Поляризация электрическая

Такими протонами прямого вырывания можно объяснить и относительное возрастание выхода (у, р)-реакций по сравнению с ожидаемым из модели промежуточного ядра, и анизотропию углового распределения вылетающих протонов (поперечная поляризация электрического вектора у-лучей). [c.473]

Электронная поляризация — электрическая поляризация, обусловленная упругим смещением и деформацией электронных оболочек относительно ядер в диэлектрике. [c.104]

Ионная поляризация — электрическая поляризация, обусловленная упругим смещением разноименно заряженных ионов относительно положения равновесия в диэлектрике. [c.104]

Дипольная поляризация (нрк. ориентационная поляризация, релаксационная поляризация, тепловая поляризация) — электрическая поляризация, обусловленная преимущественной ориентацией электрических моментов диполей в одном направлении в диэлектрике. [c.104]

Спонтанная поляризация — электрическая поляризация, возникающая в диэлектрике самопроизвольно, без внешних воздействий. [c.104]

Магнитная индукция, плотность магнитного потока Магнитный поток Магнитный векторный потенциал Индуктивность, взаимная индуктивность Абсолютная магнитная проницаемость, магнитная постоянная Намагниченность Магнитная поляризация Электрическое сопротивление [c.29]

Поляризованность (интенсивность поляризации) — электрический момент единицы объема поляризованного диэлектрика [c.265]

Тангенс угла диэлектрических потерь tg б — отношение суммы активных составляющих тока к сумме его реактивных составляющих в реальном диэлектрике (угол 5 — разность фаз между векторами поляризации электрических зарядов и напряженности электрического поля). [c.147]

Иными словами, в задаче различаются две поляризации падающей волны в зависимости от ориентации ее электрического и магнитного полей по отношению к направлению х. В случае Я-поляризации электрическое поле расположено в плоскости, перпендикулярной проводникам, а магнитное поле имеет составляющую, параллельную образующим решетки. В случае -поляризации магнитное поле перпендикулярно образующим, а электрическое поле имеет составляющую, направленную вдоль них. [c.13]

Система уравнений (28.6) может быть легко решена. Заметим, что решения этой системы характеризуются поляризацией электрического ноля. Для колебаний с электрическим вектором, ориентированным вдоль волнового вектора /с (продольные колебания), [c.107]

Здесь Р Т, 0) — свободная энергия всего диэлектрика в отсутствие электрического поля. Второе слагаемое представляет собой сумму изменения свободной энергии диэлектрика прп его поляризации электрическим полем и энергию его взаимодействия с полем, а третье слагаемое — энергию электрического поля. При возрастании X свободная энергия уменьшается, так что диэлектрик втягивается в конденсатор с силой [c.197]

В стоячей электромагнитной волне никакого направленного переноса энергии в среднем не происходит. Рассмотрим, например, стоячую волну линейной поляризации, электрическое и магнитное поля которой даются выражениями (1.37). У соответствующего такой волне вектора Пойнтинга S (1.50) отлична от нуля только z-проекция [c.33]

В этой главе и даже во всей книге мы будем иметь дело со скалярной теорией световых волн. В рассматриваемых в ней скалярных величинах можно видеть отдельные компоненты поляризации электрического или магнитного поля, предполагая, что все такие компоненты могут рассматриваться независимо. В этом приближении пренебрегается связью между различными компонентами электрического и магнитного полей, которая определяется уравнениями Максвелла. Эксперименты, описываемые в работе [4.2], показывают, что скалярная теория приводит к точным результатам, если рассматриваются только средние или малые углы дифракции, [c.118]

Пусть ы(Р, О — скалярная амплитуда одной компоненты поляризации электрического или магнитного поля, связанной с монохроматическим оптическим сигналом ). (В соответствии с подходом, принятым в скалярной теории, мы рассматриваем каждую компоненту независимо.) Здесь Р — пространственные координаты (точки), а параметр — момент времени. Аналитический сигнал, связанный с и Р, О, имеет вид [c.119]

Для световой волны, X- и У-компоненты поляризации электрического поля которой в точке Р определяются выражениями [c.151]

ТЕ-поляризация. Для ТЕ-поляризации электрическое поле (х, р) внутри 1-го штриха удовлетворяет уравнению Гельмгольца [c.145]

У линейных диэлектриков существует прямая пропорциональность между приобретаемым поляризующейся частицей при поляризации электрическим моментом р ( индуктированным моментом ) и величиной напряженности Е электрического поля, действующей на рассматриваемую частицу [c.102]

В некоторых кристаллах, обладающих спонтанной поляризацией, электрическое поле не оказывает иа дипольные моменты никакого влияния даже прп максимальных напряженностях, не превышающих, однако, пороговых значений, при которых наступает электрический пробой кристалла. Одиако при нагревании этих кристаллов часто можно наблюдать изменение величины полного спонтанного момента (поляризации) при изменении температуры величина дипольного момента, видимо, изменяется. Такие кристаллы называют пироэлектриками. Сегнетоэлектриками называют кристаллы, спонтанный момент которых может изменять свое направление под действием электрического поля. [c.493]

Представление в виде суммы диад (24) соответствует разложению свободного поля по типам поляризации. Ниже будет показано, что векторы и й/перпендикулярны к, а з параллелен к. Слагаемые с V = 1,2 соответствуют двум собственным волнам с поперечной поляризацией 1>, а третье слагаемое соответствует волне с продольной поляризацией электрического поля Е. [c.250]

Индекс (X У магнитного поля по-прежнему относится к поляризации электрического поля в падающем пучке. [c.49]

Под простой волной мы подразумеваем решение уравнения Максвелла в виде плоской волны с произвольной, т. е. эллиптической поляризацией. Электрический вектор перпендикулярен направлению распространения волны, так что его можно представить в виде [c.56]

Как следует из (18.2), соответствующая часть поляризации среды состоит из двух слагаемых — постоянной и меняющейся с удвоенной частотой. Поскольку электроны среды переизлучают запасённую ими от действующего поля энергию с той частотой, с которой они совершают колебания, то первый постоянный член не приведет к переизлучению, а приведет к превращению соответствующей части световой энергии на энергию постоянной поляризации электрического поля, другими словами, произойдет выпрямление (детек- [c.392]

Ионная поляризация — электрическая полярпзацня, обусловленная упруги.м смещением разноименно заряженных ионов относительно их положения равновесия в диэлектрике. Этот тип поляризации имеет место у диэлектриков ионного строения. [c.586]

Количественно они характеризуются величиной тангенса угла диэлектрических потерь tg 5 (угол 5 — разность фаз между векторами поляризации электрических зарядов и напряженности электрического поля). У твердых диэлектриков величины диэлектрических потерь находятся в пределах 2...5- 10 . Наименьщими значениями диэлектрических потерь обладают неионизированные газы, которые все являются диэлектриками. [c.94]

Чтобы завершить данный раздел, укажем на то, что если па-дающ,ий пучок линейно поляризован, то плоская поверхность данного оптического элемента может быть наклонена под таким углом, что отражение будет отсутствовать. То, что при этом происходит, можно описать с помощью рис. 4.18, а. Мы предполагаем, что плоскость поляризации электрического поля падающего пучка лежит в плоскости рисунка. Пусть угол падения 0в таков, что преломленный пучок перпендикулярен отраженному пучку. Следовательно, электрическое поле Е в оптической среде, а вместе с ним и его вектор поляризации будут параллельны направлению, в котором происходит отражение. Поскольку отраженный пучок порождается излучением, испускаемым вектором поляризации среды, в которой происходит преломление, этот отраженный пучок будет в данном случае отсутствовать, так как дипольный момент не излучает вдоль собственного направления. Значение угла падения 0в, который называется углом Брюстера или поляризующим углом, можно вычислить непосредственно с помощью геометрической оптики. В соответствии с предыдущими рассуждениями имеем [c.183]

Для керамики с памятью двулучепреломление достигает 1,2х Х10 (в состоянии памяти сохраняется 1,15-10- ). Следует, однако, учесть, что деформация такой керамики в области пространственной модуляции света, в том числе путем ее частичной перепо-ляризации, затруднена вследствие опосредованного (деформационного) характера ее поляризации электрическим полем. Поэтому при повторяющихся включениях и выключениях электрического поля, особенно при больших значениях последнего (более 5 кВ/см), накапливается остаточная деформация, в результате которой снижается оптический контраст модуляции света — имеет место явление необратимой поляризации элемента или образца вне области приложения электрического поля. Оно носит в керамике с памятью общий характер, так как деформационные напряжения в этом пьезоэлектрическом материале имеют место при любом способе приложения к нему электрического напряжения. Явление приводит к появлению неустранимых шумов на границах и вне области приложения электрического поля, что ведет к ухудшению оптических характеристик ПВМС, в том числе и со смещением (деформацией) керамики. [c.71]

Результирующая поляризация (электрический момент единицы объема) по определению равна (—ef sinw /mto ) гае. Диэлектриче- [c.201]

При частоте 50 гц и 20° С диэлектрическая проницаемость клетчатки, по данным разных исследователей, лежит в пределах 6—8, а tg 6 — в пределах (60—70) X Х10" . Сравнительно большие значения диэлектрической проницаемости и б клетчатки объясняются особенностями ее структуры наличием в каждом звене молекулы этого природного полимера трех гидроксильных групп, являющихся электрическими диполями, обусловливающими возникновение в клетчатке дипольно-релак-сационной поляризации. Электрическая прочность клетчатки может быть оценена значением порядка 50 кв1мм [Л. 31—34]. Из сказанного видно, что в переменном электрическом поле вследствие последовательного соединения в бумаге (картоне) воздуха и клетчатки наибольшая электрическая нагрузка будет в воздушных порах, имеющих меньшую электрическую прочность, чем клетчатка. [c.93]

Другими словами, не только электрическая поляризация (электрический потенциал), но и избыточное локальное давление приводит к росту электрохимического потенциала и механо-злектрохи-мической активности системы. В случае трения, как и в случае других контактных взаимодействий, электроны перетекают из сжатых (напряженных) областей в смежные области так, чтобы уровень Ферми (химический потенциал электронов) был постоянным [34]. В результате сжатые области получают положительный заряд и становятся анодами по отношению к остальной поверхности металла, получающей отрицательный заряд и выполняющей, таким образом, роль эффективного катода. [c.110]

Для волн -поляризации электрический вектор Е = (О, 5 , 0) ориентирован вдоль оси у, т. е. магнитный вектор В перпендикулярен этой оси и лежит в плоскости (х,г). Роль ф(г) играет электрическое поле 5у. Из непрерывности тангенциальных составляющих 5 у vi В и из соотношения В д5у1дг следует, что 5у л Ву в и д5у д2) у1 = д у/д2) в. Следовательно, в данном частном случае С Св иЫ=кв1к . [c.29]

Поляризационные измерения [173, 178, 179] обнаруншвают оптическую анизотропию широких полос. При поляризации электрического воктора света параллельно оси Сд положения максимумов поглощения обеих полос соответствуют большим частотам, чем в случае поляризации перпендикулярно Сд. Разница в положениях максимумов составляет согласно [173] и — и 1 450 смГ , У ц — ТI 800 см . Соответствующие отношения интенсивностей равны С/ и 5 ц = 1 3,7 4,5 7,8 [173]. [c.61]

А — сечение образца или луча — коэффициент поглоп ения е — вектор поляризации электрического поля Е — напряженность электрического поля "ё — энергия [c.13]

Однако в двунреломляющих кристаллах синхронизм возможен и в случае, когда все три частоты принадлежат одному окну прозрачности, лежащему между решеточными и электронными ( и 10 см" ) частотами. В таких кристаллах монохроматический падающий свет возбуждает две волны, отличающиеся скоростью распространения с п (т. е. длиной волны 7г/v = 2п1к) и направлением поляризации электрического поля е относительно кристаллографических осей кристалла. [c.25]

Предполагалось, что рассеяние происходит в плоскости, перпен днкулярной к направлению поляризации электрических полей. Формулу (2.88) нетрудно обобщить и на случай, когда векторы электрических полей до и после рассеяния не параллельны. [c.98]

Тогда символ <г-> обозначает среднюю поляризацию электрического диполя на линии /, нормированную так, что ее значение лежит в интервале от - 1 до -1-1. Она определена по отношению к антчпараллельной конфигурации стрелок на рис. 8.3, поэтому является антисегнетоэлектрической поляризацией. [c.155]

Установки индукционного нагрева (1981) -- [ c.10 ]

Термодинамика необратимых процессов В задачах и решениях (1998) -- [ c.16 , c.82 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.24 , c.434 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.131 , c.432 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...