Междуатомные расстояния

При некотором междуатомном расстоянием г, равнодействующая сила притяжения достигает наибольшего значения преодолев эту силу, можно полностью отделить атомы друг от друга. Очевидно, эта сила представляет величину абсолютной прочности кристаллической решетки. [c.28]

С другой стороны, в кристаллической решетке, которую мы моделируем сплошной средой, энергия дислокации будет меняться в пределах одного междуатомного расстояния. Для того чтобы вывести ее из положения, соответствующего минимуму энергии, необходимо преодолеть потенциальный барьер. Говоря о движении дислокаций, мы имеем в виду движения бесконечно медленные. Движущаяся с конечной скоростью дислокация обладает не только потенциальной энергией, по также и кинетической и для сообщения этой скорости дислокации, бывшей в покое, нужно затратить некоторую энергию. [c.471]

Машины холодильные — см. Холодильные машины Междуатомное расстояние чистых металлов 319 Международная температурная шкала 2 Менделеева уравнение 45 --формула 450 [c.543]

У некоторых металлов в твердом состоянии форма кристаллической решетки и междуатомные расстояния могут изменяться при изменении температуры. Температура, при которой изменяется кристаллическая решетка, называется критической. [c.10]

Внутримолекулярные движения подчиняются квантовым законам, согласно которым энергия излучения пропорциональна частоте и тем самым пропорциональна так называемому волновому числу — величине, обратной длине волны. Поэтому в спектроскопии часто условно измеряют энергию в слг (1 см соответствует 1,98574 10 эрг). Для двухатомной молекулы, если считать ее жесткой, т. е. принять междуатомные расстояния за постоянные. вращательная энергия (точнее, та часть ее, которая зависит только от вращения ядер) выражается в следующим образом [c.65]

Незначительность изменения теплопроводности сплавов кадмия с оловом при плавлении показывает, что эти изменения вызваны не нарушениями дальнего порядка, которого не существует в жидкой фазе, а изменениями в ближней координации атомов — изменениями координационного числа для атомов того и другого компонента. На изменении теплопроводности сказывается также изменение междуатомных расстояний и плотностей. Этим можно объяснить наблюдаемое увеличение отношения Кв/ ж по мере увеличения концентрации кадмия. Изменение теплопроводности кадмия при плавлении значительно больше (2,4) по сравнению с изменением для олова (1,8). Наши измерения показывают, что теплопроводность жидких сплавов медленно увеличивается с температурой. [c.128]

Наименьшее междуатомное расстояние. ........ 2,85 ОЦК 2,85 2,72 2,74 [c.548]

Рис. 1.10. Изменение атомных уровней натрия при сближении атомов и образовании кристалла. Пунктирная линия показывает равно весное междуатомное расстояние в кристалле

Рис. 1.14. Энергия связи металла - иет в функции междуатомного расстояния г в приближении метода ячеек

Кристаллическое вещество в макроскопическом масштабе может состоять из Одного когерентного блока. Это будет то, что обычно называют идеальным монокристаллом. Строго говоря, идеальный монокристалл должен быть бесконечным во всех направлениях, однако из-за малости междуатомных расстояний и малости радиуса действия междуатомных сил влиянием поверхностных эффектов по сравнению с объемными эффектами для макроскопических кристаллов в большинстве случаев можно пренебречь. Отдельные кристаллы могут достигать колоссальных размеров. Известны кристаллы природных минералов (кварц, берилл) длиною более метра и весом более тонны. В реальных кристаллах возможны различные нарушения когерентности параллельное смещение вдоль плоскости АВ двух соседних кристаллических блоков на величину ба, не кратную периоду а структуры в направлении смещения (рис. 3.4, а), или Поворот на угол бф (рис. 3.4,6). Обычно кристаллы бывают мозаичными, т. е. состоящими из блоков, имеющих небольшую дезориентировку, измеряемую десятками секунд, минутами и долями градуса. Размеры блоков мозаики составляют обычно от Ю"" до 10 см. Часто встречаются двойники (рис. 3.4, в), т. е. два блока, симметрично расположенных относительно плоскости двойникования (плоскость EF). [c.66]

Междуатомные расстояния составляют для а-модификации титана = 2,915 кХ и 2 = 2,953 кХ, а для -титана —2,875 кХ. Атомные диаметры титана для а- и -фаз для координационного числа 12 составляют 2,93 и 2,96 кХ соответственно. [c.377]

Вредное влияние примесей внедрения в этих металлах, по-видимому, проявляется при тем более низких концентрациях, чем меньше междуатомные расстояния. Атомы примесей внедрения располагаются в решетке этих металлов неравномерно, они концентрируются вдоль призматических плоскостей. Указанный эффект приводит к повышению критического скалывающего напряжения вдоль плоскостей призмы тем более интенсивному, чем меньше размеры атомов металла. [c.458]

Кратчайшее междуатомное расстояние равно для титана 2,89 А, [c.458]

Одной из важнейших особенностей металлов является неоднородность механических свойств в различных направлениях плоскостей кристаллической решетки, называемая анизотропностью. Она объясняется неодинаковой насыщенностью атомами в различных плоскостях решетки и неодинаковыми междуатомными расстояниями. Поэтому прочность монокристалла меди, например, в одних плоскостях решетки 140 МПа, в других — 330 МПа. Различной оказалась и пластичность. Путем термообработки металлов можно получить свойства, одинаковые во всех плоскостях решетки, а при механическом воздействии, например, при прокате листа — различные свойства вдоль и поперек. Анизотропность позволяет изменять магнитные и электрические свойства, полиморфизм, аллотропию. [c.8]

Расположение атомов в решетке, плотность насыщения решетки атомами, междуатомные расстояния имеют очень большое значение, так как эти факторы в значительной степени определяют свойства металлов. [c.9]

Анизотропность кристаллов. Пространственные кристаллические решетки характеризуются определенным размещением атомов в решетке, количеством атомов и параметрами решеток. Если рассмотреть расположение атомов в различных плоскостях кристаллической решетки, то обнаружится, что насыщенность атомов в различных плоскостях решетки неодинакова неодинаковы также междуатомные расстояния. Установлено, [c.9]

Рис. 7-8. Зависимость реального распределения электронов в различных атомах от междуатомного расстояния в кристаллах [Л. 20].

Необходимо отметить, что пластические деформации не оказывают влияния на междуатомные расстояния, а потому рентгеновский метод определения напряжений может быть также использован при наличии пластических деформаций. Таким образом, рентгеновский метод в противоположность другим методам позволяет определять только упругую составляющую деформации, от которой зависят напряжения в материале. [c.139]

На рнс. 51 показана схема образования, перемещения и выхода на поверхность единичной дислокации в монокристалле металла. Из рис. 51, а видно, что скольжение происходит неодновременно в области В скольжение уже произошло, в области А оно еще не начиналось область С является промежуточной. В процессе скольжения промежуточная область С перемещается в направлении области А (рис. 51, б), а затем выходит на поверхность (рис. 5 , в). Происходит сдвиг на междуатомное расстояние. Промежуточная область С является простым примером единичной дислокации. [c.100]

Медиана 1 — 327 Меднение 5 — 714, 722, 723, 726 Медные литейные сплавы — см. Сплавы медные литейные Медные полуфабрикаты 6 — 428 Медь 3 — 22 5 — 56, 203 6 — 246, 247 Междуатомное расстояние чистых металлов 2 — 319 Международная температурная шкала [c.437]

Кратчайшее междуатомное расстояние ё в А [c.27]

Общие замечания. Изучение спектров двухатомных молекул дает подробные сведения об их вращательных, колебательных и электронных уровнях энергии зная эти уровни энергии, можно определить точные значения между-атомных расстояний, частот колебаний и силовых постоянных, энергий диссоциации и других величин, характеризующих структуру двухатомных молекул (см. книгу автора Молекулярные спектры и структура молекул , I. Двухатомные молекулы )). Подобную же информацию о структуре многоатомных молекул можно почерпнуть, изучая их спектр. В настоящей книге рассматриваются те сведения, которые вытекают из изучения инфракрасных и комбинационных спектров многоатомных молекул ). Следующую книгу намечено посвятить данным, получаемым путем изучения видимых и ультрафиолетовых (электронных) полосатых спектров. Для многоатомных молекул часто положение сильно осложняется наличием нескольких междуатомных расстояний, нескольких силовых постоянных, нескольких величин энергии диссоциации и т. д., которые обычно приходится определять одновременно. Подобному усложнению структуры в общем случае соответствует весьма значительное усложнение спектров многоатомных молекул по сравнению со спектрами двухатомных молекул. Поэтому было бы нецелесообразным начинать изложение с опытных закономерностей, как это можно делать в случае двухатомных молекул. Вместо этого мы сначала изложим теорию, а затем применим ее для интерпретации наблюденных спектров. Так же, как и в книге Молекулярные спектры I, мы в основном ограничиваемся спектрами газов и паров. [c.11]

Хотя одной из конечных задач является точное определение всех междуатомных расстояний в многоатомной молекуле, в конкретных случаях достигается уже существенный успех, если удается качественно определить форму молекулы, т. е. расположение атомов (линейность или нелинейность молекулы и т. д.). Часто качественных особенностей спектра бывает достаточно для того, чтобы сделать такие заключения, особенно в случаях, когда молекула обладает некоторой симметрией. Весьма общим свойством является качественное различие спектров молекул, обладающих различной симметрией. Это обстоятельство гораздо существеннее при изучении многоатомных молекул, чем при изучении двухатомных молекул, так как для многоатомных молекул возможно значительно большее число типов симметрии (точечных групп), чем для двухатомных молекул, которые могут быть только двух типов — с одинаковыми ядрами или с различными ядрами. [c.11]

В табл. 42 для ряда линейных несимметричных молекул приведены наблюденные значения частот и силовые постоянные, вычисленные из них с помощью (2,198—200). При расчете были использованы значения междуатомных расстояний, полученные из других источников. Они приведены в столбцах под рубрикой и 4. Как и следовало ожидать, постоянная /(/1/2) всегда значительно меньше как постоянной так и постоянной ко, т. е. силы, препятствующие изменению длин связей, много больше, чем силы, препятствующие изменению угла. [c.191]

Обе силы зависят от расстояния между атомами равнодействующая этих сил при некогго-ром междуатомном расстоянии г становится равной нулю. При сближении атомов резко возрастают силы отталкивания, при удалении их друг от друга появляются силы притяжения. [c.28]

Тип структуры Коорди- национ- ное число Период решетки кх при 25 С Отноше- ние с п Междуатомное расстояние их Атомный диаметр для координационного числа 12 /сл [c.132]

Наиболее важные выводы, которые следуют из данных, полученных на основе разделения парциальных интерференционных функций (метод изотопного замещения в нейтронной дифракции и рассеяния импульсных нейтронов, методы, основанные на комбинации различных типов излучения) и на основе высокоразрешающих методов (EXAFS, EDXD, рассеяние импульсных нейтронов в области малых длин волн), сводятся к следующему. Как для аморфных сплавов типа металл—металлоид, так и типа металл—металл характерны ближний композиционный порядок в расположении атомов, хотя для последних, где связь. преимущественно металлического типа, он выражен более слабо. Выяснено, что в сплавах типа металл—металлоид соседние металлоидные атомы не могут находиться в позициях, когда они непосредственно примыкают друг к другу, как это и предполагается моделью Полка. Однако концентрационная зависимость параметров ФРР (как и ряда свойств междуатомного расстояния, плотности упаковки) не может быть понята в рамках этой модели. Эти закономерности могут быть лучше увязаны в рамках модели определенной локальной координации атомов. [c.14]

Расчеты по методу ячеек энергии связи щелочных металлов дали удовлетворительные результаты. Наиболее хорошее согласие с экспериментом получено для натрия. На рис. 1.14 показаны результаты расчета энергии связи металла в зависимости от междуатомного расстояния г. С уменьшением г возрастает перекрывание волновых функций валент-йых электронов соседних атомов и убывает потенциальная энергия системы ионсУБ и электронов за счет увеличения электронной плотности между ионами. Увеличение электронной плотности сопровождается в то же время ростом кинетической энергии электронов. Сумма энергий притяжения и отталкивания изображается кривой с минимумом, определяющим равновесное состояние металла (штриховая кривая). Расчет дал энергию связи 24,4 ккал/моль, а экспериментальное значение 26ккал7моль. Период элементарной ячейки из опыта а=4,25 А, из расчета с поправками на обмен и корреляцию а=4,51 А. [c.45]

Следующими в порядке возрастания сложности будут двухатомные симметричные молекулы Лг, имеющие форму гантелей. Такие молекулы образуют атомы галоидов, и эти молекулы существуют как в газообразной, так и в жидкой и кристаллической фазах. На рис. 3.16, а показана структура изоморфной группы веществ ( I2, Вгз, Ь). Для анализа геометрии структуры соединим центр какого-либо атома с центрами окружающих его соседних атомов. Измерение междуатомных расстояний, возможное по данным рентгеноанализа с точностью не менее 1%, показывает, что, например, в кристалле хлорида (Г = = — 160°С) имеется одно расстояние (2,02 А), которое значительно (на 65%) короче расстояния до следующих ближайших соседей (3,34 А). Такая большая разница междуатомных расстояний в переводе на язык междуатомных взаимодействий [c.81]

Металлы, образующие твердые растворы, могут обладать или полной взаимной растворимостью при любых концентра-диях (давать непрерывный рядтвердых растворов), или ограниченной растворимостью. Металлы, имеющие кристаллические решетки разного типа, не могут давать непрерывного ряда твердых растворов. Для его образования необходим одинаковый вид кристаллических решеток твердых растворов. Это условие, однако, является необходимым, но недостаточным. Так, например, медь и серебро или цинк и кадмий имеют одинаковые кристаллические решетки, но непрерывного ряда твердых растворов не образуют, а дают лишь ограниченные растворы, Для образования непрерывного ряда твердых растворов необходимы также близость их междуатомных расстояний и сходное строение атомов. [c.125]

Решетка титана имеет соотношение осей с/а, равное 1,587, т. е. па 2,9% меньше, чем у идеальной решетки. Сближение плоскостей базиса в плотноупакованной структуре может быть достигнуто лишь за счет увеличения междуатомных расстояний в этих плоскостях. По этой причине плотность упаковки атомов в плоскости базиса меньше теоретической, и она не является уже единственной плоскостью скольжения скольжение в титане протекает также по пирамидальным плоскостям 1011 и призматическим плоскостям jlOlOj. [c.383]

Атомы в решетке находятся на определенном расстоянии один от другого. В зависимости от этого расстояния решетки бывают более или менее плотно упакованные. Атомы стремятся быть ближе один к другому, — этим объясняется образование плотно упакованных решеток, таких, как гексагональная (плотная), кубическая гранецентрированная и др. В кубической объемноценгрированной решетке атомы занимают 68% объема, а в гранецентрированной — 74%. В металлах междуатомные расстояния значительно меньше, чем в неметаллах, поэтому металлы имеют значительно большую плотность и больший удельный вес. [c.9]

СКОЙ В тетрагональную), при которой соседние атомы омеихают-ся относительно друг друга баз обмена местами на расстояния, не превышающие междуатомных расстояний (Курдюмов). Мартенситное превращение можно наблюдать не только в стали, но и в ряде сплавов меди с алюминием, оловом и др. Как показали исследования Г. В. Курдюмова, мартенситное превращение можно рассматривать как превращение, подобное аллотропическим, т. е. как фазовое превращение в однокомпонентной системе. Следовательно, в данном случае действительны общие законы образования фаз. Как и любое другое фазовое превращение, мартенситное превращение протекает путем образования зародышей и последующего их роста. [c.137]

НАПРЯЖЕНИЯ ТРЕТЬЕГО РОДА, с у б м и к р о с к о н и ч е с к и е напряжения, ультра микроскопические напряжения — собственные напряжения, уравнонепшваю-щиеся в ультрамикросконических (субмик-роскопических) объемах, т. е. в объемах, соизмеримых с междуатомными расстояниями. [c.87]

М. у. могут быть получены из ур-нпй Лоренца — Максвелла, содержащих только напряженности полей и 1Т, а также плотности микроскопич. зарядов п токов отдельных электронов и других элементарных частиц, путем усреднения всех величин по расположению и движению зарядов в пределах весьма малых объемов, припимаомых за бесконечно малые. Оказывается, что феноменологически наблюдаемые величины Л, 1<], входящие в М. у. (1), связаны с микрополями и / J,p ,, испытывающими весьма быстрые изменения на междуатомных расстояниях, соотношениями [c.125]

Решение с помощью внутренних координат. Относительное положение атомов задается ЗЛ — 6 (или ЗМ—5) координатами. Вместо того чтобы следовать изложенному выше способу, можно выразить потенциальную и кинетическую энергию как функции этих ЗЛА —6 внутренних координат и таким путем получить непосредственно вековое уравнение порядка 3//—6, не содержащее нулевых решений. Имеется много возможностей для выбора внутренних координат (см. Вильсон и Кроуфорд [943]). Пожалуй, наиболее естественным в случае несимметричной молекулы является выбор в качестве координат ЗМ—6 междуатомных расстояний или, точнее, изменения Q ЪЫ—6 равновесных расстояний между атомами. Такие координаты также называют центрально-силовыми координатами (см., например, Шефер и Ньютон [778]), так как они лучше всего соответствуют центральной сис-теме сил (см. стр. 85). Вследствие того что при малых амплитудах эти координаты являются линейными функциями от прямоугольных координат смещений, потенциальная энергия является квадратичной функцией от координат (3,- и может быть записана в виде [c.161]

Обычно потенциальная энергия выражается как функция от изменений 3jV—6 расстояний между атомами или как функция от изменений меньпгего числа расстояний и от изменений углов (централто-силовые и валентно-силовые координаты, см. ниже). В случае трехатомной молекулы в качестве координат можно выбрать изменени трех междуатомных расстояний Q и применять соответствующие силовые постоянные a, из уравнения (2,97). Для того-чтобы найти связь между координатами симметрии и величинами Q , мы подставляем (2,119) в (2,98) и, принимая во внимание, что в данном случае [c.168]

В табл. 45 приведены наблюденные значения основных частот трех линейных молекул СаНа, СаОа И и силовые постоянные 1, к., к 111ц), полученные для них по формулам ( 221), (2,223) и (2,224). Междуатомные расстояния предполагаются известными. Три последние столбца содержат значения левых и правых частей (2,222), а также значення частоты вычисленные из (2,225) при использовании постоянной бД г)) причем последняя определена из частоты у,. Легко видеть, что для молекул ацетилена уравнение (2,222) выполняется совершенно удовлетворительно. В то же время, вычисленное значение частоты % очень плохо согласуется с экспериментальным. С другой стороны, для молекулы циана плохо выполняется уравнение (2,222), но имеется хорошее совпадение для частоты ><5. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...