Течение стационарное одномерное

Уравнения стационарного одномерного движения. Исследование только что определенной стационарной волны удобно проводить в системе координат, связанной с этой стационарной волной, в которой параметры среды не зависят от времени, т. е. течение является стационарным. В указанной системе координат волна неподвижна, а невозмущенная среда перед волной имеет скорость Уо = — >0, которая равна скорости распространения стационарной ударной волны относительно невозмущенной среды. Ось X направим вдоль направления распространения волны относительно невозмущенной среды [c.335]

СТАЦИОНАРНЫЕ ОДНОМЕРНЫЕ ИЗОТЕРМИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ [c.18]

СТАЦИОНАРНЫЕ ОДНОМЕРНЫЕ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ [c.39]

При эрозионном горении следует учитывать падение давления вдоль канала заряда ТРТ. В этом случае для расчета поля течения продуктов сгорания в камере используют модель стационарного одномерного течения в конечных элементах (рис. 53). Согласно закону сохранения количества движения, —Adp = = d rhu), что после интегрирования дает [c.103]

Приведем некоторые результаты, касающиеся влияния основных параметров 7 и г/. Параметр 7 фигурирует и в теории одномерных волн и, в частности, от его величины зависит устойчивость стационарной одномерной волны и характер распространения волн в пульсирующем режиме. Новым по сравнению с одномерными течениями является параметр г/, являющийся отношением характерной ширины одномерной стационарной волны к периоду волны в поперечном направлении у. [c.159]

Если рассматриваются стационарные одномерные течения, когда скорость зависит только от одной координаты, то равенство (4) сохраняет одинаковый вид в декартовых цилиндрических и сферических координатах, хотя значение D в каждой системе координат определяется по-разному. [c.14]

Большой интерес вызывает содержание главы 9, посвященной измерениям разностей нормальных напряжений в сдвиговом течении. Значение этих характеристик фундаментально, так как поведение концентрированных растворов и расплавов полимеров даже в условиях стационарного одномерного течения нельзя предсказать по одной лишь сдвиговой вязкости, без знания разностей нормальных напряжений (к примеру, эффекты выталкивания стержня, разбухания струй на выходе из сопла и др.). [c.8]

В двух предыдущих параграфах мы рассмотрели наиболее важные случаи стационарных одномерных течений. Рассмотрим теперь общий случай стационарного течения. [c.432]

ОБЩИЙ СЛУЧАЙ СТАЦИОНАРНОГО ОДНОМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ [c.433]

Кризис теплоотдачи из-за высыхания пристенной жидкой пленки в нестационарных условиях. Рассмотрим стационарное одномерное течение парожидкостной смеси в обогреваемой вертикальной трубе. Пусть в момент времени t = О происходит скачкообразное увеличение тепловыделения в стенке трубы либо начинается плавное уменьшение расхода смеси на входе в трубу. Необходимо определить условия и момент возникновения кризиса теплоотдачи, связанного с высыханием жидкой пленки. [c.238]

Скачок уплотнения. Внутреннюю структуру скачка уплотнения, который в рамках гидродинамики идеальной жидкости заменяется разрывом, следует рассматривать на основе теории, учитывающей диссипативные процессы — вязкость и теплопроводность. В качестве простейшей модели можно использовать уравнение движения вязкой жидкости Навье — Стокса. Уравнения одномерного течения вязкого и теплопроводного газа — течения, стационарного в системе координат, связанной с фронтом ударной волны,— имеют вид [c.212]

Лучистый теплообмен разыгрывается на расстояниях, измеряемых длинами пробега излучения, которые обычно гораздо больше характерных длин для газовых процессов. Поэтому при рассмотрении структуры фронта можно исходить из уравнений гидродинамики идеальной жидкости, а скачок уплотнения рассматривать как математический разрыв, так же как и при изучении релаксационных процессов. Релаксацией для простоты также можно пренебречь и считать, что газ имеет постоянный показатель адиабаты. В этих предположениях уравнения гидродинамики для стационарного одномерного течения в волне в точности аналогичны уравнениям (1.15)—(1.18), с той лишь разницей, что в уравнении энергии добавляется член потока энергии излучения S и уравнение принимает форму [c.220]

В заключение отметим, что выше рассматривалась стационарная одномерная структура разрывов, однако, реальная структура может быть нестационарной и неодномерной, т.е. внутри узкой зоны разрыва возможны колебания и неодномерные течения. При этом решение, представляющее одномерную стационарную структуру, может вообще не существовать либо быть неустойчивым. Кроме того, как уже упоминалось выше, переходная зона разрыва может расширяться со временем, оставаясь, однако, узкой по сравнению с внешним размером задачи. [c.111]

СТАЦИОНАРНЫЕ ОДНОМЕРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ В ПОРИСТЫХ СРЕДАХ СО СЛУЧАЙНЫМИ НЕОДНОРОДНОСТЯМИ [c.28]

Рассмотрим стационарное одномерное течение между галереями, расположенными на концах промежутка О < д < I. Искать решение уравнения [c.35]

В основе методов прямого численного моделирования лежит непосредственное решение системы уравнений Навье—Стокса и уравнения неразрывности. В случае турбулентного течения уравнения Навье— Стокса всегда нестационарные и трехмерные (даже если осредненное течение стационарное и одномерное в пространстве) аналитическое решение этих уравнений отсутствует, и они решаются численно. Поэтому решения, полученные с помощью методов прямого моделирования, являются приближенными. Следует также отметить, что реализация этих методов связана с большим объемом вычислений и стала возможной только при современном, достаточно высоком, уровне развития компьютерной техники. [c.196]

Будем рассматривать лишь одномерные стационарные потоки, в которых параметры зависят только от одной координаты, совпадающей с направлением вектора скорости, и не зависят от времени. Условие неразрывности течения в таких потоках заключается в одинаковости массового расхо- [c.43]

Рассмотрим сначала одномерное стационарное равновесное течение газожидкостной смеси в канале. Уравнения неразрывности, Навье—Стокса и энергии (1.3.1)—(1.3.3) в данном случае имеют вид [c.187]

Скорость звука в упругой среде (в том числе и в аэрозолях) принципиально невозможно определить из уравнения одномерного стационарного течения.— Прим. реЭ. [c.301]

Изложенные свойства рассматриваемого движения в математическом отношении полностью аналогичны свойствам одномерных простых волн, у которых одно из семейств характеристик представляет собой семейство прямых линий в плоскости х, t (см. 101, 103, 104). Поэтому рассматриваемый класс течений играет в теории стационарного плоского (сверхзвукового) движения такую же роль, какую играют простые волны в теории нестационарного одномерного движения. Ввиду этой аналогии эти течения тоже называют простыми волнами. В частности, волну разрежения, соответствующую случаю = О, называют центрированной простой волной. [c.603]

Какой вид примут эти урав.чения для одномерного неустановившегося (нестационарного) течения невесомого сжимаемого газа н для плоского установившегося (стационарного) движения невесомой несжимаемой жидкости [c.74]

Пример. Учитывая (1.4) и остальные соотношения 1.4, записать выражение для перепада давлений при одномерном стационарном течении сжимаемой невязкой среды в канале постоянного сечения (рис. 1.8). [c.28]

Пример. Одномерное стационарное невязкое течение нетеплопроводной жидкости (см. рис. 1.6). [c.33]

В стационарных течениях одномерное уравнение сохранения массы (см. 1.3) сводится к условию постоянства массового расхода [c.318]

Исследование поля интегральных кривых одномерного стационарного течения газовзвеси. Рассмотрим интегральные кривые системы уравнений (4.4.17). Для простоты, ограничимся случаем отсутствия фазовых переходов (/ 2 = когда система уравнении имеет второй порядок. Полученные качественные выводы (Р. И. Нигматулин, 1969) можно обобщить и на более общий случай с фазовыми переходами. [c.342]

Величина П постоянна вдоль линий Маха первого семейства d //dA = tg (0 + а), а П+—вдоль линий Маха второго семейства dy/ dx = tg (0—а). Из (2.74) следуют те же свойства простой волны, что и для нестационарного одномерного течения. В стационарном плоском течении простую волну называют течением Прандтля — Майера. В простой волне может реализовываться как течение разрежения, так и течение сжатия. [c.58]

Рассмотрим стационарное одномерное течение W x)= = и. О, 0)) невнзкого и нетеплопроводного газа конечной проводимости в поперечных скрещенных магнитном и электрическом полнх. [c.238]

Таким образом, стационарное одномерное течение газа по трубе любого сечения описывается (при h = onst) следующими четырьмя уравнениями [c.196]

Пример стационарного одномерного винтового потока, когда лииии тока совпадают с вихревыми линиями (п. 1.4.1), рассмотрим в рамках модели закрученного осесимметричного течения. С этой целью запишем (1.44) в цилиндрических координатах. Предположим, что компо1генты скорости зависят только от радиальной координаты и = onst Ф 0. Тогда из первого уравнения (1.44) следует, что щ =0, т. е. получаем течение с линиями тока, расположенными на соосных цилиндрах. Комбинируя второе и третье уравнения (1.44), получим [c.150]

Рассмотрим теперь более подробно процесс запуска конического сопла (рис. 5.25, б). Пусть г/ = /(ж) — уравнение контура сопла. Параметры удобно считать безразмерными . линейные размеры отнесем к г/ — радиусу критического сечения сопла, скорость — к а , плотность—к р , где а = (7 > /p ), р , р — скорость звука, ппотность и давление в критическом сечении сопла для стационарного одномерного течения. Предполагается, что первоначально сопло отделено диафрагмой от ресивера, где газ имеет параметры ро, То. В сопле газ покоится и имеет параметры р = ра, р = Рн. В момент времени = О диафрагма разрывается, что вызывает нестационарный процесс истечения газа. Параметры газа в ресивере поддерживаются постоянными при >0, поэтому со временем течение должно установиться. Одномерное нестационарное течение газа в сопле описывается системой уравнений в дивергентном виде, которые следуют из законов сохранения импульса, массы и энергии [c.244]

Действительно, течение в отдельных участках двигателя носит существенно пространственный и нестационарный характер, при этом важен учет как двухфазности течения, так и неравновесного протекания химических реакций. Однако, как уже отмечалось, даже численное решение полной системы уравнений (1 112)... (1.121) весьма затруднительно, поэтому для изучения некоторых качественных закономерностей необходимо сделать упрощающие предположения. Так, на участке смешения горючего с воздухом можно принять течение стационарным и одномерным, не учитывать физико-химических превращений, но обязательно учитывать двухфазность течения. Состав смеси после воспламенения можно определить по соотношениям равновесной термодинамики. В то же время при расчете параметров в цилиндре при прямом и обратном ходе поршня необходимо учитывать нестационарность течения, неравновесное протекание химических реакций, но можно принять течение однофазным и одномерным. При истечении отработанных продуктов сгорания через клапан течение в канале можно считать стационарным и двумерным по аналогии с течением в кольцевых соплах реактивных двигателей. Конечная цель исследования состоит в определении концентраций токсичных компонент в отработанном топливе, в нахождении их, а также термодинамических параметров смеси, как функций времени и таких параметров двигателя, как степень сжатия, частота вращения, коэффициент избытка окислителя и т. д. [c.231]

Стационарное одномерное течение несжимаемой жццкости. [c.44]

Задача о стационарном одномерном течении проводящей жидкости между двумя параллельными плоскостями в присутствии поперечного внешнего магнитного поля была решена в работе В этом случае уравнения магнитной гидродинамики (1,19) — (1,22) сводятся к следуюпщм (ось 2 выбрана в направлении однородного внешнего магнитного поля Но, ось ж — в направлении скорости) [c.26]

Расчет регулятора. Закон распределения давления в щелях регулятора для текущего значения высоты дросселирующей щели Л =Лр(11Ьсоз ф), где знак минус — для сужающейся к началу координат щели, знак плюс — для расширяющейся, при стационарном одномерном ламинарном течении масла определяется из уравнения (18) с учетом граничных условий р=рв при ф = = я/2 р = 0 при <р=я , где рн — давление питания. [c.85]

Приведенные выше уравнения являются основными для всех одномерных газодинамических систем в режиме стационарного течения. Последние включают течение в соплах, течение Фанно и ударные волны. Для иллюстрации рассмотрим течения в соплах. Течение Фанно, или течение смесей в трубе постоянного сечения с трением на стенках, исследовалось аналитически и экспериментально [834, 835]. [c.300]

Займемся теперь более подробным изучением полученного решения. Прежде всего заметим, что прямые ф = onst пересекают в каждой точке линии тока под углом Маха (его синус равен и,(/о = с/и), т. е. являются характеристиками. Таким образом, одно из двух семейств характеристик (в плоскости х, у) представляет собой пучок выходящих из особой точки прямых и обладает в данном случае важным свойством — вдоль каждой из них все величины остаются постоянными. В этом смысле рассматриваемое решение играет в теории плоского стационарного движения такую же роль, какую играет изученное в 99 автомодельное движение в теории нестационарных одномерных течений. Мы вернемся еще к этому вопросу в 115. [c.574]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели частный случай сверхзвукового стационарного двухмерного течения (простую волну), характерный тем, что в нем величина скорости является функцией только ее направления и = у(0). Это решение не могло бы быть получено из уравнения Чаплыгпна для него тождественно 1/Д = 0, и оно теряется, когда при преобразованни к плоскости годографа приходится умножать уравнение движения (уравнение непрерывности) на якобиан Д. Положение здесь аналогично тому, что мы имели в теории одномерного нестационарного движения. Все сказанное в 105 о взаимоотношении между простой волной и общим интегралом уравнения (105,2) полностью относится и ко взаимоотношению между стационарной простой волной и общим интегралом уравнения Чаплыгина, [c.610]

Заметное место в книге занимает гл. 7, посвященная одномерным стационарным газожидкостным потокам. По существу в этой главе с единых позиций изложены гидравлика и теплофизика дисперсно-пленочных течений с тепломассообменньш и силовым взаимодействиями пристенной жидкой нленки с газокапельным потоком, теория кризисов теплообмена, теория стационарных критических истечений с максимальными расходами, теория нагрева углеводородного сырья в трубчатых печах. Большое внимание к таким течениям объясняется тем, что с ними связаны многие проблемы энергетики, реакторостроения, химической технологии, нефтепереработки и др. [c.4]

Приведем некоторые определения. Течения, параметры которых зависят от трех пространственных координат и времени, называют пространственными (трехмерными) нестационарными течениями. Если параметры течения не зависят от времени, то такие течения называют стационарными. В случае двух пространственных координат течения называют двумерными, а одной— одномерными. Частным случаем двумерных течений являются плоские, осесимметричные и конические течения. В первом случае параметры течения зависят лишь от двух декартовых координат X, у, во втором — от цилиндрических координат х, г в случае конических течений — от сферических координат ф, 0. Газ называют сжимаемым, если в потоке газа происходит заметное изменение плотности, и несжимаемым, если изменение плотности мало. Далее в основном рассматриваются двумерные плоские или осисимметричные стационарные либо одномерные нестационарные [c.32]

В течение ряда лет метод характеристик является одним из основных для численного решения задач газовой динамики. В основном его применяют для расчета двумерных сверхзвуковых и одномерных стационарных течений газа. Реже этот метод используют для расчета пространственных стационарных и двумерных нестационарных течений. Важное свойство метода характеристик состоит в том, что он может быть использован не только для расчета течения нереагирующего газа с постоянным показателем адиабатьс, но и течений с физико-химическими пре- [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...