Работа силы тяжести

Следовательно, работа Л в уравнении (14.7) равна нулю. Точно так же для каждого цикла равна нулю и работа сил тяжести Лс, т- [c.308]

Математический маятник А веса Р и длины I под действием горизонтальной силы Рх/1 поднялся на высоту //. Вычислить потенциальную энергию маятника двумя способами 1) как работу силы тяжести, 2) как работу, произведенную силой Рх/1, и указать, при каких условиях оба способа приводят к одинаковому результату. [c.220]

Следовательно, работа силы тяжести равна взятому со знаком плюс или минус произведению модуля силы на вертикальное перемещение точки ее приложения. Работа положительна, если начальная точка выше конечной, и отрицательна, если начальная точка ниже конечной. [c.211]

Из полученного результата следует, что работа силы тяжести не зависит от вида той траектории, по которой перемещается точка ее приложения. Силы, обладающие таким свойством, называются потенциальными (см. 126). [c.211]

Вычисляем работы сил. В данном случае работа сил тяжести равна нулю, так как центры тяжести колес и ремня при движении системы не перемещаются. Сила трения I-Tp=fQ. Ее работу найдем по формуле (47 ) [c.311]

Так как работа сил тяжести за цикл равна нулю, то равенство [c.165]

РАБОТА СИЛЫ ТЯЖЕСТИ, СИЛЫ УПРУГОСТИ И СИЛЫ ТЯГОТЕНИЯ [c.165]

Работа силы тяжести. Предположим, что на материальную точку М действует сила тяжести G (рис. 138). Вычислим работу этой силы па перемещении величина которого мала по сравнению [c.165]

Если 2i>22, т. е. точка Afj расположена выше точки М2, работа силы тяжести положительна. [c.165]

Если 2i<22, т. е. точка расположена ниже точки Мг, работа силы тяжести отрицательна. [c.165]

Выражение (61.1) показывает, что работа силы тяжести равна взятому со знаком плюс или минус произведению силы тяжести на вертикальное перемещение точки ее приложения. [c.165]

Работа силы тяжести не зависит от вида траектории, по которой перемещается точка ее приложения, а зависит лишь от расстояния между горизонтальными плоскостями, проходящими через начальное и конечное положения точки. [c.165]

Работа силы тяжести G зависит только от вертикального перемещения Н и согласно (61.1) [c.170]

Работа силы тяжести определяется по формуле (61.1) [c.171]

На этом участке к шарику приложены сила тяжести G и реакция упругой пружины Я. Согласно (61.1), работа силы тяжести при вертикальном перемещении вверх [c.172]

Эта сумма состоит из работы силы упругости Р на перемещении и работы силы тяжести G на перемещении МоМ. — h + H, т. е. [c.172]

Работа сил тяжести на горизонтальном перемещении их точек приложения равна нулю. [c.187]

К стержню приложены внешние силы вес стержня G и реакции плоскостей Лп и /Vb- Работа сил Л д и No равна нулю, так как каждая из этих сил перпендикулярна к скорости ее точки приложения. Сумма работ внешних сил содержит только работу силы тяжести, определяемую по формуле (61.1) [c.189]

Определим работу силы тяжести на перемещении точки из М > в по формуле (72.6) [c.196]

Сумму работ сил тяжести снаряда и маятника определяем по формуле (61.1) [c.278]

Работу силы тяжести определим по формуле (61.1) [c.295]

Точки приложения весов шаров при повороте регулятора на угол бф перемещаются в плоскости, перпендикулярной к оси регулятора. Работа сил тяжести G на этих перемещениях равна нулю [c.329]

Работа силы тяжести Si [c.201]

Работа силы тяжести Sj [c.201]

Работа силы тяжести О4 [c.201]

Для определения заметим, что работа силы тяжести нити 3 при ее перемещении из положения аЪ в положение аЬ, при котором Xj = О, равна работе силы тяжести участка нити ЬЬ при его перемещении в положение аа (рис. 218). [c.276]

Потенциальную энергию системы находим как работу сил тяжести твердых тел / и 7 и нити 3 при их перемещении из данного положения, характеризуемого координатами и Х2, в некоторое исходное нулевое, например го, от которого ведется отсчет обобщенных координат [c.299]

Найдем потенциальную энергию системы, которая определится работой сил тяжести системы и силы упругости пружины на перемещении системы И отклоненного положения, когда груз имеет координату у, в нулевое положение, которым считаем положение покоя системы [c.317]

Найдем потенциальную энергию системы как сумму работ сил тяжести и сил упругости пружин на перемещении системы из отклоненного положения, определяемого углом фь в нулевое положение, каковым считаем положение покоя системы. При этом в выражениях для деформации пружин, не загруженных в положении покоя, учитываются только те слагаемые, которые имеют первый порядок малости относительно фь а в выражениях для вертикальных смещений центров тяжести элементов системы — слагаемые, имеющие второй порядок малости. Деформации пружин, загруженных в положении покоя, вычисляются с точностью до величин второго порядка малости включительно. [c.335]

Пример 133. Найти работу силы тяжести при перемещении материальной точки из положения М (х , у , Zo) в положение AI (х, у, г), а также вычислить потенциальную энергию точки в положении М (рис. 173). [c.300]

Работа силы тяжести Р, очевидно, равна нулю, так как высота центра тяжести пластинки не изменяется. [c.363]

Тогда работа силы тяжести выразится как произведение разности высот на силу тя5кести dG [c.38]

Работа силы тяжести. Силу тяжести Р материальной точки массой т вб шзи поверхности Земли можно считать постоянной, равной mg, направленной по вертикали вниз. Если взять оси координат Oxyz, у которых ось Oz направлена по вертикали вверх (рис. 61), то [c.184]

При подъеме точки высота h является отрицательной. Следовагельно, в обн ем случае работа силы тяжести P = mg равна [c.184]

Работа силы тяжести равна произведению этой силы на высоту опускания (работа 1Юложигельна) или высоту подъема (работа отрицательна). Из формулы (50) следует, что работа силы тяжести не зависит от формы траектории между точками Л/q и Ml, и если эти точки совпадают, то работа силы тяжести равна нулю (случай замкнутого пути). Она равна [c.327]

Так как механизм расположен в горизонтальной плоскости, то элсмептар-пые работы сил тяжести его звеньев равны нулю. Возможные перемещения точек приложения этих сил располагаются в горизонтальной плоскости, перпендикулярной силам тяжести. [c.398]

Для того чтобы вычислить потенциальную энергию в отклоненном положении маятника, следует подсчитать работу силы тяжести при перемещении точки М из этого положения в по]южепие равновесия Мц, где ф = 0. Работа равна произведению си п,1 гяжесги на высогу опускания гочки М и является положительной величной, т. е. [c.465]

Работа силы тяжести. Пусть точка УИ, на которую действует сила тяжести Р, перемещается из положения г/о, 2о) в положение Afi (xi, t/i, Zi). Выберем координатные оси так, чтобы ось Oz была направлена вертикально вверх (рис. 231). Тогда Pi=0, Ру=0, Рг= Р- Подставляя эти значения в формулу (44 ), получим, учитывая, что переменным ннтегрирован я является zi [c.210]

Работа сил тяжести, действующих на систему. Работа силы тяжести, действующей на частицу весом Pk, будет равна (Zho—Zhi), где 2 и z i координаты, определяющие начальное и конечное положения частицы (см. 88). Тогда, учтя, что I,pkZk = Pz (см. 32), найдем для суммы работ всех сил тяжести, действующих на систему, значение [c.305]

Механическое движение нигде и никогда не может произвести работу, если оно не будет но видимости уничтожено как таковое, если оно не превратится в какую-нибудь другуюформу движения . Так, например, работа сил трения, тормозящих движение тела, работа сил тяжести поднимаемого груза, работа сил упругости пружины, останавливающей движущееся тело, являются мерами уничтожаемого механического движения, которое превращается в теплоту, потенциальную энергию, энергию упругого тела. [c.158]

На каких перемещеииях работа силы тяжести [c.189]

Так как, согласно 3 г.ч. 111, работа силы тяжести равна произведению веса тела па вертикальное перемещение его центра тяжести, то, сравнивая начальное положение EDA каната с его конечным положением EDA, нет[)удно видеть, что работа А веса каната равна нропзведеиню веса его части Q, [c.362]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.210 , c.211 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.165 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.370 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.45 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.366 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.284 , c.286 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.413 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.214 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...