Неравновесные эффекты

НЕРАВНОВЕСНЫЕ ЭФФЕКТЫ НА МЕЖФАЗНОЙ ГРАНИЦЕ [c.60]

Каково содержание более точных специальных условий совместности, учитывающих неравновесные эффекты на межфазных границах [c.60]

Общие физические оценки показывают, что неравновесные эффекты должны в первую очередь проявляться в газовой (паровой) фазе у межфазной границы. В конденсированных фазах (жидкость, твердое тело) отклонения от условий локального термодинамического равновесия наступают, по-видимому, позже, при существенно более высоких интенсивностях процессов переноса. [c.60]

Теоретические расчеты пристенных неравновесных эффектов в газовой фазе базируются на молекулярно-кинетической теории. Основным исходным соотношением анализа является известное кинетическое уравнение Больцмана. Не ставя целью далее излагать сколь-либо подробно теорию этих эффектов (которая сейчас является самостоятельным разделом теоретической физики и достаточно сложна), укажем лишь на принципиальную сторону кинетического [c.60]

Неравновесные эффекты на межфазной границе [c.61]

Эти соотношения содержат интересную информацию о специфике неравновесных эффектов при фазовых переходах. Последующий анализ показывает характерные особенности процесса. [c.71]

Пользуясь соотношениями (1.16)—(1.19а), легко оценить, насколько значимы неравновесные эффекты в каждом конкретном [c.73]

Неравновесные эффекты. На рис. 6.9.1 приведены результаты решения задач со сферическими (v = 3), цилиндрическими (v = 2) и плоскими (v = l) волнами, инициируемыми расширя- [c.111]

Использование специальных условий совместности, вытекающих из квазиравновесной схемы и приведенных выше в дополнение к универсальным условиям, позволяет во всех случаях составить замкнутое описание процессов. Учет действительных неравновесных эффектов на границе фазового превращения приводит к более сложным соотношениям специальных условий совместности, которые рассматриваются в 3.20. Для ряда практических приложений (конденсация паров металлов, фазовые переходы в Не-П, испарение и конденсация обычных веществ при низких давлениях и т.д.) неравновесные эффекты должны учитываться. Еще более сильные отклонения от квазиравновесной схемы наблюдаются при интенсивных процессах фазовых переходов [56]. [c.269]

НЕРАВНОВЕСНЫЕ ЭФФЕКТЫ НА ГРАНИЦЕ ГАЗ-КОНДЕНСИРОВАННАЯ СРЕДА [c.274]

Важная роль вакансий в процессе самодиффузии была показана в разд. 5. При этом было сделано допущение, что количество вакантных узлов всегда имеет равновесную величину, характерную для данной температуры. Это предположение действительно справедливо для условий опытов при высоких температурах. Однако при низких температурах существенную роль могут играть неравновесные эффекты, поскольку время достижения равновесного значения N может быть весьма значительным. [c.152]

Многочисленные экспериментальные данные показывают, что основные особенности механизма взрывчатого превращения в ударных волнах обусловлены исходной неоднородностью твердых ВВ. Локализация энергии ударных волн на неоднородностях приводит к образованию так называемых горячих точек , в которых и происходит первоначальное инициирование реакции. Образование горячих точек —существенно неравновесный эффект, присущий только динамическим условиям нагружения. Хотя в экспериментах с ударными волнами пока не удается выявить все детали механизма образования и эволюции очагов реакции, полученная информация допускает усредненное эмпирическое описание кинетики процесса. Измерения ударных и детонационных адиабат, а также кривых изэнтропической разгрузки, дают основу для построения уравнений состояния ВВ и продуктов взрыва. [c.271]

Из-за больших скоростей истечения вследствие больших перепадов давления возможны неравновесные эффекты и, в частности, запаздывание вскипания. Вскипание определяет расширение среды и темп опорожнения сосуда. Описание этих эффектов связано с учетом структуры двухфазной смесп (образование и рост пузырьков, переход пузырьковой структуры потока в дисперсно-кольцевую или капельную и т. д.) и использования уравнений кинетики неравновесных процессов. [c.137]

НЕРАВНОВЕСНЫЕ ЭФФЕКТЫ ПРИ ДИФФУЗИИ [c.36]

Неравновесная термодинамика двухфазных сред с неравными давлениями и температурами фаз н поверхностными эффектами. [c.206]

Прежде чем переходить к рассмотрению результатов линейной теории неравновесных эффектов на межфазных границах, целесообразно остановиться еще на следующем моменте. Для практических приложений детальное описание полей температур, скоростей и т.д. в слое Кнудсена не представляет интереса из-за весьма малых размеров этого слоя. Поэтому результаты теоретического описания обычно представляют в специфической форме. Содержание этого приема рассмотрим на примере передачи тепла через непроницаемую поверхность. На рис. 1.21 схематически показано полученное теоретически действительное распределение температуры газа у поверхности, включая слой Кнудсена. Пунктиром показана экстраполяция температурного поля из внешней области (из навье-стоксовой [c.63]

Описаны методика и технология применения полимерных композитных систем при вс1фытии и разобщении пластав, комплексном воздействии на призабойную зону, глушении нефтяных и газовых скважин перед проведением в внх геолого-технических мероприятий, изоляции водощжтоков и ликвидации не-герметичности обсадных колонн. Приведены характеристика исходных материалов и рецептуры композитных систем, их реологические свойства и неравновесные эффекты в них. Изложена технология приготовления полимерных композиций. [c.214]

Для преодоления вычислительных затруднений в ряде исследований были разработаны упрощенные модели неравновесных потоков. Удобный момент численного анализа неравновесных эффектов, основанный на представлении, что течение является локально близким к равновесному либо к замороженному и что области почти равновесного и почти замороженного течения разделены достаточно резкой границей, предложили Ельяшевич и Анисимов [304]. Для расчета переменной а, характеризующей кинетику неравновесного процесса (например, степени диссоциации, колебательной энергии и т.п.), авторы работы [304] дают следующее уравнение [c.120]

Необходимость объяснить отсутствие сильного смешивания вещества и А. в космич. масштабах, меньБгих скоплений галактик, является существ, трудностью космологич. моделей, предполагающих равное кол-во вещества и А. во Вселенной. С др. стороны, анализ иосмологич. следствий калибровочных теорий великого объединения взаимодействий, предсказывающих процессы с иесохранением барионного числа, показывает, <гго неравновесные эффекты нарушения СР-инвариант-ности в таких процессах на очень ранних стадиях эво- [c.105]

В данной работе для исследования неравновесных эффектов и определения переносных свойств в многоатомных газах типа СОа использовался аппарат кинетической теории многотемпературной релаксации на основе обобщенного уравнения Больцмана с учетом поступательных, вращательных и колебательных степеней свободы, развитый ранее для двухатомных газов Ц]. Преимуществом такого подхода является то, что релаксационные уравнения для заселенностей колебательных уровней во всех приближениях получаются вместе с гидродинамической системой, структура которой зависит только от принятых предположений о расположении по порядку величины соответствующих времен или длин релаксации. Предполагалось, что поступательные и вращательные степени свободы релаксируют быстро, а колебательные — медленно, но с различными скоростями для разных мод колебаний, причем передача колебательной энергии в процессе соударений происходила по законам гармонического осциллятора. [c.105]

На рис. 6.9.2 приведены результаты решения для сферических волн, создаваемых сферическим поршнем, который расширяется в первоначально покоящуюся равновесную пузырьковую среду. Поршень расширяется со скоростью Vp = onst с радиуса Гро = = Хро, начиная с момента времени h (при < о —покой), причем io выбирается таким образом, чтобы в законе движения поршня Хр = Хро + Vp t — to) время i = 0 соответствовало Хр = 0. Видно, что рассмотренное для равновесной схемы газожидкостной смеси ( а = 0 ) автомодельное решение, соответствующее Хро = = О, 0 = О и Жр = Vpt, является при t > to асимптотикой решения задачи о поршне, начинающего движение с конечного радиуса Хро в пузырьковую жидкость, рассматриваемую с учетом неравновесных эффектов. [c.116]

Для анализа этих эффектов следует учесть неравновесные эффекты массообмена. Рассмотрение проведем в рамках равновесной односкоростной п однотемпературной схемы ядра потока, находящегося в термодинамическом (но не механическом) равновесии с пленкой. Тогда уравнения масс составляющих (пара, пленки и капель) и импульсов ядра и пленки будут обобщениями уравнений (7.5.2), (7.2.32) на нестационарные течения. Этп обобщения нетрудно получить, учитывая общий вид уравнении (7.2.8). [c.239]

Плоские и осесимметричные течения. Исследование плоских И осесимметричных течений в соплах представляет собой значительно более сложную задачу, нежели исследование течений в одномерном приближении, поскольку теперь нужно решать систему (6.28) — (6.33) вдоль липии тока несколько раз для обеспечения сходимости итераций. Наиболее полное исследование неравновесного течения многокомпонентной смеси проведено в работе [94], в которой численно решалась обратная задача теории сопла. Исследование пространственных неравновесных течений в рамках обратной задачи теории сопла предпочтительней, так как при этом рассчитывается течение в сопле в целом, и, что особенно важно, в трансзвуковой области, в которой наиболее сильно проявляются неравновесные эффекты. Пример расчета неравновесного течения в сопле послойным методом характеристик приведен в [91]. [c.272]

Модель 4. Двухрелаксационная модель Ю.М. Молоковича [9,11]. В [11] также подробно описана специфика задания начальных условий для релаксационных моделей. Неравновесные эффекты учитываются законом фильтрации вида [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...