Теорема об изменении кинетического момента системы при ударе

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА СИСТЕМЫ ПРИ УДАРЕ [c.483]

По теореме об изменении кинетического момента системы при ударе в проекциях на ось вращения Ог [c.484]

В чем состоит теорема об изменении кинетического момента системы при ударе [c.838]

Резкая остановка наклоняющегося грузоподъемника или опускающихся вил, обусловленная наложением связи, рассматривается как явление удара. В момент удара и в течение последующего поворота всей системы (погрузчика и груза) вокруг ребра опрокидывания между грузом и погрузчиком существует жесткая связь, которую можно считать длительной, а следовательно, удар— вполне неупругим. На основании теоремы об изменении кинетического момента при ударе можно записать уравнение [c.154]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ ПРИ УДАРЕ [c.269]

При рассмотрении удара двух тел, вращающихся вокруг одной оси или параллельных осей, следует применять теорему об из.менении кинетического момента к каждому телу или теорему Карно. При применении теоремы об изменении кинетического момента к двум телам вместе при вращении тел вокруг параллельных осей войдут моменты неизвестных ударных импульсов в местах закрепления по крайней мере одной из осей вращения. Эти моменты сами являются неизвестными. Применение общих теорем при ударе к одному телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, рассмотрено в следующем параграфе. Здесь отметим только некоторые особенности применения теоремы Карно к системе двух вращающихся тел. [c.519]

Для исследования действия мгновенных сил па абсолютно твердое тело достаточно применить уравнения (III. 72) и (III. 74), выражающие теоремы об изменении количества движения и кинетического момента системы при ударе. [c.472]

Для определения этих пяти неизвестных воспользуемся теоремами об изменении количества движения центра масс системы при ударе и кинетического момента при ударе в проекциях на оси координат (см. уравнения 6, 127 и 4, 128). [c.813]

Первая теорема Карно. Рассмотрим движение системы, связи которой идеальны и обратимы (в частности, стационарны). В некоторый момент на систему накладываются новые связи, которые также являются идеальными и обратимыми. Активных ударных импульсов нет. Импульсивное движение возникает только за счет наложения новых связей. Найдем изменение кинетической энергии системы за время удара. [c.444]

Динамика 1) теорема об изменении кинетической энергии 2) динамические реакции 3) движение центра масс 4) возможные перемещения (система двух тел) 5) теорема об изменении кинетического момента 6) колебания системы с одной степенью свободы 7) удар. [c.26]

Теорема об изменении кинетического момента механической системы при ударе [c.481]

Основные теоремы теории удара касаются изменения количества движения системы, ее кинетического момента и кинетической энергии. [c.433]

Теоремы об изменении количества движения и кинетического момента во время удара представляют основные уравнения удара свободной механической системы, заменяющие собой теоремы о количестве движения и кинетическом моменте, которые применяют при изучении движения свободных механических систем, находящихся иод действием конечных сил. [c.130]

В работе 1946 г. Космодемьянский выводит основные теоремы о движе- 241 НИИ центра масс системы, об изменении главного вектора количества движения, кинетического момента и кинетической энергии тела переменной массы. Однако уравнения движения тела переменной массы, выведенные этим путем, не описывали движения таких объектов, где необходимо было учитывать внутреннее относительное движение частиц, реактивное действие которых исключалось гипотезой удара или мгновенного контакта. [c.241]

Теорема об изменении кинетического момента. Пусть А — произвольная точка пространства, подвижная или неподвижная, а Ргу — радиус-вектор точки системы относительно А. Умножим обе части равенства (3) п. 193 слева векторно на и результаты просуммируем. Тогда, учитывая постоянство ttIjj и тот факт, что не меняется во время удара, получаем соотношение [c.410]

Пример 1. Целесообразность использования понятия о вириале количества движения показывает задача о соударении двух одинаковых однородных шаров. Пусть движение шаров является поступательным с одинаковыми по величине скоростями по прямой, соединяющей центры шаров, удар абсолютно упругий в предположениях стереомеха-нической теории, ударные активные силы отсутствуют. Как известно, в доударном и послеударном состояниях системы одинаковы её основные динамические величины (количество движения, кинетический момент и кинетическая энергия). Однако между шарами происходит обмен движениями , который перечисленные динамические величины не отражают. В тех же условиях за время движения вириал количества движения изменяется, и это изменение нетрудно найти с помощью теоремы об изменении вириала количества движения. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...