверти сечения и сносится холодным потоком в противоположную сторону, при больших числах Прандтля критическое число Грасгофа для рэлеевских волновых мод подчиняется асимптотической зависимости Сг = 964/Рг. Критическим параметром, таким образом, является число Рэлея Сг Рг, что подтверждает стратификационную природу неустойчивости. [c.205]

ПОЛНЫЙ субстанциональный поток потенциальной энергии в турбулизованном многокомпонентном континууме [c.125]

Кавитация — это процесс образования и быстрого исчезновения пузырьков паров жидкости вследствие локального изменения давления в потоке жидкости. При местном ускорении потока потенциальная энергия давления переходит в кинетическую ускорившегося потока жидкости. В этом месте давление понижается и возможно локальное вскипание жидкости с образованием пузырьков паров. При дальнейшем движении потока в случае его торможения происходит обратный переход кинетической энергии потока в потенциальную и локал1>ное давление повышается. Пузырьки нара мгновенно исчезают если это яв.1енте происходит на поверхности твердого тела, то при исчезновении пузырькл эта поверхность испытывает локальный гидравлический удар. Разрушение поверхностного слоя металла под влиянием многократных гидроударов называется кавитационной эрозией. [c.280]

Обтекание слабо искривленных поверхностей тела малого сопротивления. До места с наименьшим давлением поток обыкновгнно движется ламинарно, начиная отсюда — турбулентно. Величина сопротивления того же порядка, что и для плоских плтстинэк с одинаковой поверхностью. Так как пограничный слой большей частью очень тонок, то распределение давления вдоль поверхности может быть выведено путем принятия потока потенциальным. Примерами могут служить дирижабли, стойки аэропланов и крылья (коэфициенты сопротивления приведены в следующем параграфе и далее, при описании крыльев). [c.435]

Теоремы Гельмгольца. Теоремы Гельмгольца (Helmholtz), касающиеся важных соотношений, которые наблюдаются при движении идеальной жидкости с вращением частиц, выведены им на основе электродинамических представлений. Однако следствия из этих теорем могут быть легко доказаны при рассмотрении вихревого шнура в потенциальном потоке. Потенциальное движение с циркуляцией, как показано выше, является многосвязной областью, где циркуляция одинакова вдоль всех кривых, если их можно перевести друг в друга, не пересекая границ области. Из этого свойства следует, во-первых, что циркуляция вокруг вихревого шнура в одно и то же время во всех точках должна быть одинаковой и, во-вторых, что вихревой шнур должен либо представлять замкнутую кривую, либо достигать своими концами границ жидкости. [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...