Неравновесные уравнения состояния

Это уравнение и кинетическое уравнение (4.5.9) образуют замкнутую систему уравнений эволюции. Квази-химический потенциал определяется из неравновесного уравнения состояния [c.325]

Неравновесные корреляции в электронном газе. В качестве примера использования метода термодинамических функций Грина рассмотрим неравновесные уравнения состояния электронного газа. Будем считать, что положительные заряды образуют однородный компенсирующий фон . [c.20]

Штрих у суммы по к означает, что член с к = О должен быть опущен ). Множители Лагранжа (р) и 52(к) должны быть найдены из условий (6.1.61) и (6.1.62), которые в данном случае играют роль неравновесных уравнений состояния. [c.22]

Уравнения (6.1.84) и (6.1.88) имеют смысл неравновесных уравнений состояния для электронной системы. [c.28]

Пусть, далее, ро — давление в состоянии термодинамического равновесия рс связано с другими термодинамическими величинами уравнением состояния жидкости и является при заданных плотности и энтропии вполне определенной величиной. Давление же р в неравновесном состоянии отлично от ро и является функ-нией также и от Если плотность получает адиабатическое при-раш,с ше бр, то равновесное давление меняется на [c.436]

Связь величин образовавшихся жидкой L и газовой С фаз, а также их компонентов XI и К,, которые находятся в неустойчивом, неравновесном, переходном состоянии, выражается следующей системой уравнений материального баланса [1, 2, 3] [c.90]

Термическим уравнением состояния называют уравнение, связывающее давление с плотностью и температурой, а калорическим — уравнение, определяющее зависимость внутренней энергии (энтальпии) от температуры и давления. В большинстве случаев течения газа сопровождаются разного рода неравновесными процессами, для описания которых уравнения газовой динамики дополняются соответствующими кинетическими или релаксационными уравнениями. Кроме того, в уравнения вводят дополнительные члены, учитывающие воздействия неравновесных процессов на газодинамические параметры. Неравновесные процессы весьма разнообразны. Наиболее часто приходится иметь дело с неравновесным возбуждением колебательных степеней свободы, неравновесной диссоциацией и рекомбинацией, неравновесным движением жидких или твердых частиц в условиях неравновесной конденсации или испарения. [c.32]

Уравнения (1.10), (1.11) в общем виде и достаточно полно описывают стационарное неравновесное термодинамическое состояние ТТ. Анализ выражений для передаваемой тепловой энергии показывает, что при замкнутом цикле рабочего тела эффективность ТТ существенно зависит от термодинамического состояния потоков массы между подсистемами. Так, например, обмен энтальпией между подсистемами может быть различным при неодинаковых условиях теплового сопряжения ТТ с [c.9]

Последние, с физической точки зрения, являются уравнениями состояния неравновесных излучающих систем. В указанном исследовании рассматриваются возможности получения единственного решения интегральных уравнений и подчеркивается, что только на базе интегральных (но не дифференциальных) уравнений могут быть получены уравнения, имеющие общий характер и позволяющие получить более точные решения. [c.198]

Рассмотренный в предыдущем разделе пример Вольтерра выявляет общую черту, присущую неравновесным стационарным состояниям такие состояния появляются только тогда, когда в системе существует два масштаба времени. Так, в уравнениях (7.38) мы поддерживаем концентрации М и П постоянными, иначе эволюция системы приводила бы ее просто к состоянию полного равновесия. Однако поддержание постоянными М и П заставляет нас прибегнуть к масштабам времени (в данном случае — геологическим), которые весьма велики по сравнению с масштабами времени, связанными с А и В (в данном случае — биологические масштабы времени). [c.117]

Существует еще один способ рассмотрения неравновесных процессов, применимый в тех случаях, когда исходное и конечное состояния системы являются полностью равновесными или равновесными по некоторым параметрам. Этот метод несколько напоминает задачу о черном ящике в кибернетике дано некоторое устройство с неизвестной внутренней структурой — черный ящик, и задача заключается в том, чтобы научиться связывать входные сигналы и выходные. Аналогично этому термодинамика равновесных процессов не дает нам никаких сведений о ходе необратимого процесса. Мы можем, однако, пользоваться любыми уравнениями, справедливыми для начального и конечного (равновесных ) состояний, в частности, принципом энергии, уравнением состояния и т. д. [c.119]

С другой стороны, эти формулы представляют собой равновесные термодинамические уравнения состояния. С их помощью внутренняя энергия U = (Н) и среднее число частиц могут быть выражены через естественные термодинамические переменные Т, fi и V. С физической точки зрения интерпретация термодинамических величин как множителей Лагранжа может показаться несколько формальной. Мы увидим, однако, что это очень удобно в неравновесной статистической механике, поскольку подход, основанный на экстремальности информационной энтропии, дает возможность распространить термодинамические соотношения на неравновесные состояния. [c.61]

Эволюция неравновесного макроскопического состояния должна описываться обобщенными уравнениями переноса или обобщенными кинетическими уравнениями, прообразом которых служат уравнения движения [c.84]

По аналогии с уравнением состояния идеального газа величину T r t) можно интерпретировать как неравновесную температуру. [c.236]

Вообще говоря, теорию линейной реакции можно построить на различных уровнях описания системы. В феноменологической неравновесной термодинамике [70] используется чисто макроскопический подход, основанный на локальных уравнениях состояния и линейных соотношениях между неравновесными потоками и так называемыми термодинамическим силами. Эти силы описывают либо механические возмущения связанные с работой, производимой над системой, либо термические возмущения вызванные внутренней неравновесностью системы и контактом системы с окружением ). Коэффициенты в соотношениях между потоками и термодинамическим силами называются кинетическими коэффициентами. В неравновесной термодинамике они являются заданными величинами и берутся из эксперимента. [c.338]

Как известно, из-за дальнодействующего характера кулоновского взаимодействия необходимо учитывать многочастичные корреляции, приводящие к экранированию. В равновесном случае для получения термодинамических уравнений состояния электронного газа методом функций Грина необходимо просуммировать бесконечную последовательность диаграмм, описывающих эффекты поляризации [64]. Мы хотим обобщить этот подход на неравновесные состояния. Для этого прежде всего нужно построить соответствующее квазиравновесное распределение. [c.21]

Одночастичная функция распределения f p t) в уравнении (6.1.61) и корреляционная функция в левой части уравнения (6.1.62) — заданные неравновесные параметры состояния. Для простоты будем считать, что f p t) не зависит от спинового состояния частицы. [c.21]

Если газ участвует в необратимом процессе, то внешняя система всегда получает меньше работы, чем работа расширения газа в этом процессе. Чем больше отклоняется необратимый процесс от обратимого (большая разность давлений или температур газа и внешней системы и др.), тем меньшая часть работы газа идет на работу внешней системы и больше тратится на необратимые потерн (трение, удары и т. д.). Строго говоря, необратимые процессы нельзя изобразить в виде кривых процесса, так как само уравнение состояния pv=RT нельзя применить для неравновесных состояний однако практика показала, что в тепловых расчетах двигателей можно пренебречь неравновесностью состояний без грубых погрешностей и, принимая в качестве давления и температуры газа некоторые средние величины по объему, рассчитывать по ним термодинамические процессы. [c.113]

Так как неравновесные состояния рабочего тела не могут быть охарактеризованы уравнением состояния, справедливым для всей его массы, то этим уравнением или каким-либо другим, вытекающим из него, нельзя пользоваться при исследовании неравновесных процессов. Из этого также следует, что неравновесные процессы нельзя изображать в виде графика в координатах р и или в каких-либо других координатах. [c.56]

Многочисленные экспериментальные данные показывают, что основные особенности механизма взрывчатого превращения в ударных волнах обусловлены исходной неоднородностью твердых ВВ. Локализация энергии ударных волн на неоднородностях приводит к образованию так называемых горячих точек , в которых и происходит первоначальное инициирование реакции. Образование горячих точек —существенно неравновесный эффект, присущий только динамическим условиям нагружения. Хотя в экспериментах с ударными волнами пока не удается выявить все детали механизма образования и эволюции очагов реакции, полученная информация допускает усредненное эмпирическое описание кинетики процесса. Измерения ударных и детонационных адиабат, а также кривых изэнтропической разгрузки, дают основу для построения уравнений состояния ВВ и продуктов взрыва. [c.271]

Как известно Ландау, Лифшиц, 1988 ), в основе гидродинамической модели реагирующей смеси лежат связанные нестационарные дифференциальные уравнения механики сплошной среды (описывающие законы сохранения массы, импульса и энергии), необходимые уравнения состояния для давления термическое) и внутренней энергии калорическое) и определяющие реологические) соотношения для различных термодинамических потоков (потоков диффузии и тепла, тензора вязких напряжений и пр.). Кроме того, необходимо знание выражений для всевозможных термодинамических функций (внутренней энергии, энтальпии, разных теплоемкостей компонентов и т.п.), формулы для различных коэффициентов молекулярного обмена и для коэффициентов скоростей химических реакций (если среда химически неравновесна). Дифференциальные уравнения в частных производных требуют знания начальных и граничных условий, которые, описывая геометрию термодинамической системы (материальный объект, имеющий четко заданные границы) и обмен массой, импульсом и энергией между системой и внешней средой, должны быть сформулированы ad ho для каждой конкретной гидродинамической задачи. [c.69]

Уравнение для квазитемпературы. Наше описание немарковского процесса релаксации пока остается неполным, поскольку мы не имеем уравнения для квазитемпературы T t) = 1//5 ( ), которая входит в интеграл столкновений (4.5.63). В принципе, нужное нам уравнение эволюции можно получить из неравновесного уравнения состояния /5 ( ) = /5 (f, /( ) ), где второй аргумент показывает, что квазитемпература — функционал от неравновесной одночастичной функции распределения. Этот путь, однако, неудобен, так как он требует явного решения уравнений (4.5.25). Поэтому поступим по-другому. [c.323]

Неравновесные уравнения состояния. Даже в случае теплового равновесия точное решение уравнений состояния возможно лишь для некоторых простых моделей. Обычно приходится применять приближенные методы, в частности, теорию возмущений по взаимодействию или плотности, рассматривая систему невзаимодействующих частиц как нулевое приближение. Если нельзя ограничиться несколькими первыми членами теории возмущений, то довольно часто задача состоит в том, чтобы выделить последовательность главных членов и выполнить ее суммирование. В этих случаях удобен формализм мацубаровских или температурных функций Грина, для вычисления которых разработана диаграммная техника [1]. Ниже мы покажем, как аналогичная техника может быть построена и для неравновесных систем. [c.10]

Рассмотренный пример показывает, как метод термодинамических функций Грина может быть использован для вычисления квазиравновесных средних значений и вывода неравновесных уравнений состояния. Мы видели, что этот метод является естественным обобщением метода мацубаровских функций Грина, который широко применяется в настоящее время для исследования равновесных свойств систем многих частиц. [c.28]

При решении неравновесных уравнений состояния (6.2.2) термодинамические корреляции можно учесть тем же способом, что и в предыдущем параграфе. В этом отношении случай частичного равновесия ничем не отличается от более общих ква-зиравновесных состояний. Особый интерес представляет ситуация, когда все — одночастичные операторы. Тогда все корреляции — динамические и термодинамические — полностью описываются гамильтонианом системы Н. Как мы увидим, это дает возможность применить технику функций Грина к вычислению обобщенных восприимчивостей и кинетических коэффициентов в частичном равновесии. [c.29]

Для того чтобы связать полученные выражения с вязкостью жидкости, напишем тензор напряжений о, . В этот тензор давление входит в виде члена —Выделяя отсюда давление ро, определяющееся уравнением состояния, находим, что в неравновесном состоянии в а,/г входит допоинительыый ч.пен [c.437]

Фундаментальная монография, содержащая подробное систематическое и злон ение результагов современных исследований но физике газов и жидкостей. Состоит из трех частей. Первая посвящена физике равновесных свойств газов (разреженных и плотных) и жидкостей (уравнения состояния, критические явления и т. д.). Вторая часть — неравновесные свойства, где рассмотрены кинетическое уравиение и явления переноса в тех же системах третья часть — межмолекулярные силы. [c.940]

Уравнения состояния. При раздельном описаппи фаз, когда смесь иолагается макроскопически локально неравновесной, будем полагать справедливой гипотезу макроскопического локального равновесия в пределах фазы, что позволяет вводить локальную макроскопическую температуру каждо1 1 фазы Ti, и использовать уравнения состояния фаз, полученные для однофазных состояний [c.84]

Уравнения состояния (I) термодинамических систем с двумя степенями свободы можно представить графически в виде некоторой поверхности, называемой термодинамической п о в е р х F о -с т ь ро или поверхностью состояний (рис. 2). Любое равновесное состояние системы изображается точкой, лежащей на это11 поверхности (например, точкой О с координатами То рщ по)- При неравновесном со( тоянии системы уравнение (1) должно быть дополнено координатой X точки, в которой замеряются параметры у и Т, н значением момента времени /, когда производится замер этих параметров, Следовательно, уравнение (1) для неравновесного состояния системы можно записать в виде [c.19]

Реальные процессы обмена энергией требуют для своего протекания некоторого нарутнеиия равновесия между системой и окружающей средой. При этом вследствие возникновения потоков энергии внутри системы в пей также нарушается равновесие. Реальные процессы, па-рушаютцне равновесное состояние системы, янляются неравновесными процессами. В термодинамике изучаются только равновесные процессы. Равновесными называют процессы, в ходе которых происходит лишь бесконечно малое отклонение состояния системы от равновесного. В равновесном процессе система проходит непрерывный ряд бесконечно близких равновесных состояний, каждое из которых описывается уравнением состояния (1) н изображается соотвегствующей точкой (например, О) на термодинамической поверхности / дна раммы состояний (см. рис. 2). Эту точку называют изображающей, или фигуративной. Совокупность фигуративных точек образует на поверхности состояний 1 линию (в общем случае пространственную), называемую линией процесса. [c.20]

В работе [16] отмечается, что низкий непродолжительный отжиг полностью устраняет возникающий после предварительного растяжения эффект Баушингера, в то время как упрочнение еще сохраняется. Более глубокий отжиг приводит к тому, что уже совпадающие между собой кривые растяжения и сжатия приближаются к исходной кривой деформирования. Вследствие того, что ориентированные дефекты в большей степени неравновесны, чем дефекты дезориентированные, процесс, протекающий при большей температуре и меньшей скорости, должен приводить к меньшему значению эффекта Баушингера по сравнению с процессом, протекающим при меньшей температуре или большей скорости нагружения. Вообще исследования закономерностей процесса упругопластического деформирования материала в условиях неизотермического нагружения необходимо связывать со скоростью протекания процесса деформирования. Диапазон скоростей деформирования, определяемый современными инженерными задачами, простирается от 10 до 10 с . Верхняя граница этого интервала скоростей определяется технологическими задачами взрывной сварки, ковки, штамповки, а нижняя — относится к случаю ползучести и релаксации напряжений. Ясно, что в столь широком диапазоне изменения скоростей деформирования не может быть единой зависимости, связывающей сопротивление деформированию со скоростью. Анализ экспериментальных данных показывает, что следует различать по крайней мере две зоны влияния скорости деформирования — статическую и зону высоких скоростей, динамическую (между этими зонами может лежать зона относительно слабого влияния скорости деформирования на процесс деформирования материала). Причем влияние малых скоростей деформирования на указанный процесс (порядка 10 —10 с ) с физической точки зрения объясняется наличием реологических эффектов (ползучестью), а больших скоростей (порядка 10 —10 с ) — наличием динамических эффектов. Анализируя результаты экспериментальных работ по растяжению образцов при различных скоростях и температурах, можно сформулировать два общих свойства простейшего уравнения состояния материала [17] о = f (е , Т, Р), где Т (Т ти тах)> Р (Рт1п> Ртах) Ртах <7 10 С [c.133]

Поскольку уравнение состояния для испарения и распределение температуры в жидкости зависят от скорости образования пузырей, уравнение (34) показывает, что в неравновесном двухфазнол потоке (а) зависит от характеристик поверхности нагрева, определяющих образование пара. Этот поверхностный эффект может быть учтен указанным выше способом, если известно уравнение состояния. [c.69]

Т, с. находится в равновесии (см. Равновесие тер.нодина-мическое), если параметры системы с течением времени не меняются и в системе нет к.-л. стационарных потоков (теплоты, вещества и др.). Для равновесных Т. с. вводится понятие те.тературы как параметра состояния, имеющего одинаковое значение для всех макроскопич. частей системы. Число независимых параметров состояния равно числу степеней снободы Т. с., остальные параметры могут быть выражены через незаВ11симые с помощью уравнения состояния. Свойства равновесных Т. с. изучает тер. одипа-.чика равновесных процессов (термостатика), свойства неравновесных систем—тер.модина.чика неравновесных процессов. [c.91]

В классич. термодинамике изучают состояния теплового равновесия и равновесные (протекающие бесконечно медленно) процессы. Время явно не входит в осн. ур-ния термодинамики. Впоследствии (начиная с 30-х гг. 20 в.) была создана термодинамика неравновесных процессов. Состояние в этой теории определяется через плотность, давление, темп-ру, энтропию и др. величины (локальные тер-модинамич. параметры), рассматриваемые как ф-ции координат и времени. Для них записываются ур-ния переноса массы, энергии, импульса, описывающие эволюцию состояния системы с течением времени (ур-ния диффузии и теплопроводности, Навье — Стокса уравнения). Эти ур-ния выражают локальные (т. е. справедливые для данного бесконечно малого элемента объёма) законы сохранения указанных физ. величин. [c.315]

Энтропия в неравновесной статистической физике зависит от способа описания неравновесного состояния системы. Напр., неравновесное гидродинамич. состояние однокомпонентных газов и жидкостей определяется неоднородными распределениями ср. значений плотностей энергии <Я(д )> , числа частиц , т. е. плотностей интегралов движения. Динамические переменные Н х), п х), р(х) в классич. случае являются ф-циями координат и импульсов частиг1, а в кван. случае—соответствующими операторами. Операция усреднения <...) выполняется с неравновесной функцией распределения /(/ , q, t), удовлетворяющей Лиувы-пл.ч уравнению dfjdt— H, /] Я—гамильтониан системы, Н, [c.617]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

Применение основных представлений учения о фазовых превращениях для описания процессов конденсации в паровых турбинах [1—3 ] имеет большое значение в развитии теории турбин. В настоящее время развиваются и усовершенствуются инженерные методы расчета различных процессов во влажно-паровых турбинах [4—6]. Ниже излагаются основные положения разработанной в ЦКТИ методики расчета влажно-паровых турбин с учетом неравновесной конденсации. Используется система уравнений одномерного стационарного течения влажно-парового потока при наличии неравновесных фазовых переходов [2, 6]. Система включает уравнения сохранения массы, количества движения и энергии, уравнения состояния и кинетические уравнения, описывающие процессы влаговыделения. [c.102]

Рассматриваются вопросы расчетного определения параметров паровой и жидкой фаз высокоскоростного потока неравновесно конденсирующегося водяного пара вблизи верхней пограничной кривой в широком диапазоне изменения давления. Анализируются особенности использования уравнений конденсационного роста капель и уравнения состояния паровой фазы потока применительно к условиям проточных частей влажно-паровых турбин. Приведенное сравнение результатов систематических расчетов одиночных сопел и проточных частей влажно-паровых турбин с опытными данными свидетельствует о необходимости учета эффекта неравновесности конденсации при проектировании турбин. Библ. — 20 назв., ил, — 7. [c.247]

При решении второго из уравнений (9.3.26) предположим, что температурной зависимости коэффициента теплопроводности можно пренебречь. Тогда получаем уравнение V T = 0, которое нужно решать с заданными граничными условиями для температуры. Если рассматривается плоский слой жидкости с толщиной L вдоль оси 2 и неограниченный вдоль осей ж и то граничные условия имеют mj T z = L/2) = Т / Т/2, где Toib АТ/2 — температуры стенок. Отсюда следует, что VT = onst. Таким образом, мы имеем дело с неравновесным стационарным состоянием, которое характеризуется постоянным градиентом температуры. [c.247]

Как видно из уравнения (9.3.60), флуктуации энтропии взаимодействуют с флуктуациями скорости, причем интенсивность этого взаимодействия зависит от градиента энтропии V5 = pVT/Т, который в неравновесном стационарном состоянии отличен [c.253]

Уравнение (8.24) аналогично уравнению распространения звука в релакси-рующеы газе (из-за химической реакции замедленного возбуждения степеней свободы частиц и т. д.).Аналогия релаксации в гетерогенной среде, порождаемой различием инерционных свойств фаз (на примере взвешенных инородных частиц в жидкости п самой жидкости), с релаксацией, определяемой существованием неравновесного параметра состояния в многоатомных газах, по свидетельству работы [194], была установлена акад. Л. И. Мандельштамом. В связи с этим заметим, что в достаточно разбавленных суспензиях каждая взвешенная частица окружена частицами жидкой фазы, взвешенные частицы не контактируют друг с другом. Поэтому для таких сред допустима математическая двухфазная модель (см. 3), согласно которой средние фазовые давления равны. Таким образом, здесь будут справедливы условия, приближенно выполняющиеся в волне давления в мягких насыщенных грунтах и горных породах. Воспользовавшись этим, сразу можно сделать вывод о том, что выражения (8.25)—(8.26) выполняются для продольных волн в разбавленных суспензиях. Используемые в выражении (8.26) значения Vg, v , как отмечалось при анализе формулы (7.19), были выписаны именно для суспензий Геертсмой и Смитом [293]. Заметим также, что, например, соотношение (8.25) можно переписать в виде [c.78]

Требование бесконечно медленного протекания процесса для его обратимости возникает и из других соображений. Уравнение состояния ру = НТ характеризует, очевидно, некоторое равновесное состояние рабочего тела, при котором давление и температура газа по всему объему одинаковы. Очевидно также, что к неравновесному состоянию газа, которое будет всегда реализоваться при конечных скоростях расширения газа, нельзя применить, строго говоря, уравнение состояния pv = RT, ибо давление и температура газа в каждой точке объема будут иметь различные значения. Любой процесс, происходящий с газом, есть нарушение равновесного состояния но если процесс вести бесконечно медленно (так, чтобы давления и температуры успевали выравниваться по всему объему газа при переходе от одного равновесного состояния к другому, чрезвычайно близкому к нему состоянию), то его можно представить состоящим из совокупности бесконечного числа близких равновесных состояний. Итак, необходимым условием обратимости процесса является условие равновесности. Кроме того, должно отсутствовать трение, так как часть работы газа затратится на преодоление трения, и внешняя система получит меньше работы, и, наконец, природа газа не должна меняться в процессе. Например, если в процессе 1-2 произошло горение рабочего тела, то при этом изменится его газовая постоянная с на R, так как состав продуктов сгорания иной, чем состав свежей смеси. Будем осуществлять процесс 2-1 бесконечно медленно. Придя в точку 1, получим у газа те же параметры р и Ух, что и до протекания процесса, но температура его уже не будет прежней, равной Т . Действительно, написав уравнение состояния для первоначального состояния рабочего тела [c.112]

Исследования ударно-волновых явлений в конденсированных средах ведутся в мире с конца сороковых годов. Первоначально эти работы были вызваны острой потребностью в уравнениях состояния веществ при мегабарных давлениях. Широкодиапазонные уравнения состояния и сейчас остаются одной из центральных проблем физики высоких плотностей энергии, однако за прошедшее время накоплены также обширные сведения о физических процессах и явлениях, сопровождающих ударноволновое сжатие конденсированных сред. В мощных ударных волнах, помимо быстрого сжатия вещества до высоких давлений и его адиабатического разогрева, с чрезвычайно высокой скоростью протекают процессы упруго-пластической деформации, разрушения, полиморфных и фазовых превращений, химические реакции, явления электрической поляризации, ионизации и другие физические и химические явления. Тем самым создается уникальная возможность исследований фундаментальных свойств вещества и неравновесных процессов в экстремальных условиях. [c.6]

Представим уравнение состояния в квазисовершенной форме р ф = (у—1)/(у ) V — показатель адиабаты в набегающем потоке (см. 1.9). Для газа в равновесном состоянии функ-ц.ия 2=2[р, К). В неравновесном течении функция 2 будет зависеть еще и от других параметров, характеризующих состав и состояние смеси. Используя те же преобразования, что и в 10.3, в уравнении энергии (11,3.9) заменим е на р у—1), а эффективную энергию (эффективный коэффициент сопротивления) на [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...