Кривая процесса

Что изображает площадь под кривой процесса в ру-диаграмме [c.67]

Среднеинтегральная температура на Тз-диаграмме получается как высота прямоугольника, площадь которого равна площади под кривой процесса 1-2 (рис. 8-9). Пл. 3124 изображает в некотором масштабе подведенную теплоту q. Очевидно, что среднеинтегральная температура будет являться высотой прямоугольника 3564, равновеликого пл. 3124. Из этого определения следует [c.133]

Изменение энтропии воды в изобарном процессе графически на Гх-диаграмме представится отрезком s (в процессе АВ) (рис. 11-6). Площадь под кривой процесса АВ будет в некотором масштабе определять с небольшим допущением энтальпию кипящей воды После подогрева воды до температуры кипения начинается процесс парообразования при постоянном давлении н неизменной температуре Т . Количество теплоты, подведенное при парообразовании и равное г, графически определяется площадью под кривой ВС (s" — [c.183]

Так как по сравнению с объемами пара объемы жидкости очень малы, то ими при не очень высоких давлениях пренебрегают. Кривая процесса сжатия жидкости при этом совпадает с осью ординат, и цикл получает вид, изображенный па рис. 84, [c.231]

Работа трения превращается в теплоту, повышающую энтальпию пара в конечном состоянии. Поэтому в действительном процессе, протекающем необратимо, а следовательно, с увеличением энтропии, кривая процесса [c.233]

Для наблюдения периодических и разовых быстропротекающих процессов используют электроннолучевые осциллографы. Осциллографы могут быть рассчитаны на наблюдение одного процесса (однолучевые), двух процессов (двухлучевые) и более. Примерами однолучевых осциллографов могут служить осциллографы С1-19Б — низкочастотный осциллограф, работающий в диапазоне частот 0—1 МГц, имеющий два усилителя, чувствительность 2 мВ/см, входное сопротивление 10 МОм и входную емкость 12 пФ С1-48Б — полупроводниковый малогабаритный осциллограф с аналогичными параметрами. Двухлучевой осциллограф С1-18 работает в диапазоне 0—1 МГц, чувствительность его 1 мВ/см, входное сопротивление 0,5 МОм, входная емкость 50 пФ С1-55—полупроводниковый осциллограф для диапазона 0—10 МГц с чувствительностью 10 мВ на деление, входным сопротивлением 1 МОм и входной емкостью 40 пФ. Отдельные осциллографы имеют трубки с длительным послесвечением, позволяющим наблюдать кривые процессов, протекающих в течение наносекунд. [c.171]

Если взять систему координат p-V, то процесс, определяемый условием p = f (V), изобразится в виде кривой 1-2-3 (рис. 4.1). Элементарная работа газа на этой диаграмме изобразится в виде заштрихованной площади, а работа газа в процессе изменения состояния от точки 1 до точки 5 —площадью, ограниченной кривой процесса 1-2-3, крайними ординатами и осью абсцисс, т. е. пл. 123561. Для процесса, изображенного кривой 1-4-3, работа будет определяться пл. 143561. [c.46]

Рассмотренная раньше р — и-диаграмма иногда называется рабочей диаграммой, так как работа газа в процессе на этой диаграмме представляется площадью, ограниченной кривой процесса, крайними ординатами и осью абсцисс. [c.82]

Таким образом, в Т — s-диаграмме площадь, ограниченная кривой процесса, осью абсцисс и крайними ординатами, представляет собой теплоту, подводимую (отводимую) в процессе, поэтому Т — s-диаграмму иногда называют тепловой диаграммой. Так как dq и ds имеют одинаковые знаки, то увеличение энтропии указывает на то, что в процессе теплота подводится к рабочему телу извне (процесс совершается от точки 1 к точке 2) и, наоборот, уменьшение энтропии характеризует процесс с отводом теплоты от рабочего тела в окружающую среду (движение процесса от точки 2 к точке 1). [c.82]

На рис. 7.2 проведена касательная ае к кривой процесса в точке а угол а, составляемый касательной с осью абсцисс, принадлежит прямоугольному треугольнику ade, в котором катет ad определяет температуру рабочего тела в процессе в момент а угловой коэффициент равен [c.82]

Количество теплоты q, которую получает 1 кг рассматриваемого тела при обратимом изменении состояния от точки 1 до точки 2, равняется интегралу Т ds, взятому вдоль кривой процесса от точки 1 до точки 2. Из рис. 2.26 видно, что этот интеграл равен площади 122 Г, заключенной между кривой процесса и осью Os. [c.78]

Следовательно, количество теплоты, полученной 1 кг тела при обратимом процессе изменения состояния, изображается в координатах Т—s площадью, заключенной между кривой процесса и осью абсцисс. Поэтому Т—5-диаграмму называют тепловой диаграммой. [c.78]

Это равенство вытекает непосредственно и из термодинамического тождества (2.74), если учесть, что ф с1и = О и сИ = 0. Таким образом, работа, произведенная I кг тела при обратимом круговом процессе, численно равняется площади, ограниченной на Т—5-диаграмме кривой процесса (т. е. площади цикла). [c.79]

Полезная внешняя работа Т обратимого процесса равняется, как известно, интегралу — j v dp, взятому по кривой процесса (в рассматриваемом случае по линии abo). Соответственно этому в координатах р—v максимальная полезная внешняя работа, или работоспособность тела /o, изобразится алгебраической суммой площадей аа Ь Ь и ЬЬ о о. [c.84]

Интеграл — V dp берется по действительной кривой процесса (на- [c.323]

В процессе с переменной температурой теплоту, участвующую в процессе, также можно графически определить площадью фигуры под линией процесса I—2 (рис. 7,4, 6). Для этого разобьем процесс I—2 на бесконечно большое число бесконечно малых процессов, считая, что для каждого элементарного процесса температура постоянна, Тогда элементарное количество теплоты dq, равное Tds, численно равно площадке, имеющей высоту Т и основание ds. Очевидно, что вся теплота процесса численно равна пл. 1—2—d—с под кривой процесса. [c.154]

Массовая истинная теплоемкость с в точке X численно равна отрезку АВ под касательной к кривой процесса (рис. 4.1), так как [c.41]

Используя вГ-диаграмму (рис. 4.3), можно определить количество теплоты q как площадь (в заданном масштабе) под кривой процесса, т. е. / = Au = пл. 1234 [c.42]

Уравнение кривой процесса — изотермы (4.20) в координатах [c.46]

Работа изменения объема тела при равновесном процессе в координатах p—V соответствует площади, заключенной между кривой процесса и осью объемов. Полезная [c.23]

V dp, графически соответствует площади, заключенной между кривой процесса и осью давлений Ор. [c.24]

Очевидно, что работа, произведенная 1 кг тела при обратимом круговом процессе, численно равна площади, ограниченной на Т—s-диаграмме кривой процесса, т. е. площади цикла. Цикл Карно в координатах Т—s имеет форму прямоугольника (рис. 2.22). [c.148]

СЛИ рабочее тело совершает круговой процесс, изображаемый на ру-диаграмме замкнутой кривой l-a-2-b-l (рис. 5-8), то при расширении его по линии 1-а-2, тело совершает положительную работу, численно равную пл. 1а2431, а при сжатии тела по кривой процесса 2-Ь-1 над телом должна быть совершена работа, численно равная пл. lb243J, — эта работа будет отрицательной. Разность указанных плош,адей изображает суммарную работу, совершенную рабочим телом в результате одного кругового процесса или одного цикла она будет численно равна площади внутри замкнутой линии процесса l-a-2-b-l. [c.60]

Процесс, протекающий при постоянном объеме, называют изо-хорным dv = 0, или V = onst). Кривая процесса называется изохорой. На рис. 7-1 представлен график процесса. Из уравнения состояния идеального газа pv = RT при v = [c.89]

Процесс, протекающий при постоянном давлении, называют изобарным dp = О, или р = onst). Кривая процесса называется изобарой. На рис. 7-3 изображен график процесса. [c.91]

Процесс, протекающий при постоянной температуре, называют изотермическим Т = onst, или йТ = 0). Кривая процесса называется изотермой (рис . 7-4). [c.93]

Ввиду равенства площадей под кривыми процессов 2-3 и 4-5, цикл, изображе1П1ый на рис. 19-11, можно заменить эквивалентным по термическому к. п. д. циклом (рис. 19-12). [c.305]

Так как площади диаграммы Ts, ограниченные кривой процесса, крайними ординатами и осью абсцисс, измеряют в определенном масштабе количества теплоты, подведенной к рабочему телу при постоянном давлении, то площадь OOiAiG соответствует энтальпии жидкости i, площадь A B FG — теплоте парообразования (г) и площадь парообразования B iDF — теплоте перегрева. Вся площадь ООуАуВ С Р соответствует энтальпии перегретого пара 1. [c.186]

При изображении процесса на р — у-диаграмме рабс1та газа определяется площадью, ограниченной кривой процесса, осью абсцисс и крайними ординатами. Для любой точки процесса из диаграммы известны давление р и удельный объем v, а температура газа в этой точке процесса определяется из уравнения состояния. Графическое изображение процесса позволяет яснее представить разницу между функциями состояния и функциями процесса. Пусть на рис. 5.1 даны точки 1 и 2, характеризующие начальное "л конеч- [c.49]

На р — и-диаграмме кривая процесса представляется уравнением pv = onst, т. е. равнобокой гиперболой, для которой оси координат являются асимптотами. Следовательно, если на рис. 5.4 точка 1 представляет начальное состояние газа, то процесс может идти к точке 2, причем происходит расширение газа. Газ совершает работу, определяемую пл. 12451, и к нему необходимо подводить теплоту, эквивалентную этой работе если же процесс идет к точке 3, то происходит сжатие газа, на которое затрачивается работа, определяемая пл. 13651, и отводится наружу теплота, эквивалентная этой работе. [c.56]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

В качестве рабочих тел тепловых двигателей), процесс подвода теплоты может быть приближен к изотермическому, если он будет состоять из чередующихся процессов подвода небольшого количества теплоты при р = onst с последующим адиабатным расширением в небольшом интервале давлений (рис. 15.3). Такой процесс может быть осуществлен, например, в газовой турбине при ступенчатом сжигании топлива с последующим расширением продуктов сгорания в отдельных ступенях турбины. После расширения в одной из ступеней турбины рабочее тело подается в промежуточную камеру сгорания, где его температура за счет дополнительного сжигания топлива доводится до первоначальной. Чем больше таких ступеней и чем меньше расширение в каждой из ступеней, тем ближе кривая процесса, представляющая собой пилообразную линию, к изотерме. [c.524]

Из первого закона термодинамики получена формула (4.27) для определения работы известно, что плош,адь под кривой процесса Б координатах и, р в некотором масштабе равна работе. Следовательно, из первого закона термодинамики моигно получить уравнение адиабаты. [c.47]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Вследствие действия сил трения процесс является необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса располагается всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. В случае адиабатического сжатия (рис. 4.16, а), когда линия /—2, соответствующая действительному процессу, составляет тупой угол с изотермой 1—а, показатель политропы п значительно больше к, т. е. п > pi v, а теплоемкость с имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 4.16, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэн-тропой. Поэтому Сп имеет отрицательный знак и справедливо неравенство 1 < п < к. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...