Кулоновское взаимодействие

II последующему их слиянию. Постепенно пузырьки газа достигают такой величины, что заметной становится действующая на них сила выталкивания (результирующая сил тяжести и Архимеда). Под действием этой силы большие газовые пузырьки движутся вверх. При этом благодаря диполь-дипольному или кулоновскому взаимодействию они захватывают мелкие пузырьки газа II еще больше увеличиваются в объеме. [c.159]

Будем предполагать, что наиболее вероятны двойные соударения пузырьков газа. Электрическое поле будем считать однородным II квазистационарным. При помещении дисперсной газожидкостной системы в такое поле пузырьки газа будут поляризоваться II взаимодействовать друг с другом (диполь-дипольное взаимодействие). Касаясь одного из заряженных электродов, пузырьки могут приобрести собственный заряд, что приводит к кулоновскому взаимодействию. [c.159]

Определим явный вид (4. 7. 41). Известно, что потенциальная энергия кулоновского взаимодействия заряженных пузырьков с зарядами и д имеет вид [c.167]

Для того чтобы найти явный вид функции распределения пузырьков газа по размерам (х, т), необходимо определить значение константы гравитационной коалесценции К У, V). Пусть большой пузырек газа с объемом V поднимается в жидкости со скоростью и. За счет диполь-дипольного (либо кулоновского) взаимодействия зтот пузырек может захватить малый газовый пузырек объемом У, поднимающийся в жидкости со скоростью и, Обычно константу гравитационной коалесценции записывают следующим образом [c.174]

Электропроводность смеси в условиях термической электризации была исследована oy [728]. Смесь состояла из твердых заряженных частиц (размером 1 мк или менее), электронов (образующихся только благодаря термической электризации) и атомов газа. Было установлено, что сечение столкновений между электронами (индекс е) и заряженными твердыми частицами (индекс р) при кулоновском взаимодействии намного превосходит сечение столкновений, скажем, между атомами гелия (индекс а) и электронами, взаимодействующими по закону одной пятой . Вследствие большого дебаевского радиуса в этом случае сочетание диффузного рассеивания и пространственного заряда обусловило более низкую электропроводность, чем в ионизованном газе с подобной концентрацией электронов. [c.466]

Пусть в точке О (рис. 4.3,6) находится неподвижный силовой центр — материальная точка, действующая на частицу М с силой F, которая как для гравитационного, так и для кулоновского взаимодействий может быть представлена в виде [c.86]

Сложная задача взаимодействия электромагнитного поля с веществом может решаться методами как классической, так и квантовой физики. Следует учитывать, что при использовании гармонического осциллятора в качестве модели излучающего атома результаты квантовой и классической теории дисперсии совпадают При применении другой модели (например, атома водорода, где нужно учитывать кулоновское взаимодействие, а не квазиупругую силу) результаты квантового и классического описания будут существенно различны. В последующем изложении, проводимом в приближении классической физики, фак- [c.138]

Помимо столкновений, сопровождающихся ионизацией и возбуждением атомов, помимо тормозного излучения, заряженная частица, проходящая через вещество, испытывает также упругое рассеяние. При малых энергиях пролетающей частицы упругое рассеяние обусловлено кулоновским взаимодействием. Этот вопрос рассматривается в 11 и 26. [c.29]

Еще из опытов Резерфорда было известно, что при сближении заряженной частицы (а-частицы, протона) с ядром между ними действуют силы кулоновского взаимодействия. Будем считать, что это электрическое поле вокруг ядра обладает сферической симметрией и потенциал поля V (г) зависит только от координаты г и [c.87]

Т. е. гравитационное взаимодействие двух протонов в 10 раз меньше их кулоновского взаимодействия и тем более недостаточно в качестве ядерных сил. [c.140]

В 1904 г. английский физик Томсон предложил первую модель атома, согласно которой атом представляет собой положительно заряженный шар размером 10 см с взвешенными внутри него электронами. Эта модель казалась более или менее удовлетворительной до тех пор, пока в 1909 г. она не вступила в противоречие с результатами опытов по изучению рассеяния а-частиц на тонких металлических пленках. В этих опытах было обнаружено, что наряду с рассеянием на малые углы, которое соответствует расчетам кулоновского взаимодействия а-частиц с атомом типа Томсона, в некоторых случаях а-частицы испытывают отклонения на очень большие углы (больше 90°). Для объяснения таких отклонений модель Томсона абсолютно непригодна. [c.15]

Кулоновское взаимодействие рассчитывается в предположении резко ограниченного ядра радиусом R= (l,2-f-l,3) А см. [c.56]

Таким образом, с точностью до кулоновского взаимодействия энергии связи обоих ядер одинаковы. [c.278]

Кулоновское взаимодействие заряженных частиц с ядрами [c.432]

Величина кулоновского взаимодействия заряженной частицы с ядром характеризуется высотой кулоновско-го барьера [c.433]

Одна из этих особенностей заключается в кулоновском взаимодействии заряженных частиц с ядром. Величина кулоновско-го взаимодействия характеризуется высотой кулоновского барьера [c.452]

Мэе. Измерение числа протонов, рассеянных на 45°, показало значительное отклонение от формулы Мотта (см. 19), описывающей кулоновское взаимодействие двух протонов <рис. 212). Это указывает на наличие дополнительного (кроме кулоновского) взаимодействия между протонами. [c.508]

Вся совокупность имеющихся в настоящее время экспериментальных данных о взаимодействии между нуклонами согласуется (с точностью до кулоновского взаимодействия) с гипотезой зарядовой независимости ядерных сил. Более того, область применения этой гипотезы распространяется на любые явления, относящиеся к сильным взаимодействиям. Кроме свойств атомных ядер, о которых речь уже шла, зарядовая независимость проявляется, например, также в свойствах я- и /С-мезонов и гиперонов, причем и здесь не было обнаружено ни одного явления, противоречащего этой гипотезе. [c.513]

Отсюда видно, что в соответствии с описываемой формальной схемой характер взаимодействия между двумя нуклонами определяется только абсолютной величиной вектора изотопического спина и не зависит от величины его проекции, т. е. от поворота осей изотопического пространства . Это свойство ядерного взаимодействия носит название изотопической инвариантности. Изотопическая инвариантность является прямым следствием зарядовой независимости ядерных сил. Точнее говоря, изотопическая инвариантность — это выражение зарядовой независимости в изотопическом пространстве. Естественно, что изотопическая инвариантность существует с точностью до кулоновского взаимодействия. [c.515]

Закон сохранения изотопического спина (как и всякий закон сохранения) приводит к определенным запретам при рассмотрении возможных взаимодействий. Мы видели, например, что он позволяет считать различными взаимодействия нейтрона с протоном при Г = О и Г = 1. Связанная система (дейтон) характе-—> — ризуется значением Г = О, в то время как значению Т = 1 соответствует виртуальная система, свойства которой тождественны (с точностью до кулоновского взаимодействия) свойствам [c.516]

Рассмотрим теперь зависимость сечения (р — р)-рассеяния от угла 0. Из рис. 224 видно, что экспериментальное сечение (Р — р)-рассеяния изотропно вплоть до энергии падающих протонов Тр = 4 30 Мэе (анизотропия, наблюдающаяся в области малых углов с характерным заходом кривой дифференциального сечения в область ниже плато при 0 10-н20°, объясняется интерференцией с кулоновским взаимодействием). [c.531]

Мэе. Измерение числа протонов, рассеянных на 45°, показало значительное отклонение от формулы Мотта (см. т. I, 22), описывающей кулоновское взаимодействие двух протонов [c.48]

Теоретически, если допустить, что взаимодействие между электронами проводимости и такими избыточными зарядами представляет собой простое кулоновское взаимодействие, распространяющееся на большое расстояние, сопротивление должно быть бесконечно велико. [c.167]

Другой теорией, основывающейся на кулоновских взаимодействиях и постоянных токах, является теория Борна и Ченга [115]. Последние предположили, что сверхпроводимость имеет место в металлах с пересекающимися энергетическими полосами, причем нижняя полоса почти полностью заполнена. Была предпринята попытка показать, что ниже критической [c.753]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

В свою очередь влияние энергии кулоновского взаимодействия на поверхностные деформац-ии ядра становится заметным при больших Z. Если кул оновская энергия будет существенно преобладать над поверхностной энергией, то ядро становится неустойчивым по отношению к поверхностным деформациям. Я. И. Френкель, а также Н. Бор и Д. Уйлер разными путями показали, что если отношение энергий ядра меньше 2, то ядро еще обладает устойчивостью, но при = 2 ядро неустойчиво к поверхностным деформациям и самопроизвольно делится на две части. Условие устойчивости ядра по отношению к поверхностным деформациям запишется [c.175]

Если рассматривать только ядернов (без кулоновского) взаимодействие между любыми нуклонами р — р), (п — п) и (п — р), находящимися в одинаковых пространственных и спиновых состояниях, то все три вида взаимодействия тождественны между собой. Таким образом, оба нуклона ведут себя одинаково, в связи с чем их в некотором смысле можно считать тождественными частицами. [c.279]

Оценка дает значение й З-10 см, т. е. величину, близкую к полученной из опытов по п — р)-рассеянию для синглетного состояния (см. п. 2). Более подробный квантовомеханический анализ опытов по р — р)-рассеянию показывает, что ядерное (без кулоновского) взаимодействие двух протонов тождественно ядерному взаимоде иствию нейтрона с протоном в синглетном состоянии (соответствующие взаимодействиям потенциальные ямы одинаковы). [c.511]

Более строгий квантовомеханический анализ опытов по р—/з)-рассеянию, физическая сущность которого близка к соответствующему анализу для синглетного (n—/j)-рассеяния, показывает, что ядерное (без кулоновского) взаимодействие двух протонов практически тождественно ядерному взаимодействию 1ейтрона с протоном в синглетном состоянии. Потенциальные ямы, соответствующие обоим взаимодействиям, имеют одинако-зые эффективные радиусы и глубины = (2,83 0,03) фер- [c.51]

В соответствии с этим результатом ядерное (без учета кулоновского) взаимодействие двух нуклонов, находящихся в s-состояБии и имеющих суммарный спин, равный нулю, не зависит от сорта нуклона. Это заключение подтверждает гипог тезу о зарядовой независимости для so-состояния и позволяет [c.53]

Микроскопические теории. Теория Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в поле с периодическим потенциалом, обусловленным ионами и некоторой средней плотностью зарядов валентных электронов, дает хорошее качественное и в некоторых случаях количественное объяснение электрических свойств нормальных металлов, но оказывается не в состоянии объяснить сверхпроводимость. В большинстве попыток дать микроскопическую теорию сверхпроводимости учитывались взаимодействия, не входящие в теорию Блоха, а именно корреляция между положениями электронов, обусловленная кулоновским взаимодействием, магнитные взаимодействия между электронами и взаимодействия между электронами и фонопами. Хотя все эти взаимодействия, несомненно, должны учитываться полной Teopneii, изотопический эффект свидетельствует [c.752]

Адекватная математическая теория сверхпроводимости, основанная на электронно-фононном взаимодействии, еще не дана, поэтому основное внимание мы уделим формулировке задачи. Как Фрелих, так и автор исходили из теории Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в периодическом потенциальном ноле. Колебательные координаты и взаимодействие между электронами и колебаниями были введены точно так же, как это сделано в теории проводимости. Сила взаимодействия была оценена эмпирически по сопротивлению при высоких температурах. Существует два возражения против такой формулировки, заключающиеся в том, что кулоновское взаимодействие следовало бы ввести с самого начала и что смещения электронов, вызванные электронно-фононными взаимодействиями, оказывают сильное влияние на колебательные частоты, а также на эффективный матричный элемент взаимодействия. Существенная часть задачи состоит в том, что необходимо показать, как все это можпО было бы определить, исходя из основных принципов. Отправляясь от формулировки, включающей кулоновское взаимодействие между электронами, мы покажем, что обычная теория Блоха могла бы быть достаточно хорошей отправной точкой для развития теории сверхпроводггмости. Мы покажем также, почему электронио-фононное взаимодействие имеет большее влияние на волновые функции, чем кулоновское взаимодействие, хотя энергия первого и много меньше энергии второго. В п. 37—41 мы будем следовать изложению Пайнса п автора [19], [c.755]

Значение экранировки в металлах. Существенный факт, о котором необходимо помнить, заключается в том, что кулоновские взаимодействия в металле являются экранированными взаимодействиями. Этот вывод относится как к взаимодействию между электронами и ионами, так и к взаимодействию между электронами. Он был получен в первых расчетах электрон-но-фононного взаимодействия, произведенных Хаустоном [121] и Норд-геймом [122]. Потенциальная энергия электрона на расстоянии г от иона была принята равной [c.755]

Еще до работы Накаджимы Фрелих [126], а также Китано и Накано [127] независимо испо.чьзовали сходные методы теории поля для определения влияния движения электронов на колебательные частоты, исходя из гамильтониана Блоха, в который не было явно включено кулоновское взаимодействие между электронами, С точки зрения теории поля между электронами существует взаимодействие, вызванное виртуальным рождением и поглощением фононов предполагается, что именно это взаимодействие обусловливает сверхпроводимость [15]. Существует такн е собственная энергия фононов, которая может быть весьма велика, если только взаимодействие достаточно сильно для того, чтобы вызвать сверхпроводимость. Физически это означает, что при выводе фононных частот необходимо принять во внимание движение электронов ([16], стр. 264). [c.756]

Причина, по которой гамильтониан Блоха дает удонлетворительные результаты в большинство случаев в теории металлов, состоит в том, что кулоновские взаимодействия экранированы в пределах расстояния, по порядку величины равного расстоянию между частицами. Например, Абра-гамс [128] оценил поперечное сечение соударения и среднюю длину свободного пробега для экранированных электронов в щелочных металлах. Он нашел, что возможные рассеяния настолько ограничены принципом Паули, что практически при всех температурах средняя длина свободного пробега при электронных столкновениях значительно больше, чем длина свободного пробега для электронпо-фононных взаимодействий. [c.756]

Вывод гамильтониана. Чтобы сформулировать задачу расчета взаимодействия между электронами и фононами в металле, мы выведем здесь выражение для гамильтониана в форме, где с самого начала включено куло-новское взаимодействие между электронами и движениями ионов, но в то же время сделаны некоторые приближения для упрощения уравнений. Например, можно пренебречь анизотропией, которая, по-видимому, не очень существенна для проблемы сверхпроводимости. Предполагается, что колебания решетки можно разделить на продольные и поперечные и что электроны взаимодействуют только с продольными компонентами. Это приближение справедливо для волн с большой длиной волны, но неправильно для коротких волн (исключая некоторые напрапления распространения). Предположим также, как это часто делается в теории Блоха, что матричные элементы для электронно-фононного и кулоновского взаимодействий зависят лишь от разности волновых векторов в начальном и конечном состояниях. При вычислении кулоновских взаимодействий сделаны предположения, которые равнозначны рассмотрению валентных электронов как газа свободных электронов. [c.757]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...