Газы многоатомные

Лучистый теплообмен между двумя телами, имеющими по всей поверхности равномерную температуру и разделенными непоглощающей средой (одно- и двухатомные газы, многоатомные газы в слоях небольшой толщины), рассчитывается ио формуле [c.213]

ГЛАВА 4 Идеальный классический газ многоатомных молекул [c.119]

В задачах 4.9 и 4.10 мы рассчитали некоторые термодинамические свойства идеального классического газа многоатомных молекул, исходя из формул статистической механики, основанных на простых молекулярных моделях. В этих формулах мы использовали константы, полученные с помощью экспериментальных спектроскопических данных, и сравнили расчетные значения со [c.154]

Молекула одноатомного газа имеет три степени свободы соответственно трем составляющим в направлении координатных осей, на которые может быть разложено поступательное движение. Молекула двухатомного газа имеет пять степеней свободы, так как помимо поступательного движения она может вращаться около двух осей, перпендикулярных линии, соединяющей атомы (энергия вращения вокруг оси, соединяющей атомы, равна нулю, если атомы считать точками). Молекула трехатомного и вообще многоатомного газа имеет щесть степеней свободы три поступательных и три вращательных. [c.16]

Молекулы трех- и многоатомных газов имеют три степени свободы поступательного движения и три степени свободы вращения движения, а всего i --= 6. [c.73]

Учет энергии колебательного движения атомов в молекуле дается квантовой теорией теплоемкостей. Эта теория доказывает, что теплоемкость двух- и многоатомных газов является функцией температуры, так как энергия колебательного движения атомов в молекуле изменяется не пропорционально повышению температуры. [c.76]

Для приближенных расчетов при не очень высоких температурах можно рекомендовать использование постоянных мольных теплоемкостей 1Су и [хСр, полученных, с некоторой корректировкой для трех- и многоатомных газов, на основании молекулярно-кинетической теории теплоемкости. Эти данные приведены в табл. 6-1. [c.76]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

Если принять теплоемкость величиной постоянной, то на основании данных табл. 3 получаем для одноатомных газов к = 1,67 для двухатомных газов к = 1,4 для трех- и многоатомных газов к — 1,29. [c.38]

Вычислить среднюю энергию жесткой многоатомной молекулы газа, находящегося при температуре Т. [c.95]

Найти термический КПД цикла Отто, считая, что рабочим телом является многоатомный идеальный газ, энергия молекул которого и = ЗТ. Степень сжатия горючей смеси в цилиндре 112/ 1 8- [c.118]

Сказанное выше делает возможным с достаточной степенью точности совершить переход к одномерной цепочке атомов. В статистической физике на основе закономерностей колебаний молекул идеального газа и на основе так называемой одномерной кристаллической решетки выводятся уравнения движения для двух- и многоатомных молекул. [c.48]

Так как спектр поглощения довольно чувствителен к изменениям агрегатного состояния вещества (спектр одноатомного газа состоит из резких линий поглощения, спектр многоатомной молекулы — из отдельных полос с увеличением давления газа спектры поглощения становятся все более и более расплывчатыми, приближаясь при высоких давлениях к спектрам поглощения жидкостей), [c.282]

Полосатые спектры можно возбуждать также, заставляя газ светиться под действием соответствующего освещения (флуоресценция). Наиболее хорошо исследованы спектры двухатомных молекул. Многоатомные молекулы представляют собой обычно гораздо менее прочные соединения,так как многообразие взаимных вращений и колебаний отдельных частей такой молекулы открывает большое число возможностей распада. Поэтому возбуждение интенсивного спектра многоатомных молекул затруднительно. Вместе с тем спектры многоатомных молекул значительно сложнее, и для различения важных деталей требуется применение спектральных приборов особенно большой разрешающей силы. Совокупность обоих обстоятельств — малая интенсивность и необходимость применения приборов большого разрешения — очень затрудняет исследование спектров испускания многоатомных молекул. Приходится ограни- [c.744]

Измерения скорости звука в различных газах, жидкостях и однородных твердых телах показывают, что скорость звука не зависит от частоты, т. е. для звуковых волн дисперсия отсутствует. Иначе обстоит дело с ультразвуковыми волнами большой частоты. Для них обнаружена дисперсия в многоатомных газах и органических жидкостях. Дисперсия ультразвуковых волн происходит также и при распространении их в тонких стержнях, когда длина волны сравнима с диаметром стержня. В случае распространения ультразвуковых волн в металлах дисперсия наблюдается при длине волн, сравнимой с размерами кристаллических зерен. [c.226]

Мы будем считать это справедливым для всех газов, хотя строгого обоснования такого предположения для многоатомных газов не существует. Для весьма плотного газа (при очень высоком давлении), двухфазного (газо-жидкостного) течения и в других особых случаях допущение т] О заведомо несправедливо. Следует заметить, что часто второй вязкостью называют величину = г — Y х, которая никогда не может быть принята [c.67]

Результаты опыта показывают, что у одноатомных газов теплоемкость Су не зависит от температуры, для других же идеальных газов существует слабая зависимость теплоемкости Су от температуры, что нетрудно понять исходя из молекулярных представлений о многоатомных идеальных газах. [c.41]

До сих пор мы рассматривали одноатомные классические и квантовые идеальные газы. Для изучения систем из более сложных невзаимодействующих объектов (многоатомные идеальные газы, излучение, кристаллы) рассмотрим здесь линейный осциЛ [c.243]

Двухатомные газы обладают ничтожно малой способностью поглощать лучистую энергию, а следовательно, и малой способностью ее излучать. Поэтому эти газы обычно считаются диатермичными. В отличие от двухатомных газов многоатомные, в том числе и трехатомные газы, обладают значителыгай способностью излучать и поглощать лучистую энергию. Из трехатомных газов в области теплотехнических расчетов наибольший практический интерес представляют углекислый газ (СО. ) и водяной пар (И,,О). [c.397]

В 1886 г. Пироговым была опубликована статья Новое аналитическое доказательство второго начала термодинамики , а зате.м в 1887 г. статья Применение второго начала к системам, на кои действуют внешние силы . В 1886 г. была опубликована также статья О вириале сил . Эта статья и.мела разделы теоремы Клаузиуса, частичное давление, длина частичного пути, уравненне Ван-дер-Ва-альса, идеальный газ, совершенный газ, многоатомный газ, между-частичные силы, В 1889 г, была опубликована статья О несовершенных газах и о законе Максвелла , а в 1890 г. статья Основания термодинахмики . Эта статья была посвящена второму закону термодинамики и некоторы.м историческим данным, относящимся к его установлению. Пирогов в этой статье подверг критическому анализу некоторые положения и высказывания Клаузиуса. Клаузиус показал (1850), — писал Пирогов, — что теорема Карно не противоречит новым взглядам на теплоту заслуга в этом его, очевидно, весьма велика. То.мсон полагал, что теорема Карно противоречит новы.м воззрениям. [c.70]

Поскольку для идеального газа цс = = dUf /dT = /iipuR, то мольные теплоемкости одно-, двух- и многоатомных газов равны соответственно [c.16]

Однако для сравнительно высоких температур получается значительное несоответствие приведенных значений темплоемкостей двухатомных газов с экспериментальными данными. Еще большее расхождение получается для трех- и многоатомных газов. Это расхождение объясняется тем, что в сложных молекулах необходимо учитывать не только поступательное и вращательное движение, но [c.75]

Если считать = onst, то из табл. 6-1 получаем для одноатомного газа k = 1, 66 для двухатомного газа А = 1,4 для трех-и многоатомных газов k = 1,33. [c.78]

Оттеном [242] показано, что для гелия, неона, аргона и других одноатомных газов, для которых отношение С ,/С, равно примерно 1,67, вихревой эффект по эффектам охлаждения максимален по сравнению с двух-, трех- и многоатомными газами. [c.58]

Излучение изолированных атомов, например атомов разреженного одноатомного газа или пара металла (На, Н ), отличается наибольшей простотой. Электроны, входящие в состав таких атомов, находятся под действием внутриатомных сил и не испытывают возмущающего действия со стороны окружающих удаленных атомов. Спектры подобных газов состоят из ряда дискретных спектральных линий разной интенсивности, соответствующих различным длинам волн. При исследовании газов, состоящих из многоатомных молекул, спектр получается более сложным. Так, например, в спектре водорода (На) наряду с отдельными, довольно удаленными друг от друга линиями наблюдается большое число тесно расположенных линий (так называемый многолинейчатый или полосатый спектр водорода). [c.711]

Распределение (43) было получено Максвеллом для простейшего случая одноатомного идеального газа. В 1868 г. Больцман показывает, что и многоатомные газы в состошши равновесия будут также описываться распределением Максвелла. В 1871 г. он обобщает и этот результат на случай газов, находящихся во внешнем потенциальном поле U х, у, z) [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...