Уравнения состояния жидкости

Пусть, далее, ро — давление в состоянии термодинамического равновесия рс связано с другими термодинамическими величинами уравнением состояния жидкости и является при заданных плотности и энтропии вполне определенной величиной. Давление же р в неравновесном состоянии отлично от ро и является функ-нией также и от Если плотность получает адиабатическое при-раш,с ше бр, то равновесное давление меняется на [c.436]

Уравнения (139,3—6) с определениями j и П, согласно (139,1), (139,12) представляют собой искомую полную систему гидродинамических уравнений. Эта система очень сложна прежде всего тем, что входящие в уравнения величины р , р , л, s являются функциями не только термодинамических переменных р и Т, но квадрата относительной скорости обоих движений w = Vn — Vs)2. Последний представляет собой скаляр, инвариантный относительно галилеевых преобразований системы отсчета и относительно вращения жидкости как целого эта величина специфична для сверхтекучей жидкости, отнюдь не должна обращаться в ноль в термодинамическом равновесии, и должна фигурировать в уравнении состояния жидкости наряду с р и Т. [c.716]

УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ЖИДКОСТИ [c.120]

Если У = О, то уравнение состояния жидкости будет [c.385]

Подставляя равенство (4.22) в (4.19) и проводя интегрирование, получим уравнение состояния жидкости [c.127]

Для большей части технических расчетов зависимостью теплоемкости жидкости от давления можно пренебречь. Для расчетов, в которых требуется повышенная точность, пользуются уравнением (2.49), в котором Ср(ро, 7) — изобарная теплоемкость жидкости при атмосферном давлении, определяемая по экспериментальным данным, а производная (d v/dl )p вычисляется по термическому уравнению состояния жидкости. Теплоемкость с при различных давлениях определяется по (2.41) или (2.50). [c.119]

Разница между теплоемкостями Ср и для жидкостей обычно невелика. Поскольку экспериментальное определение теплоемкости является значительно более сложной задачей, чем определение теплоемкости Ср, целесообразно определять теплоемкость Сц жидкости расчетным путем по известным значениям теплоемкости Ср, используя для этой цели уравнение (2.41). Значения фигурирующих в этом уравнении производных термических величин вычисляются из экспериментальных данных по р, и, Т -зависимости жидкости или по термическому уравнению состояния жидкости. [c.119]

Уравнение состояния жидкости примем в виде [c.726]

Найти (дУ dT)fi для жидкости и для пара, находящихся в равновесии, взяв уравнение состояния жидкости в виде [c.139]

Существуют и другие уравнения состояния жидкости феноменологического и эмпирического типа, так как теория жидкого состояния пока разработана меньше, чем для твердого тела и газа. [c.12]

В коэффициент в уравнении состояния жидкости [c.183]

Уравнение состояния жидкости выражается заданным значением ее плотности [c.101]

В настоящей работе рассматривается задача планирования P-V-T - измерений в газовой фазе методом пьезометра объема I 2] и построения уравнения состояния жидкости по P-v-Ф - данным. [c.55]

Рассмотрены задачи планирования Р,, Т - измерений в газовой фазе методом пьезометра постоянного объема и определения параметров уравнения состояния жидкости на основе планируемого эксперимента. В статье приводятся оптимальные планы проведения эксперимента для полиномиальной модели уравнения состояния, а также оптимальный план построения фавнения состояния жидкого этана. [c.161]

В основу теории распространения упругих волн в жидкостях и газах положены уравнения состояния жидкости, уравнения движения Эйлера, уравнение непрерывности для плотности жидкости и уравнение, выражающее закон сохранения энергии, — всего шесть уравнений относительно давления р, плотности р, скорости v и температуры Т. Все перечисленные величины характеризуют свойства и состояние движения жидкости в том смысле, что они являются численными выражениями свойств элемента объема А У вещества, настолько малого по своим линейным размерам, что в пределах этого объема они не зависят от изменения координат точек пространства, ограниченного этим объемом. [c.154]

В качестве уравнения состояния жидкостей при давлениях до 2000 МПа применимо уравнение состояния Тэта [c.7]

Параметр у характеризует соотношение нелинейного и линейного членов в уравнении состояния жидкости (более подробно об этом см. во второй книге настоящей монографии). [c.361]

В линеаризованной форме адиабатическое уравнение состояния жидкости можно представить в виде [c.35]

Поскольку средняя внутренняя энергия н идкости подчиняется уравнению (4.29) — такому же, что и у свободной жидкости, — то можно предположить, что средняя энергия так же зависит от средних параметров состояния (ра, Sg или р. T a), как и локальная энергия Е (соответственно от локальных значений р , s или р, Т . Уравнение состояния жидкости определится соотношением [c.38]

Дальнейшее исследование основано на предположении, что уравнение состояния жидкости является уравнением состояния совершенного газа ) [c.220]

Уравнение состояния жидкости составлялось только по термическим данным метилового спирта. [c.32]

В связи с этим следует упомянуть, что значения удельного объема -метилового спирта, данные в гл. II, имеют большую точность, чем приведенные в табл. 14, так как в таблице они рассчитаны по общему уравнению состояния жидкости, действующему до 500 бар. [c.38]

Пусть теперь температура и давление мало отличаются от Г и р. Уравнения состояния жидкости и облака частиц примем следующими [c.144]

Из уравнения состояния жидкости с учетом уравнений сохранения массы фаз и массы пузырька последовательно имеем [c.34]

Как указывалось в гл. 1, уравнение состояния жидкости можно записать в виде [c.37]

Уравнение состояния жидкости Стокса связывает тензоры напряжений о и скоростей деформаций А соотношением [c.27]

На основании этих данных были составлены уравнения состояния жидкостей вида [c.303]

Вывод уравнения состояния жидкости твердых дисков из приближенных интегральных уравнений. [c.394]

Уравнение состояния жидкости можно выразить соотношением [3, 41 [c.50]

К представленной системе (111.52) необходимо добавить уравнение состояния жидкости, например в виде зависимости Тэта [c.86]

К группе уравнений состояния жидкости, содержащих р н Т в качестве независимых переменных, следует отнести уравнение состояния Тэйта, имеющее, простой вид [c.122]

В этом случае уравнение (6-34), известное под названием уравнения состояния Леннарда-Джонса и Девонщайра, лишь приближенно описывает термические свойства жидкости, вследствие чего оно не может быть использовано для точного вычисления ее термодинамических свойств. Большинство эмпирических уравнений состояния жидкости основано на различных модификациях уравнения (6-34). [c.123]

Как известно, эмпирические уравнения состояния жидкости не допускают далекой экстраполяции за пределы изученного интервала температур, который в нашем случае относительно невелик (см. рис. 1). Поэтому нами было проверено обобщенное уравнение состояния Гиршфельдера, Бюлера, Мак-Ги и Саттона (ГБМС), которое для области (т 1, o os) приводите к виду [c.41]

Интересно отметить, что требование того, чтобы линия L была изотермой, приводит к равенству (дУ I дТ)р = f(T), интегрируя которое, получаем несколько неожиданный вид уравнения состояния V = — /i( ) + fiiPy, этот вид, однако, должен быть справедливым только в малой окрестности линии L (в малой окрестности температуры Го). Этот результат согласуется с часто применяемым эмпирическим уравнением состояния жидкости V = Vo[l + сс(Т - 273) - КрР]. [c.93]

Результаты. многочисленных экспериментов показывают, что большинство твердых тел способно выдержать, без разрушения большие всесторонние напряжения. В то же врекя значительно мень-пше по величине напряжения сдвига вызывают разрушение тела. В связи с этим разделение тензора напряжений на шаровой тензор la и девиатор существенно облегчает рассмотрение напряженного состояния тела, йоскольку тензор Ti , вызывающий дилатацию может быть связан с шаровым тензором деформаций или шаровым тензором скоростей деформаций, а тензор D , вызывающий дистор-сию, соответственно с девиаторами деформаций или скоростей деформаций. Выделение давления полезно еще и тем, что позволяет строить уравнение состояния вещества, непрерывно переходящее в уравнение состояния жидкости в условиях, когда компоненты тензора девиатора напряжений становятся пренебрежимо малы по сравнению с Р. [c.16]

При составлении уравнения состояния жидкости, кроме опытных данных [2—5], использовались данные при атмосферном давлении (см. табл. 4), а также значения, рассчитанные по уравнению состояния пара на изохорах р, равных 0,34 и 0,30" г/см . [c.34]

Просчеты всех исгаользованных экспериментальных данных по уравнению состояния жидкости (V. ) показали, что отклонения вычисленных значений давления от опытных данных Зейтца и Лехнера [2] при давлениях до 300 бар в основном меньше 2 бар и несколько больше при давлениях от 300 до 500 бар, оставаясь в пределах погрешности, заданной при машинной обработке. Отклонения вычисленных значений давления от данных [3] не превышают заданной погрешности и находятся в пределах 5—10 бар. [c.35]

Приведенные в табл. 13 и 14 данные рассчитаны с помощью двух уравнений кривой насыщения (гл. III), уравнения состояния жидкости (гл. V) и уравнения состояния перегретого пара (гл. IV) с применением дифференциальных соотношений и уравнения Клатгейроиа- Клаузиуса. [c.38]

Для вычисления удельного объема, энтальпии и энтропии на пограничных кривых (v, v", h, h", s, s") отдельных уравнений не составлялось. Уравнения состояния жидкости и пара (гл. IV и гл. V) позволяли производить вычисления по всей области жидкости и пара, включая пограничные крявые. [c.38]

Изложим эту интересную задачу для кубического уравнения состояния жидкости р = А = onst), при котором выкладки несколько упрош аются. [c.320]

Таковы были экспериментальные факты, которые требо вали объяснения. Объяснение им было найдено в релаксационной теории поглощения, разработанной Л. И. Мандельштамом и А. М. Леонтовичем (1937 г.). Релаксационная теория не входит в микроструктуру жидкости и не цоль-зуется молекулярными моделями, а представляет собой, по существу, феноменологическую теорию, описывающую неравновесные процессы. Сущность этой теории состоит в том, что уравнение состояния жидкости или газа, кроме дав ления р, плотности р и температуры Т, характеризуете еще некоторым параметром Е ). [c.294]

Что касается физического смысла различных ветвей уравнения состояния в этой области, то, например при т < 1,26 (т. е. начиная с левой крайней точки петли Олдера — Вайнрайта), истинным уравнением состояния (или очень близким ему), безусловно, является ветвь, соответствующая регулярному гексагональному гнезду состояний. Ветвь, соответствующая состояниям 7 х 7 , может играть роль лишь метастабильного продолжения уравнения состояния жидкости (или газа ) из области более низкой плотности, хотя, с другой стороны, геометрическая структура состояний такого рода позволяет предположить, что это уравнение состояния скорее является особенностью конкретной Ы = 48) рассматриваемой периодической системы. Уравнение состояния для гнезда с = 4 типа изображенного на фиг. 18 приводится лишь для того, чтобы подчеркнуть эргодические проблемы, возникающие в методе Монте-Карло при исследовании малых систем в случае высоких плотностей само по себе оно не может играть никакой роли, по крайней мере нри исследовании макроскопических систем твердых дисков. [c.344]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...