Кинетический момент исключение

Для данной системы нельзя провести ось, относительно которой сумма моментов внешних сил равна нулю (оси, расположенные в плоскости чертежа, рассматривать нельзя, так как относительно их и кинетический момент системы тождественно равен нулю). Поэтому для исключения из рассмотрения неизвестной реакции оси блока составим уравнение теоремы об изменении кинетического момента системы в проекции на эту ось [c.202]

Эти достижения послужили основой дальнейшего развития гироскопических систем угловой стабилизации. Однако в случаях, когда необходимо было стабилизировать тело большой массы (самолет, ракету, космический летательный аппарат), предпочтение было отдано системам, в которых возмущающие моменты парируются действием рулевых органов, управляющих силами, внешними по отношению к объекту. За гироскопическими устройствами здесь сохраняется роль измерителя в системе автоматического управления угловым положением объекта. Исключение составляют некоторые космические летательные аппараты, где оказывается целесообразным создавать управляющие моменты сил не только внешними рулевыми органами, но и путем изменения кинетического момента внутренних частей системы — регулированием ориентации либо скорости вращения гироскопов. [c.174]

Из уравнений (67) и (68) следует, что на изменение кинетического момента системы внутренние силы не влияют. Полное исключение внутренних сил, которые в большинстве задач нам неизвестны, является значительным упрощением при исследовании. Весьма часто встречается на практике случай, разобранный в пункте 5, когда момент внешних сил относительно оси вращения равен нулю. [c.388]

Симметрия тензора напряжений. Для большинства сред можно пренебречь величиной внутреннего кинетического момента 1 и распределенными парами сил м и Ш . Исключение могут составить специальные жидкости, например, жидкие кристаллы и магнитные жидкости. Поэтому, как говорят, в классическом рассмотрении в (2.42) можно положить 1=0, Л =0, 0. Тогда это уравнение сводится к равенству [c.302]

Случай Эйлера. В 2 гл. 2 было показано, что неустойчивыми периодическими решениями являются перманентные вращения тела вокруг средней оси эллипсоида инерции. Приведем здесь двоякоасимптотические решения для полной системы (переменные М, а, /3,7). Для упрощения выражений и исключения лишних параметров выберем специальную систему координат в неподвижном пространстве, для которой ось 0Z направлена вдоль вектора кинетического момента (который сохраняется в абсолютном пространстве, см. рис. 81). В этом случае в системе главных осей тела имеем [c.321]

ИСКЛЮЧЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА 387 [c.387]

ИСКЛЮЧЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА [c.387]

ИСКЛЮЧЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА 389 [c.389]

ИСКЛЮЧЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА 391 [c.391]

ИСКЛЮЧЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА 393 [c.393]

ИСКЛЮЧЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА 39. ) [c.395]

ЗЭО—406/ ИСКЛЮЧЕНИЕ КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА 397 [c.397]

Далее по (9.8) для исследуемого механизма строим график зависимости приведенного момента инерции /п от угла ф, причем с целью упрощения последующего исключения переменной ф из графиков /п(ф) и АГ(ф) располагаем координатные оси, как показано на рис. 38, в. Пересечение горизонталей, проведенных из точек графика АТ с вертикалями, проведенными из соответствующих точек графика /п (рис. 38, г), дает график зависимости приращения кинетической энергии АТ от приведенного момента инерции Д, называемый диаграммой Виттенбауэра. По ней можно определить угловую скорость (U начального звена в любом положении механизма, если известно значение и = соо при ф = 0. [c.93]

Тогда из этих двух диаграмм методом графического исключения общего параметра можно получить новую диаграмму, дающую зависимость между кинетической энергией Т и приведенным моментом инерции /п механизма. Полученная кривая представлена на рис. 359. На этой диаграмме точки тип соответствуют началу разгона и концу выбега, так как в обоих случаях Г = 0. Значения приведенного момента инерции в зависимости от положений, в которых находится механизм в начале и конце движения, могут быть разными. Ветвь О—2—4 соответствует времени разгона на участке установившегося движения (4—20—36—52) кривая Т — T(Jn) должна иметь замкнутый контур, так как одни и те же значения величин Т и Jn периодически повторяются через каждый цикл и, наконец, спадающая ветвь. 52—56—60 соответствует времени выбега. [c.383]

Определение механическими методами таких постоянных и функциональных параметров исследуемого конструкционного материала, которые полностью характеризуют его длительное сопротивление и входят в соответствующее кинетическое уравнение повреждений, представляет собой трудоемкую лабораторную работу, требующую наличия соответствующего оборудования для проведения длительных и кратковременных испытаний. Даже само изготовление нужного количества образцов материала связано подчас со значительными затратами времени и сил. В связи с этим чрезвычайно актуальна разработка неразрушающих физических методов наблюдения за процессами повреждений, протекающими в различных условиях термомеханического нагружения конструкционных материалов. Однако за исключением указанного, другие неразрушающие методы, основанные на применении различных приборов для физических измерений, пока не могут быть рекомендованы для надежного определения необходимых параметров материала, главным образом, по той причине, что получаемые численные значения физических характеристик, изменяющихся в процессе выдержки под напряжением, не обладают достаточным постоянством в момент фактического разрушения исследуемых образцов. [c.5]

Здесь г, / — номера атомов, Tj — момент времени, в который волна достигла г-й атом, Ат — время наблюдения за данным атомом, E t)— зависимость кинетической энергии г-го атома от времени. Тепловые эффекты моделировались путем задания атомам скоростей, отвечающих определенной температуре в соответствии с распределением Максвелла — Больцмана. В случае нулевой температуры в начальный момент времени все атомы покоятся в узлах идеальной решетки. Исключение составляет первый атом при использовании первого граничного условия. [c.212]

Теперь покажем, как можно построить кривую изменения кинетической энергии Е в функции приведенного момента инерции / механизма. Допустим, что J в функции ф изображается кривой, приведенной на рис. 24.5, г. Систему координат для удобства построения повернем на 90°, тогда начало координат диаграммы [ , У] будет в точке 0 пересечения осей абсцисс диаграмм [Е, ф] и [У, ф]. Задавшись произвольным значением угла ф, определяем соответствую-ш,ие значения и У и откладываем их в системе координат [ , У]. При графическом исключении параметра ф достаточно через произвольную точку О кривой [Е, ф] провести горизонталь, а через точку Р, ей соответствующую, кривой [У, ф] —вертикаль. В точке пересечения горизонтали и вертикали получим точку О кривой Е, У]. Проделав такого рода построения для ряда точек в пределах углового периода Ф, получим при установившемся режиме работы машины замкнутую кривую. Замкнутая форма кривой Е, У] для стационарного режима работы машины получается вследствие того, что кинетическая энергия и приведенный момент инерции являются периодическими функциями одинакового или кратного периодов. [c.503]

Движение по инерции принципиально изменяет характер силового взаимодействия между клещевыми рычагами и заготовкой. Если в период пластической деформации действие заготовки на клещи носило активный характер, то при движении по инерции силовое взаимодействие в этом направлении стало реактивным. Кинетическая энергия, которой обладает движущаяся по инерции система, будет расходоваться на преодоление тормозного действия механизма захвата и частично будет переходить в потенциальную энергию переднего амортизатора. Это явление назовем динамическим последействием. В течение периода последействия всю нагрузку несет один клещевой рычаг, за исключением того момента, когда клещи находятся в горизонтальной плоскости. [c.74]

В момент отрыва ролика прямого хода от профиля кулачка потенциальная энергия штока, за исключением потерь на трение, переходит в кинетическую. Оценивая потери энергии коэффициентом рассеяния можно записать, что доля потенциальной энергии, переходящей в кинетическую, [c.418]

Для исключения влияния первого срабатывания на работу устройства предусмотрена релейная схема с шаговым искателем И и реле Р2 и РЗ. Включение ультразвука осушествляется тумблером В1, расположенным на лицевой панели прибора. При этом замыкается цепь с контактами РЗ и 81. Амплитуда колебаний датчика начнет изменяться в соответствии с кинетической характеристикой процесса, реле Р1 сработает первый раз, в результате чего шаговый искатель И разомкнет четную группу контактов и замкнет нечетную, а реле Р2 включится и станет на самоблокировку контактами Р2 подготовится цепь включения реле РЗ, которое включится при следующем срабатывании шагового искателя. Очередное включение шагового искателя осуществится с помощью реле Р1, в момент времени, соответствующий выходу кинетической характеристики на уровень атш. Четная группа контактов шагового искателя включит реле РЗ, которое своими контактами разрывает цепь включения ультразвука. [c.92]

Итак, ФДТ позволяет представить моменты ТИ через параметры феноменологической теории — макроскопическую восприимчивость X и функцию Грина С, зависящую от х и геометрии излучающего тела (и, возможно, других холодных тел — экранов и т. д.). Заметим, однако, что эти величины непосредственно неизмеримы (по крайней мере в оптическом диапазоне), и они имеют чисто теоретическое содержание в рамках традиционного макроскопического подхода с исключенными переменными вещества ( 3.4). Этот подход не является единственным (например, можно построить теорию поля в кристалле непосредственно в терминах элементарных возбуждений — поляритонов, не прибегая к понятию х), и, кроме того, последовательное микроскопическое вычисление кинетического параметра % встречается со значительными трудностями (связанными с различием действующего и макроскопического поля, с учетом пространственной дисперсии и т. д.). [c.120]

Влияние условий напыления. Свойства вольфрамовых слоев зависят не только от их плотности, но и от характера структуры самого вольфрамового кристаллита. Микроскопическое и растровое электронномикроскопическое исследования структуры излома напыленного материала дают не только представление о виде и размере пор, но и позволяют сделать заключение о свойствах вольфрамового кристаллита. Напыляемые частицы находятся в момент попадания на подложку в жидком или высокопластичном состоянии. Они обладают высокой кинетической энергией и испытывают при ударе о подложку сильную деформацию. Существенную роль играет шероховатость подложки, вязкость, размер и поверхностное натяжение частиц. Эти факторы определяют тип структуры. Если все без исключения частицы расплавлены, но не перегреты и попадают на незначительно подогретую подложку, образуется структура с ярко выраженным слоистым строением типа А (рис. 2, а, б). [c.185]

Исключение кинетического момента ( исключение узла ) можно провести для уравнений (10). Однако окончательный результат проще независимо сформулировать в форме, симметричной по отношению к массам гп, т% пгг. Пусть 2 — неизме- [c.113]

Очевидно, что при действии на космический аппарат Afz = onst наступит момент, когда гироскопические исполнительные органы утратят работоспособность. Для исключения этого недостатка используют другие исполнительные органы, например реактивные сопла. Реактивные сопла включают, когда система близка к насыщению, и с их помощью возвращают систему в исходное положение, осуществляя тем самым режим сброса кинетического момента. [c.81]

Закон притяжения Ньютона 313—321 Следствия из консерватииных интегралов 322—332 Одновременные столкновения 333--339 Гелиоцентрические координать[ 340—347 Парные столкновения Й 348—354 Централыгые конфигурации 355—368 Гомографические решения 369—374 Гомографические решения и центральные конфигурации 375—382 Исключение движения центра масс 383—389 Исключение кинетического момента 390—406 Вещественные особенности 407—414 Теоретико-функциональный характер столкновений 415—425 Задача трех тел 426—440 [c.282]

Затем по формуле (7.8) для исследуемого механизма строим график зависимости приведенного момента инерции /п от угла Ф, причем с целью упрощения последующего исключения переменной ф из графиков /п(ф) и А7 (ф) располагаем координатные оси, как показано на рис. 58, в. Исключение угла ф выполняется путем нахождения пересечения горизонталей, проведенных из точек графика АГ с вертикалями, проведенными из соответствующих точек графика (рис. 58, г). Полученный график зависимости приращения кинетической энергии АГ от приведенного момента инерции называется диаграммой Виттен-бауэра. По ней можно определить значение угловой скорости (о начального звена в любом положении механизма, если известно значение ю == соо при ф = 0. Для этого откладываем значение кинетической энергии при ф = О от начала координат графика АТ (In) вниз по оси ординат. Полученная точка От определяет начало координат графика T(J ). Луч, соединяющий любую точку N диаграммы Виттенбауэра с началом координат От, образует с осью абсцисс угол ijj, тангенс которого пропорционален квадрату угловой скорости со. Для доказательства этого положен нпя найдем из прямоугольного треугольника OnN [c.207]

Пример. В задаче Кеплера исключение О приводит к появлению фиктивной потенциальной энергии вида Это означает наличие фиктивной отталкивающей силы, пропорциональной 1//- , в то время как сила притяжения пропорциональна 1 /г . Эти две силы уравновешивают друг друга в некоторой точке, являющейся точкой устойчивого равновесия. Осцилляциями г вблизи SToii точки объясняются пульсации радиуса-вектора между перигелием и афелием. Если бы сила притяжеиия уменьшалась как 1/г или быстрее, то устойчивого равновесия между этими двумя силами не существовало бы и радиус-вектор не мог бы колебаться между конечными пределами. Траектории движения планет были бы либо гиперболического типа, либо типа спиралей, приближающихся к Солнцу — в зависимости от величины константы углового момента. (Кинетическое взаимодействие здесь равно нулю.) [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...