Бесконечный цилиндр

Средняя длина лучей для бесконечного цилиндра определяется по табл. 29-2 [c.483]

Рис. 8.18. Решение уравнения Фи-ка для взаимной диффузии двух газов в бесконечном цилиндре в зависимости от времени

Если масса (заряд) распределена по бесконечному цилиндру (равномерно вдоль оси цилиндра), прямое сечение которого совпа- [c.99]

Рассмотрим движение жидкости, заключенной между двумя коаксиальными бесконечными цилиндрами, вращающимися вокруг своей оси с угловыми скоростями fii и Й2 радиусы цилиндров пусть будут Ri и / 2, причем R2 > Ri ) Выберем цилиндрические координаты г, 2, ф с осью 2 по оси цилиндров. Из симметрии очевидно, что [c.85]

Аналогичные значения для сферической области (с ее рад иусом в качестве длины I) равны Хкр = 3,32, То кр = 1,47, а для бесконечного цилиндра Хкр = 2,00 То кр = 1,36. [c.280]

О постановке задач плоского напряженного состояния уже говорилось выше. Задачи же плоской деформации возникают при рассмотрении тел, ограниченных цилиндрической поверхностью, когда краевые условия на цилиндрической части постоянны вдоль образующей, причем компонента (7гv равна нулю. Если тело (цилиндр или пространство с цилиндрической полостью) ограничено, то на плоских сторонах могут быть заданы условия смешанного типа, а именно, нормальные перемещения и касательные компоненты напряжений равны нулю. Если же попытаться подобрать на этих поверхностях соответствующие напряжения 0г, то следует первоначально решить задачу плоской деформации бесконечного цилиндра и, получив значения Ог (согласно (4.3)), задать их как краевые условия. Само собой разумеется, что касательные компоненты напряжений по-прежнему обращаются в нуль. [c.277]

Рис. 82. Распределение скорости Vг для бесконечного цилиндре.

Рас. 16.14. Третья модель блока горной породы в виде бесконечного цилиндра [c.268]

На рис. 5.7 и 5.8 приведены номограммы для определения безразмерной температуры 0 (5.25) на поверхности бесконечного цилиндра (безразмерная координата r/R =1) и на оси цилиндра (безразмерная координата r/R = Q). В числа Бпо и Фурье в качестве характерного размера введен радиус цилиндра R. [c.67]

Имеются номограммы для определения безразмерной температуры 0 (22.26) на поверхности шара и в центре шара при его нагревании. В числа Био и Фурье в качестве характерного размера введен радиус шара имеются- номограммы для определения безразмерной температуры 0 (22.26) на поверхности бесконечного цилиндра и на оси цилиндра. В числа Био и Фурье в качестве характерного размера введен радиус цилиндра R. [c.227]

Из выражения (6.8.9) и уравнения (6.8.10) следует, что возмущения профиля температуры и толщины пограничного слоя малы при умеренных значениях т. В отсутствие теплоты реакции градиент температуры при л = 0, найденный помощью метода Швеца, отличается от соответствующие точных значений на 8% при малых т и на 22% при т > 1. С помощью решения задачи о тепловом взрыве в бесконечном цилиндре установлено, что аппроксимация (6.8.5) г осреднение всех величин по у вносят погрешность - 11% [c.291]

Займемся теперь определением напряженного состояния в окрестности кольцевого разреза на поверхности сплошного бесконечного цилиндра и найдем коэффициенты интенсивности напряжений в случае чистого кручения и растяжения вдоль оси цилиндра [99]. Актуальность анализа напряженного состояния для надрезанного круглого образца, работающего в условиях круче- [c.149]

Как известно, при динамическом нагружении деталей и конструкций, содержащих трещину, образующиеся волны отражаются и преломляются на трещине, вызывая более высокие напряжения, чем в случае статического нагружения. Решение динамической задачи для цилиндра полезно сопоставить с результатами 19 (которые должны получаться в результате предельного перехода) для выявления влияния импульсного характера нагружения на динамический коэффициент интенсивности напряжений. Заметим, кроме того, что найденное в этом параграфе решение эквивалентно решению задачи о внезапном появлении трещины в бесконечном цилиндре в случае приложения статического крутящего момента. [c.417]

Лапласа, определим динамический коэффициент интенсивности напряжений при импульсном закручивании бесконечного цилиндра с круговой краевой трещиной. Зависимость безразмерных величин Кщ/тп от То показана на рис. 53.2 для случая с = 0,3 [c.425]

Рис. 147. Изменение намагниченности для бесконечного цилиндра и цепочки шаров

Эта задача, впервые решенная Г. Герцем, широко применяется в расчетах на контактную прочность деталей машин (фрикционных и зубчатых передач и др.) конечной длины. Использование решения задачи о контакте бесконечных цилиндров в расчетах передач обосновывается тем, что ширина площадки контакта мала по сравнению с длиной колес, и краевые эффекты (возрастание контактных давлений на концах зубьев) распространяются на небольшие участки контактных линий. [c.230]

Для цилиндра конечной длины соответственно как произведение решений для бесконечного цилиндра и неограниченной пластины [c.113]

Все принципиальные вь[воды о влиянии критерия Bi на температурное поле, сделанные для неограниченной пластины, остаются в силе и для бесконечного цилиндра. При Fo 0,25 ряд (2.161) быстро сходится и для практических расчетов можно ограничиться учетом первого члена ряда. Тогда для расчета температуры на поверхности цилиндра можно использовать формулу [c.152]

Задачи нестационарной теплопроводности для некоторых тел ограниченной протяженности (цилиндра, параллелепипеда, призмы) могут быть решены с помощью принципа наложения решений. Например, если цилиндр дайной 2() помещен в среду с температурой Г, то при интенсивности теплоотдачи 1, одинаковой со всех сторон, его температура определится произведением 0 0п безразмерных температур бесконечного цилиндра того же радиуса и неограниченной пластины толщиной 26. Справедливость этого можно установить путем подстановки произведения 0 9 в исходное уравнение. Однако принцип наложения решений применим только для тех задач, которые описываются уравнением теплопроводности в линейном приближении, т. е. при постоянных значениях X, с w р и линейных граничных условиях. [c.88]

Заметим, что если граничная поверхность 2 простирается до бесконечности, то проведенное выше рассуждение о поведении гармонических функций в бесконечности недействительно. В этих случаях требуется отдельное специальное аналогичное исследование, в частности, это необходимо для плоских задач, в которых поверхности 2 — бесконечные цилиндры. Однако и в этом случае требование об исчезновении скорости при удалении от внутренних границ области в бесконечность и требование об однозначности потенциала гарантируют единственность решения рассматриваемых основных краевых задач. [c.173]

Бесконечный цилиндр диаметром 26 [c.231]

Бесконечный цилиндр диаметром d-ц [c.292]

В работе [137] приводится решение его в модифицированных функциях Бесселя и исследуются ограничения, которые необходимо наложить на пределы изменения показателя степени т в ряде частных задач. Там же отмечается, что решение для цилиндра, неоднородного по длине, получается в этом случае в виде рядов (цилиндр конечной длины) или интегралов Фурье (бесконечный цилиндр). [c.127]

Тело, заключённое внутри полностью охватывающего его большого тела величины одного с ним порядка (индекс 1 относится к внутреннему телу) Промежуточный случай между 2 и 3 (не поддаётся точному учёту за исключением тел особой формы) Концентрические шары или бесконечные цилиндры, особый вид случая 4 (индексы 1 относятся к внутренним телам, 2 — к объемлющим) [c.504]

Возможность проскальзывания в навивке усложняет задачу о напряженно-деформированном состоянии описанного трехслойного цилиндра при изменении напряжений вдоль его длины, что имеет место в реальной конструкции из-за наличия в стенке кольцевых швов, связывающих отдельные обечайки между собой и с днищами сосуда. Поэтому на данном этапе исследования ограничиваемся более простой задачей — рассмотрением бесконечного цилиндра, нагруженного внутренним давлением р и осевой силой Z. Напряже-лия и деформации в нем не зависят от осевой координаты г. [c.64]

Учитывая малую толщину пленки воды по сравнению с ее длиной и малый радиус струи по сравнению с ее длиной, представляется возможным рассматривать их как неограниченную пластину и бесконечный цилиндр. [c.309]

Функция Ф определяется но соответствующим формулам н графикам для охлаждения (нагревания) бесконечного цилиндра, а функция F — по формулам и графикам для неограниченной пластины. [c.138]

Неограниченным цилиндром называется такой цилиндр, длина которого вдоль оси бесконечна. Цилиндр предполагается без центрального отверстия (сплошной). [c.306]

Решения для сферы и бесконечного цилиндра были впервые получены Нуссельтом [Л. 123 и 124]. Подобно тому как это было сделано в предыдущем параграфе для элементарного сферического объема, можно определить количество энергии, поглощаемой конечным сферическим объемом из излучения окружающей его черной оболочки. [c.165]

Формула (4-96) содержит в себе также решения для бесконечного цилиндра и бесконечного плоского слоя. [c.167]

Укажем также, что при решении задачи об обтекании бесконечного цилиндра жидкостью, двиБ<ущейся в поперечном к цилиндру наиравлении, необходимо с самого начала решать уравнение Осеена (уравнение же (20,1) в этом сл>чае вовсе не обладает решением, удовлетворяющим граничным условиям иа поверхности тела и в то же время обращающимся в нуль на бесконечности). Отнесенная к единице длины сила сопротивления оказывается равной [c.94]

G. Найти предельное (при больших частотах, б С R) выражение диссипативной силы сопротивления, действующей на бесконечный цилиндр (радиуса / ), совершающий колебания в направлении перпенлир ул рно ] своей оси. [c.130]

Наконец, для поступательных колебаний бесконечного цилиндра в направлении, перпендикулярном к его оси, на расстояннял [c.399]

Определить интенсивность излучения звука бесконечным цилиндром (радиуса R), совершающим пульсационные гармонические колебания дл1ша волны л [c.403]

Представляет интерес решение задачи о воспламенении в случае, когда начальная температура Т реагента и температура То стенки реакционного сосуда различаются. Рассмотрим для определенности, следуя Мержанову, воспламенение реагента в бесконечном цилиндре в отсутствие выгорания реагента. Задача сводится к решению уравнения (6.7.1) при т =1 и ц = О [c.283]

Давтян 3. А. О двух задачах кручения усиленного тонким покрытием бесконечного цилиндра в условиях неоднородной ползучести.— ДАН АрмССР, 1979, т. 69, № 1, с. 45—51. [c.315]

Этот метод перемножения относительных температур применим также для прямоугольных призм и параллелепипедов. Например, относительная температура на поверхности середины длины цилиндра равна произведению относительной температуры поверхности бесконечно длинного цилиндра с/ на относительную температуру в середине неограниченной пластины д о/дточно так же относительная температура на оси в середине цилиндра равна произведению относительной температуры оси bотносительную температуру оси Оо/й неограниченной пластины. [c.232]

Аналогичными рассуждениями устанавливаем, что бесконечный цилиндр вращения выделяется четырьмя параметрами положения, определяющими ось, и одним параметром формы. Последний определяет положение образующей с учетом условия параллельности ее оси и симметрии. В случае конечного цилиндра вращения добавляется один параметр положения и гдин параметр формы, определяющие отрезок образующей. При выделении параметров необходимо исследовать область возможного задания каждого параметра, при котором существует параметризуемая поверхность. В рассмотренных npi мерах эти вопросы решаются весьма просто. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...