Кинетический момент точки

В физике кинетический момент точки иногда называют моментом импульса точки. [c.204]

Для механической системы кинетическим моментом Kq (или главным моментом количества движения системы относительно какой-либо точки О) называют векторную сумму кинетических моментов точек этой системы, взятых относительно точки О (рис. 48), т. е. [c.204]

Для решения поставленной задачи следовало бы использовать уравнения движения точки в проекциях на полярные оси координат. Удобнее применять следствия из этих уравнений в форме теорем об изменении кинетической энергии и кинетического момента точки. [c.548]

Когда имеет место интеграл кинетического момента, то плоскость, перпендикулярная вектору К и проходящая через неподвижный центр приведения моментов, называется неизменяемой плоскостью Лапласа. [c.387]

Кинетический момент точки и системы [c.268]

Проектируя обе части (19) на прямоугольные декартовы оси, получаем кинетические моменты точки относительно этих осей координат, если точка О является началом осей координат [c.268]

Таким образом, первая производная по времени от кинетического момента точки относительно какого-либо центра равна моменту силы относительно того же центра. [c.271]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА Кинетический момент точки и системы [c.295]

Теорема об изменении кинетического момента точки [c.297]

Проецируя (23) на прямоугольные декартовы оси координат, получаем теоремы об изменении кинетического момента точки относительно этих осей координат [c.298]

Величина, равная взятому со знаком плюс или минус произведению модуля вектора количества движения на длину перпендикуляра от точки до оси (то же, что и кинетический момент точки относительно оси). [c.47]

Е еличина, равная векторному произведению радиуса-вектора материальной точки, проведённого из этого центра, на количество движения (то же, что и кинетический момент точки относительно центра). [c.48]

Замечая, что проекция на ось Oz кинетического момента точки в ее относительном движении равна т(ху-ху), получаем из (22) [c.145]

Конструктор анализирует полученные данные. Если цель достигнута (в данном случае получен необходимый уровень кинетического момента), то он дает команду программе на вывод изображения и определяет тип устройства вывода (графический дисплей или графопостроитель). В противном случае действия повторяются, начиная с п. 8. [c.201]

Уравнение (6) выражает собой теорему об изменении кинетического момента точки в дифференциальной форме. Эта теорема гласит производная по времени от кинетического момента материальной точки относительно какого-нибудь неподвижного центра равна моменту действующей на эту точку силы относительно того же центра. [c.599]

Эти уравнения выражают собой теорему об изменении кинетического момента точки в координатной форме. Ее можно сформулировать следующим образом производная по времени от кинетического момента материальной точки относительно какой-нибудь неподвижной оси равна моменту действующей на эту точку силы относительно той же оси. [c.600]

Выражаемая равенством (10) теорема носит название закона сохранения кинетического момента точки относительно данного центра. [c.601]

Теореме об изменении кинетического момента точки можно дать наглядную геометрическую интерпретацию. Для этого введем в рассмотрение кинематическое понятие о так называемой секториальной скорости. Пусть радиус-вектор, определяющий положение движущейся точки М в момент времени t, равен г, а в момент радиус-вектор равен Г1=г + Аг [c.601]

Кинетический момент точки [c.192]

Модуль кинетического момента точки [c.193]

Кинетическим моментом материальной точки относительно оси называется проекция на эту ось кинетического момента точки относительно любого выбранного на данной оси центра (рис. 167) [c.193]

Используя определение, можно получить аналитические выражения кинетических моментов точки относительно осей координат х, у, z [c.194]

Главный момент количеств движения (кинетический момент) системы. Пусть — радиус-вектор точки Р у системы относительно некоторой точки А, называемой центром (рис. 82). Моментом количества движения кинетическим моментом) точки Pi, относительно центра А называется вектор определяемый по [c.150]

Моментом количества движения кинетическим моментом) точки Pi, относительно оси называется проекция на эту ось момента количества движения точки относительно любого выбранного на данной оси центра. В независимости момента количества движения относительно оси от выбора центра на этой оси можно убедиться точно так же, как в п. 49 при определении момента силы относительно оси. [c.150]

И, наконец, рассмотрим переменные Д, w. Согласно (54) и (66), Д = т. е. /1 — это проекция кинетического момента точки Р на [c.386]

Теорема об изменении кинетического момента точки. Рассмотрим материальную точку массы т, движущуюся под действием силы Р. Напищем для этой точки дифференциальное уравнение движения [c.598]

Момент количества движения точки отиосительпо центра (кинетический момент точки относительно центра) Mo( iv) — величина, равная векторному произведению радиуса-вектора материальной точки, проведенного из этого центра, на ее количество движения [c.72]

Хотя объем данной книги не позволяет подробно остановиться на многочисленных технических приложениях гироскопов, мы все же кратко коснемся этого вопроса. Под гироскопом обычно понимают симметричный волчок, установленный в кардано-вом подвесе таким образом, что центр тяжести его остается неподвижным, а ось может занимать любое положение в пространстве. В этом случае на волчок не действуют гравитационные моменты относительно его центра тяжести, и поэтому вектор его кинетического момента остается постоянным. Если гироскопу будет сообщена угловая скорость вокруг собственной оси и эта ось будет вначале неподвижной (и поэтому будет совпадать по направлению с вектором кинетического момента), то в дальнейшем она будет все время сохранять свое направление в пространстве. Поэтому такой гироскоп можно использовать в качестве указателя неизменного направления, так как движение экипажа, несущего гироскоп, не будет влиять на направление его оси. [c.198]

Теперь рассмотрим пару канонически сопряженных переменных /25 2- Из (53), (59) и (66) следут, что /2 = с, т. е. /2 — это величина кинетического момента точки Р относительно притягивающего центра. Но из (45) видно, что с = лУка 1 — е ). Поэтому [c.386]

Следовательно, мгновенная угловая скорость постоянна и образует постоянный угол с осью динамической симметрии тела ( 252). Подвижным аксоидом для рассматриваемого движения служит конус вращения вокруг оси 0Z. Если ось Ог совпадает с направлением кинетического момента, то по теореме Лагранжа (47.15) мы имеем о) = onst. поэтому из уравнения (47.92) вытекает, что [c.545]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...