Закон адиабатический

Вопрос о переходе от слабого к сильному полю будет подробно рассмотрен в следующем параграфе, сейчас отметим только, что в силу закона адиабатической инвариантности выполняется соотношение M — [c.355]

Как мы отмечали, при переходе от слабого к сильному полю каждый уровень сохраняет в силу закона адиабатической инвариантности присущее ему значение М. Благодаря этому может оказаться, что в сильном поле один уровень представляет собой несколько слившихся уровней, характеризуемых различными значениями М. Так, из рис. 195 видно, что при эффекте Пашена — Бака на термах Ps/, в средний уровень в сильном поле одно- [c.365]

Уравнение (10) показывает, что в присутствии трения закон изменения состояния газа или пара будет иной, чем для покоящейся жидкости, он зависит от величины работы трения. Заметим, что при обычном предположении относительно силы трения, которую считают пропорциональной первой или второй степени относительной скорости, закон адиабатического изменения текущего газа не может быть выражен в форме [c.320]

Теоретическая (рациональная) гидродинамика стремится приближенно предсказать движение реальной жидкости путем решения краевых задач для соответствующих систем дифференциальных уравнений в частных производных. При составлении этих уравнений в качестве аксиом принимают законы движения Ньютона. Предполагается также, что рассматриваемая жидкость (обычная жидкость или газ) всюду непрерывна и что на любую часть поверхности действует вполне определенное давление или какое-либо другое внутреннее напряжение (сила, приходящаяся на единицу площади), которое, по крайней мере локально, является дифференцируемой функцией координат, времени и направления. Наконец, устанавливается связь этих напряжений с движением жидкости посредством введения различных параметров, характеризующих данное вещество (плотность, вязкость и т. д.), и функциональных зависимостей (закон адиабатического сжатия и т. п.). Исходя из таких допущений, математики составили системы дифференциальных уравнений для различных идеализированных жидкостей (несжимаемой невязкой, сжимаемой невязкой, несжимаемой вязкой и т. д.). [c.15]

По этой причине формула (1) должна быть заменена законом. адиабатического изменения давления [c.595]

Подводный взрыв. Если полость в форме сферы радиуса / о. содержащая газ под давлением ро. начинает быстро расширяться в неограниченной жидкости, то мы имеем имитацию действия подводного взрыва. Пусть —радиус полости в момент времени — давление газа. Будем считать, что газ расширяется по адиабатическому закону, а силами инерции можно пренебречь. Тогда, согласно закону адиабатического расширения, имеем [c.431]

Таким образом, при распределении источников тепла по закону адиабатическая температура стенки в 2 раза выше, чем при равномерном распределении. [c.304]

Из соотношения (29) ясно, что теплоемкости либо обе постоянные, либо обе непостоянные. Для идеального газа с постоянными теплоемкостями соотношение (31) сводится к закону адиабатического изменения Пуассона [c.419]

Согласно теории проф. А.И. Зимина, закон адиабатического расширения можно [c.406]

Для получения численных значений эмпирических температур следует обратиться к первому и второму законам термодинамики. Первый закон термодинамики просто констатирует сохранение энергии при условии, что учитывается не только работа, совершаемая над системой, но и обмен теплом через стенки с окружающей средой. Если система в остальных отношениях изолирована, то внутренняя энергия и, представляющая собой экстенсивную величину, может только увеличиваться при совершении над системой некоторой работы. Однако если система термически не изолирована и в результате некоторого процесса переходит из термодинамического состояния А в другое состояние В, то работа совершаемая над системой, разумеется, зависит от того, каким способом система осуществляет переход из состояния А в состояние В. С другой стороны, увеличение внутренней энергии равно и в—и А независимо от способа совершения работы. Следовательно, для термически не изолированной системы увеличение внутренней энергии и в — и а отлично от Разность Q мы назовем количеством теплоты, которая, таким образом, служит мерой отклонения от адиабатических условий. Следовательно, для любого термодинамического процесса, начинающегося в состоянии А и завершающегося в состоянии В, изменение внутренней энергии определяется выражением [c.15]

Адиабатическое течение в сопле без трения на стенках. Если пренебречь излучением, трением на стенках и теплоотдачей от стенок к газу, принять Мпр = 2 и предположить, что применим закон Стокса для сопротивления частиц, то уравнения (7.26), (7.29) и (7.30) принимают вид [c.304]

В п. 5.2 указывался прием, с помощью которого можно удовлетворить адиабатическому условию и получить действительное распределение температур, зная закон распределения температуры в неограниченном теле. Этот прием используется также и для описания перемещающихся температурны полей. [c.183]

Как связаны между собой в адиабатическом процессе температура и объем идеального газа, энергия которого зависит от температуры по закону U = jT, где j — некоторое число [c.118]

Второй закон термодинамики утверждает, что суш,ествует аддитивная функция состояния термодинамической системы — энтропия. При обратимых процессах в адиабатически изолированной системе ее энтропия не изменяется, а при необратимых — увеличивается. В отличие от энергии значения энтропии изолированной системы зависят, следовательно, от характера происходящих в ней процессов в ходе релаксации энтропия изолированной системы должна возрастать, достигая максимального значения при равновесии. Выясним количественную меру энтропии, вытекающую из приведенной выше формулировки второго закона. [c.50]

Согласно второму закону при обратимых процессах энтропия адиабатически изолированной системы (dQ=0) не изменяется (dS=0). Поскольку все обобщенные координаты и/ считаются независимыми друг от друга, в адиабатически изолированных системах (6.25) может выполняться только при условии, что [c.54]

Из первого закона термодинамики следует, что система, совершающая работу в условиях адиабатической изоляции, должна охлаждаться, поскольку такая работа производится за счет внутренней энергии системы. Так, при обратимом адиабатическом расширении системы согласно (5.22) и (6.52) изменение температуры [c.162]

Уравнение состояния запишем в виде закона Пуассона, так как движение идеальной жидкости представляет адиабатический процесс [c.274]

Ниже будет показано, что в адиабатических (без подвода тепла) скачках сжатия происходит увеличение энтропии газа,, а в адиабатических скачках разрежения, если бы они существовали, энтропия должна была бы уменьшаться. Этим доказывается законность существования адиабатических скачков давления и одновременно невозможность возникновения адиабатических скачков разрежения (как известно из термодинамики, в конечной замкнутой системе энтропия убывать не может). В полном соответствии с этим находится тот известный факт, что наблюдаемые иногда в действительности скачки разрежения (скачок конденсации, фронт пламени) получаются только при подводе тепла в область скачка, т. е. в таких условиях, когда и при скачке разрежения энтропия газа растет. Нужно заметить, что возникновение скачков разрежения при подводе тепла к газу отнюдь не противоречит процессу, изображенному на рис. 3.1, В самом деле, если в области пониженных давлений В за счет подвода тепла получается температура выше, чем в области 8 [c.115]

Как видно, если материал подчиняется линейному закону Гука в изотермических условиях, при адиабатическом деформировании зависимость между напряжением и деформацией перестает быть линейной. Однако нелинейность эта весьма слабая. Предположим, что растяжение начато при температуре Го, тогда в начальный момент было 5 = О, и весь процесс деформирования происходит при нулевом значении энтропии. Положим 5 = 0 в (2.9.10) и разложим экспоненту в ряд, ограничиваясь двумя первыми членами. Получим следующий результат [c.69]

Если пузырек содержит большое количество газа, а движение его стенки происходит настолько быстро, что рассеяние тепла в жидкости можно рассматривать как медленно развивающийся процесс, то закон изменения состояния газа в пузырьке следует считать адиабатическим. [c.16]

Если предположить, что начальное давление газа Рго, то, полагая адиабатическим закон расширения и сжатия газа, получим [c.16]

Для адиабатического закона (1.1.9) при показателе адиабаты 7 = "/з [c.17]

Аналогично выводят формулы для t] и при адиабатическом законе расширения или сжатия газового пузырька. Опуская промежуточные преобразования, получаем [c.28]

Согласно (1.1.2) в предположении, что полость пузырька заполнена парами жидкости и газа, а сжатие происходит по адиабатическому закону, находим условие статического равновесия [c.47]

Плотность газа вдоль канала будет изменяться в зависимости от давлений в последовательных сечениях. Плотность газа при адиабатическом течении будет изменяться по закону [c.117]

Рассмотрим теперь адиабатически изолированную закрытую систему, которая может механически взаимодействовать с окружающими или внешними телами и не является поэтому замкнутой. При переходе из одного состояние в другое эта система совершает работу, которая по закону со.хранения и превращения энергии равна убыли энергии системы. При бесконечно малом процессе dL = = —dE. [c.29]

Уравнение (7.68) может быть использовано для расчета газого-релочных устройств вращающихся печей. Газ с высокими параметрами (р>1,15-10 н1м ) вытекает из сопла горелки согласно законам адиабатического истечения. При этом необходимо выбрать приемлемое давление газа перед выходом из сопла горелки. По некоторым опытным данным о работе вращающихся печей на газообразном топливе, давление газа, уровень форсировки и масштаб топки имеют между собой следующую приближенную связь [c.273]

Родх- (г,Т -Согласно закону адиабатического сжатия [c.55]

Наиболее общие условия равновесия вытекают из утверждения второго закона термодинамики о росте энтропии адиабатически изолированной системы при протекании в ней необратимых процессов. Если некоторое состояние такой системы характеризуется максимальным значением энтропии, то это состояние не может быть неравновесным, так как иначе при релаксации энтропия системы согласно вто рому закону возрастала бы, что не согласуется с предположением о ее максимальности. Следовательно, усл01вие максимальности энтропии изолированной системы является достаточным условием ее равновесности. [c.102]

Сжатие плазмы в шнур имеет и другое важное значение при адиабатическом сжатии под действием сил магнитного поля плазма дополнительно разогревается согласно соотношению Т V " = = onst, при этом возрастает и ее давление по закону pV " = = onst. [c.330]

Так как в идеальном случае вследств1ге теплоизоляции перегородки тепло не подводится и не отводится (адиабатические условия), то по первому закону термодинамики [c.41]

Согласно равенству (1.2), внешняя работа в адиабатическом процессе равна уменьшению энтальпии, которое в свою очередь, если процесс полностью обратим, равно vdp (по первому закону термодинамики). При обратимом адиабатическом расширении газа давление и объем связаны уравнением jtJ = onst, где %—отношение теплоемкостехг. Используя это уравнение при интегрировании, получаем [c.130]

Здесь величина к А порядка расщепления уровня. В этом случае М больше не является постоянным в течение адиабатического размагничивания и, следовательно, адиабатическая восириимчивость отлична от нуля. Предполагая, что справедлив закон Кюри и соотношение (29.10), и ис-.пользуя формулы (9.1) и (9.6), можно получить выражение для изменения температуры с полем вдоль изоэнтроинчоской кривой [c.462]

При дальнейших расчетах необходимо принять во внимание, что упругие свойства газа зависят от температуры. При быстром сжатии газа выделяется тепло, которое не успевает распространиться в соседние объемы. Так как при повышении температуры сжимаемость газа уменьшается, т. е. AplAp возрастает, то это приводит к увеличению скорости распространения импульса по сравнению с той, которая имела бы место при неизменной температуре. Сжатие газа без отвода тепла носит название адиабатического сжатия. При адиабатическом сжатии вместо закона Бойля —Мариотта, который справедлив при неизменной температуре (изотермическое сжаТие), связь между объемом и давлением дается соотношением [c.579]

Так же, ка к и, первое начало, второе начало термодинамики является обобщением данных опыта. Многолетняя человеческая практика привела к установлению определенных закономерностей превращения теплоты в работу н работы в теплоту (как общих для 0 бычных и необычных систем (см. 5), так и специфических для тех и других). В результате анализа этих закономерностей и было сформулировано второе начало в виде закона о существовании энтропии и ее неубывании при любых процессах в изолированных (или только адиабатически изолированных) системах. Для того чтобы прийти к такому выражению [c.40]

В случае осцилляций, монотонного сжатия пли расширения газового пузырька без фазовых переходов (S, = О п qzi = — при конечных, по пе очень больших изменениях его радиуса, распределение температур около стенки пузырька (г = а) качественно показано на рис. 1.6.1, а. Сплошная кривая соответствует сжатию, а штриховая — расширению при осцилляциях кривая распределения температур колеблется от сплошной к штриховой с периодом осцилляций пузырька. При этом температура центральной части нузырька изменяется по закону, близкому к адиабатическому, в соответствип с изменением объема пузырька, [c.114]

При быстрых процессах, когда реализуется топкий температурный погранслоп, температура основной (вне погранслоя) массы газа в пузырьке, определяющая меняется по закону, близкому к адиабатическому [c.124]

Из уравнения (VI.39) легко получить закон одномерного адиабатического движения газа в цилиндрической трубе при наличии трения. Для цилиндрической трубы г = onst) уравнение (VI.39) будет [c.145]

Строго говоря, скорость звука есть функция состояния тела, и она не зависит от вида термодинамического процесса. Введение под радикалом показателя адиабаты свидетельствует лишь о том, что температура среды при истечении изменяется по закону, близкому к адиабатическому. Одновременно, запись скорости звука в форме (1.144а) позволяет сделать вывод, что для несжимаемых жидкостей [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...