Закон изменения импульса кинетического момента

Книга содержит систематическое изложение теоретической механики и основ механики сплошных сред. Большое внимание уделено фундаментальным понятиям и законам механики Ньютона — Галилея, законам изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии, уравнениям Лагранжа, Гамильтона и Гамильтона — Якоби для класса обобщенно-потенциальных сил, а также законам механики сплошных сред, на единой основе которых рассматриваются идеальная и вязкая жидкости, упругое тело. В книге подробно излагаются-, задача двух тел и классическая теория рассеяния, законы изменения импульса, кинетического момента и энергии относительно неинерциальных систем отсчета, теория линейных колебаний систем под действием потенциальных, гироскопических и диссипативных сил, метод Крылова — Боголюбова для слабо нелинейных систем, методы усреднения уравнений движения. Книга содержит большое количество примеров интересных для физиков, в частности рассматриваются примеры на движения зарядов в заданных электромагнитных полях, задачи на рассеяние частиц, колебания молекул, нелинейные колебания, колебания систем с медленно меняющимися параметрами, примеры из магнитогидродинамики. Книга рассчитана на студентов и аспирантов физических специальностей. [c.2]

Законы изменения импульса, кинетического момента и энергии при наличии связей 209, 211 [c.568]

ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА, КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА И ЭНЕРГИИ [c.60]

В заключение сделаем ряд общих замечаний о законах изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии. [c.111]

Заметим, что к свободному твердому телу как системе материальных точек применимы законы изменения импульса и кинетического момента, причем эти законы в силу жесткой связи точек тела друг с другом) будут полностью описывать движение тела, т. е. будут являться уравнениями движения . В последнем можно [c.338]

Законы изменения импульса и кинетического момента в применении к произвольной системе материальных точек не дают возможности получить полную информацию о движении системы. [c.338]

Таким образом, из (8.3), (4.17) — (4.19) следует, что импульс тела Р зависит от vos углов Эйлера и их производных, а кинетический момент М тела, сумма внешних сил F и сумма моментов внешних сил L кроме указанных величин могут содержать го. Итак, законы изменения импульса и кинетического момента твердого тела [c.340]

Приложим к каждому телу закон изменения количества движения и закон изменения кинетического момента в формах (57.4) и (57.5), приняв соответственно за полюсы центры масс тел моменты импульсов вычислим по формулам (2.7) и (2.10) на стр. 14 мы получим [c.641]

Ответы на эти вопросы можно получить только в рамках точной теории гироскопа. На самом деле гироскоп действительно начинает падать, а прецессионное движение появляется как следствие закона сохранения момента импульса. В самом деле, отклонение оси гироскопа вниз приводит к уменьшению проекции момента импульса на вертикальное направление. Это уменьшение должно быть скомпенсировано моментом импульса, связанным с прецессионным движением оси гироскопа. С энергетической точки зрения кинетическая энергия прецессии появляется за счет изменения потенциальной энергии гироскопа. [c.61]

Законы изменения импульса, кинетического момента и энергии системы при наличии связей могут быть получены из уравнений Лагранжа (5.18) так же, как аналогичные законы для свободных систем были получены из уравнений движения Ньюто- [c.209]

Уравнения (21) и (22) выражают соответственно законы изменения импульса и кинетического момента шара, уравнение (23) — условие постоянства вектора у в инерциальпой системе отсчета, а уравнение (24) — условие отсутствия скольжения шара. Здесь К — реакция опорной плоскости, 0 = с11а ( 1, 1, Лз) — центральный тензор инерции шара и р = (—г71, — Г72, —г73 + а) — радиус-вектор точки касания шара с горизонтальной плоскостью по отношению к его центру масс. [c.437]

В первой главе было показано, что задача о движении одной точки имеет обнхее решение для сравнительно широкого класса сил. Задача о движении двух точек также имеет общее решение в квадратурах при достаточно общих предположениях о силе взаимодействия между точками (см. 3.1). Однако отыскание общего решения задачи трех и более точек при достаточно общих предположениях о силах взаимодействия встречает непреодолимые трудности. В связи с этим общие теоремы, справедливые при любом числе материальных точек, приобретают громадное значение. Такими универсальными теоремами являются законы изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии. Рассмотрим ЭТ1И законы для механических систем свободных точек (см. с. 26), или, кратко говоря, для свободных систем. [c.60]

Импульс силы измеряется в чём (в килограммсекундах...), зависит от чего (от начального положения точки...), является чем (динамической характеристикой движения...), равен чему (произведению, интегралу...), характеризует что (передачу движения точке...), определяется чем (законом изменения силы...). Ударный импульс (не) изменяет что (кинетический момент...). [c.25]

Следовательно, моменты импульсов точек не сохраняются, а при произвольных начальных условиях изменяются как по величине, так и по направлению. Последнее означает, что движение гравитирующих масс при Л З, вообще говоря, неплоское. Например, момент каждой планеты солнечной системы изменяется. Но поскольку масса Солнца значительно больше массы любой планеты, то воздействие планет друг на друга весьма мало по сравнению с воздействием Солнца на планеты. Поэтому в любой момент времени картину движения можно представить так каждая планета движется по определенному эллипсу только под воздействием Солнца, а влияние всех прочих планет сводится к медленному изменению характеристик этого эллипса. Величины параметров, эксцентриситетов и наклонений орбит различных планет взаимосвязаны между собой, и эту взаимосвязь дает закон сохранения кинетического момента всей системы. [c.106]

В отличие от изменений импульса и кинетического момента изменение кинетической энергии зависит как от внеилних, так и от внутренних сил. Чтобы убедиться в этом, используем третий закон Ньютона и представим работу внутренних сил в виде [c.107]

Газ, состоящий из молекул одного или нескольких сортов, представляет собой систему большого числа частиц, или, как часто говорят, систему многих частиц. Отдельные частицы газа, взаимодействуя с другими частицами, движутся по законам механики. Так же по законам механики происходит изменение состояния и всей системы многих частиц. При этом с точки зрения, например, классической механики состояние такой системы многих частиц, какой является газ, определяется заданием в данный момент времени яначепий координат и импульсов всех частиц газа. Очевидно, что такое определение состояния газа является значительно более детальным, чем используемое в кинетической теории и основывающееся на применении функции распределения одной частицы по ее состояниям. [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...