Образование пара

Наличие только одного элемента системы — выпускного клапана бензобака, отрегулированного на давление открытия 1,5-10 Па, обеспечивает снижение образования паров бензина в 3. .. 3,5 раза. Этот бензин остается в баках автомобилей. Применение СУТИ на легковом автомобиле экономит в среднем 36 г бензина в сутки с умеренным климатом, а на грузом автомобиле или автобусе — до 100 г. В условиях жаркого климата эффект СУТИ еш,е выше. Учитывая высокую реакционную способность углеводородов в процессе образования фотохимического смога в атмосфере некоторых южных городов страны, возможность непосредственной экономии бензина, наиболее целесообразно использование недорогих и надежных си-сте.м улавливания топливных испарений на автомобилях, поставляемых в южные районы страны. [c.82]

Медь подвергается сильной коррозии и при действии газовых сред — хлор, бром, йод, пары серы, сероводород, углекислота разрушают медь. В особенности интенсивная коррозия меди имеет место при действии на нее водорода при высоких температурах. Этот вид разрушения известен под названием водородной болезни . Технические марки меди всегда загрязнены примесью закиси меди, которая при взаимодействии с водородом восстанавливается до металлической с образованием паров воды. Образующиеся при указанной реакции пары воды стремятся выделиться и нарушают связь между отдельными кристаллитами металла, вследствие чего медь становится хрупкой, дает трещины и не выдерживает динамических нагрузок. С повышением температуры водородная хрупкость меди увеличивается (рис. 174). [c.249]

В табл. 1 приведены кинематические пары всех пяти классов, прямыми и круговыми стрелками показаны возможные перемещения, сохраняемые звеньями после образования пары. В современных механизмах применяют преимущественно кинематические пары III, IV и V классов. [c.11]

Измерения поля скорости показаны на рис. 7.36,а,6 в виде проекций на секущие горизонтальные и вертикальные плоскости (система координат соответствует рис. 7.34). Как и в случае вдува незакрученной струи, в поперечном сечении наблюдается образование пары вихрей, закрученных в противоположные стороны. Один из вихрей (правый) по сути является самой закрученной струей, а второй (левый) сворачивается под действием набегающего потока и начинает развиваться непосредственно от кромки сопла. На горизонтальных сечениях поля скорости заметна асимметрия распределения, обусловленная закруткой вдуваемой струи. В центральной части имеется значительное (до [c.363]

Трение качения. Момент трения, образованный парой сил Q= Rn при движении (рис. 31. а), [c.45]

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

Образование пар (е , е ) не может происходить в пустоте, а необходимо участие третьего тела-частицы . Это вытекает из законов сохранения импульса и энергии. Предположим, что образование пары происходит в пустоте. В этом случае закон сохранения энергии и закон сохранения импульса запишутся [c.36]

Число первоначально образованных пар ионов о, а следовательно, и число кп пропорциональны энергии, израсходованной регистрируемой частицей на ионизацию газа в счетчике. Поэтому и величина ионизационного тока, возникающего при прохождении частицы через счетчик, также пропорциональна энергии. Таким образом, при помощи пропорциональных счетчиков можно не только регистрировать факт прохождения частицы через счетчик, но и оценить ее энергию. [c.40]

При такой высокой энергии вылетающая а-частица на своем пути создает большое число пар ионов в воздухе. Энергия образования пары ионов в газах составляет примерно 33—34 эе. Поэтому а-частица, обладающая энергией 2—3 Мэе, может образовать на пути своего движения около 10 пар ионов и, израсходовав свою энергию, превратиться в обыкновенный атом гелия. Треки а-частиц прямолинейны, хорошо наблюдаются в трековых приборах, а-ча-стицы, выбрасываемые данным сортом а-активных ядер и имеющие примерно одинаковую энергию, имеют вполне определенную длину пробега L. При фотографировании в трековом приборе получается картина треков примерно одинаковой длины (см. вкл.) На фоне этих треков виден один трек длиннопробежной а-частицы. [c.221]

Рис. 116. Область возможных значений энергии для электрона, образование пары е — е .

По-видимому, аналогичную структуру нужно приписать и электрону вокруг центра электрона имеется система оболочек, образованных парами частиц и античастиц (фотонов, электронов — позитронов, пионов, нуклон-антинуклонов). Однако из-за малости [c.367]

Процесс образования пар не может происходить в пустоте, а требует обязательного соседства ядра или электрона. Действительно, если предположить, что образование пары у-квантом наблюдается в пустоте, то в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должны выполняться два равенства [c.250]

Выражение для сечения образования пар в поле ядра имеет достаточно сложный вид. Оно может быть представлено в аналитическом виде только для энергий Е- в интервале < [c.251]

Очевидно, что, кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух Y-квантов. Разумеется, термин аннигиляция (в переводе означает уничтожение ) нельзя понимать в буквальном смысле слова, так как никакого уничтожения материи и энергии не происходит, а имеет место превращение одних частиц (е+ и е-) в другие (у-кванты) и переход энергии из одной формы в другую. Открытие в 1932 г. Андерсоном позитрона в составе космических лучей блестяще подтвердило взгляды Дирака. Электрон и позитрон были названы соответственно частицей и античастицей. [c.546]

Очевидно, что кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух у-квантов. Разумеется, термин [c.98]

Обозначим Е ф — энергию образования пары Френкеля, а N vi iV —числа атомов и междоузлий в кристалле. [c.89]

Вследствие того что взаимодействие, приводящее к образованию пар, слабое, размер куперовских пар, называемый длиной когерентности очень большой. Расчет показывает, что нм. [c.270]

Как известно, появившиеся недавно теории сверхпроводимости действительно исходят ИЯ уточнения взаимодействия между электронами и решеткой. Как выяснилось, это взаимодействие может приводить к образованию пар электронов, подчиняющихся статистике Бозе, для которых сверхпроводимость при низких температурах так же естественна, как сверхтекучесть для атомов гелия,— Прим. ред. [c.188]

О роли кулоновского взаимодействия электронов [3]. Для возникновения сверхпроводимости необходимо, чтобы суммарный эффект взаимодействия через фононы и кулоновского взаимодействия соответствовал притяжению, т. о. приводил к образованию пар электронов. Остановимся теперь несколько подробнее на роли кулоновского взаимодействия. Поскольку задача точного учета кулоновского взаимодействия не решена, то мы попытаемся учесть его некоторым модельным путем. [c.889]

В табл. 10.1 приведены примеры кинематических пар всех пяти классов, прямыми или круговыми стрелками показаны возможные перемещения, сохраняемые звеньями после образования пары. В [c.494]

Это притяжение в принципе может привести к образованию связанного состояния двух электронов, т.е. может произойти спаривание электронов. Пара электронов обладает целочисленным спином и, следовательно, может испытывать Бозе-конден-сацию. Бозе-конденсат из спаренных электронов составляет сверхтекучую компоненту электронной жидкости. Другими словами, спаривание электронов является результатом электрон-фононного взаимодействия. Идея о спаривании электронов и образовании пар электронов ( куперовских пар ) была выдвинута Купером в 1956 г., а микроскопическая теория сверхпроводимости, основанная на идее Бозе-конденсации куперовских пар, была разработана в 1957 г. Бардиным, Купером и Шри( )фером (теория БКШ). Следует отметить, что сама по себе идея о решают,ей роли электрон-фо-нонного взаимодействия для образования сверхпроводящего состояния была известна за несколько лет до этих работ. Было отмечено, что хорошие проводники типа щелочных и благородных металлов никогда не бывают сверхпроводниками, а такие плохие проводники, как свинец, ртуть, олово, цинк, ниобий, становятся сверх-проводимыми. О прямой связи сверхпроводимости с колебаниями решетки свидетельствует также изотопический эффект [c.372]

Интенсивность образования пара в объеме перегретой жидкости определяется количеством зародышей, на которых возникают пузырьки, и скоростью их роста. Анализ экспериментальных и теоретических исследований по образованию и росту одиночных [c.141]

Интенсивному парообразованию внутри пористой структуры способствует также и то, что после зарождения пузырька и выхода пара в виде микроструйки в связанные каналы в поре остается часть пара. Все отмеченные особенности приводят к непрерывному без резких пульсаций образованию пара в многочисленных центрах при отсутствии измеряемого [c.84]

При поглощении солнечной радиации пластина I, имеющая селективное покрытие для максимального поглощения в спектральном интервале 0,2—3 мкм и минимального излучения при Х>4 мкм, нагревается. Если в то же время пропускать охлаждающую воду по каналам 6, в контурах, образованных парами полупроводниковых пластин 3, 4 и металлических пластин 1, 2, 5, возникает термоэлектрический ток (пунктирные линии). При указанной на рисунке последовательности соединения полупроводниковых пластин наличие тока обеспечивает поглощение значительного количества тепла Пельтье на спаях пластин 3, т. е. охлаждение корпуса хо,тодильника 2. [c.230]

Образование электронно-позитронных пар. С увеличением энергии у-фотоиов быстро уменьшается фотоэлектрическое поглощение, несколько медленне , но тоже уменьшается и комптоновскос поглощение (см. рис. 4). Начиная с энергии 1,02 Мэе и при больших ее значениях появляется новый процесс — образование пар частиц (электрон—позитрон). [c.36]

Для образования пары в поле ядра энергия -[-фотона должна быть несколько больше 2аПоС . Для образования пары в поле электрона энергия 7-фотона должна быть больше 4тоС . Поэтому образование пары в поле ядра является более вероятным процессом, чем образование нары в поле электрона. Рождение пары на фотоне требует еще больших энергий и огромных плотностей излучения. [c.37]

К числу трековых приборов следует отнести камеру Вильсона(, диффузионную камеру, пузырьковую камеру и фотоэмульсионные пластинки. Их действие основано на способности ионов служить центрами конденсации пересыщенного пара или быть центрами, на которых происходит образование пара в перегретой жидкости. При движении заряженной частицы в такой среде на ее пути [c.45]

В присутствии ядра или электрона процесс образования пары Y- Квантом возможен, так как можно распределить энергию и импульс у-кванта между тремя частицами без противоречия с законами сохранения. При этом, если процесс образования пары идет в улоновском иоле ядра, то энергия образующегося ядра отдачи оказывается весьма малой, так что пороговая энергия у-кванта Eq, необходимая для образования пары, практически совпадает с удвоенной массой покоя электрона [c.251]

При образовании пары в кулоиовском поле электрона пороговая энергия у- кванта повышается до [c.251]

Невозможность образования пары в пустом пространстве вытекает также из следующего простого рассуждения. Предположим, что такой процесс возможен в некоторой (например, лабораторной) системе координат. Тогда, согласно иринцииу относительности, он должен наблюдаться в любой другой системе координат, движущейся относительно данной равномерно и прямолинейно. В каждой из этих новых систем -кванты будут иметь другую частоту, величина которой изменяется из-за эффекта Допплера. Выберем среди них такую систему координат, чтобы частота -квантов v в ней была меньше [c.251]

Если реакция идет с общим уменьшением числа кмолей (как, например, реакция соединения кислорода и водорода с образованием паров воды 2Ha + Оа — 2НаО = 0), то Vy > 0 и (3 1п К1др)т <0, т. е. при увеличении давления количество образующихся веществ (или конечных продуктов реакций в рассматриваемом примере НдО) будет возрастать. [c.494]

Рассмотрим малую ячейку abed (рис. 2.23), образованную парой отрезков линий тока аЬ и d ) и парой эквипотенциалей (ad и Ьс). Пусть Ап — отрезок средней эквипотенциали, а As — отрезок средней линии тока. Расход через ячейку можно выразите в виде [c.55]

Пусть мы имеем малую ячейку abed (рис. 30), образованную парой отрезков линий тока (аЬ и de) и парой эквипотенциалей [c.58]

Согласно одному из существующих способов уточнения следует вычислить расход плоской трубки тока Д<7 = qln, где q — полный расход потока, который мы полагаем заданным п — число трубок, образованных парой линий тока. Средняя в пределах какой-либо ячейки скорость определится равенством = = AqlAn , где А/г — размер ячейки вдоль эквипотенциали. Если бы сетка была квадратичной, то можно было бы написать [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...