Теорема об изменении кинетического момент

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс. Для [c.192]

Из теоремы об изменении кинетического момента в абсолютном движении гироскопа относительно неподвижной оси Oz имеем [c.506]

По теореме об изменении кинетического момента относительно осу[ Oz, перпендикулярной плоскости траектории и проходящей через центр земного шара, имеем [c.548]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.153]

Следствия из теоремы об изменении кинетического момента меха-1И ческой системы выражают закон сохранения кинетического момента механической системы. [c.154]

КИНЕМАТИЧЕСКАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ТЕОРЕМЫ ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА. ТЕОРЕМА РЕЗАЛЯ [c.155]

Какова кинематическая интерпретация теоремы об изменении кинетического момента механической системы относительно центра [c.157]

Рассмотрим изменение кинетического момента тела относительно оси г под действием приложенных к нему задаваемых внешних сил Pf, Af, Рп Теорема об изменении кинетического момента механической системы выражается уравнением (56.2) [c.210]

ПРИМЕРЫ ПРИМЕНЕНИЯ ТЕОРЕМЫ ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.222]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ В ОТНОСИТЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ ПО ОТНОШЕНИЮ К ЦЕНТРУ МАСС [c.230]

Задание Д.9. Применение теоремы об изменении кинетического момента к определению угловой скорости твердого тела [c.183]

Во-первых, имеет место закон сохранения кинетического момента. Действительно, если принять за полюс центр притяжения (выбранный в качестве начала координат инерциальной системы отсчета), то момент центральной силы относительно этого полюса всегда равен нулю, так как центральная сила проходит через полюс. Но если момент силы равен нулю, то в силу теоремы об изменении кинетического момента производная от кине- [c.82]

Но в силу теоремы об изменении кинетического момента производная в правой части равна /М, —главному моменту внешних сил относительно оси I, поэтому [c.173]

Обратим внимание на то, что эти уравнения можно трактовать просто как запись теоремы об изменении кинетического момента в проекциях на оси т], Действительно, вспомним теорему об изменении кинетического момента [c.193]

Теорема об изменении кинетического момента. [c.345]

Теорема об изменении кинетического момента справедлива и для случая относительного движения точек системы по отношению к поступательно движущимся осям с началом в центре масс (центре инерции) системы, т. е. [c.346]

И уравнения, полученные с помощью теоремы об изменении кинетического момента [c.54]

С помощью теоремы об изменении кинетического момента сформулировать и доказать необходимый и достаточный признак того, что сила, действующая на материальную точку, — центральная. [c.300]

Воспользуемся теоремой об изменении кинетического момента К-1-а хК = М. В проекциях на оси репера Ое е е получим динамические уравнения [c.495]

Следствие 6.11.2. В общем случае, когда внешний момент М отличен от нуля, кинетическая ось не остается постоянной, а движется в соответствии с теоремой об изменении кинетического момента. Вместе с тем всегда существует столь большое значение угловой скорости г собственного вращения, что угол между осью гироскопа и кинетической осью будет сколь угодно малым. [c.498]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА [c.268]

Теорема об изменении кинетического / момента для точки [c.270]

Теорема об изменении кинетического момента позволяет изучать вращательное движение твердого тела вокруг оси и точки, или вращательную часть движения тела в общем случае движения свободного твердого тела. [c.272]

Теореме об изменении кинетического момента системы можно дать следующее кинематическое истолкование. Из кинематики точки известно, что скорость точки можно рассматривать как скорость конца радиуса-вектора, следящего за движущейся точкой, или как скорость изменения самого радиуса-вектора, если он проведен в движущуюся точку из какой-либо неподвижной точки (рис. 229). [c.282]

В форме теоремы Резаля может быть сформулирована и теорема об изменении кинетического момента в относительном движении по отношению к центру масс. [c.283]

Из теоремы об изменении кинетического момента для абсолютного движения относительно неподвижных осей координат 0х у12 [c.463]

По теореме об изменении кинетического момента системы [c.483]

По теореме об изменении кинетического момента системы при ударе в проекциях на ось вращения Ог [c.484]

Эти частттьте случаи показывают, что для подвижных точек центра масс для любой системы и мгновенного центра скоростей при плоском движении твердого тела в рассмотренном случае теорема об изменении кинетического момента для абсолютного движения имеет ту же форму, что и для неподвижной точки О. [c.200]

Проецируя (24) па прямоу ольныс декарт овы оси координат, получаем теоремы об изменении кинетическою момента системы oTHo HrejHjHo этих осей координат, т. е. [c.311]

В 56 рассмотрена теорема об изменении кинетического момента механической системы относительно неподвижного центра. Для изучеиия сложного движения твердого тела, каким является плоское движение, необходимо воспользоваться зависимостью между [c.226]

Из теоремы об изменении кинетического момента следует, что /Те = onst, т. е. [c.97]

Пример 6.11.2. Гиромаятником называется гироскоп с тремя степенями свободы, центр масс которого принадлежит оси фигуры (случай Лагранжа-Пуассона, см. 6.8). Такой гироскоп служит основным чувствительным элементом гирогоризонта — прибора, предназначенного для надежного определения вертикали или перпендикулярной к ней горизонтальной плоскости. Гиромаятник движется, как быстро закрученный волчок Лагранжа. Ось фигуры подчиняется закону псевдоре-гулярной прецессии (теорема 6.8.4). Угловая скорость прецессии гр направлена вдоль вертикального вектора ез. По теореме об изменении кинетического момента получим (рис. 6.11.2) [c.499]

Проектируя (23) на прямоугольные декартовы осгг координат, получаем теоремы об изменении кинетического момента точки относительно этих осей координат [c.271]

Выведем законы сохранения кинетических моментов для системы, рассматривая материальную точку как механическую систему, у которой число точек равно единице. Естественно, что для одной материальной точки все действующие на нее силы являютсявнешними. Возможны следующие частные случаи теоремы об изменении кинетического момента системы [c.272]

Этот частный случай теоремы об изменении кинетического момента системы называют законом сохранения кинетического момента. В про-екннях на прямоугольные декартовы оси координат по этому закону [c.272]

Для абсолютного дннжения системы и неподвижной точки О теорема об изменении кинетического момента имеет вид [c.280]

Формула (38) и выражает рассматриваемую теорему. Теорема об изменении кинетического момента системы относительно центра масс для относительного двиоюения системы по отношению к системе координат, движуи ейся поступательно с центром масс, формулируется также, как если бы центр масс был неподвижной точкой. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...