Описание структуры и объем

ОПИСАНИЕ СТРУКТУРЫ И ОБЪЕМ [c.70]

При применении вычислительной техники математическая модель объекта строится исходя из возможностей вычислительной техники, вида и типа вычислительных машин, которыми располагает исследователь. Например, ограниченная оперативная память ЭВМ приводит к необходимости компактного представления модели и методов моделирования, простоте их реализации. С другой стороны, математические модели разрабатываются в зависимости от сложности структуры объекта, математического описания его звеньев и целей моделирования. Цели моделирования, вид и объем исходной информации определяют характер модели — вероятностный или детерминированный, границы моделируемой системы, способ ее разбиения на компоненты, степень требуемой точности и форму описания физических процессов в каждом из них. При этом связь исследователя с моделирующей системой должна быть максимально удобной. Это относится Б первую очередь к способу подготовки и ввода исходной информации, контроля процесса моделирования и обработки результатов. [c.6]

В случае некоторых превращений в твердом состоянии (эвтек-тоидный распад, прерывистое выделение) в однофазной матрице происходит рост двухфазного продукта распада. Исходная фаза и продукт распада имеют один и тот же средний состав, но продукт распада состоит из чередующихся пластин (ламелей), различающихся по структуре и составу. Для этого случая имеется стационарное решение диффузионного уравнения, а скорость роста оказывается линейной функцией времени. Подобные превращения часто описываются как контролируемые диффузией, причем диффузия происходит или по объему матрицы, или по границам соприкасающихся частиц выделившихся фаз, однако, согласно некоторым теориям, для точного описания процесса роста необходимо использовать два независимых параметра. [c.232]

В разделе "Характеристика объекта и результатов его функционирования" описывают тенденции развития, требования к объему, номенклатуре и качеству результатов функционирования, а также характер взаимодействия объекта с внешней средой. Раздел "Описание существующей информационной системы" содержит описание функциональной и информационной структуры системы, качественных и количественных характеристик, раскрывающих взаимодействие ее компонентов в процессе функционирования. В [c.288]

При проектировании механизмов со сложной структурой объем работы но определению функций положения, по дифференцированию и преобразованию передаточных функций может оказаться значительным. В подобных случаях целесообразно использовать векторные уравнения, описанные в 3.2 для составления алгоритма решения задачи, а все вычисления и расчеты выполнять не графически, а с использованием ЭВМ. [c.107]

Оптические приборы и оптические методы исследования широко применяются в самых разнообразных областях естествознания и техники. Напомним, например, об изучении структуры молекул с помощью их спектров излучения, поглощения и рассеяния света, а также о применении микроскопа в биологии, об использовании спектрального анализа в металлургии и геологии. Оптические квантовые генераторы неизмеримо расширяют возможности оптических методов исследования. Приведем несколько примеров, иллюстрирующих положение дела. Один из новых методов — голография — подробно описан в главе XI. Изучение атомно-молекулярных процессов, протекающих в излучающей среде лазеров, а также рассеяния света и фотолюминесценции с применением лазеров позволило получить большой объем сведений в атомной и молекулярной физике, равно как и в физике твердого тела. Оптические квантовые генераторы заметно изменили облик фотохимии с помощью мощного лазерного излучения могут производиться разделение изотопов и осуществляться направленные химические реакции. Благодаря монохроматичности излучения оптических квантовых генераторов оказывается сравнительно простыми измерения сдвига частоты, возникающего при рассеянии света вследствие эффекта Допплера этот метод широко используется в аэро- и гидродинамике для излучения поля скоростей в потоках газов и жидкостей. [c.770]

Таким образом, описанная схема приводит также к представлению о том, что электрический заряд в протоне не сосредоточен в точке, а распределен по объему конечных размеров и что нейтрон, несмотря на отсутствие у него в целом электрического заряда, может иметь разноименные электрические заряды, обусловленные его структурой. [c.264]

Кроме описанных выше двух основных разновидностей анализа при помощи простых моделей, подробно обсуждаемых в последующих разделах, имеются другие подходы к проблеме предсказания механических свойств композита по свойствам его компонентов. Это в основном полуэмпирические методы. Для обработки известных экспериментальных результатов с целью получения эмпирических зависимостей применялись различные функциональные зависимости с неопределенными параметрами, в частности степенные законы. Подобные формулы обычно выражают связь между напряжениями и деформациями через физические параметры, такие, как объемная доля включений и характеристики компонентов композита. Сами напряжения и деформации могут быть локальными, но чаще они берутся средними по объему композита. В обоих случаях такой анализ не является истинно микромеханическим, потому что он не дает локальных градиентов напряжений и деформаций внутри композита. Преимущество такого подхода состоит прежде всего в том, что он позволяет получить простые инженерные оценки зависимости напряжений от деформаций в композите— информацию, являющуюся исходной для большинства макромеханических исследований или анализа структур как слоистых. [c.208]

На основе теорий, рассматривающих механическое поведение композита в целом, можно получить близкое к действительности описание связи напряжений с деформациями в композиционном материале в том случае, когда отношение наибольшего характерного размера структуры к наименьшему характерному размеру неоднородности деформации достаточно мало по сравнению с единицей. Самые элементарные сведения о механическом поведении композита в целом находятся путем осреднения перемещений, напряжений и деформаций по представительному объему. Простейшая теория для таких осредненных параметров связывает средние напряжения со средними деформациями при помощи так называемых эффективных упругих постоянных. В этой теории, которая называется теорией эффективных модулей , механические свойства композита отождествляются со свойствами некоторой однородной, но, вообще говоря, анизотропной среды, эффективные модули которой определяются через упругие модули компонентов композита и параметры, характеризующие его структуру. [c.355]

В описанных результатах наибольший интерес представляет не сам факт ускорения а -> 7-превращения в сталях с неравновесными структурами, а образование значительно большего, чем вытекает из диаграммы состояния, количества аустенита. Ускорение а -> 7-превращения в сталях по мере измельчения структурных составляющих исходной ферри-то-карбидной смеси хорошо известно и обычно объясняется увеличением поверхности раздела ферритной и карбидной фаз, где образование аустенита считается наиболее вероятным. Однако с этих позиций нельзя объ- [c.42]

Накопленный массив экспериментальных данных по физико —механическим свойствам дисперсных и композиционных материалов противоречив не только количественно, но часто и качественно. В условиях недостаточного развития теории эмпирические зависимости, имеющие ограниченную область применения, и расчетные методы базируются в основном на одномерных и феноменологических подходах, игнорируют распределение фаз по объему, особенности структуры, страдают фрагментарностью в описании. [c.9]

Использование такой концепции нашло отражение в структуре данного справочника часть А посвящена обоснованию выбора математических моделей и их описанию в части Б приведены механические характеристики конструкционных сталей и сплавов на основе никеля, алюминия, титана, меди и циркония (основной объем приведенных данных получен в вузовско-академической научно-исследовательской лаборатории Челябинского государственного технического университета и научно-инженерного центра Надежность и ресурс больших систем машин УрО РАН). Содержащиеся сведения предназначены для использования при идентификации рассматриваемых моделей. В то же время они пригодны и для многих других моделей, которые применяются при оценке прочности и ресурса элементов конструкций. [c.4]

Пусть некоторый объем V равномерно заполнен большими шарами, а пространство между ними - мелкими частицами (м-пространство). Рассмотрим процесс прессования такой системы, превращающий ее в связанную . Свяжем изменение структуры с начальной от и конечной т пористостями полидисперсной засыпки и получаемого полидисперсного связанного материала. Вначале рассмотрим м-пространство, для описания свойств которого используем модель усредненного элемента (УЭ). На рис. 5.2,6 пунктиром показана форма УЭ в м-про-странстве до спекания, а геометрические параметры определяются по формулам аЗО), (2.31), (2.33) [c.105]

Например, несмотря на то, что межатомные расстояния в у-и а-железе при 916° С существенно различны, значения Го очень мало отличаются друг от друга (1,425 и 1,430 А соответственно). Представление об атомном объеме 2 имеет дополнительное преимущество, поскольку этот объем без особой сложности можно определить для любой структуры путем деления объема элементарной ячейки на число составляющих ее атомов. Он служит также основным параметром при описании металлической связи в приближении свободных электронов (см. уравнение (3), а также статью Мотта [4]). Значения й и Го для элементов периодической системы приведены в табл. 4, и, кроме того, на фиг. 9 представлена зависимость Го от номера подгруппы периодической таблицы. Совершенно очевидно, что периодическое изменение атомных радиусов, представленное на этом графике, следует закономерности, очень близкой к установленной для сжимаемости (см. фиг. 8). Значения этих величин, а также значения температур плавления, представленные на фиг. 7, рассматриваются ниже для различных частей периодической таблицы Менделеева. [c.47]

Таким образом, последовательное описание систем, значительно удаленных от состояния равновесия, приводит к концепции о потенциальном рельефе, который может менять свою форму U(r) под внешним воздействием [58]. Покажем, каким образом эта концепция позволяет интерпретировать данные о ближнем порядке смещений, наблюдающемся вблизи полиморфных, мартенситных и w-превращений [90]. В ходе таких превращений потенциальный рельеф (/ (г), минимумы которого отвечают положениям атомов исходной фазы, перестраивается в рельеф I7f(r) фазы, получающейся в результате превращения. Так, при ГЦК — ГПУ превращении три минимума ГЦК решетки вдоль направления [111] сливаются в два минимума ГПУ структуры в направлении [ООО 1 ]. Разумеется, с приближением к точке превращения такая перестройка протекает не по всему объему. Поскольку вдали от Гд флуктуации SV(r, t) = и т, t) пренебрежимо малы, то макроскопический ансамбль рельефов i7(r) практически сводится к исходному С/, (г). С приближением к точке превращения флуктуации 6U r,t) изменяются таким образом, что в областях порядка корреляционной длины потенциальный рельеф приобретает конечную форму U r). Это и есть области ближнего порядка смещения. Подобно гетерофазным флуктуациям при переходах порядок—беспорядок эти области, будучи метастабильными, динамически исчезают и появляются в разных местах кристалла. С приближением к Гц суммарный объем областей ближнего порядка растет, распространяясь [c.119]

Проблемы развития теории ударно-волнового инициирования гетерогенных взрывчатых веществ типичны для математического описания явлений, в основе которых лежит динамика разнообразных микродефектов. Основная трудность заключается в недостатке информации о микроскопических свойствах веществ и многообразных типов дефектов. Тем не менее, даже оценочный анализ возможных механизмов возникновения очагов и распространения реакции в объем несомненно полезен для более полного понимания явления. Правильного выбора основных параметров состояния, контролирующих процесс, их функциональной связи и тенденции их изменения при варьировании физической структуры зарядов взрывчатого вещества. [c.299]

Традиционное описание пластической деформации предполагает начало пластического течения при напряжении а , рассматривает сугубо однородное распределение деформации по объему образца и учитывает лишь деформационное упрочнение. Это ошибочное описание является следствием того, что в теории не учитываются основополагающая роль временной зависимости градиентов напряжений и диссипативный характер пластического течения. Учет их приводит к предсказанию теорией принципиально нового заключения о возникновении в деформируемом кристалле внутреннего механического поля вихревой природы, без которого распространение пластической деформации по стабильному кристаллу невозможно. Пластическое течение кристалла со стабильной структурой возможно только эстафетным механизмом. Релаксация одного концентратора напряжений должна порождать возникновение в другой точке образца нового концентратора напряжений, и этот процесс должен эстафетно распространяться по образцу, обеспечивая локальное кинетическое структурное превращение кристалла, который в целом является структурно стабильным. Это обстоятельство обусловливает и эффекты локализации деформации, способствующие локальной структурной перестройке деформируемого кристалла. В основе развиваемых представлений лежит возникновение в деформируемом твердом теле механического поля, которое распространяется по кристаллу в виде волн смещений и поворотов. Физическое обоснование механического поля сводится к следующему. [c.42]

В настоящее время имеется обширная метеорологическая литература, посвященная исследованиям вертикальной статистической структуры полей температуры и влажности воздуха. Однако приведенные в ней данные не могут быть использованы для глобального и адекватного описания этой структуры, поскольку они получены для отдельных станций или ограниченных районов, па небольшому объему исходной информации, за различные периоды осреднения, с разным разрешением по высоте, а также без привлечения данных особых точек и при отсутствии единого методического подхода к обработке и обобщению взятых метеорологических наблюдений. [c.10]

Поэтому для оценки вертикальной структуры полей температуры (а также влажности воздуха и озона) были взяты статистические параметры небольшой размерности, но достаточной точности. Совокупность таких параметров позволила не только сохранить адекватность описания ими высотного распределения исследуемых метеорологических величин, но и существенно сократить объем используемого статистического материала. [c.69]

Резюмируя сказанное, подчеркнем, что описанные региональные климатические модели высотного распределения температуры и влажности воздуха, несмотря на свою простоту и малый объем обобщенных данных, использованных для их построения, дают вполне адекватное представление об особенностях статистической структуры вертикальных профилей ( ри) и д рк) над тем или иным квазиоднородным районом северного полушария. [c.209]

Даже в случае начальных условий, при которых траектории являются регулярными, имеются трудности при применении теории возмущений. Под действием возмущения регулярные траектории в некоторой окрестности резонансов изменяют свою топологию. Возникает характерная резонансная структура, напоминающая острова , описанные в 1.4, причем их фазовый объем также конечен. Эти острова являются микромирами исходной возмущенной системы, содержащими собственные хаотические и регулярные траектории. Обычная теория возмущений не отражает изменения топологии фазового пространства и для описания регулярного движения вблизи определенного резонанса или ограниченной системы резонансов была разработана специальная резонансная теория возмущений. В настоящее время не существует методов, которые позволяли бы находить регулярные траектории с учетом всей иерархии резонансов ). [c.81]

Вообще говоря, изменчивость свойств литосферы имеет сущест-венрю пространственно-временной характер (отражение двух ( юрм существования материи). В региональной геологии и региональной инженерной геологии выявление структур (геологической, тектонической, геоморфологической и др.) и свойств литосферы предполагает их изучение и сравнительную оценку в различных точках геологического пространства. При этом принимают допущение об их неизменности в физическом времени, т. е. исследуют только пространственную изменчивость, Это допущение позволяет проводить региональные геологические исследования, геологическую (инженерно-геологическую) съемку и специализированное описание структур и свойств литосферы в статике. Термин неоднородность , иногда используемый в литературе применительно к показателям свойств горных пород, не является синонимом пространственно-временной изменчивости. По своему объему понятие, обозначаемое термином пространственно-временная изменчивость , шире понятия неоднородности. Неоднородность представляет собой проявление изменчивости, ее следствие. Неоднородность относится к изменчивости так же, как проявление процесса (его сечение на некоторый момент времени) к самому процессу. Она условно неподвижна в отношении как самих свойств и структуры геологического объекта, так и границ однородных по некоторым признакам объемов литосферы. Неоднородность выявляют путем сопоставления элементов множества в отношении некоторого свойства, установления мер сходства и связи между элементами. Если элементы неразличимы по изучаемому свойству (меры сходства высокие), то объект считают однородным. Если меры сходства низкие, а характер мер связей элементов различен, то объект по изучаемому свойству неоднороден. Исследование неоднородности некоторого объекта предполагает выполнение следующих операций разделение объекта на сравниваемые части (элементы множества) измерение значений некоторого показателя свойств на каждом элементе множества или выявление признака, по которому оценивают неоднородность нахождение мер сходства и связей между элементами. При оценке [c.183]

Для оптимизации структуры и параметров тепловой схемы с целью достижения максимума тепловой экономичности (минимума удельного расхода теплоты) при расчетах на ЭВМ используются методы нелинейного программирования покоординатного спуска градиентные нанскорейшего спуска и др. Эти методы позволяют значительно уменьшить объем расчетов при движении к оптимальному решению в направлении антиградиента или в покоординатном направлении с оптимальным шагом, полученным путем аппроксимации направления движения степенным полиномом. В качестве минимизируемого функционала рассматривается удельный расход теплоты q, определяемый по программе вариантного расчета описанного выше типа. [c.177]

Одной из моделей пористого тела глуболярной структуры с регулярной укладкой является модель укладки сферических частиц порощка, задаваемая определенными значениями углов упаковки [34]. При описании структуры ППМ предполагается, что она регулярна и весь объем материала может быть получен повторением элементарной ячейки, вьщеленной из восьми частиц порошка таким образом, чтобы плоскости сечений проходили через наиболее узкие сечения пор. Авторами [34] рассмотрены шесть видов упаковки частиц порошка, соответствующих координационным числам от 6 до 12 и изменению пористости от 47,64 до 25,95. Такие регулярные упаковки частиц порошка используются для расчета пористости, размеров пор, удельной поверхности ППМ. [c.48]

Традиционный подход, который используется для описания зон в полупроводниках, имеет много общего с соответствующим подходом в случае металла (подробнее см. [25]). Мы снова считаем, что валентные электроны образуют свободный газ и имеют сферическую ферми-поверхность. Далее, как и в схеме расширенных зон, мы вводим брэгговские плоскости отражения и предполагаем, что некоторая группа плоскостей, образующая зону Джонса, играет доминирующую роль в зонной структуре, так что ферми-поверхность сливается с границами этой зоны ( исчезает ). Плоскостям, ограничивающим зону Джонса, отвечают большие значения структурного фактора (в то время, когда разрабатывался описываемый подход, ничего не было известно об относительных значениях формфактора псевдопотеициала) сама зона имеет довольно высокую симметрию, близкую к сферической, причем ее объем должен быть достаточен, чтобы принять соответствующее число электронов на примитивную ячейку, В структуре алмаза выбор зоны Джонса вполне естествен она образуется плоскостями, которые делят пополам вект( ы обратной решетки типа [220] 2п/а. Структурный фактор равен единице, и зона имеет точно такую же форму, как и зона Бриллюэна для объемноцентрированной кубической решетки (фиг. 21) симметрия ее действительно довольно близка к сферической и объем имеет требуемую величину. Однако теперь мы знаем и значения формфакторов псевдопотеициала они также характеризуют относительную важность различных плоскостей. Оказывается, что в кремнии формфактор обращается в нуль очень близко от этих плоскостей [24] это ставит под сомнение всю картину. [c.500]

При традиционном описании процесса пластической деформации исходят из того, что существующие в кристаллах системы скольжения позволяют обеспечить его формирование без разрушения сплошности. В.Е. Паниным и др. [11] было доказано, что пластическое течение происходит одновременно на нескольких уровнях, причем трансляция на одном уровне обязательно сопровождается поворотом на более высоком уровне, и наоборот. Принципиально важным в этом подходе является то, что любое нарушение структуры кристалла при подводе к нему внешней энергии рассматривается с позиции самоорганизации локальных структур, обусловленной энтропийными эффектами. Вторичные структуры, формирующиеся в деформируемом кристалле при достижении необходимого уровня возбуждения, представляют совокупность локальных структур - от дефектов типа точечных или линейных до аморфного состояния, возникающего при высокой плотности дефектов. Таким образом, при анализе пластической деформации кристаллов необходимо учитывать кооперативное взаимодействие трансляции, ответственной за изменение формы (дисторсии), и ротации, ответственной за изменение объема (дилатации). При этом важную роль в распространении скольжения играют границы зерен. Эволюция скольжения включает образование полос скольжения на начальных этапах пластической деформации, которые потом трансформируются в полосы микроскопического сдвига, что приводит к возникновению зоны локализованной макропластической деформации, проходящей через весь объем. Переход от одного масштабного уровня (микрополосы) к другому (макротюлосы) являет собой неустойчивость пластической деформации, предопределяющую шейко-образование. Он характеризуется тем, что шменяются элементарные носители деформации - дислокации сменяются дисклинациями. Дисклинации являются более энергоемкими дефектами, чем дислокации, что позволяет системе про- [c.241]

Таким образом, описанная схема приводит также к представлению о том, что электрический заряд в протоне не сосредоточен в точке, а распределен по объему ко ечиых размеров и что нейтрон, несмотря на отсутствие у него в целом электрического заряда, может иметь разноименные электрические заряды, обусловленные его структурой. В центре нейтрона должен находиться положительный заряд, а на периферии в объеме, ограниченном размерами Й/т с, — равный по величине распределенный отрицательный заряд. Среднеквадратичный радиус распределения заряда в нейтроне должен быть такой же, как и в протоне. [c.654]

Реальные тела обладают такими механическими свойствами (способность изменять расстояния между точками под действием сил), которые в пределах даже малого объема при переходе от точки к точке изменяются. Более того, если в окрестности ка-кой-либо точки выделить малый объем, то в пределах этого объема можно выделить участки, различные по своим механическим свойствам. Это связано с особенностями микроструктуры тел. Например, в конструкционных материалах можно выделить микрокристаллические об]эазования, которые объединяются между собой по границам этих микрокристаллов, по-разному между собой ориентируясь, в кристаллы. Последние объединяются в зерна со сложной границей. Такая картина вносит в строение материалов различные неоднородности, от которых следует абстрагироваться, что и делается в механике твердого тела введением понятия однородности структуры, которая состоит в том, что в малой окрестности любой точки тела строение однородно и не зависит от размеров малого объема, включающего эту точку. В более детальном описании гипотеза структурной однородности состоит в том, что реальное тело с его сложной микроструктурой, которую определяют расположение атомов н кристаллических решетках, взаимное расположение микрокристаллических образований, объединяющихся в зерна, и т. д., заменяют средой, не имеюш,ей структуры, свойства которой равномерно распределены в пределах любого малого объема. Это эквивалентно тому, что, выделив малый объем тела, его структурные элементы мысленно измельчают до бесконечно малых частиц и потом этой измельченной средой вновь заполняют прежний объем, т. е. в этом однородном теле нет никакой возможности выявить в любом малом объеме какую-либо структуру строения материала. Однако в механике твердого тела рассматривают такие неоднородные по структуре тела, которые состоят из конечного числа конечных объемов, занятых структурно однородными телами. Например, железобетон, в котором бетон и металл порознь считаются однородными, но они занимают конечные объемы. В то же время в механике твердого тела различают однородные и неоднородные тела в том смысле, что механические свойства тел могут быть некоторой функцией коордииат точки (неоднородность механических свойств), хотя в окрестности каждой точки однородность строения сохраняется. Тело будет механически однородным, если его механические свойства не зависят от координат выбора точки тела. [c.19]

Феноменологическое исследование механических свойств композиционных материалов может быть проведено двумя путями. Первый основан на рассмотрении армирующего материала как конструкции и учитывает реальную структуру композиции. В этом случае задача состоит в установлении зависимостей между усредненными напряжениями и деформациями. Второй путь основан на рассмотрении армированных материалов как квазноднородных сред и использовании традиционных для механики твердых деформируемых тел средств и методов их описания. Краткая схема аналитического расчета упругих констант композиционного материала методом разложения тензоров жесткости и податливости в ряд по объемным коэффициентам армирования приведена в монографии [60, 83]. Установлено, что при малом содержании арматуры можно ограничиться решением задачи для отдельного волокна, находящегося в бесконечной по объему матрице. Однако такой подход заведомо приводит к грубым погрешностям при расчете упругих характеристик пространственно армированных материалов, объем которых заполнен арматурой на 40—70 %. К тому же следует учесть, что пространственное расположение волокон в этих материалах приводит к росту трудностей при решении задачи теории упругости по определению напряженно-деформированного состояния в многосвязанной области матрица—волокно. Коэффициент армирования при этом входит в расчетные выражения нелинейно, что приводит к очередным трудностям реализации метода разложения упругих констант материала по концентрациям его компонентов. [c.55]

Используя описанную последовательность операций, удалось установить, что крупные элементы структуры были в основном насыщены кремнием и почти не содержали алюминия. Полученные данные в сочетании с другими признаками, такими как характерная форма частиц, их сложность, прозрачность и т. п., дали основание идентифицировать эти элементы структуры как частицы слюды. Однако больший объем приходится на долю частиц А12О3. [c.236]

Результаты сравнения изменения давления по времени при движении ударной волны в воде и в смеси жидкости с пузырьками газа, полученные на описанной выше экспериментальной трубе, приведены в [13]. Из анализа, приведенного в этой работе, следует, что волна давления, распространяющаяся в жидкости при отсутстии пузырьков воздуха, является акустической и распространяется со скоростью, равной скорости звука в воде (примерно 1400 м/с), как в прямом, так и в обратном (отраженная волна) направлении. С введением незначительного по объему количества газа резко снижается скорость распространения прямой волны. За фронтом волны наблюдается интенсивный осцилляционный процесс, вызванный дисперсией и диссипацией энергии, который с течением времени затухает. Распространение отраженной ударной волны в пузырьковой смеси существенно отличается от распространения волны давления в жидкости, не содержащей пузырьков газа. Существенно возрастает амшгитуда отраженной волны по сравнению с прямой. В несколько раз возрастает и скорость распространения обратной волны по сравнению с прямой. Для безразмерной скорости распространения волны давления в газожидкостной среде однородной пузырьковой структуры в [76] получена следующая зависимость ее от отношения давления Pi во фронте волны к его значению ро в невозмущенной части среды [c.38]

Известно, что традиционный метод рентгеиоструктурного анализа аморфных тел и метод описания их атомного строения с помощью функции радиального распределения (ФРР) или парной корреляционной функции позволяют получать информацию только о структуре, усредненной по большому объему. Поэтому важное значение для расшифровки деталей строения аморфных сплавов приобретают высокоразрешающие методы структурного анализа. Эти методы и ре- зультаты, полученные с их помощью, подробно описаны в гл. 3. [c.13]

Гаскелла [32] и Танипучи [33], основным элементом, формирующим структуру аморфных сплавов Pd—Si. Для описания этой структуры, им1и предложена модель определениой локальной координации. В то же время, в соответствии с моделью Полка [34] атомами металла формируется структура, состоящая из сравнительно больших полиэдров Бернала, в центре которого располагаются атомы неметалла. Однако такая модель не позволяет объ- [c.74]

Существует два подхода к математическому описанию ударных волн в многофазных дисперсных средах. С одной стороны, предположив, что размеры включений и неоднородностей в смеси намного меньше расстояний, на которых макроскопические параметры смеси меняются существенно, можно искать функциональные зависимости для этих параметров в классе непрерывных решений системы дифференциальных уравнений, построенной в рамках представлений механики гетерогенных сред [7]. Исследование микрополей физических параметров служит для определения межфазного взаимодействия и замыкания системы уравнений для осредненных характеристик. С помощью осредненных дифференциальных уравнений движения совокупности трех взаимопроникающих и взаимодействующих континуумов, заполняющих один и тот же объем, можно найти тонкую структуру ударной волны. Полная система уравнений, описывающая распространение одномерной стационарной ударной волны умеренной интенсивности в трехфазной гетерогенной среде типа твердые частицы-паровые оболочки - жидкость , и результаты численного решения изложены в п. 4. [c.723]

Определение размера однодоменных частиц дисперсной ферромагнитной фракции [34]. У.меньшение размера ферромагнетика до размера, когда образование доменной структуры энергетически невыгодно, приводит к тому, что частица в любом поле остается многодоменной и перемагничивание осуществляется вращением ее вектора намагниченности полем. При дальнейшем у.меньшении размера частиц энергия анизотропии уже не удерживает вектор намагниченности в направлении легкого на.магничивания. Энергия анизотропии такой частицы КУ (V — объем частицы К — константа анизотропии) приближается к кТ. Начиная с этого момента, вектор намагниченности частиц начинает флуктуировать и температурная зависимость намагниченности подчиняется закону Ланжевена для парамагнетиков. Поскольку магнитный момент ферромагнитной частицы велик по сравнению с атомным моментом парамагнетика, описанное явление названо суперпарамагнетизмом . Вероятность самопроизвольного перемагничивания очень быстро увеличивается с уменьшением размера частиц для сферической частицы Ре [c.319]

Хорошо известно, что на ранних стадиях деформации тщательно отожженных кристаллов их пластичность может быть связана почти исключительно с движением одиночных дислокаций, как это имеет место в щелочно-галоидных кристаллах [190] или сплаве молибден — рений L134]. Дальнейшая структурная эволюция зависит от очень многих факторов, она еще не полностью изучена и потому не всегда предсказуема. Не вызывает, однако, сомнений что дислокационное строение по мере увеличения деформации постепбн-но усложняется, движение дефектов начинает приобретать коллективный характер. Законы таких событий становятся зависящими от свойств междислокационных взаимодействий в ансамблях. Начинают проявляться качественно новые коллективные эффекты, прежде всего в виде неравномерного распределения дислокаций по объему, образования клубков дислокаций и ячеек с рыхлыми дислокационными границами. Еще позднее границы разориентации становят-. ся тоньше (дислокации в них располагаются упорядоченнее, например, в виде регулярных сеток) и плотнее, так что в конце концов и вообще перестают разрешаться современными приборами. С момента, когда внутри ячеек дислокаций остается мало, контролирующий фактор пластичности почти полностью переходит от одиночных дислокаций к их ансамблям в границах. В ряде практически важных случаев, например при деформации алюминия [217] или молибдена [36] при комнатной температуре, описанная тенденция выражена настолько, что вскоре возникает качественно новая разновидность структуры, когда весь кристалл получается разбитым на отдельные сильно разориентированные фрагменты размером около 0,1—0,3 мкм с резкими (тонкими) границами и характерной морфологией [192, 39, 35—37, 134, 28, 126, 127]. В такой структуре пластическое. течение до момента разрушения осуществляется не только сдвигами, но и нарастающими поворотами фрагментов друг относительно друга. [c.35]

На второй стадии зародившиеся макроскопические трещины растут. При этом каждая трещина в процессе развития пересекает весьма большое число элементов структуры, механические свойства которых образуют сечение однородного и эргодического поля. Поэтому средняя скорость роста трещины dl/dt, определяемая по отношению к медленному времени t, зазисит не от локальных свойств первичных элементов, а от их усредненных значений. Таким образом, если стохастические модели для описания первой стадии в основном определяются крайними членами вариационного ряда, характеризующего прочность и локальную напряженность первичных элементов, то скорость роста макроскопических трещин в основном (помимо параметров нагружения) зависит. от усредненных по объему механических характеристик материала. Это обстоятельство обнаружено во многих экспериментах. В частности, если локализовать трещину с высокой степенью точности (что делается в экспериментальных работах по механике разрушения), то разброс скорости ее роста dl/dt оказывается умеренным даже по сравнению с разбросом долговечности для образцов с концентраторами. Процесс образования зародышей продолжается и после того, как началось развитие первой магистральной трещины. Более того, процесс разрыхления изменяет структуру материала в области, где должна пройти трещина, что непосредственно влияет на скорость dlldt. [c.111]

Метод Лебовитца и Пенроуза состоит в нахождении верхних и нижних пределов для статистической суммы Z (1 , N у) и свободной энергии А ЛГ 7) обе функции зависят от параметра у. Эти пределы получаются путем обобщения метода, описанного в разд. 4.7. Допустим, что система заключена в кубический ящик объемом разделенный, как показано на фиг. 9.4.2. Таким о азом, мы определяем пространственную структуру из М конгруэнтных убических ячеек г со стороной (s + t). Поскольку кубы полностью заполняют объем, имеем [c.336]

Механическое поведение твердого тела может быть весьма разнообразным и сложным. Обгцее описание его базируется на теории сплошной среды. Хорошо известно, что в действительности сплошной среды пет, по для поиимапия механического поведения материи в макрообъемах можно принять такую модель. При игнорировании дискретной структуры материала предполагается, что объем, занимаемый телом, непрерывно заполнен материей. [c.15]

Первое качественное обсуждение возможной природы необычного характера поведения материала в приграничных полосах локализованной деформации было проведено в [64] на основе иред- тавлений об атом-ваканснонных состояниях в сильно возбуждепном кристалле. Выполненные в последующем теоретические работы [1, 18] позволили сформулировать пути количественного описания механизма данного явления. В [32] рассмотрена теория деформации структурно-неоднородной среды, в которой неоднородность запряженного состояния опнсьнтется введением в деформируемом материале калибровочных нолей, обеспечивающих совместность деформации смежных разориентированных элементов структуры. В ходе деформации на границах раздела структурных элементов возникают источники, испускающие потоки дефектов различной природы. Часть потоков распространяется в объем деформирующихся зерен, другая локализуется вдоль границ зерен п в приграничных Зонах. Соотношение этих составляющих зависит от материала и условий деформации. [c.111]

Использование методов традиционной статистической физики для описания стохастизации световых пучков под влиянием случайных неоднородностей или в результате проявления нелинейного лучевого резонанса не всегда приводит к исчерпывающим результатам. Это во многом связано с тем, что статистические методы не учитывают свойства масштабной инвариантности (скейтлинга), которыми при определенных условиях могут обладать амплитудно-фазовые распределения или лучевые структуры световых пучков. Указанный пробел восполняет применение фрактальных моделей. В математике фрактал представляет собой множество точек в метрическом пространстве, для которого невозможно определить какую-либо из традиционных мер с целой размерностью -длину, площадь или объем (их размерности - соответственно первая степень, квадрат и куб длины). Измерение, например, длины фрактальной кривой может дать бесконечный результат, а заметаемой ею площади -нулевой. Задача измерения таких множеств решается введением мер Хаусдорфа с любой (в том числе нецелой) размерностью. Наибольшая размерность меры Хаусдорфа называется размерностью Хаусдорфа-Безиковича (РХБ) этого множества. Используя эти представления фрактал можно определить, как масштабно-инвариантный, т.е. самоподобный объект, РХБ которого превышает топологическую размерность (1 - для линии, 2 - для поверхности и т.д.). [c.120]

Кроме специализированных структур данных, описанных в предыдущих разделах, предлагались очень общие формы сложных структур данных, универсальность которых позволяла учитывать самый широкий круг соотношений между объектами, встречаемыми на практике. Опыт, однако, локазал, что если вводить большую общность, чем это требуется для практических приложений, то получается большой проигрыш в эффективности как по затратам памяти, так и по машинному времени. Кроме того, чрезмерное разнообразие указателей приводит к излишней сложности. Поэтому обычно для каждого конкретного приложения разрабатывается специальная более простая структура данных. При этом минимизируются заданный объем памяти, времена выборки и сложность системы, хотя, конечно, на разработку самой структуры данных — проектирование и лрограммирование—уходит значительное время. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...