Изменение энергии при изменении упругих постоянных

Изменение энергии при изменении упругих постоянных [c.100]

Для этого достаточно включить радиальное взаимодействие со следующими ближайшими соседями, описываемое новой силовой постоянной Хг. Введенных двух радиальных взаимодействий достаточно для стабилизации решетки. Однако, кроме того, мы могли бы включить константы, соответствующие поперечным смещениям для ближайших и вторых соседей. Такие взаимодействия описывали бы изменение энергии при изменении угла между двумя смежными векторами связи. Подобное взаимодействие часто называют силами изгиба связей. Вновь используя требование инвариантности полной энергии относительно вращений, можно показать, что число независимых постоянных, необходимых для описания взаимодействий между ближайшими н вторыми соседями, равно трем. Эти константы можно выразить через упругие постоянные кристалла, через которые тем самым будет выражен и спектр колебаний. [c.413]

Первая реальная попытка сравнения энергий различных кристаллических структур была предпринята в работе [211 для натрия, магния и алюминия. Перед этим впервые была определена функция Р д) для тех же металлов [строго говоря, еще раньше был проведен расчет для цинка, в котором использовалась довольно грубая функция Р д), полученная вручную ]. Сравнивались энергии гранецентрированной кубической, объемноцентрированной и гексагональной плотно упакованной структур. Поскольку величина отношения осей с1а в гексагональной плотно упакованной структуре не определяется симметрией, необходимо было рассчитать энергию этой структуры для ряда значений с а и выбрать то из них, которому отвечает минимум энергии. Результаты расчетов оказались удивительно хорошими. Было найдено, что как в натрии, так и в магнии наименьшей энергией обладает гексагональная плотно упакованная структура. При низкой температуре оба металла действительно являются гексагональными. Для алюминия наиболее энергетически выгодной оказалась гранецентрированная кубическая решетка, наблюдаемая при низких температурах. Интересно, что для гексагональных структур такие расчеты дают дополнительную информацию. В частности, как в натрии, так и в магнии значения с а, отвечающие минимуму энергии, оказались близкими к наблюдаемым. Кроме того, из изменения энергии при изменении с а можно непосредственно определить одну из упругих сдвиговых постоянных. Для магния вычисленная и найденная из эксперимента упругие постоянные оказались исключительно близкими для натрия в гексагональной модификации соответствующие экспериментальные данные отсутствуют, но теоретическое значение можно считать вполне разумным. [c.491]

В равновесном положении разность поверхностной и упругой энергии при изменении длины трещины стационарна — максимальна, минимальна пли постоянна в первом случае равновесие неустойчиво, в остальных устойчиво. [c.190]

Здесь член PdV относится к изменению объема, не превышающему для пластических деформаций металла порядка сотых долей процента. Следовательно, этим членом можно пренебречь. Заметим, что речь идет о внешнем давлении, тогда как внутреннее (локальное) давление в окрестности дефектов структуры, уравновешивающееся по объему кристалла, может достигать огромных величин оно обусловливает деформационное увеличение энтальпии кристалла, эквивалентное росту внутренней энергии. Освобождение этой энергии при постоянном давлении происходит в количестве, эквивалентном выделившемуся при рекристаллизации количеству тепла 6Q = dH, по которому и определяется запас энергии упругих искажений. Если исключить обратимую деформацию тела, то для использования соотношения 6Q = dH в принципе неважно, что послужило причиной увеличения внутренней энергии (при постоянном давлении). Например, если каким-либо способом возбудить глубокие электронные оболочки атомов, то может отсутствовать не только макроскопическая деформация тела, но и локальная (возникающая в окрестности дислокации). При соответствующих условиях эта энергия возбуждения рассеивается в виде фононов, т. е. энтальпия переходит в тепло. [c.27]

МОДУЛИРОВАННЫЕ СТРУКТУРЫ — твердотельные структуры с естеств. или искусств, модуляцией состава. Период М. с. на 1—2 порядка превышает постоянную кристаллической решётки. Естеств. М. с. возникают при изоморфном распаде твёрдых растворов на две новые фазы, отличные по составу. При определ. отношениях упругих постоянных минимуму упругой энергии, связанной с различием постоянных решёток двух изоморфных твёрдых растворов, соответствует чередование тонких пластин, т. е. о азование М. с. вместо хаотич. распределения фаз. Образование М. с. приводит к появлению специфических дифракционных эффектов — сателлитов рентгеновских линий (см. Рентгеновский структурный анализ) и к изменению ряда физ. свойств. [c.178]

Сделанные до сих пор оценки теоретической прочности при сдвиге идеальных монокристаллов выполнены в предположении, что кристалл испытывает чистый сдвиг и сила, нормальная к плоскости скольжения, отсутствует. Учет растягивающих и сжимающих напряжений должен сильно повлиять на величину Ттах-Приведенные оценки теоретической прочности относились к температуре абсолютного нуля. Однако теоретическая прочность зависит от температуры по двум причинам. Во-первых, следует учитывать температурное изменение упругих постоянных, параметров решетки и поверхностной энергии и, во-вторых, термические флуктуации. При температуре, отличной от 0° К, в кристалле имеется конечная вероятность возникновения дислокаций под действием приложенных напряжений и термических флуктуаций [49, 50], что, как показывает расчет, приводит к небольшому уменьшению прочности с температурой. Между тем это противоречит хорошо известному экспериментальному факту о значительном понижении прочности с температурой. Последнее обусловлено влиянием температуры на свойства структурных де- [c.281]

Влияние температуры на модуль упругости типичных полимеров уже обсуждалось в гл. 2. Следует повторить, что в области стеклования наблюдается резкое падение модуля. Молекулярная масса полимера, частота поперечного сшивания, кристаллизация, пластификация и другие факторы определяют конкретную форму зависимости модуля упругости от температуры. Кривые динамический модуль—температура в принципе аналогичны графикам, приведенным в гл. 2. В динамических методах измерения частота (временная шкала испытания) должна быть постоянной при изменении температуры. На рис. 4.1 показано влияние частоты на температурные зависимости модуля и показателя механических потерь. Сдвиг кривых при изменении частоты зависит от абсолютной величины Тс и энергии активации АЯ. При возрастании частоты на один десятичный порядок смещение, точки перегиба на зависимости модуля или положения максимума механических потерь по температурной шкале от Т1 до Т (в К) можно рассчитать по формуле [c.92]

Рассмотрим пластину больших размеров толщиной S с трещиной длиной 2 а, находящейся под действием постоянного внешнего напряжения а (рис. 17). Изменение упругой энергии при плоском напряженном состоянии [c.60]

Аналогично следствию 5 можно получать на основе теоремы об ужесточении двусторонние оценки энергии деформации упругого тела, рассматривая тела с измененной жесткостью или с измененной формой. При этом необходимо иметь в виду следующее обстоятельство. Эффективность такого рода двусторонних оценок зависит от того, насколько чувствительна энергия деформации к изменению упругих постоянных и формы тела. Если при заданных краевых условиях и форме тела упругие постоянные материала мало меняются, то мало меняется и энергия деформации. Доказательство непрерывной зависимости энергии деформации от значений упругих постоянных дано, например, в [223] . [c.102]

Уравнения (3.1) и (3.2) показывают, что в каждом теле число упругих п стоянных равно 36. На самом деле это не так даже в самом общем случае, если существует упругий потенциал (что мы всегда и будем предполагать), равный потенциальной энергии деформации, отнесенной к единице объема. Это имеет место, когда изменения тела при деформировании происходят изотермически или адиабатически. Рассматривая только вопросы равновесия, мы будем полагать, что изменения при деформации происходят изотермически, т. е. температура каждого элемента остается постоянной. В уравнениях (3.1) и (3.2) под и будем подразумевать изотермические упругие постоянные, которые вообще отличаются от адиабатических (см. [17], стр. 66—67, или [24], стр. 106 см. также [20], гл. 1, 2). [c.25]

Вычисления частоты осложняются наличием двух упругих постоянных X и я 373 или и А 214. Из принципа, изложенного в 88, можно вывести, как заметил Лэмб, что частота увеличивается при любом возрастании как х, так и п, ибо, как оказывается из (1) 345, и то и другое изменение увеличивает потенциальную энергию данной деформации. [c.414]

Для простоты будем рассматривать в этой главе лишь кубические кристаллы и исследуем для них зависимость энергии кристалла от размера стороны а кубической ячейки. Таким образом, мы исключаем из рассмотрения кристаллы, энергия которых может зависеть от нескольких геометрических параметров (например, от с и а в г. п. у. структуре). Не будут обсуждаться также произвольные деформации кубических кристаллов, сопровождающиеся изменением их равновесных размеров и формы,— рассматривается лишь простое всестороннее сжатие (сохраняющее кубическую симметрию кристалла). При более сложных деформациях в физической картине не появляется ничего нового, но геометрический анализ усложняется. При обсуждении подобных деформаций мы ограничимся менее фундаментальным описанием, которое проводится в связи с рассмотрением упругих постоянных в гл. 22. [c.28]

Заметим прежде всего, что в условие устойчивости (12.43) не входит масса т нагрузки. Это объясняется одинаковой зависимостью от массы т постоянной времени Тц и коэффициента относительного демпфирования ц. Согласно соотношению (12.34) с увеличением массы т при = О, = оо постоянная времени демпфирования гидропривода Тдц увеличивается, если /Срр не равно нулю, что приводит к увеличению ц. Таким образом, с одной стороны масса т в сочетании с упругостью жидкости и опоры гидроцилиндра является причиной возникновения колебаний, а, с другой стороны, вызывая сопровождающие эти колебания изменения перепада давления в гидроцилиндре, способствует уменьшению расхода жидкости, протекающей через распределитель, и вследствие уменьшения поступления энергии увеличивает демпфирование гидропривода. [c.296]

Решение задач. Теорема об изменении кинетической энергии [формула (52)1 позволяет, зная как при движении точки изменяется ее скорость, определить работу действующих сил (первая задача динамики) или, зная работу действующих сил, определить, как изменяется при движении скорость точки (вторая задача динамики). При решении второй задачи, когда заданы силы, надо вычислить их работу. Как видно из формул (44), (44 ), это можно сделать лишь тогда, когда силы постоянны или зависят только от положения (координат) движущейся точки, как, например, силы упругости или тяготения (см. 88). [c.215]

Для применения приведенной выше зависимости необходимы три условия. Во-первых, величина энергии разрушения, измеренная на образцах с относительно большими трещинами, должна предполагаться пригодной для существенно меньших трещин, которые вызывают разрушение. Как будет показано, вычисленная длина трещины обычно значительно больше микроструктурного размера материала, от которого зависит его энергия разрушения, т. е. это условие обычно удовлетворяется. Во-вторых, величина использованного модуля упругости должна представлять собой характеристику материала при разрушающем напряжении. Другими словами, должно быть учтено любое изменение измеренного модуля, например изменение вследствие образования трещин перед разрушением. В-третьих, должны быть сделаны допущения о геометрии и расположении трещины для того, чтобы определить величину безразмерной постоянной А. Для полукруглых поверхностных и внутренних круглых трещин пригодна величина А — = К хотя это и произвольный выбор [58]. Таким образом, вычисленный размер трещины является лишь оценкой однако в сравнительном плане этот размер можно использовать для определения влияния частиц на размер трещины, вызывающей начало-разрушения композитного материала. [c.35]

Теорема Кирхгоффа. Исходная система уравнений и краевых условий теории упругости приведена в п. 1.1. Вводятся следующие предположения 1) начальное состояние тела является натуральным 2) постоянные ц, v в обобщенном законе Гука удовлетворяют неравенствам (3.3.5), (3.3.6) гл. III, обеспечивающим положительность удельной потенциальной энергии деформации поэтому последняя может быть нулем лишь в натуральном состоянии 3) допускается общепринятое в линейной теории упругости пренебрежение изменением формы тела при формулировании краевых условий — ограничивающая упругое тело поверхность О в состоянии равновесия такая же, как в натуральном состоянии. [c.182]

Заметим, что левая часть уравнения (10.1) соответствует с точностью до постоянного множителя энергии упругого изменения формы. Таким образом, состояние текучести достигается при некоторой постоянной энергии упругого изменения формы. [c.36]

Первое выражение в уравнении (6) представляет собой скорость освобождения упругой энергии и обычно обозначается через G, Эта скорость, очевидно, зависит от напряжения, свойств материала образца и его конфигурации. Второе выражение, представленное в виде сопротивления хрупкому разрушению G вместо поверхностного натяжения, определяет скорость расходования энергии, необходимой для развития трещины, и служит показателем сопротивления материала распространению трещины. Этот показатель сопротивления часто является функцией длины трещины и в общем случае обозначается через R. На рис. 1 представлены зависимости, описываемые уравнениями (6) и (8). На рис. 1, а показан характер изменения полной энергии, которая в уравнении (6) дана в скобках. На рис. 1, б дана зависимость скорости освобождения энергии от длины трещины. Как следует из графика, максимальная скорость освобождения энергии G и скорость освобождения энергии R, необходимая для распространения трещины, постоянны и независимы от длины и скорости распространения трещины. На рис. 1, б видно, что при началь- [c.22]

Быстрое уменьшение числа точечных дефектов, обусловленное переменными упругими деформациями. Вероятно, происходит вследствие удаления вакансий, которое обсуждалось в предыдущем разделе. В данном случае они удаляются при изгибании дислокаций между закрепленными точками, а не скольжением дислокаций в решетке. Изменение температуры отжига при постоянной упругой нагрузке показывает, что энергия актива- [c.342]

Сложнее обстоит дело с зависимостью энергии деформации от формы тела. Хотя изменение формы тела можно трактовать как изменение в определенной области упругих постоянных, предьщущее утверждение не означает, что при изменении формы тела энергия деформации меняется непрерьюно. Дело в том, что малые изменения формы связаны все равно с изменением упругих постоянных на конечную величину.Вопрос о зависимости энергии деформации от формы тела изучался рядом авторов (см., например, [126, 153, 223]). Показано, в частности, что при статических краевых условиях для непрерывности изменения энергии деформации [c.102]

Некулоновское взаимодействие ионов с ионами. Энергия взаимодействия замкнутых оболочек очень чувствительна к изменениям междуатомных расстояний и вследствие этого существенным образом входит при определении упругих постоянных даже в таких случаях, как щелочные металлы, для которых соответстнуюиу4й вклад в энергию сцеплення невелик. Фукс определяет эффект этого взаимодействия для щелочных металлов с помощью членов типа борн-майеровских [c.397]

Специально выделенная и отмеченная в формуле (5) постоянная [/(, в классической теории упругости совершенно несущественна и обычно полагается равной нулю. В более общем случае постоянную 17о необходимо учитывать, и ее нельзя рассматривать как аддитивную геличину для отдельных частей тела при фактическом разделении тела на различные части. Это связано с тем, что всякое разделение тела на части, измельчение тела и т. п. связано с затратами внешней энергии. В первом приближении неаддитивность полной внутренней энергии 7 можно учитывать через постоянную / . Учет изменения 17д при изменении поверхности тела при образовании трещин, при образовании и развитии дислокаций и при разрушении тела имеет первостепенное значение. [c.469]

Связь числа образующихся при разрушении новых поверхностей раздела с упругой энергией, а последней с разрушающими напряжениями находит отражение в найденном нами эмпирическом соотношении (36) между числом трещин, расходящихся от зеркальной зоны излома, и номинальными разрушающими напряжениями. Постоянная А в формуле (36) пропорциональна модулю упругости стекла. Отметим также, что упругая энергия определяет изменение нагрулсающего усилия во времени чем больше запас упругой энергии, тем медленнее снижается усилие во времени, с тем большей перегрузкой и тем более лавинно заканчивается процесс разрушения. [c.108]

Кроме указанных резких изменений в распределении энергии по отдельным типам движений при малых изменениях угла падения в окрестности критических углов, все рассмотренные случаи харак теризуются интересным общим свойством при уменьшении угла падения от 90° (нормальное падение) до первого критического значения угла (на рис. 22 таким можно считать утол 9 = 0°) основная часть энергии в преломленной волне уносится волной такого же типа, как падающая волна. Кроме того, эта энергия остается практически постоянной в широком диапазоне изменения угла падения. Отмеченное свойство проявляется на фоне довольно существенных изменений в энергии иных типов волн. Указанное постоянство энергии в преломленной волне при изменении угла падения является характерной чертой процесса преломления в упругих телах, связанной с наличием двух типов волн. В случае идеальных сжимаемых жидкостей (акустический случай) или падения SH-волн такое явление не наблюдается. [c.70]

Таким образом сила / зависит от изменения внутренней энергии и энтропии, вызванной изменением расстояния между концами молекулярной цепи. Однако Трелоар [249], анализируя результаты опытов Джи по растяжению резины из натурального каучука, пришел к выводу, что изменение внутренней энергии имеет второстепенное значение и равно нулю при изотермическом растяжении эластомеров (в частности резины) до деформации 100 % при постоянном объеме. Следовательно, энтропийная природа упругого поведения деформируемых эластомеров принципиально отличает их от металлических материалов, упругое поведение которых имеет энергетическую природу, обусловленную изменением внутренней энергии при деформировании. В то же время, в области больших деформаций при растяжении наблюдают специфические различия эластомеров в изменении внутренней энергии между ними [249]. Возможно, эти различия возникают в результате действия сил между частично вытянутыми молекулами, приводящие к местным изменениям структуры эластомера. [c.71]

Снижение компенсатором ударного давления происходит в результате поглощения при деформации упругим его элементом некоторой части энергии ударной волны, поступающей в компен сатор в виде потока жидкости, соответствующего приращению скорости в ударной волне над начальной скоростью. Поскольку доля поглощенной компенсатором энергии будет тем большей, чем больше будет деформация упругого его элемента, характеристика упругости этого элемента в пределах возможной деформации должна быть по возможности постоянной. Для этого объем газовой камеры компенсатора (см. рис. 47, б) следует выбирать таким, чтобы изменение давления воздуха в процессе поглощения ударной [c.113]

Большинство мартенситных превращений отличается от только что описанных тем, что в поликристаллических образцах не образуются пластины с параллельными гранями, а в монокристаллах не наблюдается превращение с одной поверхностью раздела. Рассмотрим образование отдельной линзовидной пластины. Изменение формы и объема должно быть скомпенсировано упругой или пластической деформацией окружающей матрицы, и кинетика образования пла стины зависит от того, достигают ли напряжения в матрице ее предела текучести прежде, чем прекращается рост пластины. При постоянной форме упругая энергия в матрице пропорциональна, как это обычно принимается в классической теории зарождения, превратившемуся объему, так что при наличии достаточной движущей силы свободная энергия по мере роста пластины непрерывно уменьшается. Рано или поздно рост в направлении, параллельном габитусной плоскости, прекращается, и дальнейшее увеличение объема пластины может привести к тому, что рост упругой энергии будет происходить быстрее, чем уменьшение свободной энергии. При некотором размере пластины свободная энергия может достигнуть минимума пластина этого размера при данном значении движущей силы будет находиться в обратимом равновесии с матрицей. Если при уменьшении температуры движущая сила увеличивается, пластина подрастает до установления нового равновесия если движущая сила уменьшается, пластина уменьшается в размере. Более того, можно заставить пластину расти илц сокращаться, прикладывая соответствующие внешние напряжения, так что химический и механический эффекты взаимозаменяемы. [c.327]

Предлагаемый в этом параграфе метод построения оценок коэффициента интенсивности напряжений основан на доказанном в разд. 4.2 утверждении 1, связьюающем изменение полной потенциальной энергии тела с трещиной при изменении упругих постоянных. [c.155]

Более определенно мнение М. А. Маккензи [6], который провел опыты по измерению расходуемой энергии на резание е различными (достигающими 150 м/сек) его скоростями при прочих неизменных условиях. Результаты опытов не обнаружили заметного влияния скорости реза-. ния на его энергоемкость. Это привело Маккензи к выводу о полной независи-мвсти механических свойств древесины от скорости ее деформации. К этому выводу близок и П. Кох (США), который считает, что влияние скорости резания на энергетику процесса резания сводится к дополнительной затрате работы на приращение кинетической энергии при сообщении срезанной древесине скорости, равной скорости резания. Этот вывод находится в противоречии с результатами других экспериментов. На рис. 1.8, г видно, что величины остаточных деформаций древесины в разных точках профиля, образованного действием летящей пули, неодинаковы. Длительность действия передней точки пули около 5 10" сек. Ей соответствует малая остаточная деформация. Действие юбки, удаленной от оси пули, более длительно оно вызвало большую остаточную деформацию. Следовательно, упругие свойства древесины при изменении скорости ее деформации не остаются постоянными. С повышением скорости деформации повышаются предел упругости древесины и напряжения, нормальные к поверхности контакта древесины с пулей. Кинорегистрация полета срезанной стружки при скорости резца 5 и 20 м/сек показала,-что скорость этого полета на 50—80% больше скорости резания (опыты проведены в ЛТА). [c.44]

Если теперь нет изменения упругих постоянных при электронном переходе, то нет и никакого изотопного сдвига. Нри изменении упругих п остоянных в энергии чисто-электронного перехода поглощения имеется вклад [c.28]

При наличии локальных (или достаточно ярко выраженных псевдолокальных) колебаний изменение упругих постоянных при электронном переходе может обусловить также внутреннюю структуру чисто-электронной линии, если изменение частоты Дшх локального (псевдолокального) колебания больше ангармонической константы затухания его Гх(Д д Гх) [73, 89, 98]. Причины структуры этой линии качественно можно понять, если учесть, что благодаря конечному изменению частоты локального колебания при электронном переходе энергия бесфононного перехода зависит от исходного уровня локального осциллятора. При этом надо учитывать также конечность времени жизни локальных осцилляторов. [c.34]

Неадиабатическое электронно-колебательное взаимодействие. Неадиабатическое электронно-колебательное взаимодействие также приводит к температурному сдвигу и температурному уменьшению времени жизни электронного уровня, тем самым и к уширению чисто-электрон-ной линии и ее колебательных повторений. Неадиабатическое уширение может иметь ярко избирательный характер в случае совпадения энергий некоторых колебательных подуровней двух (и более )электронных состояний, когда возникает ситуация, близкая к состоянию преддиссоциации в молекулах. Расчет для мелких электронных ловушек в полупроводниках, глубина которых сравнима с энергиями предельных оптических фононов и где, следовательно, учесть неадиабатичность необходимо, проведен в работе [130]. Аналогичное рассмотрение выполнено также Кривоглазом [131]. Однако и в случае глубоких локальных состояний электронов в примесных центрах ионных кристаллов неадиабатичность, являющаяся здесь обьпсно малой поправкой, может ярко проявляться из-за чрезвычайной чувствительности чисто-электронной линии в случае малого изменения упругих постоянных при электронном переходе она может играть роль основной причины температурного уширения чисто-электронной линии. Это в особенности существенно в тех случаях, когда поблизости от возбужденного электронного уровня имеются другие электронные состояния, например, если соответствующий электронный уровень расщеплен на компоненты, расстояния между которыми порядка 10" эв. В работе Б. 3. Малкина [93] показано, что, исходя из предположения о неадиабатической связи между возбужденными уровнями Сг , как причине температурного сдвига и уширения / -линии рубина, можно прийти к согласующимся с экспериментом выводам. [c.38]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

Снижение компенсатором ударного давления происходит в результате поглощения при деформации его упругого элемента некоторой части зг.ергии ударной волны, поступающей в компенсатор в виде потока жидкости. Поскольку доля поглощенной компенсатором энергии будет тем большей, чем больше будет деформация упругого его элемента, характеристика упругости этого элемента в пределах возможной деформации должна быть по возможности постоянной. Для этого объем газовой камеры компенсатора следует выбирать таким, чтобы изменение давления газа в процессе поглощения ударной волны было минимальным. Практически объем газовой камеры такого компенсатора обычно выбирается равным двухсекундному расходу жидкости в трубопроводе, а начальное давление зарядки газом — равным или несколько большим максимального рабочего давления в магистрали, в которой установлен аккумулятор. [c.101]

Последний применен для описания Ga Ali N (х - 0 0,25 0,5 0,75 1) в [94]. С помощью метода ЛМТО-сильной связи оценивались энергии формирования (Е ) ТР, рассчитаны энергетические спектры, величины прямых (Г—Г) и непрямых (Г—X) переходов, решеточные постоянные, модули упругости, рассмотрены эффекты релаксации. Согласно [94], изменение типа межзонного перехода (прямой—непрямой) происходит при х 0,42. ) раствора составляет незначительную положительную величину ( 15— 20 мэВ/атом) и имеет параболическую концентрационную зависимость. С использованием техники расширенного кластера [106] оценивался предел смешиваемости при образовании неупорядоченных ТР. Установлено, что при типичных температурах синтеза данных систем (/ 600 °С) могут быть достигнуты полная растворимость компонентов и образование неограниченного ТР. [c.60]

Следствием действия вибрации является усталость материала. В местах концентрации напряжений у хрупких материалов часть рассеянной в материале энергии уходит на развитие микротрещин в местах, имеющих нарушение структуры. Эти трещины развиваются и являются новыми концентраторами напряжений. В результате этого наблюдаем разрушение деталей при напряжениях, значительно меньших, чем предел прочности, часто даже ниже предела упругости, но число циклов, при которых детали разрушаются, имеет значительный порядок (тина миллионов и десятка миллионов) [21]. Разрушение упругопластических материалов при малом числе циклов происходит при значительных упругопластических деформациях, что характеризуется изменением ширины петли гистерезиса в материале и накоплением пластических деформаций (испытания с постоянной амплитудой напряжений). Этим двум характеристикам соатветсчвуют два типа разрушений — от усталости, связанное с накоплением Повреждений и сопровождающееся образованием трещин усталости, и квазистати-ческое, обусловленное накоплением пластических деформаций до уровня деформаций, соответствующих разрушениям при однократном статическом нагружении, [c.99]

Деформации, рассмотренные в IX. 1, соответствуют изменениям состояния тела при постоянной температуре. Поэтому модули упругости, встречающиеся в тех или иных формулах закона Гука, характеризуют связь между деформациями и напряжениями при изотермических процессах. Эти модули называют изотермическими. Однако изотермическое изменение состояния твердого тела является идеализацией. В природе деформации большей частью осуществляются при условиях, когда температура тела по тем или иным причинам не остается постоянной. В таком случае также можно записать закон Гука, но модули упругости в этом законе будут отличаться от изотермических. Особенно интересен случай динамических деформаций, когда процесс деформации осуществляется в условиях теплоизоляции. Итак, чтобы получить адиабатический закон Гука, воспользуемся механическим уравнением состояния на основе внутренней энергии 0ik = — dulduik)s. [c.404]

В школьном учебнике по фИзике [51] дано следующее определение Физическая величина, показывающая, какое количество теплоты требуется для изменения температуры вещества массой 1 кг на 1° С, называется удельной теплоемкостью . Кроме того, указано, что количество теплоты, необходимое для нагревания тела (или выделяемое им при остывании), зависит от рода вещества... [51]. Таким образом, понятно, что теплоемкость тела будет тем больше, чем больше разнообразных движений могут совершать атомы в нем, поскольку на каждое движение расходуется тепловая энергия. В твердом теле все частицы колеблются около постоянных положений равновесия, и колебания передаются от одной частицы к Другой, потому Что они как пружинками связаны упругими силами. Немецкий физик и химик Питер Дебай— один из основоположников теории твердого тела в 1912 г. показал, что эти колебательные движения распространяются в твердом теле по всем направлениям как упругие волны — гиперзву-ковые волны высокой частоты. В так называемой модели твердого тела Дебая главным является представление о твердом теле как об изотропной упругой среде, способной совершать колебания в конечном диапазоне частот, Дебай рассчитал спектр таких Собственных частот колебаний для [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...