Скорость расширения

На рис. 5.6.3 для случая о = ОД Ро = 1 бар и трех интенсивностей разрежения ре = 0,1, 0,2, 0,3 бар) приведены полученные зависимости радиуса, среднемассовой температуры пузырька и параметра Nu от времени на стадии расширения. Интересно отметить, что при расширении пузырька средняя температура газа сначала понижается, а затем начинает расти до температуры жидкости, т. е. непрерывно улучшающийся теплообмен с избытком компенсирует понижение температуры газа, вызванное его расширением. Влияние теплообмена усиливается из-за непрерывного увеличения поверхности пузырька и убывания скорости расширения. [c.283]

Подставим (3. 4. 13) в уравнение (3. 4. 11). Если скорость поступательного движения пузырьков и не превосходит скорость расширения пузырьков г, то члены уравнения, содержащие п, имеют порядок и Ь и пренебрежимо малы по сравнению с остальными членами уравнения. Тогда (3. 4. 11) преобразуется к виду [c.116]

Название остатка (год вспышки) Расстояние, КПК Диаметр, ПК Возраст на 1980 г., лет Плотность потока (v=1000 МГц), Ян Спект- ральный индекс Светимость, 10 Вт Температура. 10 К Оценка средней скорости расширения, км/с [c.1220]

Предположим, что уравнение образующей внедряющегося тела имеет вид Я = Я г), начало координат взято в вершине тела, ось Ог направлена вдоль его оси, радиус сечения тела на свободной поверхности в момент времени I равен Я = Я Н ( )]. Если через обозначить время прихода вершины тела в сечение т — т на глубине к то радиус сечения тела Я-1 = Я к (1) — к ( 1)]. В этом случае скорость расширения радиуса в этом сечении Я- = Ян [к ) — — к ( 1)] V, ускорение [c.182]

Радиус отверстия зависит от длины тела в том случае, когда время прохождения его через срединную поверхность преграды меньше времени радиального расширения отверстия, определяемого внутренним давлением Оц. В момент полного прохождения тела через срединную поверхность давление в отверстии исчезает и справедливо уравнение (2.4.110 ), для которого начальным значением является скорость расширения отверстия в этот момент. [c.195]

Расчет скорости расширения трещины из экспериментальных данных [c.276]

Наконец, если считать, что скорость расширения канала можно рассматривать как массовую скорость за фронтом волны, то экспериментально фиксируемая в этом случае скорость увеличения радиуса 700 м/с приведет к такому же порядку величин давления на ФУВ. Поскольку оцениваемое давление относится к области, отстоящей на некотором расстоянии от стенки канала разряда, то следует полагать, что давление в канале разряда будет выше указанных ранее величин. В /22/ экстраполяция давления на начальное время производится через соотношение [c.58]

В рамках одномерной модели двухфазных течений капельной структуры можно проследить роль некоторых основных критериев подобия в градиентных потоках. С этой целью используется система уравнений (1.1) — (1.14) для стационарного течения (д/д% = 0). Расчетным путем исследовались конфузорные и диффу-зорные потоки с различными скоростями расширения и торможения. [c.11]

Таким образом, расчетным путем обнаруживается локальная автомодельность в зависимости коэффициента скольжения от начальной влажности в исследуемом диапазоне скоростей расширения конфузорных потоков. Изменение начальной дисперсности, массовой концентрации и отношения плотностей фаз приводит к изменению объемной концентрации жидкой фазы. С увеличением начального размера капель и влажности потери кинетической энергии в соплах растут, давление торможения и статическое давление вдоль сопла падают, увеличивается рассогласование температур фаз. Коэффициент скольжения фаз при г о=2,5-10- и Уо=0,15 не зависит от начальной влажности, а при уо=0,10 и Fko<2,5- 10-< не зависит от начальной дисперсности. [c.14]

На внутренней границе турбулентного пограничного слоя температура близка к температуре торможения (числа Прандтля для перегретого и насыщенного пара мало отличаются от единицы). В средних по толщине участках пограничного слоя температура пара ниже температуры торможения, а скорости движения и, следовательно, скорости расширения несколько более низкие, чем в ядре потока. Особенно важным является высокий уровень пристенной гидродинамической турбулентности, способствующий интенсификации фазовых переходов [57]. Напомним, что максимальные локальные значения пульсаций скорости, обусловленных пристенной турбулентностью, достигаются вблизи границы вязкогО подслоя. Однако и на значительных расстояниях от стенки в пограничном слое интенсивность турбулентности значительна и, несомненно, оказывает влияние на возникновение и развитие конденсационного процесса. В таких условиях возможна конденсация в пограничном слое при минимальном переохлаждении, и не исключено, что именно здесь впервые появляются зародыши жидкой фазы, являющиеся центрами последующей конденсации. [c.81]

Хорошо известно [38], что интенсивность первичной и отраженной волн разрежения, внутренних и внешнего кромочных скачков зависит от числа Мц на выходе из решетки. При числах интенсивность первичной и отраженной волн разрежения оказывается достаточной для достижения предельного переохлаждения и, следовательно, появления скачка конденсации I (рис. 3.5,а). Последующее увеличение Mi практически не меняет положения конденсационного скачка внутренний кромочный II и отраженный III скачки перемещаются по спинке и приближаются к внешнему кромочному скачку IV. Выпуклый участок спинки профиля в косом срезе за скачком III генерирует распределенную волну разрежения J. На режимах M.iинтенсивность волн разрежения мала, поток не достигает предельного переохлаждения и скачок конденсации в пределах волн разрежения возникнуть не может. Внутренний кромочный и отраженный адиабатические скачки способствуют снижению переохлаждения за волнами разрежения. Поэтому, как указывалось выше, скачок конденсации I перемещается по потоку в область распределенной волны разрежения (рис. 3.5,6). Очевидно, что в двух рассмотренных случаях структура сверхзвукового потока в косом срезе существенно различная. Однако условия для конденсационной нестационарности в обоих случаях не возникают. Действительно, в первом случае (рис. 3.5, а) скачок конденсации располагается в первичной и отраженной волнах разрежения и фиксируется в пределах этой зоны, которая характеризуется весьма большими скоростями расширения. Слабо выраженная нестационарность скачка конденсации может быть обусловлена лишь пульсациями параметров потока непосредственно за выходными кромками лопаток (рис. 3.11). [c.98]

Опытами показано, что нестационарные (автоколебательные) режимы течения переохлажденного пара в соплах Лаваля устраняются специальным профилированием и, в частности, выполнением углового излома в минимальном сечении, т. е. организацией центрированных волн разрежения, скорость расширения в которых велика (см. гл. 4, 6 и 61]). Выходные кромки решетки с суживающимися каналами по существу и являются такими угловыми точками, способствующими локальному увеличению скорости расширения в области сверхзвуковых скоростей Mi>l,10 вблизи горлового сечения, т. е. служат стабилизаторами, препятствующими появлению конденсационной нестационарности. Аналогичный вывод можно сделать для режимов Miволны разрежения. Условия для возникновения конденсационной нестационарности в косом срезе изолированной сопловой решетки в этом случае также отсутствуют (рис. 3.5,6). Перемещение конденсационного скачка возможно [c.98]

При сверхзвуковых скоростях спонтанная конденсация проявляется в специфической форме скачков конденсации, возникающих в расширяющейся части сопл Лаваля. Как известно [61], при определенных условиях скачки конденсации могут совершать периодически нестационарное движение в сопле, что неизбежно приводит к возникновению значительных пульсаций параметров потока. Физическая природа возникающей нестационарности объясняется следующим образом. Локальный подвод теплоты парообразования к сверхзвуковому потоку, выделяющейся при конденсации, приводит к возникновению скачка конденсации, т. е. к резкому торможению потока. При некоторых начальных параметрах пара (перегрев ДТо или Iso[c.205]

Отметим, что частота перемещений конденсационных скачков в каналах решетки (/р=1840 Гц) значительно выше, чем в соплах № 1 и 2 (1/с = 550 Гц), что объясняется увеличением скорости расширения (размеры расширяющейся части каналов в решетке уменьшены в 2,41 раза, а параметры на входе и за решеткой сохранены неизменными). [c.218]

Коэффициенты потерь кинетической энергии для трех сопл Лаваля представлены на рис. 6.19. В сопле / с малой скоростью расширения р в диапазоне режимов 0,9 soконденсационных скачков и соответственно более высокие значения I. Сопло II выполнено с небольшим раскрытием начального сверхзвукового участка, в котором также реализуется конденсационная нестационарность. В сопле III скачок конденсации квазистационарен. Минимальные значения в указанном диапазоне hso получены для сопла III. Следовательно, опыты подтверждают увеличение на режимах конденсационной нестационар-ности при наличии источника внешних возмущений. [c.223]

В рамках квазиодномерной модели с использованием системы уравнений (6.16) — (6.21) могут рассчитываться и сопла Лаваля. Точность таких расчетов, как правило, ниже точности расчета суживающихся сопл, в особенности на режимах с пульсацией скачков конденсации. Следует учитывать, что пульсационные режимы в соплах Лаваля могут возникать и при больших степенях расширения Fi = FJF , если начальный участок расширяющейся части выполнен плавным, с малыми скоростями расширения р. В таких соплах пульсационный характер течения локализуется в начальном участке сопла за минимальным сечением. [c.230]

Предел скорости расширения трубы за один оборот корпуса вальцовки при ручной вальцовке определяется мускульной силой производящих вальцовку рабочих (обычно двух) машинный привод этого предела не имеет, вследствие чего эта Величина может быть выбрана оптимальной. [c.181]

Последняя же величина зависит только от скорости расширения пара. Таким образом приближенно находится точка Вильсона и конец второй зоны. [c.126]

Полученный показатель степени скорости расширения не настолько близок к единице, чтобы сделать обнадеживающее заключение о достаточном соответствии размеров и числа капель требованиям моделирования. При этом не сохраняются одинаковыми и те небольшие отклонения траекторий мелких капель, которые приводят к оседанию влаги на поверхностях лопаточного аппарата. Можно предполагать, что вследствие такой сепарации и толщина пленки утоняется вместе с уменьшением размера капель. [c.149]

Рис. 44. Средний размер капель в зависимости от давления при различных скоростях расширения р в зоне Вильсона и различных числах М. Предполагается, что на образующихся каплях выпадает теоретическое количество влаги. Градиент энтальпии /= т--р р

Недостатком рассматриваемой турбины является значительно большая скорость расширения ротора, чем статора, что заставляет искусственно снижать скорость прогрева. Облегчает положение то, что длина турбины мала (расстояние между подшипниками 2730 мм) потому относительные осевые расширения ротора и статора не получаются особенно большими. [c.280]

Цовки. Скорость развальцовки (скорость расширения трубы) зависит от давления роликов на металл трубы, т. е. от величины подачи распирающего их конуса или от его конусности . [c.173]

По данным опытов следует придерживаться скорости расширения 0,2 м t на 1 оборот корпуса вальцовки. [c.173]

Др. типом перспективных нейтринных источников являются молодые оболочки сверхновых. В результате взрыва сверхновой происходит сброс оболочки звезды и в ряде случаев образование пульсара в центре. Молодые плотные оболочки сверхновых могут содержать частицы высоких энергий, ускоренные в разл. процессах (в частности, в магнитосфере пульсара). В оболочке с массой М i Л/о и скоростью расширения 10 см/с ускоренные протоны в течение 5 мес [c.257]

Кроме того, в реальных условиях скорость расширения объема R намного меньше скорости звука в паре это означает, что давление пара в пузырьке в любой момент роста можно считать однородным. Следовательно, давление на границе пузырька со стороны жидкости связано с давлением парар" уравнением Лапласа (2.7) в форме [c.272]

Ученые по-разному объясняют необычные изменения плотности облученного кварца. Примак [175] предполагает, что уменьшение теплопроводности, происходящее при облучении, связано с увеличением эффективности термических пиков. Эта повышенная эффективность пиков обусловливает повышение скорости расширения в первый йериод облучения. Клеменс [120] предполагает, что первоначально образуются при облучении аморфные зоны, но кристаллическая матрица предотвращает увеличение объема. При более высоких дозах аморфные области начинают перекрываться, а накопленных напряжений становится достаточно для начала пластической деформации в результате происходит быстрое расширение. Уиттелс [222] считает, что начальное, более резкое уменьшение плотности объясняется изменением энергии связи в различных кристаллографических направлениях решетки кварца. [c.175]

При одинаковом режиме энерговклада в сходные моменты времени размеры искрового канала убывают в ряду органическое стекло - КС1 -КВг - Na l. Гладкие аппроксимации, указанные выше, наблюдаются лишь в течение времени г - первого полупериода колебаний разрядного тока либо для апериодических режимов. Для колебательных режимов энерговыделения иногда отчетливо просматриваются изменения в скорости расширения канала, особенно заметные для камуфлетного типа разряда. При применении накопителя в виде линии с распределенными параметрами отмечается почти линейное расширение искрового канала в [c.44]

Вначале изучалось течение в соплах, скорости расширения в которых менялись в пределах =КРч-10 с . Форма каналов определялась изменением параметра р, характеризующего интенсивность расширения потока несущей среды. Профили суживающихся сопл рассчитывались из условия линейного закона изменения скорости расширения вдоль сопла где U — ifa — текущая безразмерная скорость несущей фазы ро—исходное значение скорости расширения. Изучалось влияние одного из основных критериев подобия при фиксированных значениях остальных. [c.11]

Локальные изменения во времени параметров частично конденсирующегося пара возникают и в ядре течения (вне пограничного слоя). Следовательно, и здесь развивается характерная конденсационная турбулентность область зарождения конденсированной фазы вне пограничного слоя смещена по потоку и проявляется менее интенсивно, что объясняется большими скоростями расширения (продольными градиентами давления) и, следовательно, менее выраженной флуктуационностью. [c.82]

Рис. 3.19. Распределение диаметров капель по шагу сопловой решетки при различных начальной влажности (а), начальной дисперсности (б), числах Маха (а) и скоростях расширения (г). Решетка С-9012А

Рис. 3.19. Распределение диаметров капель по шагу <a href="/info/30763">сопловой решетки</a> при различных начальной влажности (а), начальной дисперсности (б), <a href="/info/2679">числах Маха</a> (а) и скоростях расширения (г). Решетка С-9012А

Специальные опыты с решетками, имеющими разные хорды, подтверждают определяющее влияние градиентов давления в канале (рис, 3.19,г). С ростом скорости расширения р — — jp)dpldz диаметры капель уменьшаются. Подчеркнем, что влияние градиентов давления нельзя сводить только к перераспределению потоков капель, условий формирования пограничного слоя и разрушения пленок. Увеличение р активизирует механизм дробления капель [61] сбросом давления, что и отражают результаты приведенных опытов. [c.104]

В основу профилирования положены опытные данные (см. гл. 3) с последующим поверочным расчетом в рамках двухмерной модели спонтанно конденсирующегося (см. 4.2) и влажного пара капельной структуры (см. 4.3). Сопловые решетки для слабО перегретого или сухого насыщенного пара на входе (по параметрам торможения) и решетки с первичной влагой на входе имеют некоторые отличия. Однако профили и межлопаточные каналы тех и других решеток имеют общие особенности, отличающие их от решеток, работающих в перегретом паре. К числу общих особенностей дозвуковых влажнопаровых решеток относятся 1) малые радиусы скругления входных кромок 2) плоско срезанные выходные кромки 3) увеличенные хорды 4) уменьшенные кривизны спинки и вогнутой поверхности 5) уменьшенные относительные шаги 6) относительно малые скорости расширения в межлопаточ-ных каналах. Дозвуковые решетки для полидисперсной структуры влажнопарового потока выполняются с увеличенными геометрическими углами входных кромок. [c.145]

Рассматриваемые результаты опытов получены для сухого насыщенного пара (Я о=1) перед соплом. При выбранном геометрическом параметре FijF = , ЪЪ и соответствующей скорости расширения j3 = 2,45-103 с-1 частота пульсаций давления первой гармоники (перемещений скачка) составила /ск = 550 Гц. [c.209]

В соплах Лаваля с косым срезом при малых скоростях расширения в сверхзвуковой части также возникает конденсационная нестационарность. Однако количественные характеристики нестационарного процесса имеют существенные особенности. Т , приведенные на рис. 6.13 зависимости амплитуд пульсаций Арст а) резко отличаются от кривых на рис. 6.8, полученных для сопла с прямым срезом. На режимах еа 0,48 амплитуды Аре/ фиксируемые датчиком 2, качественно меняются в зависимости от ба так же, как и для сопла 1 (см. табл. 6.1). Максимальные значения Арст отвечают режиму еа = 0,48. В области / (еа 0,5) резонансное возрастание Арс/ в косом срезе (датчик 4) отвечает интервалу с, = 0,34- 0,47 в этой области режимов частота перемещений конденсационного скачка кратна частоте пульсаций в зонах отрыва 5i и и, следовательно, частоте перемещений скачка в косом срезе [c.213]

Скорость расширения неоднородных (двухфазных) псевдоож иженных слоев определяется большим числом факторов, чем расширение однородных. Как было показано, нет ограничений, препятствующих ей в том или ином случае быть больше, меньше или равной скорости расширения однородного слоя. При этом, очевидно, подобное равенство расширений при одинаковых скоростях фильтрации вовсе не означает однородности псев-доожиженного газами слоя, а лишь компенсацию уменьшения расширения из-за высокой плотности агрегатов увеличением расширения из-за наличия в слое большого количества достаточно медленно поднимающихся пузырей. [c.114]

Конусы. При чрезмерно большой величине уклона конуса втягивающей силы роликов может не хватить или со-звастся чрезмерная скорость расширения трубы (в мм на 1 оборот конуса), в результате чего развальцовка трубы получится неудовлетворительной. Чрезмерно малая величина уклона конуса приводит к значительной егО длине и длительному процессу работы. Практически уклон конуса выполняется [c.188]

В. к. может использоваться в т. н. управляемом режиме, когда она приводится в действие пусковым устрой- TUOM, срабатывающим при попадании в нее исследуемой частицы. В этом случае важную роль играет скорость расширения. Ширина трека х определяется вы-ражсйнеги л = 4,68 (йт) , где D — козф, диффузии (в см /с), т — время расширения, к-рое в обычных В. к. порядка иеск. мкс. Полное время цикла обычной В. к. [c.279]

Число типов Н. (электронные, мюонные, тау и, возможно, др.) влияет на синтез лёгких элементов (дейтерий, гелий, литий) в горячей Вселенной, поскольку от числа типов Н. зависит скорость расширения Вселенной на стадии нуклеосинтеза. Сопоставление указанных выше процессов с наблюдениями позволяет получить ограничения на свойства Н. Из наблюдае-256 мого обилия космич. дейтерия следует, что число воа- [c.256]

После угасания гелиевого источника в слое завершается процесс ядерного горения в звезде. Звёздный остаток (ядро звезды), состоящий в основном из углерода и кислорода, проходит фазу конечного сжатия, его темп-ра повышается. Затем наступает стадия охлаждения при пост, радиусе, и звезда в конце своей эволюции превращается в белый карлик. За это время выброшенное вещество ионизуется (из-за роста темп-ры звезды), образуя компактную зону НП,к-рая затем превращается в яркую, оптически толстую, молодую П. т. Постепенно расширяясь, туманность становится менее плотной и оптически тонкой, её поверхностная яркость падает, и в конце концов туманность становится невидимой. Скорость расширения П. т, невелика ( 20км/с), время жизни в космич. шкале времени сравнительно мало 10 лет). Непосредств. родоначальниками П. т. могут быть красные гиганты — полуправильные пере-620 менные или переменные типа Миры Кита (см. Перемен- [c.620]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...