Изменение кинетического момента системы при ударе

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА СИСТЕМЫ ПРИ УДАРЕ [c.483]

Равенство (7) выражает теорему об изменении кинетического момента системы при ударе. Полученный результат можно сформулировать так изменение кинетического момента системы относительно [c.483]

По теореме об изменении кинетического момента системы при ударе в проекциях на ось вращения Ог [c.484]

В чем состоит теорема об изменении кинетического момента системы при ударе [c.838]

Изменение кинетического момента системы при ударах [c.586]

Рассуждая так же, как при выводе уравнения (231), но рассматривая теперь моменты количеств движения и ударных импульсов относительно координатных осей и пользуясь уравнениями (213) 149, получим теорему об изменении кинетического момента системы при ударах в координатной форме, а именно [c.587]

Для исследования действия мгновенных сил па абсолютно твердое тело достаточно применить уравнения (III. 72) и (III. 74), выражающие теоремы об изменении количества движения и кинетического момента системы при ударе. [c.472]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ ПРИ УДАРЕ [c.269]

Рассмотрим изменение кинетического момента механической системы из п материальных точек при ударе. [c.269]

Теоремы об изменении количества движения и кинетического момента во время удара представляют основные уравнения удара свободной механической системы, заменяющие собой теоремы о количестве движения и кинетическом моменте, которые применяют при изучении движения свободных механических систем, находящихся иод действием конечных сил. [c.130]

Это соотношение выражает теорему об изменении кинетического момента для точки при ударе. Применяя ее для каждой из N точек системы, имеем [c.509]

При рассмотрении удара двух тел, вращающихся вокруг одной оси или параллельных осей, следует применять теорему об из.менении кинетического момента к каждому телу или теорему Карно. При применении теоремы об изменении кинетического момента к двум телам вместе при вращении тел вокруг параллельных осей войдут моменты неизвестных ударных импульсов в местах закрепления по крайней мере одной из осей вращения. Эти моменты сами являются неизвестными. Применение общих теорем при ударе к одному телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, рассмотрено в следующем параграфе. Здесь отметим только некоторые особенности применения теоремы Карно к системе двух вращающихся тел. [c.519]

Изменение кинетического момента механической системы относительно оси при ударе равно сумме моментов всех внешних ударных импульсов, приложенных к точкам системы относительно оси. [c.92]

Распространение теорем об изменении количества движения и об изменении кинетического момента на случай движения системы при ударе [c.459]

Равенство (111.74) выражает теорему об изменении кинетического момента при ударе приращение кинетического момента за время удара равно главному моменту импульсов внешних мгновенных сил, приложенных к точкам системы. [c.460]

Для определения этих пяти неизвестных воспользуемся теоремами об изменении количества движения центра масс системы при ударе и кинетического момента при ударе в проекциях на оси координат (см. уравнения 6, 127 и 4, 128). [c.813]

Составим уравнение, выражающее теорему об изменении кинетического момента механической системы при ударе, взяв за ось моментов неподвижную горизонтальную ось, проходящую вдоль ребра D (положения / и II, соответствующие началу и концу удара о ребро D ступеньки BD, совпадают —рис. 184, й) [c.259]

Постараемся выяснить теперь, как изменяется кинетический момент системы материальных точек при действии на эту систему ударных сил. Сохраняя обозначения предыдущего параграфа и применяя к каждой точке системы теорему об изменении при ударе момента количества движения материальной точки относительно какого-нибудь неподвижного центра О ( 149), будем иметь [c.586]

Выясним, как изменится под влиянием этого удара угловая скорость тела. Применяя доказанную в предыдущем параграфе теорему об изменении при ударе кинетического момента системы относительно данной оси, получим [c.589]

Резкая остановка наклоняющегося грузоподъемника или опускающихся вил, обусловленная наложением связи, рассматривается как явление удара. В момент удара и в течение последующего поворота всей системы (погрузчика и груза) вокруг ребра опрокидывания между грузом и погрузчиком существует жесткая связь, которую можно считать длительной, а следовательно, удар— вполне неупругим. На основании теоремы об изменении кинетического момента при ударе можно записать уравнение [c.154]

Теорема об изменении кинетического момента механической системы при ударе [c.481]

Тем не менее все получающиеся при этом соотношения между ударными импульсами и изменением динамических характеристик системы (количества движения, кинетического момента) используются и при изучении явления удара в конкретных задачах, так как эти соотношения остаются верными независимо от источника возникновения ударных импульсов. [c.805]

Для определения усилий, возникающих в стержне при ударе, не представляется возможным использовать условие динамического равновесия, так как входящие в это условие силы инерции неизвестны. Поэтому мы будем искать не динамические усилия, а динамические деформации, используя энергетические соображения. В момент удара ударяющий груз обладает некоторым запасом кинетической энергии К, которая в результате удара превращается в другие виды энергии, а именно потенциальную энергию деформации ударяемого стержня, кинетическую энергию К движения, сообщаемого элементам последнего при ударе, и наконец энергию Э , затрачиваемую на изменения температурного состояния ударяющихся тел и другие явления, сопровождающие удар (звуковые колебания). Таким образом, уравнение энергетического баланса рассматриваемой системы можно представить в виде [c.433]

Для теоретического рассмотрения работы часовых механизмов мы должны, как и во всех других случаях, сделать некоторые упрощающие предположения об устройстве часового механизма, которые, делая такое рассмотрение возможным, отображали бы в то же время основные свойства часового механизма. Простейшими теоретическими моделями часов являются модели с ударами, в которых используется представление о воздействии со стороны спускового механизма на колебательную систему часов в виде мгновенных ударов. Такие ударные модели часов мы и будем рассматривать в настоящем параграфе. Именно, мы будем предполагать, что колебательная система (балансир, маятник) в момент прохождения системы через положение равновесия испытывает со стороны спускового механизма мгновенные удары, приводящие к мгновенным увеличениям скорости колебательной системы. Что касается закона изменения скорости при ударе, то тут уместны два наиболее простых предположения. Во-первых, можно предположить, что при ударе скорость системы всегда увеличивается на одну и ту же величину, независимо от скорости системы до удара. Пусть, например, скорость до удара tig и после удара т, . Тогда наше предположение сводится к тому, что г/j — = onst или что mvi — mv = onst наше предположение сводится таким образом к предположению о постоянстве количества движения, сообщаемого спусковым механизмом колебательной системе. Другое простое предположение сводится к тому, что кинетическая энергия системы при ударе изменяется на одну и ту же величину независимо от скорости системы до удара. Это предположение сво- [c.197]

Уравпсппе (102.1) выражает теорему об изменении кинетического момента ] сханическо 1 системы при ударе изменение кинетического момента механической системы от.носшпсльно любого неподвижного 1 ентра при ударе равно геометрической сумме моментов всех внешних ударных импульсов, приложенных к точкам системы, относительно того же центра. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...