Основные динамические величины

Векторы Ул и можно задать по отношению как к абсолютному, так и к подвижному реперам. Соответственно этому и основные динамические величины (количество движения Q, кинетический момент К, кинетическая энергия Т) можно отнести и к абсолютному, и к подвижному реперам. [c.444]

Основные динамические величины, характеризующие движение системы с переменной массой [c.477]

Основными динамическими величинами, характеризующими движение системы, и в этом случае являются количество движения, кинетический момент (момент количеств движения) и кинетическая энергия. [c.477]

Основные динамические величины механической системы [c.125]

ОСНОВНЫЕ ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 127 [c.127]

ОСНОВНЫЕ ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 129 [c.129]

Индекс а в дальнейшем опустим. Предположим, что при t = io —оо поле излучения отсутствует и система находится в состоянии статистического равновесия. В момент времени to включается взаимодействие с электромагнитным полем. Основной динамической величиной, характеризующей взаимодействие частиц и поля, является обобщенная энергия ро, равная значению гамильтониана Н на траекториях системы. Мощность, потребляемая системой электронов после включения взаимодействия [c.288]

Основные динамические величины [c.159]

Количество движения и кинетическая энергия входят в число основных динамических величин, характеризующих движение системы. [c.159]

Остановимся более подробно на основных динамических величинах. Пусть система материальных точек совершает некоторое движение, Обозначим через 21 скорости отдельных точек [c.159]

Связь между основными динамическими величинами и силами действующими на систему дают общие теоремы динамики системы материальных точек. [c.164]

Перечислите основные динамические величины. [c.173]

Мопертюи, который, как и Декарт, считал основной динамической величиной количество движения тг>, рассматривал в качестве элементарного действия произведение mv ds. Ясно, однако, что оба эти определения — Лейбница и Мопертюи — для случая отдельной материальной точки совпадают, ибо имеет место соотношение [c.272]

Теоремы об изменении основных динамических величин системы [c.156]

Самый распространенный прием получения первых интегралов уравнений (1) основан на изучении поведения основных динамических величин системы количества движения, кинетического момента, кинетической энергии. Изменение этих величин во времени описывается основными теоремами динамики, являющимися непосредственными следствиями уравнений (1). Утверждения, описывающие условия, при которых некоторые из основных динамических величин остаются постоянными, называются законами сохранения. [c.156]

Теоремы об изменении основных динамических величин при импульсивном движении [c.409]

ГЛАВА 4 ОСНОВНЫЕ ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ 4.1. Кинетическая энергия системы [c.137]

ОСНОВНЫЕ ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ [c.138]

ОСНОВНЫЕ ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ [гл. 4 [c.140]

ОСНОВНЫЕ ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ [ГЛ. 4 [c.146]

Основные динамические величины, характеризующие движение твёрдого тела. Пусть Oxyz — неподвижная система координат и — система координат, имеющая начало в произвольной точке, или полюсе А тела, и неизменно связанная с телом (см, пример 76 на стр. 273) пусть, кроме того, AXYZ — система осей, имеющих начало в той же точке А и параллельных осям неподвижной системы Oxyz (фиг. 136). Рассмотрим произвольную частицу /м, тела. Назовём её радиусы-векторы в неподвижной и подвижной системах соответственно и р радиус-вектор начала А подвижной системы, проведённый из начала О [c.490]

Соответственно сказанному и основные динамические величины, количество движения К, кинетический момент О и кинетическая энергия Т тела, могут быть отнесены как к неподвижным, так и к подвижным осям, г. е. могут быть соответственно выражены через величины (45. 3) и (45. 4), Кииетнческую энергию Т тела часто, кроме того, выражают через обобщённые координаты и их производные по времени, т. е. в форме (32. 35) на стр. 329. За независимые координаты свободного твёрдого тела могут быть приняты координаты полюса х , у , и три эйлеровых угла (р, ф, ( 55). Кинетическую энергию неизменяемой системы, представленную в указанной форме, мы будем называть лагранжевой формой кинетической энергии. [c.490]

Наиболее существенные отличительные особенности рецензируемого пособия 1) полнее, чем в имеющейся учебной литературе, освещены мировоззренческие вопросы в теоретической механике 2) введен ряд новых разделов в соответствии с тенденциями развития научно-техни-ческого прогресса, например, однородные координаты, применяемые при описании роботов-манипуляторов. что потребовало существенно перестроить раздел кинематики твердого тела основные теоремы динамики изложены не только в неподвижных, но и в подвижных (неинерциальных) системах координат в разделе Синтез движения рассмотрены вопросы сложения не только скоростей, но и ускорений. При этом получен ряд новых результатов сравнение механических измерителей углов поворота и угловых скоростей твердых тел основы виброзащиты и виброизоляции, динамические поглотители колебаний основы теории нелинейных колебаний, включающей изложение основ методов фазовой плоскости, метода малого параметра, асимптотических методов, метода ускорения 3) в методических находках, позволивших углубить содержание курса и уменьшить его объем впервые обращено внимание на то, что условия динамической уравновешенности ротора и условия отсутствия динамических реакций в опорах твердого тела при ударе — это условия осуществления свободного плоского движения твердого тела полнее и глубже развиты аналогии между статикой, кинематикой и динамикой полнее изложены электромеханические аналогии и показана эффективность применения уравнений Лагранжа-Максвелла, для составления уравнений контурных токов сложных электрических цепей получение теоремы об изменении кинетической энергии для твердого тела из соотношения между основными динамическими величинами и многие другие. [c.121]

Пример 1. Целесообразность использования понятия о вириале количества движения показывает задача о соударении двух одинаковых однородных шаров. Пусть движение шаров является поступательным с одинаковыми по величине скоростями по прямой, соединяющей центры шаров, удар абсолютно упругий в предположениях стереомеха-нической теории, ударные активные силы отсутствуют. Как известно, в доударном и послеударном состояниях системы одинаковы её основные динамические величины (количество движения, кинетический момент и кинетическая энергия). Однако между шарами происходит обмен движениями , который перечисленные динамические величины не отражают. В тех же условиях за время движения вириал количества движения изменяется, и это изменение нетрудно найти с помощью теоремы об изменении вириала количества движения. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...