Точка приложения силы

Пусть ползун А нагружен некоторой силой F (рис. 11.6), представляющей собой результирующую всех действующих на ползун сил, и пусть коэффициенты трения покоя и скольжения соответственно равны /п и /. Рассмотрим, при каких условиях ползун А начнет двигаться по неподвижной направляющей В. Для этого перенесем точку приложения силы F в точку О и разложим [c.218]

Так как ползун В (рис. 13.7, а) показан схематично, то точка К приложения силы / 21 оказалась лежащей как бы вне ползуна. В действительности же сила F i приложена в зоне контакта звеньев / и 2. Если, например, ползун конструктивно выполнен в виде параллелепипеда, длина которого равна I, скользящего в направляющих q — q (рис. 13.8), то можно перенести точку приложения силы В точку о — центр ползуна (рис. 13.8). Тогда на ползун будет действовать сила F. пара сил с моментом М, равным по величине [c.253]

Считают, что точка приложения силы R находится на рабочей части главной режущей кромки инструмента (рис. 6.9, б). Абсолютная величина, точка приложения и направление равнодействующей силы резания R в процессе обработки переменны. Это можно объяснить неоднородностью структуры металла заготовки, переменной поверхностной твердостью материала заготовки, непостоянством срезаемого слоя металла (наличие штамповочных и литейных уклонов и др.), изменением углов 7 и а в процессе резания. Для расчетов используют не равнодействующую силу резания, а ее составляющие, действующие по трем взаимно перпендикулярным направлениям — [c.263]

Fi — сила уИ,- — момент — радиус-вектор точки приложения силы Fi , (pi — угол поворота звена, к которому приложен момент/И . Выражение (4.2) запишем следующим образом [c.120]

Щ--аналог скорости точки приложения силы -щ-, --про- [c.120]

Погрешности установки и базирования заготовок. Кроме указанных ранее погрешностей базирования, порождаемых несовпадением установочной и конструкторской (или измерительной) баз, могут возникнуть смещения или деформации заготовки под действием сил зажима. В этом случае большое значение имеет правильный выбор опорных поверхностей, точек приложения сил зажима и жесткости приспособления. [c.59]

В качестве единицы количества энергии (в том числе тепла и работы) принята абсолютная единица — джоуль. Джоуль — работа, которую совершает постоянная сила в 1 н на пути в 1 м, при совпадении направлений силы и перемещения точки приложения силы (I дж н-м ----= 1 кг-м /сек ). [c.11]

Угол конуса а на хомутах делают на 1—2° меньше, чем на фланцах (рис. 388, а), для того, чтобы переместить точки приложения сил к основанию фланцев с целью увеличения жесткости стыка и надежности [c.540]

Рассмотренную задачу можно решить проще, если за начало отсчета координаты сечения принять точку приложения силы Я и определять главный момент сил, находящихся справа от сечения. Обозначая новую координату сечения через Хх, имеем Мл, = —Ях на концах балки получаем [c.160]

Рассмотрим два сечения, определяемых координатами Х1 и х . Первое сечение расположено между опорой А и точкой приложения силы Р, второе — между опорой В и точкой приложения силы Р. [c.162]

Пример 2. Для балки, изображенной на рис. 112, определить прогиб у н точке приложения силы Р. [c.180]

Координаты точки приложения силы Р обозначим через 2р и Ур. Отметим, что направления координатных осей г и у всегда [c.204]

Перенесем точку приложения силы Q с поверхности зуба на ось его симметрии в точку С и разложим силу Q на две составляющие изгибающую Q os у и сжимающую Q sin Y [c.295]

Для построения ядра сечения будем задаваться различными положениями нейтральной линии, касательными к контуру сечения, л вычислять координаты соответствующих точек приложения силы Р по следующим формулам, вытекающим из выражения (12.28) [c.342]

Чтобы облегчить построение ядра сечения, используем следующее свойство нейтральной линии при повороте нейтральной линии вокруг некоторой фиксированной точки А контура сечения точка приложения силы перемещается вдоль некоторой прямой. Для обо- [c.342]

Так как при переходе нейтральной линии с одной стороны на другую она поворачивается вокруг угловой точки сечения, то точка приложения силы перемещается по прямой, образуя контур ядра. Таким образом, ядро сечения будет ромбом с диагоналями, равными одной трети соответствующей стороны сечения. [c.343]

Брус прямоугольного сечения. На практике часто встречаются стержни некруглого сечения, подверженные действию крутящих и изгибающих моментов. В качестве примера рассмотрим брус прямоугольного сечения (рнс. 341, а), нагруженный силами Pi и Pj, вызывающими в поперечных сечениях изгибающие моменты и а также поперечные силы Qy и Расчет выполняем в такой последовательности. Раскладываем заданные нагрузки (силы Pi и Pj) на составляющие вдоль координатных осей и приводим их к оси вала при этом получаем в поперечных сечениях, в плоскостях которых находятся точки приложения сил, внешние скручивающие моменты и Mwi = Mix- Полученная таким образом расчетная схема представлена на рис. 341, б. [c.349]

Сопоставление эпюр показывает, что наиболее опасным является сечение I—1 бруса, расположенное левее точки приложения силы Ра- В этом сечении действуют наибольшие изгибающие моменты М , Му и максимальный крутящий момент Мкр. Чтобы проверить прочность бруса, нужно в опасном сечении найти опасную точку, вычислить для нее эквивалентное напряжение (по одной на теорий прочности) и сопоставить его с допускаемым напряжением. [c.349]

Вычислим по способу Кастильяно перемещения Aj, Aj, Ag точек приложения сил Xi, Х2, Хя,. .. по направлению их действия. Очевидно [c.392]

Строим повернутый план скоростей звена (рис. 64, б). Методом подобия иаходим на плане точку k — конец иовернутого на 90° вектора С1сорости точки К (точки приложения силы Р ). [c.118]

Используя связь момента силы относительно оси с векторным моментом силы относительно точки на оси, можно получить формулы для вычисления моментов огносительно осей координат, если даны проекции силы на оси координаг и координаты точки приложения силы. [c.29]

Г о этим формулам получаются необходимые знаки для M (F), M (F), M [F), если проекции силы F , F , F, на оси координат и координаты х, у, z точки приложения силы подставлять в них со знаками этих величин. [c.30]

Векторным моментом пары сил назовем вектор, числовое значение которого равно произведению силы пары на ее плечо. Векторный момот пары сил направлен перпендикулярно плоскости действия пары сил так. чтобы с его нanpaвJleнuя мо.жно выло видеть стрем.гение пары u.i вращать тело против часовой стрелки. Векторный момент нары сил условимся временно прикладывать посередине отрезка, соединяющего точки приложения сил пары (рис. 29). Его можно нрикладывагь также, как будег доказано ниже, в любой точке тела, на которое действует пара сил. Векторный момент пары сил (Z ,, F2) обозначим М или М F ). [c.34]

Известно, что пару сил можно как угодно поворачивать и переноси II) в плоскости ее действия действие пары сил на твердое тело не изменяется, если алгебраический момент пары сил остается таким же. Следовательно, векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку твердого тела, лежащую в плоскости действия пары сил. Так как к юму же пару сил можно переносить в параллельную плоскость, то векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку тела, не изменяя действия пары сил на твердое тело. Поэтому векторный момент пары сил. действующей на твердое тело, есть свободный вектор, т. е. он характеризуется только модулем и направлением, а точкой приложения у него может быть любая точка тела следовательно, векторный момент пары сил не обязательно прикладывать посередине отрезка, соеди-няюп(его точки приложения сил пары. [c.35]

Сравним конеольную балку круглого сечения d = 20 мм), нагруженную изгибающей силой Р (рис. 95, а), и треугольную ферму с одинаковым вылетом /, составленную из стержней того же диаметра. Верхний стержень. фермы под действием силы Р работает на растяжение, нижний — на сжатие. При соотношениях, показанных на рисунке, максимальное напряжение изгиба в балке в 550 раз больше напряжений в стержнях фермы, а максимальная деформация (в точке приложения силы Р) больше в 9-10 раз. [c.215]

Кольцевые проушины, подвергающиеся растяжению (конструкция 11), испытывают изгиб (штриховые линии), который можно уменьшить уси-.ленпем участков перехода от кольца к точкам приложения сил (конструкция 12). При необходимости сохранения строго цилиндрической фо)змы (например, случаи проушин, несущих подшипники качения) вводят усиливающие перемычки (конструкция 13). В прямоугольной проушине 14 изгиб стенок, перпендику.лярных к действию растягивающих сил, передаваясь через угловые сопряжения продольным стейкам, вызывает их прогиб (штриховые линии), который можно устранить усилением поперечных стенок (конструкция 15) или уменьшением жесткости угловых сопряжений (конструкция 16). [c.562]

Для выполнения расчетов валов и осей по основным критериям работоспособности необходимо в первую очередь установить величину, характер и место приложения действующих на них сил. Поэтому конструктивные размеры валов и осей, т. е. их длина, расстояния между точками приложения сил и между опорами, до [жны быть известны. На основании этих данных составляют расчстиую схему, рассматривая упрощенно валы и оси как балки на шарнирных опорах, роль которых выполняют подшипники. Расп зеделенные силы, действующие по ширине насаженных на оси и ваты деталей, заменяются сосредоточенными силами, которые прикпадывают в середине ширины деталей. Реакции в опорах также прикладывают в середине ширины подшипников. [c.421]

Вследствие поворота сечения жесткий радиус ВС, повернутый на тот же угол ф, перенесет точку приложения силы Р в новое положение С". Отрезок СС" характеризует часть eфopмaции растяжения витой пружины, определяемую закручиванием рассматриваемого участка ds витка, т. е. [c.232]

Действительно, уравнение (12.32) при zqa = onst, уол = onst является уравнением прямой относительно координат точек приложения силы Р — (Ур, 2р). [c.343]

Пусть упругая система статически нагружена произвольной на грузкой Q и некоторой обобщенной силой Р (рис. 388). Вычислит потенциальную энергию, накопленную при деформации системы С этой целью для удобства примем следующий порядок нагружения Вначале нагружаем систему силой Р. Перемещение точки прило жепия силы по ее направлению и от ее действия обозначим А я. За тем прикладываем нагрузку Q. В результате дополнительной де формации снла Р получит перемещение Apq. Полное (обобщенное) перемещение точки приложения силы [c.389]

Смотреть страницы где упоминается термин Точка приложения силы : [c.310] [c.325] [c.26] [c.92] [c.8] [c.16] [c.40] [c.62] [c.82] [c.89] [c.91] [c.94] [c.94] [c.323] [c.333] [c.59] [c.205] [c.209] [c.360] [c.360] [c.361]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.17 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.21 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.35 ]

Курс теоретической механики Том1 Статика и кинематика Изд6 (1956) -- [ c.20 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.20 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...