Приращение скорости

Подставляя полученное значение площади, подсчитанное в квадратных миллиметрах, в равенство (4.73), определяем приращение скорости V за время Ai = 2 — Если скорость Ус, в положении / равнялась нулю (рис. 4.39, б), то скорость V , в положении 2 равна [c.111]

Полученное значение приращения скорости V на участке — —4 откладываем в виде отрезка (5 —5 ) на ординате, проведенной в точке 3 (рис. 4.39, б), прибавляя к отрезку (3 —3") отрезок (2— —2 ).Производя такие же построения для последующих промежутков времени, получаем диаграмму Ус = V (i). Для большей точности вычислений можно подсчет площадей вести от положения 1. [c.111]

Расположим диаграммы одну под другой так, ках это показано на рис. 34. Оси абсцисс обеих диаграмм разделим на достаточно малые промежутки ДА, ДА> , в течение которых движение можно рассматривать как равномерно-переменное с некоторым средним ускорением а , a i,. .. Величина этого ускорения должна быть такой, чтобы приращение скорости в течение каждого из промежутков соответствовало действительному, т. е. чтобы произведение, например а ДА, было равно площади криволинейной трапеции и 2 2 умноженной на произведение соответствующих масштабов, С этой целью криволинейную трапецию заменим прямоугольником, верхнюю сторону которого проводим так, чтобы заштрихованные площади, лежащие выше и ниже ее, были по возможности одинаковы. Высота каждого из прямоугольников, умноженная на масштаб р , даст соответствующее промежутку среднее ускорение а. [c.43]

При движении тела под действием обычных сил, рассматривавшихся до сих пор, скорости точек тела изменяются непрерывно, т. е. каждому бесконечно малому промежутку времени соответствует бесконечно малое приращение скорости. Действительно, если импульс любой силы Fft за промежуток времени т представить в виде где — среднее значение этой силы за время т, то теорема об изменении количества движения точки, на которую действуют силы fft, дает [c.396]

Отсюда видно, что когда время т бесконечно мало (стремится к нулю), то при обычных силах и приращение скорости Av=vi—щ будет тоже величиной бесконечно малой (стремящейся к нулю). [c.396]

Однако если в числе действующих сил будут очень большие силы (порядка 1/т), то приращение скорости за малый промежуток времени т окажется величиной конечной. [c.396]

Ускорение прямолинейного движения. В общем случае скорость прямолинейного движения является функцией времени. Допустим, что в момент t точка имеет скорость о, а в момент t — скорость v тогда Дг = г — v есть приращение скорости за промежуток времени — [c.55]

Отношение приращения скорости к соответствующему промежутку времени, т. е. величина [c.55]

Зафиксируем ДQ. Тогда, уменьшая (<1 — о), можно добиться того, чтобы смещение точки за время воздействия силы было сколь угодно малым. Модуль силы окажется большим, а приращение скорости — заданным. Другими словами, можно добиться скачка скорости, практически не изменив положения точки в пространстве.О [c.289]

При ударе материальной точки об идеальную связь приращение скорости направлено параллельно нормали, а скорости падения и отражения расположены в одной плоскости с нормалью I/ (нормальной [c.292]

Приращение количества движения можно интерпретировать как произведение суммарной массы и приращения скорости центра масс системы [c.433]

Следствие 5.7.2. Если активные удары отсутствуют, то приращение скорости центра масс системы равно нулю. [c.434]

Последнее из равенств (173.12) устанавливает связь между приращениями скорости dv и dv,z. [c.283]

Пусть движущаяся точка М в момент времени ( имеет скорость и. В момент времени (, = г + А( эта точка занимает положение М , имея скорость О1 (рис. 3, а). Чтобы изобразить приращение скорости Лг за время А(, перенесем вектор скорости VI параллельно самому себе в точку М. [c.100]

Среднее ускорение точки параллельно приращению скорости Ли. Как и средняя скорость, среднее ускорение не имеет на траектории конкретной точки приложения и изображено в точке М условно. В общем случае среднее ускорение зависит от времени А(. [c.100]

Сначала определим скорость точки (t). Согласно (1.2), за промежуток времени элементарное приращение скорости dv = ad . Проинтегрировав это выражение по времени от / = 0 до t, найдем приращение вектора скорости за это время [c.12]

Решение. Сначала найдем зависимость скорости от расстояния S. За промежуток времени At приращение скорости dv = adt. Приведем это выражение к виду, удобному для интегрирования, воспользовавшись тем, что d< = ds/y тогда [c.30]

Пренебрегая силами тяготения и сопротивления среды, определить приращение скорости ракеты в промежуток времени, за который масса ракеты уменьшилась в 3 раза. Ракета движется поступательно и относительная скорость отделяющихся частиц Vy = 800 м/с. (879) [c.363]

Физический смысл среднего ускорения очевиден. Среднее ускорение является ускорением такого воображаемого равнопеременного движения, т. е. движения, происходящего с постоянным по величине и направлению ускорением, при котором приращение скорости за промежуток времени А1 равняется Ду. [c.83]

Представим себе ракету в момент, когда она находится в мгновенном состоянии покоя относительно системы отсчета S, испытывая, однако, постоянное ускорение а относительно той же системы. На основании выводов гл. 11 мы знаем, что приращение скорости Av в системе S связано с приращением скорости v в инерциальной системе 5 соотношением [c.407]

Скорость смешения фаз, как это видно из данных таблицы 8, с увеличением приложенного градиента давления увеличивается, а следовательно, увеличивается и средняя скорость фильтрации за рассматриваемый безводный период. Здесь следует иметь в виду приращение скорости только благодаря фактору перемешивания смешивающихся фаз, т. е. из-за скорости снижения вязкости образуемой смеси, а не обычное увеличение этой скорости за счет увеличения приложенного градиента давления. Что касается объема движущейся смеси, то он будет зависеть от объема смешивающейся оторочки, увеличиваясь с увеличением последней. [c.98]

Космический аппарат движется по эллиптической траектории. Расстояния от поверхности Земли до перигея и апогея соответственно равны Ар=170 км, /ia = 400 км. Определить приращение скорости в апогее и перигее, необходимое для перехода на орбиту приземления. [c.56]

Приращение скорости при торможении в [c.57]

Космический аппарат на круговой орбите получил приращение скорости, равное по величине местной параболической скорости, направленное перпендикулярно радиусу-вектору и под углом 135 к вектору скорости. Используя интегралы Лапласа и момента импульса, определить ориентацию и форму новой траектории. [c.59]

Космический аппарат находится на круговой орбите радиусом Го. Найти величину тангенциального приращения скорости До для перехода на эллиптическую орбиту с полуосью а>га и время перелета до апогея новой орбиты [301. [c.60]

Космический аппарат, двигающийся по круговой орбите радиусом Го, получает тангенциальное приращение скорости Лу. Определить время полета до пересечения с орбитой Луны. [c.61]

Спутник на круговой орбите радиусом Го получил приращение скорости U, направленное по радиусу. Определить ориентацию большой оси, параметр и эксцентриситет новой орбиты. [c.62]

Космический аппарат движется по орбите с параметром р и эксцентриситетом е. В точке г аппарат получил тангенциальное приращение скорости v->v = v(l + Аи/и). Найти положение большой оси новой эллиптической траектории, приращения периода и большой полуоси. [c.63]

На основании закона о независимости действия сил суммарное приращение скорости V ракеты будет [c.595]

Вектор Дщ называется вектором приращения скорости. От точки М отложим вектор, равный отношению приращения скорости А к соответствующему приращению времени АЛ Этот вектор называется вектором среднего ускорения за промежуток времени [1, [c.96]

От точки М отложим по линии действия вектора т вектор МК, равный по абсолютной величине вектору т. е. такой, что М/( = = VI- Приращение скорости за время А1 представим в виде [c.97]

Следовательно, приращение скорости за данный промежуток времени А/ = = 7 - 5 = 2 с будет [c.84]

Вектор Вер параллелен вектору Ду, так как от деления векторной величины на скалярную направление вектора не меняется. Вектор истинного ускорения есть предел, к которому стремится отношение вектора приращения скорости к соответствующему промежутку времени, когда последний стремится к нулю [c.85]

Вектор приращения скорости за время А/ равен [c.87]

Перенесем векторы скоростей у и ув1 в точки и В и найдем векторы приращения скоростей Ау и Ауд. Рассмотрим треугольники АММ и BM N. Эти треугольники конгруэнтны (равны), и их равные стороны попарно параллельны, следовательно, [c.100]

Рис. 2.13. К определению приращений скорости в полярных координатах

Заменим в уравнении (16.41) d(p шагом интегрирования Аф. Тогда величина d o приращения скорости может быть заменена разгюстью ( oj+1 — (Oj), а величина dJприращения приведенного момента инерции — разностью / (i+i) — Ущ-. где t и г + 1 — дг1 а положения звена приведения, соответствующие началу и КОИН.У интервала Аф = Фг+г — ф(. [c.348]

Приращение скорости Ау и, следовательно, среднее ускорение направлены внутрь вогнутости траектории. Так же направлены и их предельные значения при стремящемся к нулю. Поэтому ускорение точки направлено тоже внутрь вогнутости траектории. Кроме того, ускорение как первая прои.зводная по времени от скорости, по свойству годографа вектора, параллельна касательной к годографу вектора скорости (рис. 3, б). [c.101]

Решение. Элементарное приращение скорости точки Av = a At. Проинтегрировав это уравнение, получим v = aat. Пройденный путь s = aot4 2. [c.32]

ИХ диаметральными краями. В результате этого в течение одной половины периода электрическое поле ускоряет ионы, образовавшиеся в диаметральном зазоре и направляющиеся во внутреннюю полость одного из электродов, где под действием магнитного поля они движутся по круговым траекториям и в конце концов опять попадают в зазор между электродами. Магнитное поле задается таким образом, чтобы время, необходимое для прохождения полуокружности по траектории внутри электродов, равнялось полупериоду колебаний. Вследствие этого, когда ионы возвратятся в зазор между электродами, электрическое поле изменит свое направление, и, таким образом, ионы, входя внутрь другого электрода, приобретут еще одно приращение скорости. Поскольку радиусы траекторий внутри электродов пропорциональны скоростям ионов, время, необходимое для прохождения таким ионом полуокружности, не зависит от его скорости. Поэтому если ионы затрачивают точно половину периода на первую половину своего оборота, то они будут двигаться и дальше в таком же режиме и, таким образом, будут описывать спираль с периодом обращения, равным периоду колебаний электрического поля, до тех пор, пока они не достигнут наружного края прибора. Их кинетические энергии по окончании процесса ускорения будут больше энергии, соответствующей напряжению, приложенному к электродам, во столько раз, сколько они совершили переходов от одного электрода к другому. Этот метод предназначен главным образом для ускорения легких ионов, и в проведенных опытах особое внимание уделялось получению протонов, обладающих высокими скоростями, потому что предполагалось, что только протоны пригодны для экспериментальных исследований атомных ядер. При применении магнита с плошад- [c.145]

До сих пор мы изучали движение материальных точек или механических систем и, в частности, твердых тел под действием обычных сил, таких, например, как сила тяжести, сила тяготения, сила соиротив-ления среды и т. п., которые, непрерывно действуя на эти точки или на эти системы, имеют конечную величину. Изменение скорости точки или скоростей точек системы происходило при этом непрерывно, т. е. каждому элементарному промежутку времени соответствовало элементарное приращение скорости точки или скоростей точек систе- [c.803]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...