Частота локальная

Локальные колебания — коллективные колебания атомов, расположенных вблизи дефекта кристаллической решетки частота локальных колебаний лежит вне полосы частот идеального кристалла. [c.282]

Частота локальной разверт- 800 10—1000 10-1100 [c.192]

Параметры модели — частоты локальных и кристаллических осцилляторов, искажение кристаллических колебаний примесью и изменение на- [c.22]

На рис. 5.28 показаны движения атомов при так называемых локальных, промежуточных и резонансных колебаниях. Мы уже видели, что локальное колебание возникает при замене тяжелого иона более легким, например иона С1 ионом Н" в КС1. Частота локального колебания выше максимальной фононной частоты чистого (беспримесного) кристалла. Частота промежуточного колебания лежит внутри интервала между акустическими и оптическими ветвями. Промежуточный тип колебания наблю- дается, когда ион 1- замещает ион С1" в K l [c.205]

При этих условиях внутренние волны могут оказаться захваченными областью термоклина. В разд. 4.1 мы установили, что N (г) можно рассматривать как наибольшую возможную частоту локальных колебаний. Поэтому, если бы некоторое колебательное вынуждающее воздействие имело частоту со, находящуюся в интервале наибольших значений N на рис. 74, то можно было бы ожидать, что оно вызовет колебания только в тонком слое, где N ) (л. Эти колебания оказались бы захваченными этим тонким слоем и могли бы распространяться только горизонтально. [c.369]

Фиг. 122. Относительный сдвиг частоты локальной моды как функция относительного уменьшения массы [3].

Чтобы найти точное решение этого уравнения, нужно знать функцию Шц. Можно, однако, искать решение графически, предположив для простоты, что Шй есть медленно меняющаяся функция к, и построив левую и правую части этого уравнения. Заметим, что оно очень похоже на уравнение (4.21), приводящее к частотам локальных колебаний кристаллов с дефектами, и график, отвечающий уравнению (5.56), почти совпадает с графиком на фиг. 121. Мы не будем поэтому повторять основанных на этом графике рассуждений, а соответствующие выводы получим непосредственно, анализируя уравнение (5.56). [c.559]

Характер движения и структура слоя при первом режиме движения были рассмотрены ранее ( 9-5, 9-6). Остановимся на режимах, характерных разрывом слоя. При увеличении скорости до величин, близких к предельной, предвестники разрыва слоя наблюдались в пристенной зоне. Эти местные разрывы, локальные воздушные мешки, имеющие в основном продольную протяженность, как правило, вызывались некоторым местным отличием состояния поверхности стенок. Дальнейшее небольшое повышение скорости до Уцр увеличивало частоту появления местных разрывов до их слияния по периметру канала. Возникал пробковый разрыв слоя, который также периодически исчезал, уступая место неустойчивому плотному слою. Наконец увеличение скорости сверх предельного значения полностью разрушало остатки предельного равновесия сил в слое и приводило к полному распаду плотной среды в гравитационно падающую взвесь с высокой концентрацией частиц. [c.302]

При размерной обработке заготовок установка работает в импульсном режиме, что обеспечивает локальный нагрев заготовки. В зоне обработки температура достигает 6000 С, а на расстоянии 1 мкм от кромки луча не превышает 300 С. Продолжительность импульсов и интервалы между ними подбирают так, чтобы за один цикл успел нагреться и испариться металл только под лучом. Длительность импульсов составляет 10 —10 с, а частота 50—6000 Гц. Диаметр сфокусированного электронного луча — несколько микрометров. [c.413]

Известно, что в вихревой трубе помимо высокочастотных колебаний могут возбуждаться автоколебания низкой частоты, определяемые прецессией вихревого ядра. Поддержание колебаний возможно подводом к вихревому ядру достаточной для этого кинетической энергии вращательного движения, которая в свою очередь подводится тем интенсивнее, чем больше касательные напряжения и, соответственно, радиальные пульсации. Пояснить этот механизм можно следующим образом. Крупные вихри А (рис. 3.26), уходя на периферию, образуют на прежнем месте области локального понижения давления, в которые устремляется мелкомасштабная турбулентность 5, отвечающая за перенос импульса к приосевому ядру. Таким образом, чем интенсивнее вторичное вихреобразование, тем более благоприятные условия создаются для генерации прецессии. В то же время прецессионные смещения приосевого ядра приводят к увеличению градиента осевой скорости и соответственно вихреобразованию. [c.136]

Нетрудно убедиться в том, что при со оо оба вклада в скорость жидкости V стремятся по своему значению к нулю. При этом, как следует из (6. 8. 6), (6. 8. 7), первый из них (т. е. стационарный) уменьшается как о) , а второй (нестационарный) — как со . Это связано с тем, что при увеличении угловой частоты колебаний напряженности электрического поля локальный заряд, индуцированный этим полем на поверхности пузырька, уменьшается. [c.278]

Лабораторные исследования [84] показали, что для возникновения фреттинг-коррозии при трении стали о сталь требуется кислород, а не влага. Разрушение во влажном воздухе меньше, чем в сухом ещ,е меньшие разрушения наблюдаются в атмосфере азота. С понижением температуры коррозия усиливалась. Таким образом, становится очевидным, что механизм фреттинг-коррозии не электрохимический. Разрушение увеличивается с возрастанием нагрузки вследствие интенсивного питтингообразования на контактирующих поверхностях, так как продукты коррозии, например а-РеаОз, занимают больший объем (в случае железа — в 2,2 раза), чем металл, из которого образуется данный оксид. Так как при колебательном скольжении оксиды не могут удаляться с поверхности, их накопление ведет к локальному увеличению напряжения, а это ускоряет разрушение металла в тех местах, где скапливаются оксиды. С увеличением скольжения фреттинг-коррозия также возрастает, особенно при отсутствии смазки на. трущихся поверхностях. Увеличение частоты при одном и том же числе циклов снижает разрушение, но в атмосфере азота этого эффекта не наблюдается. На рис. 7.19 представлены графики зависимости фреттинг-коррозии от разных факторов. Заметим, что скорость коррозии в начальный период испытаний больше, чем при установившемся режиме. [c.165]

Одним из основных методов лазерной анемометрии является доплеровский метод измерения локальных скоростей в потоках, сущность которого заключается в следующем. Движущаяся со скоростью и частица (рис. 11.11) воспринимает некоторую круговую частоту (1), которая связана с круговой частотой падающей на нее волны о уравнением, отражающим эффект Доплера [c.228]

Дополнительные разрешенные частоты при определенных условиях могут возникать и в интервале между оптическими и акустическими ветвями колебаний. Интересно отметить, что поскольку теория колебаний атомов и теория электронных состояний в кристаллах имеют общую математическую основу, то по аналогии с локальными модами колебаний появление дефектов может приводить и к разрешенным энергетическим (локальным) состояниям электронов в области энергетической щели. Подобные состояния, действительно, обнаружены и имеют большое значение, например, в физике полупроводников. [c.220]

К формированию локальных максимумов и минимумов при определенных, зависящих от содержания капель в смеси частотах. [c.326]

Система регулирования для печи, работающей на частоте 50 Гц (рис. 14-27), включает в себя локальные регуляторы, осуществляю- [c.260]

Такие ионы в тепловом движении могут перемещаться на расстояния, значительно превышающие упругие смещения. Но в отличие от электропроводности этот процесс носит локальный, а не сквозной характер. Локальные тепловые перемещения слабо связанных ионов при наличии электронного поля создают асимметрию распределения электрических зарядов в диэлектрике и, следовательно, создают электрический момент в единице объема. Диэлектрическая проницаемость зависит от частоты электрического поля и от температуры. После снятия поля ионно-релаксационная поляризация постепенно ослабевает. Поляризация этого типа имеет замедленный характер и при высоких частотах не происходит. [c.8]

Высокая мощность лазерного излучения позволяет использовать в ОНК нелинейные оптические явления, в том числе параметрическую перестройку частоты излучения, самофокусировку света, активную спектроскопию когерентного рассеяния и др. Становится возможным активный оптический контроль, когда дефектные места объекта (дефекты топологии ИС и т. п.) могут локально удаляться испарением под действием луча ОКГ. [c.52]

Отстройка от сигналов мешающих факторов (локальные наклепы, удары, изменение зазоров и др.) осуществляет- ся с помощью частотной обработки сигнала. Частота сигналов от основных видов дефектов типа нарушений сплошности лежит в области 3— [c.52]

В условиях направленного движения среды паровые пузыри, образующиеся на теплоотдающей поверхности, испытывают дополнительное (по сравнению с кипением в большом объеме) динамическое воздействие со стороны потока жидкости. Под влиянием этого фактора меняются значения локальных характеристик процесса парообразования уменьшается отрывной диаметр паровых пузырей, увеличивается частота их отрыва, деформируется поверхность пузыря и пр. Перестройка процесса парообразования оказывает влияние и на интегральные количественные характеристики процесса — коэффициенты теплоотдачи и гидродинамического сопротивления. [c.225]

Рис. 2. Схематический вид функции распределения часмт акустических и оптических ветвей i. ш,. ш,, ji — частоты особениостей Ван Хова, <а,иш —частоты локального и ква-

При наличии локальных (или достаточно ярко выраженных псевдолокальных) колебаний изменение упругих постоянных при электронном переходе может обусловить также внутреннюю структуру чисто-электронной линии, если изменение частоты Дшх локального (псевдолокального) колебания больше ангармонической константы затухания его Гх(Д д Гх) [73, 89, 98]. Причины структуры этой линии качественно можно понять, если учесть, что благодаря конечному изменению частоты локального колебания при электронном переходе энергия бесфононного перехода зависит от исходного уровня локального осциллятора. При этом надо учитывать также конечность времени жизни локальных осцилляторов. [c.34]

Частоту локальной моды можно найти с помощью уравнения (4.21). Так как при й)> (Оздг выражение под знаком суммы не имеет особенностей, то, введя плотность состояний п (ш), можно заменить сумму по я на интеграл по о). Тогда уравнение (4.21) можно переписать в виде [c.433]

Усилительный каскад дает шум, мощность которого в га) раз превосходит мощность теплового шума проводимости при опорной температуре То. Эта величина Р 1) называется коэффициентом шума на данной частоте, локальным или узкополосным коэффициентом шума, так как полоса Вэфф, в которой проводились измерения, мала по сравнению с полосой В входной цепи усилительного каскадаОпорная температура Го обычно берется равной 290°К (комнатная температура). [c.42]

Выбор частоты разделения полосы, т. е. границы низкочастотного и высокочастотного диапазонов, зависит от ряда факторов, связанных отчасти с намеченной конструкцией головок, отчасти — с распределением мощности по частотному спектру. Обычно полоса делится с тем расчётом, чтобы разгрузить высокочастотную группу от основной части пиковой. мощности, приходящейся на область ниже 500 гц. Следует упомянуть о том, что выбор частоты разделения в области выше 1000 гц оказывается неудобным вследствие того, что при повышенных частотах локальное несовпаде- [c.241]

Существует предположение, что возникающие при трении локальные перегревы металла приводят к его окислению, после чего происходит истирание поверхностного оксидного слоя [89]. Хотя трение несомненно, вызывает локальный разогрев до высоких температур, разрушение при фреттинг-коррозии обусловлено не только высокотемпературным окислением. Это подтверждается следующими факторами увеличением разрушения при температурах ниже комнатной снижением разрушения при высоких частотах, когда температура на поверхности максимальна тем, что при фрет- [c.168]

Кинетика фазовых переходов большие частоты. Так же как в большинстве фазовых переходов, переход между нормальной и сверхпроводящей фазами происходит с образованием зародышей и их ростом [99]. Ввиду значительных поверхностных энергий только довольно большой зародыш может быть стабильным и расти. Различные аспекты проблемы образования зародышей п их роста изучались в ряде лабораторий, этим же вопросам было посвящено несколько теоретических работ. Имеется прекрасный обзор по этим вопросам Фабера и Пиинарда ([100], гл. IX, стр. 159), в котором приведена полная библиография. Наблюдаются как переохлаждение, так и перегрев. На практике более удобно изменять магнитное поле, чем температуру, так что переохлаждение относится к металлу, остающемуся в нормальном состоянии, когда магнитное поле уменьшено до величины ниже Якр., а перегрев —к металлу, остающемуся в сверхпроводящем состоянии при поле, превышающем значение Я р.. Обычно переохлаждение более заметно, чем перегрев. Это вызвано тем, что, как правило, существуют локализованные области, где иоле достигает гораздо больших значений, чем те, при которых может начаться нормальное образование зародышей. Подтверждением правильности такого вывода служат опыты Гарфункела и Сери-на [101] со стержнем в продольном иоле. Вблизи центра стержня помещалась дополнительная катушка, с помощью которой ноле можно было локально увеличивать от значений, меньших Якр., до значений, больших Я р. При такой геометрии, когда удается избежать больших местных полей около концов стержня, наблюдался заметный перегрев. [c.750]

Колеса ответственных передач в транспортных машинах и передач ограниченных габаритов должны иметь твердость зубьев НВ > 350 (или НЯС > 35) и более мягкую (вязкую) еердцевину. Различную твердость в одном объеме металла получают локальной термической обработкой (поверхностной закалкой токами высокой частоты — ТВЧ) или химико-термической (цементацией, азотированием и т. п.). Наиболее производительна закалка ТВЧ по контуру зубьев колес из сталей с содержанием углерода 0,3 —0,5%. Толщина закаленного слоя при этом достигает 3,5-4 мм и имеет твердость поверхности НКС 45-55. [c.356]

В отличие от НТМО, ВТМО не требует прессового оборудования большой мощности. Однако существенным недостатком ВТМО являются определенные технологические трудности, связанные с необходимостью во многих случаях подавлять процесс рекристаллизации [161]. Так, проведение ВТМО конструкционных легированных сталей в условиях прокатки при температуре 800—1100° возможно только на сечениях толщиной около 10 ММ] дальнейшее увеличение толшины заготовок приводит к развитию процесса рекристаллизации и к снятию эффекта упрочнения. В то же время одним из перспективных направлений в использовании ВТМО является аналогичная по технологии обработка поверхностных слоев изделий [131, 132] поверхность детали или отдельные ее участки (в особенности в местах концентрации напряжений) могут быть упрочнены в результате локального екоростного индукционного нагрева токами высокой частоты, совмещаемого с последующей местной пластической деформацией и закалкой [161]. [c.79]

При использовании стоячих волн возбуждаются свободные или вынужденные колебания либо объекта контроля в целом (интегральные методы), либо его части (локальные методы). Свободные колебания в объекте чаш,е всего возбуждаются путем механического удара, а вынужденные — путем воздействия гармонической силы, частота которой изменяется. Состояние (бездефектность) объекта анализируют по собственной частоте свободных колебаний либо по резонансам вынужденных колебаний. Реже используют амплитуду соответствующих колебаний. [c.203]

Локальный метод свободных колебаний. Согласно этому методу (рис. 21, д) в части контролируемого изделия, например в слоистой панели, возбуждают механические колебания с помощью ударов молоточка вибратора и анализируют спектр возбуждаемых частот. В дефектных изделиях спектр, как правило, смещается в высокочастотную сторону. К этой же группе относится способ, получивший сокращенное название Предеф [50]. Сущность его состоит в возбуждении через слой жидкости вынужденных колебаний в стенке изделия с частотой, близкой к резонансной. После окончания возбуждения стенка продолжает колебаться в свободном режиме. По частоте этих свободных колебаний с очень высокой точностью измеряют ее толщину. [c.203]

Локальный резонансный метод широко применялся в толщинометрии [31]. В стейке изделия с помощью преобразователя возбуждают ультразвуковые волны (рис. 21, е). Частоту колебаний модулируют и фиксируют частоты, на которых возникают резонансы, т. е. когда по толщине стенки изделия укладывается целое число полуволн ультразвука. По резонансным частотам определяют толщину стенки дефекты фиксируют по резкому изменению толщины или пропаданию резонансов (когда дефект наклонный). В настоящее время этот метод используется редко. [c.203]

Метод определения собственных ча стот и характеристик затухания. Упругие постоянные контролируемого изделия можно оценить, измерив его собственные частоты (обычно на изгиб-иых, реже на продольных колебаниях). Характеристики структуры, связанные с затуханием упругих колебаний, можно определить, измерив добротность Q изделия на его собственных частотах. При этом, как правило, проводят интегральную оценку качества изделия, не позволяющую установить зоны )асположения локальных дефектов. Измерения можно проводить в режимах вынужденных и свободных колебаний [10]. [c.289]

ВОЛН 20—150 мм. При этом чувствительность к локальным дефектам оказывается низкой. Для ее увеличения частоту колебаний можно повысить до 600 кГц — для бетона толщиной 100—150 мм, до 400 кГц — для толщин до 200 мм и до 300 кГц—для толщин до 500 мм. При дефектоскопии крупных железобетонных конструкций иа низких частотах чувствительность контроля невысока, однако некоторые специфические дефекты, обусловленные недсброкачественной укладкой бетона, коррозионными разрушениями, воздействием огня или промерзанием, обнаруживаются достаточно четко. [c.314]

Уровнем перегрева жидкости определяются значения всех локальных характеристик процесса кипения (скорости роста пузыря Wn = dRldx, числа действующих на единице площади поверхности центров парообразования z, частоты отрыва пузыря /о и его диаметра при отрыве от теплоотдающей поверхности do). Указанные величины называют внутренними характеристиками процесса кипения. Они играют очень важную роль в процессе теплообмена при кипении, так как именно от их значений зависит интенсивность переноса теплоты. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...