Теорема об изменении кинетического момента системы

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс. Для [c.192]

Теореме об изменении кинетического момента системы можно дать следующее кинематическое истолкование. Из кинематики точки известно, что скорость точки можно рассматривать как скорость конца радиуса-вектора, следящего за движущейся точкой, или как скорость изменения самого радиуса-вектора, если он проведен в движущуюся точку из какой-либо неподвижной точки (рис. 229). [c.282]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА СИСТЕМЫ ПРИ УДАРЕ [c.483]

По теореме об изменении кинетического момента системы [c.483]

По теореме об изменении кинетического момента системы при ударе в проекциях на ось вращения Ог [c.484]

Проецируя (24) на прямоугольные декартовы оси координат, получаем теоремы об изменении кинетического момента системы относительно этих осей координат, т. е. [c.300]

Выведем законы сохранения кинетических моментов для системы, рассматривая материальную точку как механическую систему, у которой число точек равно единице. Естественно, что для одной материальной точки все действующие на нее силы являются внешними. Возможны следующие частные случаи теоремы об изменении кинетического момента системы. [c.300]

Этот частный случай теоремы об изменении кинетического момента системы называют законом сохранения кинетического м о м е н т а. В проекциях на прямоугольные декартовы оси координат по этому закону [c.300]

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс. Для абсолютного движения системы и неподвижной точки О теорема об изменении кинетического момента имеет вид [c.308]

Теореме об изменении кинетического момента системы можно дать следующее кинематическое истолкование. Из кинематики точки известно, что скорость точки можно рассматривать как скорость конца радиус-вектора, следящего за движущейся точкой, или как скорость изменения самого радиус-вектора, если он проведен в движущуюся точку из какой-либо неподвижной точки (рис. 59). Траектория движущейся точки при этом является годографом радиус-вектора г, а скорость точки направлена по касательной к этому годографу и равна первой производной по времени от радиус-вектора. Аналогично этому, и производную по времени от кинетического момента можно рассматривать как своеобразную Скорость конца этого вектора при движении по годо- [c.310]

В динамике точки ( 212 первого тома) рассматривалась теорема об изменении момента количества движения материальной точки. Теорема об изменении кинетического момента системы является дальнейшим обобщением этой теоремы динамики точки. [c.62]

Возвратимся к равенству (1.69), которым определяется теорема об изменении кинетического момента системы. В левой части этого равенства находится производная по времени от вектора момента количества движения системы. Как известно из основ векторного исчисления ( 25 т. I), эта производная является скоростью точки, вычерчивающей годограф вектора Ьо [c.63]

Простейшие примеры применения теоремы об изменении кинетического момента системы [c.69]

Теорема об изменении кинетического момента системы. Рассмотрим механическую систему, состояш,уго из п материальных точек. Теорема об изменении кинетического момента (5), доказанная нами для одной материальной точки, будет справедлива и для каждой из точек рассматриваемой системы. Следовательно, если мы выделим какую-нибудь точку системы с массой т , имеющую скорость то для нее будет иметь место равенство [c.604]

Отметим теперь некоторые следствия, вытекающие из теоремы об изменении кинетического момента системы. [c.606]

Выше была доказана теорема об изменении кинетического момента системы по отношению к неподвижным осям координат (см. формулу 20). Покажем теперь, что эта теорема остается справедливой и по отношению к подвижным осям координат Сх у г, имеющим свое начало в центре масс С системы и движущимся поступательно вместе с центром масс по отношению к неподвижным осям координат Охуг (рис. 347). Рис. 347 [c.607]

Как выражается теорема об изменении кинетического момента системы в векторной и координатной формах [c.836]

В чем состоит теорема об изменении кинетического момента системы при ударе [c.838]

Для их решения кроме рассмотренной выше в задаче 12 теоремы об изменении кинетического момента системы тел относительно оси могут быть использованы [c.140]

Теорема об изменении кинетического момента системы материальных точек [c.196]

Р = mjg и реакции подшипников Ri, Rj, Все они или параллельны оси вращения, или пересекают ее, следовательно, их моменты относительно этой оси равны нулю. Поэтому проведем ось г вдоль оси вращения платформы в составим уравнение теоремы об изменении кинетического момента системы в проекциях на эту ось [c.201]

Для данной системы нельзя провести ось, относительно которой сумма моментов внешних сил равна нулю (оси, расположенные в плоскости чертежа, рассматривать нельзя, так как относительно их и кинетический момент системы тождественно равен нулю). Поэтому для исключения из рассмотрения неизвестной реакции оси блока составим уравнение теоремы об изменении кинетического момента системы в проекции на эту ось [c.202]

В задачах программированного контроля по динамике студент должен показать знание и умение вычислять основные динамические характеристики материальной точки и твердого тела (количество движения, момент количества движения или кинетический момент относительно точки или оси, кинетическую энергию). Примером может служить карточка программированного контроля по теме Теорема об изменении кинетического момента системы материальных точек относи тельно точки или оси [c.15]

Теорема об изменении кинетического момента системы. Для того чтобы сформулировать теорему об изменении кинетического момента системы, связывающую [c.380]

Проецируя (24) па прямоу ольныс декарт овы оси координат, получаем теоремы об изменении кинетическою момента системы oTHo HrejHjHo этих осей координат, т. е. [c.311]

Формула (38) и выражает рассматриваемую теорему. Теорема об изменении кинетического момента системы относительно центра масс для относительного двиоюения системы по отношению к системе координат, движуи ейся поступательно с центром масс, формулируется также, как если бы центр масс был неподвижной точкой. [c.281]

Теорема об изменении кинетического момента системы чаще всего применяется для исследования движения механической системы, состоящей из основного тела, несущего другие тела, при условии, что тело-носитель совершает вращательное движение относительно неподвижной оси или неподвижной точки (в частности, относительно центра масс), а движения несомых тел по отношению к основному заданы. При этом рекомендуется следующая последовательность решения задачи. [c.200]

Пусть твердое тело переменного состава имеет одну неподвижную точку О. Для получения дифференциальных уравнений движения тела воспользуемся теоремой об изменении кинетического момента системы переменного состава. Пусть система координат Oxyz жестко связана с телом, а Ко — кинетический момент тела относительно точки О. Если о — угловая скорость тела, то из равенства (7) п. 131 получаем [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...