Радиус действия ядерных сил

Гд — комптоновская длина волны мезона — кванта поля ядерных сил,— определяющая Г(, — радиус действия ядерных сил). [c.133]

Из приближенного равенства (IV.46) оценим глубину потенциальной ямы /(,, принимая, что ширина ее Гд равна радиусу действия ядерных сил 2-см, оцениваемому из опытов по рассеянию. [c.156]

Итак, ввиду того что нуклоны, образующие дейтрон, в среднем около 40% времени находятся друг от друга на расстояниях, превышающих Го — радиус действия ядерных сил., то ядерная сила оказывается использованной не полностью. Это выражается в малой энергии связи дейтрона. Рассмотрим для сравнения ядро гелия зНе , в этом случае имеется 6 парных связей между нуклонами, образующими гНе. Потенциальная энергия системы нуклонов ядра в этом случае увеличивается в 6 раз по сравнению с энергией дейтрона, а число нуклонов лишь в два раза. Потенциальная энергия притяжения становится достаточной для сближения нуклонов на такое расстояние, при котором может быть полностью использовано действие ядерных сил. Следствием этого является резкое возрастание энергии связи ядра по сравнению с энергией связи дейтрона [c.158]

В 22 отмечалось, что ядерные силы имеют характер короткодействующих сил и обладают свойством насыщения. Для объяснения этих свойств ядерных сил было сделано предположение о том, что они являются квантовомеханическими обменными силами, т. е. они возникают между двумя частицами благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, выполняющей роль переносчика нук-лонного взаимодействия, является, по-видимому, мезон (я , л -мезоны и, быть может, другие более тяжелые мезоны). Все, я-мезоны следует считать различными зарядовыми состояниями одной л-частицы. Радиус действия ядерных сил, возникающих при таком обмене л-мезонами (как указывалось выше, 10), должен зависеть лишь от массы частиц-переносчиков и мировых констант h и с. Из указанных выше величин можно составить только одну постоянную с размерностью длины — комптоновскую длину волны л-мезона [c.158]

Иное положение мы имеем при взаимодействии падающей частицы с ядром. Атомное ядро представляет собой плотно упакованную структуру нуклонов. Вследствие этого налетающая частица (нуклон), приблизившаяся к ядру на расстояние, равное радиусу действия ядерных сил, вступает в сильное взаимодействие с ближайшими нуклонами ядра и быстро передает им свою энергию. Передав свою энергию, сама влетевшая частица оказывается не в состоянии вылететь из ядра. Образуется ядро, отличающееся от исходного тем, что к нему присоединилась еще одна дополнительная частица (нуклон, а-частица или дру ое легкое ядро) и привнесена энергия этой частицей. Возникшее ядро называется составным или промежуточным ядром. Это новое ядро находится в возбужденном состоянии, привнесенная энергия возбуждения распределена между многими нуклонами ядра. Возбужденное составное ядро может освободиться от избытка энергии или путем выбрасывания частицы, или путем испускания у-фотона. [c.274]

Следует иметь в виду, что кинетическая энергия осколков So не может быть сколько угодно малой и ею, вообще говоря, нельзя пренебрегать, как мы сделали в (111.22). В самом деле, если ядро разделилось иа две части, то, следовательно, эти части раздвинулись на расстояние, превышающее радиус действия ядерных сил (рис. 91). Можно принять, что в этот момент кинетическая энергия осколков равна нулю. Но поскольку осколки заряжены, то они будут отталкиваться под действием кулоновских сил и, разлетаясь на большое расстояние, приобретут кинетическую энергию So- [c.294]

Сведения о взаимодействии двух нуклонов между собой можно получить, изучая рассеяние одного из них на,другом. Такие опыты были проведены при разных энергиях ускоренных протонов и нейтронов и привели К следующим результатам. Опыты с нейтронами и протонами сравнительно небольших энергий показали, что радиус действия ядерных сил чрезвычайно мал и [c.22]

Так как а —радиус действия ядерных сил, то неравенство (69.38) означает, что взаимодействие происходит эффективным образом только при таких I, для которых кинетическая энергия [c.496]

Рассмотрим опыты, с помощью которых может быть проанализирован характер ядерных сил и, в частности, найден радиус ядерного взаимодействия а. Естественно, эта задача может быть решена в результате изучения элементарных взаимодействий. К ядерной модели атома Резерфорд пришел, как известно, изучая рассеяние а-частиц. В этих опытах было установлено, что атомное ядро имеет размеры R см. Для того чтобы получить более точные сведения о радиусе действия ядерных сил, надо рассмотреть более элементарные , если можно так выра- [c.498]

О, 1,2, вплоть до I а/к. Если же энергия нейтронов не слишком велика и Х> а, j o для I остается возможным только единственное значение / = 0. В соответствии с квантовой механикой в этом случае угловое распределение рассеянных нейтронов должно быть сферически симметричным. Очевидно, что может быть сделано и обратное заключение. Если опыт показывает сферическую симметрию углового распределения рассеянных нейтронов в с. ц. и., то это означает, что рассеяние происходит с 1 = 0 (т. е. уже при I = 1 параметр удара qi > а). Отсюда и может быть получена оценка радиуса действия ядерных сил. [c.501]

Таким образом, опыты по (п —р)-рассеянию дают возможность сделать оценку верхней границы радиуса действия ядерных сил). [c.501]

Обнаружить мезоны Юкава, если они существуют, можно только в том случае, когда они рождаются не виртуально, а реально, т. е. с удалением от места образования на расстояния, превышающие радиус действия ядерных сил. Очевидно, что для реального образования мезонов нужна большая кинетическая энергия сталкивающихся нуклонов, часть которой может перейти в энергию покоя рождающейся частицы. [c.550]

Разумеется, заключение относительно сильного взаимодействия остается справедливым и для я+-мезонов. Однако медленные п+-мезоны не могут близко (на радиус действия ядерных сил) подойти к ядру из-за кулоновского отталкивания. Поэтому после остановки они распадаются [c.574]

Количественные оценки для времени ядерного взаимодействия Тяд и массы виртуального мезона т легко получаются, если приравнять величину а радиусу действия ядерных сил. Считая, что он равен 2-10 см (сейчас более правильно его считать равным см), Юкава получил [c.11]

Радиус действия ядерных сил а (и вообще характер ядерно-го взаимодействия) может быть исследован при помощи квантовомеханической интерпретации результатов опытов по изучению рассеяния нуклонов на нуклонах. [c.29]

Очевидно, что оба решения совпадают тем лучше, чем глубже потенциальная яма, т. е. чем меньше радиус действия ядерных сил а (приближение нулевого радиуса). См. также примечание к рис. 10. [c.33]

Таким образом, опыты по п—р)-рассеянию дают возможность оценить верхнюю границу радиуса действия ядерных сил. Эту оценку мы использовал и в 3 для получения Vg и [c.41]

Сопоставляя энергию протонов, при которой экспериментальное значение сечения обращается в нуль, с величиной кулонов-ского потенциала, можно найти соответствующий этой энергии параметр удара. Так как при таком значении параметра удара начинает сказываться ядерное взаимодействие, то отсюда может быть получена величина радиуса действия ядерных сил. [c.51]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

Будем считать для простоты энергию взаимодействия протона с нейтроном прямоугольной потенциальной ямой с заданными глубиной и шириной (рис. 5.1). Можно показать, что точная форма потенциала несущественна для хода наших рассуждений. Ширина ямы соответствует радиусу действия ядерных сил. Глубина ямы в классической механике соответствует энергии низшего связанного состоя- [c.172]

Подставив сюда значение Го = 1,7-10 см радиуса действия ядерных сил (см. следующий параграф), находим, что [c.174]

Из формулы (6.34) видно, что период полураспада сильно зависит от радиуса ядра, поскольку радиус R входит не только в предэкспоненциальный множитель, но и в показатель, как предел интегрирования. Поэтому из данных по а-распаду можно довольно точно определять радиусы ядер. Полученные таким путем радиусы оказываются на 20—30% больше найденных в опытах по рассеянию электронов (см. гл. II, 6). Это различие связано с тем, что в опытах с быстрыми электронами измеряется радиус распределения нуклонов (точнее, протонов) в ядре, а в а-распаде измеряется то расстояние между центрами ядра и а-частицы, на котором перестают действовать ядерные силы. Поэтому измерения по а-распаду фактически дают радиус ядра плюс радиус а-частицы плюс радиус действия ядерных сил. [c.225]

Существование мезонов как частиц (квантов ядерного поля), осуществляющих сильное (ядерное) взаимодействие между нуклонами, в атомном ядре было предсказано теоретически в 1935 г. японским физиком X. Юкава. Используя соотношение неопреде-ленностн (Ato-A //, где A( -=/n ,— собственная энергия мезона) и данные о радиусе действия ядерных сил R 1,5-Юкава оценил ориентировочно массу мезонов — носителей ядерного взаимодействия. Радиус действия ядерных сил R= -At, [c.75]

В 1935 г. идея Хамма была развита японским физиком Юка-ва, который показал, что для объяснения малого радиуса действия ядерных сил и других их свойств нужно предположить, что при взаимодействии нуклоны обмениваются нестабильными заряженными или нейтральными частицами с массой 200— 300 гпе. Для того чтобы эти частицы могли выполнять роль ядерных квантов, переносчиков ядерных сил, они должны обладать свойством ядерной активности, т. е. интенсивно рождаться в нуклон-нуклонных соударениях и сильно поглощаться ядрами. [c.23]

Представление о радиусе действия ядерных сил (а < 2х Х10- см) и характере притяжения было получено из анализа п — р)- и р — р)-рассеяния при относительно невысоких (Г < 20 Мэе) энергиях падающих нуклоно1В [сферическая симметрия п — р)-рассеяния и зависимость р — р)-рассеяния от энергии]. Квантовомеханический анализ (Л/ —jV)-взаимодействия показывает, что для существования связанного состояния должно выполняться определенное соотношение между радиусом действия ядерных сил а и величиной потенциала (глубиной потенциальной ямы) V [c.538]

Представление о радиусе действия ядерных сил (а<2Х Х10 з см) и характере притяжения было получено из анализа (п—р) и р—р)-рассеяний при относительно невысоких (7 < <20 Мэе) энергиях падающих нуклонов [сферическая симметрия п—/ )-рассеяния и зависимость (/ —р)-рассеяния от энергии]. Квантовомеханический анализ N—Л )-взаимодействия показывает, что для существования связанного состояния долж- [c.89]

Резкий рост удельной энергии связи с увеличением числа частиц объясняется свойством короткодействия ядерных сил. Исторически именно на основе данных табл. 2.1 впервые была произведена довольно точная оценка радиуса действия ядерных сил (Е. П. Вигнер, 1933). [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...