Тела Теплоемкость

Из этого определения следует, что теплоемкость вещества является экстенсивным свойством тела. В самом деле, величина теплоемкости данного тела тем больше, чем больше веш ества содержит это тело теплоемкость 10 кг воды в 5 раз больше теплоемкости 2 кг воды. [c.22]

В таблицах 1-10—1-22 будут приведены значения удельного веса, объемного веса (для твердых тел), теплоемкости, а также коэффициентов теплопроводности и вязкости. [c.19]

Термопара, вводимая внутрь цилиндрика, наполняемого материалом, монтирована без фарфоровой трубочки по отношению к массе материала она явилась бы инородным телом, теплоемкость которого следует сделать как можно меньше по сравнению с теплоемкостью материала при таких малых навесках материала, как в данном случае, [c.323]

Введем теперь понятие термостата. Мы будем обозначать этим термином тело, теплоемкость которого велика по сравнению с теплоемкостью любых пробных тел, с которыми мы будем приводить его в контакт. Это значит, что, с одной стороны, при соприкосновении с пробными телами условная температура термостата не меняется и, с другой стороны, по истечении небольшого времени релаксации любое пробное тело, приведенное в контакт с термостатом, принимает его температуру. [c.15]

Для сплошных твердых тел теплоемкость единицы массы мало зависит от того, при каких условиях она вычислена. Например, теплоемкость при постоянном среднем давлении Ср мало отличается от теплоемкости при постоянном объеме так что обычно принимают ср=с = с. [c.132]

Для твердых тел теплоемкость намеряется при постоянном давлении. Зависимость Ср твердых тел от Т описывается уравнением вида j,=a+bT—с Г . Значения коэффициентов этого [c.369]

Следовательно, каждое тело обладает своей, присущей только этому телу, теплоемкостью. [c.35]

Уравнение (2) выведено и поэтому применимо для цикла, осуществляемого несменяемым рабочим телом с постоянной теплоемкостью. Однако принципиальные выводы, которые будут сделаны позднее, справедливы и для циклов с рабочим телом, теплоемкость которого изменяется. [c.15]

Теплоемкость равна 3 А на атом лишь в том случае, если тепловое движение атомов имеет колебательный характер. При достаточно высоких температурах атомы свободно перемещаются по телу теплоемкость соответствует только поступательным степеням свободы атомов и равна [c.541]

Теплота, подводимая к телу, затрачивается на испарение влаги и нагревание тела. Если общая поверхность влажного тела равна 5, масса влаги IV, масса сухого тела теплоемкости влаги и сухого тела соответственно Сцг и с , то количество теплоты, необходимой для нагрева тела в единицу времени, будет равно [c.243]

Изменение температуры тела при одном и том же количестве сообщаемой теплоты зависит от характера происходящего при этом процесса, поэтому теплоемкость является функцией процесса. Это означает, что одно и то же рабочее тело в зависимости от процесса требует для своего нагревания на 1 К различного количества теплоты. Численно величина с изменяется в пределах от -)- оо до — оо. [c.15]

Рассмотрим простейший случай, когда имеется один горячий с температурой Ti и один холодный с температурой Ti источники теплоты. Теплоемкость каждого из них столь велика, что отъем рабочим телом теплоты от одного источника и передача ее другому практически не меняет их температуры. Хорошей иллюстрацией могут служить земные недра в качестве горячего источника и атмосфера в качестве холодного. [c.22]

Процессы, расположенные между адиабатой и изотермой, имеют отрицательную теплоемкость, так как bq и du (а следовательно, и dT), имеют в этой области противоположные знаки. В таких процессах 1/ > (71, поэтому на производство работы при расширении тратится не только подводимая теплота, но и часть внутренней энергии рабочего тела. [c.34]

Как показано в 3.3, наибольший термический КПД в заданном диапазоне температур имеет цикл Карно. При его осуществлении предполагается использование горячего источника с постоянной температурой, т. е. фактически с бесконечной теплоемкостью. Между тем на практике в работу превращается теплота продуктов сгорания топлива, теплоемкость которых конечна. Отдавая теплоту, они охлаждаются, поэтому осуществить изотермическое расширение рабочего тела при максимальной температуре горения не удается. В этих условиях необходимо установить общие принципы, определяющие наибольшую термодинамическую эффективность теплосилового цикла, в частности, с позиций потери эксергии. [c.56]

Для всех других веществ теплоемкость изменяется в некоторых пределах с температурой. Характер изменения зависит от агрегатного состояния вещества и сложности молекулы. В среднем интервале температур у большинства жидкостей и твердых тел, а также у некоторых двухатомных идеальных газов теплоемкость возрастает линейно с температурой согласно соотношению [c.49]

Для температур, близких к абсолютному нулю, следует применять теорию Дебая для теплоемкости твердых тел. Эта теория принимает во внимание колебательные частоты в пределах от нуля до максимальной величины v , определяемой размерами твердого кристалла. Согласно этой теории, приближенное уравнение для мольной теплоемкости твердого кристалла в области, близкой к абсолютному нулю, может быть выражено формулой [c.123]

Процессы теплопереноса в твердых телах отображаются элементами теплопроводности и теплоемкости. Математическая модель теплового сопротивления вытекает из уравнения Фурье [c.173]

Сообщение телу теплоты в каком-либо процессе вызывает изменение его состояния и в общем случае сопровождается изменением температуры. Отношение теплоты dq, полученной единицей количества вещества при бесконечно малом изменении его состояния, к изменению температуры dt называют удельной теплоемкостью тела в данном процессе-. [c.69]

Уравнение (6-22) устанавливает связь между средней и истинной теплоемкостями тела в данном процессе. [c.77]

Анализ такого цикла с точки зрения теории тепловых процессов невозможен, а поэтому термодинамика исследует не реальные процессы двигателей внутреннего сгорания, а идеальные, обратимые циклы. В качестве рабочего тела принимают идеальный газ с постоянной теплоемкостью. Цилиндр заполнен постоянным количеством рабочего тела. Разность температур между источником теплоты и рабочим телом бесконечно малая. Подвод теплоты к рабочему телу осуществляется от внешних источников теплоты, а не за счет сжигания топлива. То же необходимо сказать и об отводе теплоты. [c.262]

Расчет ведем на массу 1 кг. Теплоемкость рабочего тела принять [c.273]

Температура в третьей точке не должна превышать 1000°К рабочее тело — воздух теплоемкость воздуха постоянная расчет проводится на 1 кг рабочего тела. [c.292]

С. Рабочее тело обладает свойствами воздуха, теплоемкость рабочего тела постоянная. Цикл 1-2-3-4-1 идеальный, а цикл 1-2-7-3-4-8-1 — с предельной регенерацией. [c.294]

С колебаниями атомов кристаллической решетки связаны многие физические явления в твердых телах — теплоемкость, теплопроводность, термическое расширение, электропроводность и др. Теория коле баннй атомов трехмерного кристалла крайне сложна. Поэтому мы сначала рассмотрим распространение упругих волн в однородной упругой струне и в кристаллах без учета их дискретной структуры. Затем рассмотрим колебание атомов в одно-ме13Ной решетке. После этого полученные результаты обобщим для случая трехмерной кристаллической решетки. [c.141]

Уравнение (40), выведенное для постоянной теплоемкости, не соответствует действительному положению дела, так как по самой природе рабочего тела теплоемкость его есть функция температуры, однако простота выражения rjt в форме (40) дает основание для пользования именно этим уравнением. Значение rjt, получаемое из уравнения (40), всегда несколько больше действительного, и разница тем больше, чем больше степень сжатия. Как видно, термический коэффициент полезного действия при Се = onst зависит только от степени сжатия и показателя адиабаты к отсюда понятно огромное значение степени сжатия как величины, характеризуюгцей данный мотор. В воздухоплавательных двигателях е изменяется в пределах от 4,5 до 6. В табл. 3 и на рис. 24 показана зависимость rjt от е ж к. [c.181]

Удельной теплоемкостью с тела называется то количество тепла в кг-кал, которое непбходимо для повышения температуры 1 кг этого тела на 1°. Вообще говоря, теплоемкость зависит от температуры тела. Поэтому Окг тела, теплоемкость которого равна с, требуют для повышения температуры с до 2 количество тепла [c.543]

После прекращения процесса горения заряда появляется опасность повторного несанкционированного его воспламенения. Эту опасность вызывает лучистый тепловой поток, испускаемый разогретыми элементами конструкции, в которых в процессе работы двигателя аккумулируется льшое количество теплоты. Необходимость охлаждения и величина требуемого для исключения повторного самовоспламенения заряда охладителя зависят от конструктивных особенностей ЭУ (расположение нагретых элементов конструкции относительно поверхности заряда при его гашении) и теплофизических свойств топлива и материалов конструкции. Так, например, использование в качестве ТЗП материалов сублимирующего класса с температурой возгонки Тю, сравнимой с температурой самовоспламенения заряда, исключает возможность повторного воспламенения заряда. Таким образом, процесс гашения з яда во многих случаях должен включать не только гашение газового объема, но и охлаждение конструкции, т.е. отбор тепла от твердого тела, теплоемкость и теплопроводность которого неизмеримо больше, чем у газа. Типичная схема РДТТ с узлом гидрогашения (УГГ) представлена на рис. 3.9. [c.178]

Для решения численными методами уравнение теплопроводности заменяется системой алгебраических уравнений. Для этого рассматриваемое тело разбивается на несколько объемов ДК конечных размеров и каждому объему присваивается номер. В пределах объема ЛК обычно в его центре выбирается узловая точка или узел. Теплоемкость всего вещества, находящегося в объеме AV ( = pAV), считается сосредоточенной в узловой точке. Узловые точки соединяются друг с другом теплопроводящими стержнями с термическим сопротивлением теплопроводности стенки толщиной, равной расстоянию между узлами, и площадью, равной площади контакта объемов. Крайние узлы в зависи- [c.115]

Здесь Q — количество теплоты р — плотность Ст = рСуд теплоемкость тела. [c.174]

Изменение впутрепней энергии идеального газа равно произведению теплоемкости с.. при постоянном объеме на разность температур тела в любом процессе. [c.71]

Уравнения (6-1) —(6-4), (6-7), (6-8) определяют значения теплоемкостей при данных значениях параметров состояни51.ц и Т или р и Г (т. е. в данном состоянии тела). Вычисленные с помощью этих уравнений теплоемкости называются истинными теплоемкостями. Истинные теплоемкости реальных газов можно выразить в виде суммы двух слагаемых [c.77]

Количество теплоты, сообн1,епное телу в изобарном процессе при постоянной теплоемкости, равно [c.92]

Пример 17-2. Определить в цикле с подводом теплоты при р = = onst , параметры основных точек, работу расширения, сжатия и полезную, количество подведенной и отведенной теплоты, термический к. п. д. цикла, термический к. п. д. цикла Карно, осуществленного между максимальной и минимальной температурами, среднее индикаторное давление. Теплоемкости принять постоянными. Рабочее тело — воздух с газовой постоянной R = 287 дж/хг-град. [c.274]

Пример 17-3. Рассчитать цикл со смешанным подводом [еплоты при следующих условиях параметры начальной точки pi == 1 бар, Ti = 400°К степень сжатия е 12, степень увеличения давления Я = 1,5 и степень предварительного расширения р = 1,5 рабочее тело —воздух с газовой постоянной = 287 дж кг-град показатель адиабаты й = 1,4 теплоемкости считать постоянными. [c.276]

V — onst начальные параметры рабочего тела pi = 1 бар и Ti = = 300°К. Степень увеличения давления в адиабатном процессе сжатия — = 10 k = 1,4. Температура в третьей точке не должна превышать 1000°К. Рабочее тело — воздух теплоемкости постоянные расчет проводится на 1 кг рабочего тела. Определить параметры всех основных точек, работу расширения, сжатия и полезную, количество подведенной и отведенной теплоты, термический к. п. д. цикла. [c.293]

Пример 18-4. Определить термический к. п. д. идеального цикла ГТУ, [)аботающей с иодиодом теплоты п Л1 р onst, а также тер-МИЧССКП11 к. п. д. действительного цикла, т. е. с учетом необратимости процессов расширения и сжатия в турбине и компрессоре, если внутренние относительные к. п. д. турбины и компрессора равны 1]турб == 0,88 и tIkom = 0,85, Для этой установки известно, что Л =-= 20° С, степень повышения давления в компрессоре Р =6 температура газов перед соплами турбины ts = 900° С. Рабочее тело обладает свойствами воздуха, теплоемкость его постоянна, показатель адиабаты принять равным /г -= 1,41. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...