Колебания периодические

К вынужденным относятся колебания, вызываемые действием внешних сил, изменяющихся по определенному закону. Для вынужденных колебаний характерно протекание свободных колебаний одновременно с колебаниями периодического характера от внешнего возбудителя (рис. 24.2). При таких колебаниях амплитуда меняется во времени и при определенных условиях имеет тенденцию к неограниченному росту (резонансные колебания). [c.302]

Установившиеся колебания — периодические или почти периодические колебания, которые устанавливаются в системе но прошествии некоторого времени после начала колебаний. [c.139]

Синхронные колебания — периодические колебания двух (или более) колебательных систем с одинаковыми частотами. [c.140]

В указанном случае имеет место так называемое параметрическое возбуждение, вызванное тем, что при вертикальных колебаниях периодически с наиболее благоприятной частотой (равной удвоенной частоте угловых колебаний) изменяется длина маятника — параметр, влияющий на величину энергии угловых колебаний. Обратное действие угловых колебаний на вертикальные также попадает в резонанс. [c.114]

Коротко остановимся на анализе полученного решения. Первое слагаемое отражает суммарный эффект от сопровождающих колебаний, периодически возбуждаемых на границах участков. При этом непосредственное суммирование производится только в пределах одного периода т, состоящего из s участков, а накопление возмущений от скачков предыдущих циклов осуществляется параметром (х, который назовем коэффициентом накопления возмущений. График [а (N,1), построенный по зависимости (3.38), приведен на рис. 26, а. [c.91]

Характер зависимости силы трения стальных деталей от скорости скольжения показан на рис. 7. 8. Как видно из этого графика, сила трения вызывает затухание колебаний лишь в том случае, когда колебания периодически изменяют направления относительной скорости скольжения и соответствующие им направления сил трения. [c.264]

По расположению характеристических точек (х Q на диаграмме (фиг. 293) для выбранных режимов работы определяются (табл. 9) Tjj — степень сходимости апериодических составляющих q — степень затухания периодических составляющих р — частота колебаний периодических составляющих. [c.609]

Если функция задана аналитически, то спектральный анализ в принципе может быть произведен по формулам (18). Коэффициенты Фурье для некоторых часто встречающихся в теории колебаний периодических функций даны в табл. 2. [c.22]

Рассмотрим сначала детерминированное динамическое воздействие. При исследовании установившихся вынужденных колебаний периодическую внешнюю нагрузку q х, t) и неизвестную случайную функцию можно представить в виде интегралов Фурье по времени [c.174]

Б. в теории, колебаний — периодические изменения амплитуды негармонических колебаний, которые возникают при наложении двух гармонических колебаний с близкими частотами. [c.25]

Установив сначала повышенное число оборотов, постепенно вывертывают болт до появления колебаний (периодического увеличения и уменьшения числа оборотов в минуту). Затем ввертывают винт 10 буферной пружины до увеличения скорости вращения коленчатого вала на 10—20 об мин. [c.83]

При рассмотрении этой проблемы мы вновь положим в основу схему связи невозмущенной системы с действующим извне электромагнитным полем. В качестве невозмущенной системы мы теперь должны рассматривать совокупность колебаний периодически расположенных структурных элементов решетки (атомы, молекулы, ионы) кристалла. Подобно молекулярным колебаниям, колебания решетки взаимодействуют с электронным движением в так называемом адиабатическом приближе- [c.370]

Можно привести много примеров этого типа. Так, круговое кольцо, нагруженное равномерно распределенной радиальной нагрузкой, периодически меняющейся во времени (рис. 1, б), при определенном соотношении частот может испытывать интенсивные изгибные колебания. Периодические силы, действующие в срединной плоскости пластинки (рнс. 1, в), при определенных условиях могут вызвать интенсивные поперечные колебания. Периодические силы, действующие на балку узкого поперечного сечения в плоскости ее наибольшей жесткости (рис. 1, г), при определенных условиях могут вызвать изгибно-крутильные колебания из этой плоскости. [c.348]

Колебания при скручивании. Закрепленные на валах вращающиеся массы, в особенности маховые колеса, ременные и канатные шкивы, могут создавать прямо противоположные друг другу и притом колеблющиеся скручивающие моменты при / отдельных вращающихся массах, разделенных отдельными пружинящими участками вала, периодически колеблющаяся система имеет I — 1 различных периодов собственных колебаний. Поэтому необходимо принять меры к тому, чтобы число возможных периодических колебаний в размере приложенных к валу сил (возникающих, например, при кривошипном механизме в поршневой машине или в какой-либо ударной машине) было бы значительно ниже наименьшего числа собственных колебаний периодически колеблющейся системы так, чтобы была исключена возможность возникновения явления резонанса с числом оборотов между состоянием покоя и полным числом оборотов вала. О расчете и способах уничтожения резонанса в валах смотри также раздел С Детали машин для уравновешивания . [c.470]

В процессе резания инструмент из-за колебаний периодически выходит из контакта с обрабатываемым материалом это способствует возникновению адсорбционных слоев и пленок окислов на поверхностях контактов и препятствует налипанию металла на рабочие поверхности инструмента. При этом уменьшается работа на трение и пластическую деформацию, что приводит к снижению сил резания и теплообразования в процессе резания. В некоторых случаях вибрации повышают класс чистоты обработанной поверхности, увеличивают стойкость инструмента. [c.219]

В случае простой двухатомной молекулы А — В имеет место единственный вид колебаний — периодическое растяжение и сжатие по связи А— В. Эти валентные колебания напоминают осцилляцию двух тел, связанных пружиной, и совершенно аналогично выражаются математически при помощи закона Гука, который в первом приближении вполне приемлем. Для валентного колебания по связи А — В колебательная частота V см. ) находится из уравнения (1) [c.13]

Явление резонанса, особенно если оно не кратковременно, весьма нежелательно и опасно. Поэтому при проектировании конструкций, подверженных действию вибрационных нагрузок, размеры деталей -подбираются такими, чтобы частота их собственных колебаний в должной мере отличалась от частоты вынужденных колебаний. Поскольку частота колебаний периодически изменяющихся во времени вибрационных нагрузок обычно является величиной заданной, определение частоты свободных колебаний конструкции приобретает важное практическое значение. [c.472]

Автоколебания (незатухающие самоподдерживающиеся колебания) характеризуются тем, что силы, поддерживающие колебания системы, возникают в самом процессе колебаний. В случае вынужденных колебаний причина колебаний — периодическая возмущающая сила — существует независимо оттого, вызывает она вибрации станка или нет. При автоколебательном процессе в случае прекращения колебаний системы перестают существовать и переменные силы, поддерживающие эти колебания. [c.78]

Параметрическое возбуждение колебаний — возбуждение колебаний периодическим воздействием на те параметры системы, которые определяют размер запасенной колебателыюй энергии в электрическом колебательном контуре — это индуктивность или емкость, у маятника — это ДJШнa нити или масса груза. [c.138]

Е ростейший магнитострикционный излучатель — это, например, никелевый стержень, вставленный внутрь катушки, по обмотке которой пропускается переменный ток. В катушке возникает при это.м переменное магнитное поле и стержень в такт с его колебаниями периодически то сжимается, то расширяется, т. е. совершает механические колебания. [c.243]

Вместе с тем линейная постановка задачи практически исключает из рассмотрения ряд существенно новых явлений, обусловленных нелинейностями. Прежде всего, следует отметить возможность существования при вынужденных колебаниях периодических режимов с периодами, кратными периоду вынуждающего момента (так называемых субгармонических режимов), самовозбуждающихся колебаний при непериодическом внешнем воздействии (так называемых автоколебательных режимов) и пр. [3 51 80]. Из общего многообразия нелинейных систем можно выделить достаточно широкий класс нелинейностей, описываемых кусочнолинейными функциями. Анализу таких систем посвящено дальнейшее изложение. [c.220]

В поле мощного оптич. излучения в результате од-новрем. протекания процессов дифракции света на УЗ и генерации УЗ-волн вследствие электрострикции происходит усиление светом УЗ-волны, В частности, при распространении в среде интенсивного лазерного излучения наблюдается т, н, вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, при к-ром происходит усиление лазерным излучением тепловых акустич. шумов, сопровождающееся нарастанием интенсивности рассеянного света. К оптоакустич. эффектам относится также генерация акустич. колебаний периодически повторяющимися световыми импульсами, к-рая обусловлена переменными механич. напряжениями, возникающими в результате теплового расширения при периодич. локальном нагревании среды светом. [c.46]

Однако изменение числа оборотов вала двигателя вызывает нарушение указанного условия, вследствие чего муфта регулятора перемещается в новое положение равновесия. При рассмотрении вопроса в статических условиях (отбрасывается инерционность движущихся деталей) перемещение муфты точно следует закону изменения числа оборотов, а остановка муфты произойдет в момент установления числа оборотов при новом положении равновесия. В действительности же перемещение муфты (переходный процесс) протекает иначе, так как перемещающиеся детали обладают определенной массой, а движение сопровождается ускорением. Указанные сбстоятельства могут вызвать не только сдвиг фаз изменения числа оборотов вала двигателя и перемещения муфты, но и появление колебаний муфты около нового положения равновесия. Поэтому первой задачей динамического исследования является подбор такой системы регулирования, которая обеспечивала бы установление нового положения равновесия без колебаний (апериодический переходный процесс) или с затухающими колебаниями (периодический затухающий переходный процесс). [c.346]

Из этого правила возможны исключения, связанные с возбуждением квазисобственных колебаний периодической структуры. Простейшим в этом смысле является случай геометрического резонанса в решетке из вертикальных бесконечно тонких металлических лент, где при и = р/2, р = = 1, 2,. .., и ф->90° имеем, например, для -поляризованных волн [c.31]

Итак, при 6i Ф 82 существуют такие наборы параметров х, б и 0, при которых под действием падающего поля возбуждаются колебания периодической решетки, близкие к собственным колебаниям соответствующего периодического открытого резонатора, и это приводит к полному отражению падающей волны. Неравенство 6i Ф 63 означает, по существу, что связь полей в зонах прохол<дения и отражения должна осуществляться ТЕМ-волнами, постоянные распространения которых не совпадают. Из численного анализа следует, что добротность резонансов в точках полного отражения изменяется при возрастании 6 и увеличивается в тех случаях, когда они располагаются ближе к границе, за которой область становится нерезонансной (рис. 61). На рис. 61, а (под рисунками величины N, Mi и — составляющие вектора [N, М , М2], определяющего режим связи полей над и под решеткой) приближение к границе, разделяющей резонансную и нерезонансную области, происходит при уменьшении Эффект полного отражения на фоне полной прозрачности решетки становится все более высокодобротным и исчезает с пересечением границы 63 = 1. На рис. 61, б добротность режимов полного отражения возрастает по мере приближения 0 к значению 0,37, отделяющему области с 44 + М2 = 3 и Mi + = = 2. Во второй из них не выполнены условия реализации режима полного отражения, так как постоянные распространения волн, распространяющихся в различных каналах, совпадают, т. е. связь, по существу, происходит на одной волноводной моде. [c.119]

ПОВИТЬ наличие ограниченного движения. Среди всех рекур-р( нтных движений наибольший интерес представляют чистые колебания—периодические решения. К изучению таких решений мы сейчас и переходим. [c.19]

На рис. 23.14,6 дан график общих колебаний рассматриваемой балки, показывающий изменение прогибов А в зависимости от времени t. Его ординаты, в соответствии с выражением (54.14), )авны разностям ординат Ai и Ag, изображенных нарис. 23.14,а,б. Аз этого графика видно, что амплитуды колебаний периодически нарастают и убывают Такое явление называется биением. [c.617]

Хотя с внешней стороны средства защиты обычно одни и те же прп активной и насснвной вибронзоляции, требования к иlм в каждом конкретном случае различны в зависимости от цели виброизоляции н вида колебаний (периодические или непериодические). [c.3]

При исправной работе генератора диапазон колебания напряжения в сети Hie превышает обычно 1—1,2 В. Обусловлены эти колебания периодическим включением в цепь нагрузки первичной обмотки катушки зажигания (рис. 6.63). При одном пробитом (закороченном) диоде в результате потери его выпрямляющих свойств диапазбн изменения напряжения увеличивается до 2,5—3 В, при общем снижении частоты его колебаний (см. рис. 6.63). Средний уровень напряжения, показываемый вольтметром, при этом не меняется, однако выбросы напряжения приводят к снижению долговечности батареи и других элементов электрооборудования. Обрыв или замыкание обмоток статора на массу также не изменяет среднего значения напряжения, а при большом числе катушек статора падение мощности генератора с [c.179]

Спецкурс Избранные вопросы теории колебаний и волн в распределенных системах знакомит студентов с современными достижениями теории волн применительно к динамике распредепенных упругих систем. В курсе изучаются колебания периодических структур, составленных из различных комбинаций реологических элементов Гука и Юма. Осуществляется предельный переход к распределенным системам. С помощью вариационного метода строятся модели упругих колебаний стерж1 сй и пластин. Рассматриваются кинематические и динамические характеристики волнового процесса, выводятся уравнения переноса энергии и импульса. Методом стационарной фазы из)Д1а-ется асимптотическое поведение волн в линейных средах. Вводится понятие дисперсии фазовой и групповой скоростей. Рассматривается нелинейная эволюция волн Римана, ударных волн и солитонов. Изучаются также волновые процессы в системах с нестационарными и движущими границами. [c.12]

Вибрации, возникающие при механической обработке, можно, разделить на вынужденные колебания и автоколебания. Причина вынужденных колебаний — периодически действующая возмущающая сил,1, возникающая от внешних по отношению к процессу резания возде 5-С1ВИЙ. Автоколебания относятся непосредственно к процессу резания. [c.72]

Если амплитуды гармонического, т. е. синусоидального, незатухающего колебания периодически изменяются каким-либо периодическим япоцессом, частоты которого значительно меньше частоты самих колебаний, то мы имеем модуляцию колеба 1ИЙ. Первоначальное колебание называется несущим колебанием. Частота периодического изменения амплитуды называется частотой модуляции. Такое синусоидально модулированное колебание можно предгтазить себе составленным из колебания не ущей частоты, на которое накладывается сопровождающее его колебание одно с несколько более высокой и другое с несколько более низкой частотой частота одного из них равняется сумме, частота другого — разности частот несущих и модулирующих колебаний (фиг. [c.483]

При действии на упругую (астему сал, величина и ] ние которых периодически изменяются, возникают колебания. Они могут ( ществеино снизить надежнрсгь машин и различных инженерных конструкций. Известно немало случаев, когда конструкции нян их отдельные детали, находясь под воздействием периодических сил, выходили из строя, хотя запас прочности, рассчитанный по статическому нагружению, был обеспечен. Кроме того, следует учесть, что напряжения при колебаниях периодически изменяются во времени, что связано с опасностью усталостного разрушения (ш. гл. X). [c.349]

Вибрации, возникающие при механической обработке, можно разделить на вынужденные и автоколебания. Причина вынужденных колебаний — периодически действующая возмущающая сила, возникающая от внешних но отношению к процессу резания воздействий. Автоколебания относятся непосредственно к процессу резанл1я. Они проявляются с начала обработки и прекращаются при отводе режущего инструмента. [c.61]

График результирующих колебаний по уравнению (15.80), получающийся путем наложения вынужденных колебаний 61 = = 8 со5со и свободных колебаний 62 = 6 созсоо , представляет собой биения (амплитуды результирующих колебаний периодически нарастают и убывают), которые представлены на рис. 15.23. [c.479]

В щипковых М. и. струна совершает свободные за-тухаютцие колебания, периодически повторяя приданную ей вначале форму изгиба основная частота звука определяется ее длиной, толщиной, натяжением и плотностью материала. Резкий излом струны в месте щипка скачком изменяет усилия, действующие на опоры, и возбуждает в связанной с опорой Д( ко широкий спектр колебаний с больншм количеством обертонов. Колебания струны в фортепиано возбуждаются ударом обтянутых войлоком молоточков. Возникающие при ударе возмущения распространяются вдоль струны и, отразившись от расположенной вблизи от точки удара опо]зы, возвращаются обратно и отталкивают мо-Jtoтoчeк от струны (рис. 1,1). Возникающие при этом в струне возмущения частично проходят в длинную часть струны и, складываясь с возмущением, созданным молоточком, формируют усилия, действующие на связанную с дальней опорой деку инструмента (рис. 1, II). Время действия усилий (время удара г ) определяется временем пробега волной >ас-стояния от точки удара до ближайшей опоры и обратно — Т)1, и массой молоточка, а характер их изменения зависит от упругости молоточка. [c.334]

Невырожденные колебательные состояния. Как мы видели, в нулевом приближении энергия симметричного волчка, колеблющегося и вращающегося, равна просто сумме колебательной и вращательной энергии (1,20) жесткого, симметричного волчка. В более высоком приближении мы должны учитывать, что во время колебания периодически меняются оба момента инерции в и /д. В первом приближении (точно так же, как и в случае линейных молекул) можно применять формулы для жесткого симметричного волчка, беря в качестве вращательных постоянных В н А средние значения и Л[ ] за время колебания, которые, вообще говоря, отличаются от равновесных значений Ве — к/8 к с1ве и Ag — h/S K lAe. Как и в случае линейных молекул, мы предполагаем, что справедливы следующие соотношения [c.428]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.164 ]

Курс теории механизмов и машин (1985) -- [ c.104 ]

Теория колебаний (0) -- [ c.43 , c.48 , c.111 , c.267 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.286 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.73 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...