Количество тепла

Это же количество тепла подводится к шару через поверхность Рш согласно закону Ньютона — Рихмана [c.154]

Использовав выражения (а) и (б), заменяя количество тепла и силу сопротивления удельными величинами — тепловым потоком и касательным напряжением — взамен (в) получим [c.183]

В отличие от [Л. 217] здесь в знаменателе записано располагаемое тепло, которое определено не как количество тепла, отданное греющей средой при ее охлаждении до температуры окружающей среды, а как максимальное количество тепла, которое может быть отнято в идеальном противоточном теплообменнике с бесконечно большой поверхностью. Это физически более обоснованно, так как в теплообменнике в пределе может иметь место лишь следующее равенство [c.365]

Наиболее существенное влияние оказывает расход насадки. С его ростом увеличивается количество тепла, отбираемого в верхней камере, и снижается температура газов и насадки на выходе из нее. При этом неравномерность распределения температур по сечению заметно увеличивается. Так, при небольших расходах насадки (200—600 кг/ч) поле выходных температур практически равномерно, а при расходах более 1 500 /сг/ч неравномерность достигает 300—400° С. Характер температурного поля насадки определяет процесс нагрева воздуха в нижней камере. При прямоточном движении газов и воздуха и неравномерном распределении температур насадки воздух успевает нагреться в первых (по ходу) горячих слоях насадки и последующие, слои работают с очень низким температурным напором. При достаточно больших расходах насадки (свыше 1 ООО кг/ч) этот температурный напор становится отрицательным, что приводит к обратному теплообмену, т, е. к переходу тепла 380 [c.380]

При прямотоке обнаружено оптимальное значение расхода насадки ( 850 /сг/ч), при котором полезная теплопроизводительность (т. е. количество тепла, переданного воздуху) достигает максимума. При этом оптимальное отношение водяных эквивалентов в верхней камере W Wt = 2, а в нижней Наличие оптимума, очевидно, и объясняется появлением при больших расходах насадки обратного теплообмена, приводящего к снижению температуры воздуха на выходе. [c.381]

Электрический ток, проходя по детали как по проводнику, встречает сопротивление, в результате чего деталь нагревается. Количество тепла Q можно подсчитать по известной формуле [c.314]

Изменяя силу тока I, можно получить любое количество тепла и, следовательно, любую температуру и любую скорость нагрева. Сопротивление проводника металла R зависит от рода ме талла. Время воздействия тока т для увеличения производительности процесса берут небольшим. [c.314]

В настоящей работе при определении количества тепла введенного в пробу, допускается неточность, так как в калориметр вводится проба со шлаком. Количество тепла, введенное шлаком, не учитывается, что в связи с учебно-познавательным характером работы считается допустимым. [c.22]

Количество тепла, введенное в пробу, вычислить по формуле [c.23]

Qnp — количество тепла, потерянного при испарении воды в момент внесения пробы в калориметр, кал. [c.23]

Значение Q p ориентировочно принимается по следу-ЮШ.ИМ данным (скорость сварки не более 1,5 см/с) сила тока сварки = 150- 200 200—400 400—600 600— 1000 А количество тепла = 400-f-600 600—800 800—1000 1000—1200 кал. [c.23]

Коэффициент плавления толстопокрытых электродов значительно уменьшается по сравнению с коэффициентом голых и тонкопокрытых электродов за счет того, что некоторое количество тепла дуги расходуется на плавление, испарение и разложение покрытия, но прямой зависимости ig рт толщины покрытия нет. [c.25]

Однако прежде чем перейти к этому, нужно сделать на основании цикла Карно еще один вывод, который ведет к определению другой очень важной физической величины в термодинамике, тесно связанной с температурой,— энтропии системы. Если рассмотреть обратимый цикл Карно для случая, когда две адиабаты цикла очень близки друг к другу, то количества тепла становятся бесконечно малыми и вместо (1.3) можно записать [c.18]

Пусть в цилиндре под поршнем находится 1 кг газа при давлении р, равном в равновесном процессе давлению среды, и удельном объеме Vi (рис. 5-4). Плош,адь поршня F. Если сообщить газу некоторое количество тепла, то он будет расширяться при постоянном давлении и перемещать поршень до нового положения в точке 2. [c.57]

При осуществлении обратимого произвольного цикла необходимо в каждой точке процесса отводить или подводить теплоту при бесконечно малой разности температуры между рабочим телом и источником теплоты, так как иначе при конечной разности температур процесс передачи теплоты будет необратим. Для того чтобы выполнить это условие, нужно иметь бесконечно большое количество тепло-отдатчиков и теплоприемников. При этом температура двух соседних источников теплоты должна отличаться на бесконечно малую величину. Количество источников теплоты может быть уменьшено, если на отдельных участках цикла теплота будет отводиться и подводиться при неизменной температуре, т. е. в изотермических процессах. [c.111]

Количество тепла определяем из уравнения (10-4), подставляя в него значение dS из уравнения (10-26) [c.159]

Пример 24-5. Определить количество тепла, передаваемого через [c.387]

Рассмотрим охлаждение равномерно прогретого круглого цилиндра большой длины радиусом г в среде с меньшей постоянной температурой. Коэффициент теплоотдачи от поверхности цилиндра к среде не меняется во времени. Физические величины с, р и А, материала цилиндра не зависят от температуры и считаются известными. Необходимо определить температуру поверхности, температуру на оси цилиндра и количество тепла, отданное цилиндром в окружающую среду, для любого момента времени. [c.393]

Это же количество тепла можно выразить уравнением Ньютона — Рихмана [c.406]

Сгорание топлива в топочных устройствах сопровождается образованием газов с высокой температурой, которые могут передавать излучением большое количество тепла. Поэтому роль лучистого теплообмена в топках современных котлов весьма велика и общая передача теплоты излучением на стенки котельных труб доходит до 50% и больше от всей теплоты, выделяемой при сгорании топлива. Лучистый теплообмен в топках по своей интенсивности во много раз превышает конвективный теплообмен при средних скоростях перемещения газов. [c.478]

Количество тепла, переданное излучением, определяем по уравнению (29-25) [c.484]

Схема экспериментальной установки представлена на рис. 32-8. Берется труба 1 длиной I == 1,5—2 м и диаметром d = 40- 60 мм. Внутри трубы размещается электрический нагреватель 3, создающий равномерный обогрев по всей ее длине. Для уменьшения тепловых потерь торцы трубы защищены тепловой изоляцией 2. Количество тепла, выделяемое электронагревателем и передаваемое от поверхности трубы в окружающую среду за I сек (мощность теплового потока), измеряется по мощности тока. Ток в цепи электронагревателя регулируется реостатом. Для получения усредненной [c.528]

На рис. 5.6.1, а для случая = 0,1 лип, ро = i бар, Pg =s = 2 бар приведены кривые для изменения радиуса а и относительного количества тепла , перешедшего из пузырька в жидкость [c.281]

МПа и температура 480—500 °С, Подвод значительного количества тепла для проведения реакций осуществляется путем непрерывной циркуляции между реактором и регенератором. Схемы установок риформинга (рис. 1.5) и каталитического крекинга сходны. В процессе регенерации катализатора риформинга, однако, выделяется значительно больше тепла, чем требуется для риформинга. Поэтому в реакторе устанавливают охла кдающие трубы для отвода излишков тепла. [c.14]

Так как Ыиц=апО/Я= D t/( t —то для определения среднекалорической температуры дисперсного потока in запишем количество тепла, проносимое через сечение Q, как сумму теплосодержаний компонентов и как теплосодержание потока с общей средней температурой п [c.204]

I) Количество тепла, снимаемого с единицы поперечного сечения канала при неизменности доли затрат на перекачку (2%) и других характеристик (/ = 426° С, Ы=Ш°С, М=111°С, р = 20,9 бар, 1 = 2,19 Л1), увеличивается в 10 раз за счет повышения весовой концентрации от О до 15 кг/кг. 2) Температура нагрева теплоносителя t" в том же диапазоне концентраций растет от 650 до 730°С (газ — азот), а прирост температуры вследствие возросшей теплоемкости упал с 222 до 28° С (условия сравнения /ст = 870°С, Л кан=24 кет, Окан=13,5 мм, р и L те же). 3) К- п. д. двухконтурной установки с газовой турбиной для тех же условий, что в п. 2, повышается от 19 до 27% (к. п. д. компрессора принято 0,83, турбины 0,87, а регенератора 0,8). [c.397]

Не все тепло сварочной дуги идет на нагре)в изделия часть тепла затрачивается на нагревание нерасплавив-шейся части электрода, часть — на излучение в окружающее пространство, некоторое количество тепла теряется с каплями электродного металла при его разбрызгивании. Поэтому вводят понятие эффективной тепловой мощности дуги. [c.20]

Погонная энергия—-это отношение эффективной тепловой мощности дуги, расходуемой на нагрев изделия, к скорости перемещения дуги, и определяет количество тепла, введенное дугой в 1 см однопроходного шва или валика, т. е. [c.39]

В последнее время все большее применение получает воздушно-пллзменная резка, при которой производительность процесса повышается за счет взаимодействия кислорода воздуха с разрезаемым металлом. В результате реакции выделяется дополнительное количество тепла, [c.135]

Определение температуры как физической величины, являющейся одной из фундаментальных в термодинамике, непосредственно связано с упомянутыми выше основными законами термодинамики. Обычно, исходя из первого закона тер-]лодинамики и используя формулировку Кельвина для второго закона, доказывают, что для обратимой тепловой машины, работающей по циклу Карно между температурами 01 и 02, отношение количества тепла Оь поглощенного при более высокой температуре 0ь к количеству тепла Оъ отданного при более низкой температуре 02, просто пропорционально отношению двух одинаковых функций от каждой из этих двух температур [c.17]

Следует заметить, что в направлении к краям задней стенки наблюдается небольшое возрастание эффективного коэффициента излучения. В мелких полостях оно значительно более заметно, чем в глубоких. Его появление объясняется просто уменьшением телесного угла, под которым виден элемент из апертуры, при перемещении по направлению к кромке. Присутствие передней стенки с отверстием не только увеличивает коэффициент излучения по всей BHVTpeHHO TH полости, но дает и другой положительный эффект. При вычислении суммарной потери тепла наружу от внутренних стенок полости было найдено, что наибольщая часть теряется от тех частей цилиндрической стенки, которые имеют наибольщий телесный угол со стороны апертуры. Следовательно, в цилиндре, имеющем открытый конец, наибольшее количество тепла теряется от тех частей стенок, которые находятся вблизи открытого конца. Таким образом, наличие передней стенки не только заметно [c.333]

Закалка с газопламенным нагревом. Этот способ закалки применяют для крупных деталей (прокатных валков, налов и т. д.). Поверхность детали нагревают газовым пламенем, имеющим высокую температуру (2400—3150°С). Вследствие подвода значпгельного количества тепла поверхность детали быстро нагревается до температуры закалки, тогда как сердцевина ее не успевает нагреться. Последующее быстрое охлаждение обеспечивает закалку только поверхностного слоя. В качестве горючего применяют ацетилен, светильный и природный газы, а также керосин. Для нагрева используют щелевые (имеющие одно отверстие в форме щели) и многопламенные горелки. [c.226]

Большим достоинством г 5-диаграммы является то, что техническая работа и количество тепла, участвующее в процессг х, изображаются отрезками линий, а не площадями, как это имеет место в Ts-диаграмме. [c.186]

Рассмотрим охлаждение шара радиусом г, масса которого рав-]юмерно прогрета до постоянной температуры в среде с более низкой постоянной температурой. Физические постоянные с, р и Я, а также коэффициент теплоотдачи известны. Требуется определить для любого момента времени температуру поверхности, температуру в центре шара и количество тепла, теряемое шаром в окружающую среду. [c.395]

В теплоэнергетике, использующей как ядерное, так и обычное углеводородное топливо, одной из важнейших является проблема отвода огромного количества тепла с теплоотдающих поверхностей. Наиболее распространенным и используемым для этих целей теплоносителей являются парожидкостные смеси. Поэтому исследователями большое внимание уделяется течению парожидкостных смесей при наличии фазовых переходов в каналах с обогреваемыми и необогреваемыми стенками. Видимо на эту тему появляется наибольшее число публикаций в области неоднофазных течений. Здесь особый интерес представляют исследования структуры потока при различных режимах, кризисов теплообмена, обусловленных нарушением контакта жидкой фазы с теплоотдающей поверхностью, гидравлического сопротивления и т. д. Проблемы безопасности реакторного узла или устройств аналогичного типа привели к необходимости изучения истечений наро-жидкостных смесей из сосудов высокого давления, распространения возмущений и ударных волн в двухфазных парожидкостных потоках. Здесь же отметим течение влажного пара (смесь пара с каплями воды) в проточных частях турбомашин. [c.10]

И безразмерная скорость изменения размера капли а = daldx при больших т стремятся к своим квазпстациоиариым значениям, определяемым текущим размером частицы согласно полученным ниже формулам (5.10.12). В рассматриваемом случае происходит полное испарение частицы, но ему вначале предшествует конденсация пара. Это связано с тем, что во времена i< ao/ So (t С Хо ) прогревается только узкий слой в частице у ее поверхности. -Это приводит к появлению больших градиентов температур в частице и поглощению частицей достаточно большого количества тепла, так что [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...