Константа анизотропии

Первая константа анизотропии Ki, 10 Дж/мз Вторая константа анизотропии Кг, 10 Дж/м [c.709]

Первая константа анизотропии К , 10 Дж/.м [c.710]

Приведены также значения g-фактора и первой константы анизотропии Ki для монокристалла того же состава. Температура Кюри = 613 К. Измерения в интервале температур от 223 до 283 К проводились на частоте 23,6 ГГц, а в интервале от 293 до 553 К — на частоте 9,25 ГГц [64, 65] [c.711]

Таблица 29.16. Значения констант анизотропии различных редкоземельных ферритов-гранатов [119]

Таблица 29.39. Константа анизотропии К , намагниченность насыщения и поле анизотропии для некоторых гексагональных ферримагнитных оксидов [5]

Рис. 29.40. Зависимость намагниченности Ms, констант анизотропии (К1+2К2) и поля анизотропии для

V — объем частицы 5 — константа анизотропии формы числа на кривых соответствуют отношением температуры t к температуре Кюри 0 [c.209]

Проанализируем причины данных различий, основываясь на результатах исследования методом Лоренца [384] доменной структуры наноструктурного Со, полученного ИПД кручением и имеющего размер зерен 0,1 мкм, и крупнокристаллического Со с размером зерен 10 мкм [385]. Известно, что основными факторами, определяющими доменную структуру ферромагнитных материалов, являются константа анизотропии, обменная энергия и магнитостатическая энергия [267]. Роль константы анизотропии в формировании доменной структуры, как это делается традиционно, изучали путем исследования температурной зависимости. [c.223]

Произведенный в работе [266] анализ корреляций позволяет объяснить характер изменений доменной структуры, наблюдавшийся при нагреве. В то же время значения температуры, при которых наблюдались некоторые особенности в поведении доменной структуры (начало уширения доменов, поворот границ доменов), не совпадают со значениями температуры, которые вытекают из анализа констант анизотропии. Более детальные теоретические расчеты, принимающие во внимание знаки констант анизотропии, толщину образца и его намагниченность, представлены в работе [391]. Выводы этой работы, во-первых, более точно соответствуют экспериментальным результатам. Во-вторых, они позволяют объяснить изменения в тонкой структуре стенок доменов, которые становятся более заметными в наноструктурном состоянии в интервале температур 530-540 К. [c.229]

Константа анизотропии железо-кобальтовых сплавов при содержании Со 49—50% проходит через нуль [40, 44, 52—54], причем зависимость ее от химического состава в этом район" очень резкая. Последнее обстоятельство влияет не только на получение точного химического состава сплава, но и на его однородность, так как незначительная ликвация Со может вызвать существенную неоднородность намагниченности сплава. [c.233]

При задержке образования устойчивого зародыша перемагничивания коэрцитивная сила определяется полем старта при приложении которого такой зародыш возникает. Поле старта сложным образом зависит от дефектной структуры материала, локальных значений констант анизотропии и величины приложенного при намагничивании поля. [c.511]

Процесс вращения векторов намагниченности кристаллов полностью обратим. Энергия, затрачиваемая на вращение вектора намагниченности, определяется константой анизотропии К. Процесс намагничивания на этой стадии происходит тем легче, чем меньше константа магнитной анизотропии. [c.528]

Далее приведены характерные температурные зависимости констант анизотропии и магнитострикиии для тяжелых редкоземельных элементов (рис. 27.31—27.34) и, наконец, в качестве примера — зависимость магни-тострикции от индукции магнитного поля для Dy (рис. 27.35, 27.36), [c.624]

Таблица 29.40. Значения констант анизотропии Ki или АГ + ЭАГз, намагниченности насыщения и напряженности поля анизотропии некоторых гексагональных оксидов при температуре 293 К [5]

Рис. 29.39. Зависимость намагниченности насыщения Ms, константы анизотропии Ki и поля анизотропии для BaFei20i9 от температуры

Рис. 105. Линии наибольшей начальной цо и максимальной Птах проницаемостей, наименьшей магни-тострикции is и константы анизотропии К для сплавов системы железо—кремний—алюминий

Этим методом нами были проведены исследования проявления анизотропного магнитоупругого эффекта на тонкостенных трубках никеля, армко-железа, сталей ст. 0,8 кп, 40ХН и др. Измерения осуществлялись с помощью установки, позволяющей создавать любое наперед заданное плосконапряженное состояние суперпозицией напряжений растяжения, сжатия и кручения. Для исследования выбраны материалы, значительно различающиеся по величине и знаку магнито-стрикции, а также константе анизотропии. [c.205]

Соединение Плот- ность, г/см Температура Кюри, " С Намагп и-ченность насыщения лрн 20 С, Тл Константа анизотропии, МДж/м Намагниченность поля анизотропии Wg, МА/м [c.84]

Следует сказать об анизотропии магнитных свойств ферритов, так как большинство из них обладает существенной зависимостью свойств от направлений. Чем ниже симметрия кристалла, тем выше анизотропия его свойств. Одноосные кристаллы ферритов имеют огромные поля анизотропии, исчисляемые десятками тысяч эрстед, в то время как поля анизотропии кубических ферритов не превышают обычно тысячи эрстед. Магнитная кристаллографическая анизотррпия оказывает существенное влияние на поведение ферритов й полях сверхвысоких частот. Численные величины констант анизотропии гексагонального (кобальтового) и кубического (никелевого и марганцевого ферритов) имеют соответственно -ЬЗ-10 и —62-10 — 28 10 эрг/см . [c.38]

Значительные трудности возникают при конструировании СВЧ устройств дециметрового и миллиметрового диапазона волн. Основные трудности на длинных волнах связаны с естественным ферромагнитным резонансом. Как известно, при увеличении длины волны напряженность резонансного поля уменьшается. При достаточно длинных волнах размагничивающие поля оказываются равными внешнему полю. При этом внутреннее поле в образце обращается в нуль. В этих условиях возникает доменная структура, а, следо вательно, и вторая область дисперсии, связанная с процессами вращения векторов намагниченности доменов, с естественным ферромагнитным резонансом. Эксперименты и расчеты показали, что верхняя граница естественного ферромагнитного резонанса зависит от намагниченности феррита и от его поля анизотропии. Поэтому для решения, ,проблемы длинных волн необходимо уменьшение намагниченности и анизотропии ферритов. В ряде случаев этот путь привел к существенным достижениям в области низких частот. В результате замены ионов железа ионами алюминия и хрома были созданы ферриты-алюминаты и ферриты-хромиты магния, со-нетающие малую намагниченонсть и малую константу анизотропии со сравнительно высокой точкой Кюри. Однако по мере уменьшения намагниченности эффективность работы устройств падает. [c.42]

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

Рк. 6. Доменная структура и частбты ферромагнитного резонанса к малой сфере из кубического ферромагнетика при К, <0 ( 1—первая константа анизотропии). [c.309]

При уменьшении размера ферромагнетика замыкание магнитных потоков внутри него оказывается все менее выгодным энергетически. Пока ферромагнитная частица имеет многодоменную структуру, ее взаимодействие с внешним магнитным полем сводится к смещению граничного слоя (стенки) между доменами. По мере приближения ферромагнитных частиц к однодоменному состоянию основным механизмом перемагничива-ния становится когерентное вращение большинства магнитных моментов отдельных атомов. Этому препятствуют анизотропия формы частиц, а также кристаллографическая и магнитная. При достижении некоторого критического размера частицы становятся однодоменными, что сопровождается увеличением коэрцитивной силы до максимального значения (для пере-магничивания однодоменной сферической частицы путем когерентного вращения нужно приложить обратное магнитное поле (максимальную коэрцитивную силу) Н, = 2К11 где К — константа анизотропии, /, — намагниченность насыщения). Согласно [329], наибольший размер однодоменных частиц Fe и Ni не превышает 20 и 60 нм соответственно. Дальнейшее уменьшение их размера приводит к резкому падению коэрцитивной силы до нуля вследствие перехода в суперпарамагнитное состояние. Исходя из соотношения неопределенностей Гейзенберга в [328] показано, что критический линейный размер частицы, при котором из-за тепловых флуктуаций ориентации магнитного момен- [c.94]

Используя найденную зависимость Tq(V) и экспериментальные результаты по и размеру частиц, авторы [360] определили размерную зависимость константы анизотропии К с уменьшением размера частиц она растет и во всем изученном интервале 1,8 Л < < 4,4 нм оказывается больше, чем К массивного ГЦК-кобальта. Размерная зависимость коэрцитивной силы была измерена при 10 К, когда наночастицы всех размеров находились в ферромагнитном состоянии. Рост Я, с увеличением размера частиц п-Со вполне соответствует поведению однодоменных частиц. Результаты по размерным зависимостям Т , К, наночастиц кобальта хорошо согласуются с аналогичными данными для наночастиц других ферромагнитных металлов. Иначе обстоит дело с намагниченностью. Измерения показали, что при Т= 2 К наночастицы Со не достигают магнитного насыщения даже в поле 55 кЭ. По этой причине значения намагниченности на-сьщения /, были получены экстраполяцией зависимости /(1/Я) на бесконечно большое поле, т. е. 1/Я —> 0. Величина /.росла с уменьшением размера d и для частиц с d <3,3 нм была больше, чем в случае массивного кобальта. Намагниченность насьщения самых мелких частиц Со (li = 18 нм) была на 20 % больше, чем массивного кобальта. Увеличение магнитного момента атома кобальта в наночастицах теоретически предсказано [361, 362] и экспериментально наблюдалось [363] на кластерах кобальта. [c.101]

В случае мелких удлиненных частиц, когда возникновение доменной структуры в них невозможно из-за их малого размера, энергетически выгодное положение вектора намагниченности в частице определяется анизотропией ее формы. Величина константы анизотропии формы описывается выражением Кформы= (JV j — [c.315]

Если направление легкого намагничивания в кристалле обусловлено магнитоупругой энергией, связанной с явлением магнитострикции, то в этом случае константа анизотропии определяется величиной внутренних и внешних напряжений и константой 1магвитострикций X Кл.у= оХ, где Р — коэффициент, близкий к единице о — напряжение Я — магнитострик-ция. [c.315]

Метод определения констант анизотропии по кривым намагничивания. Величина свободной энергии вдоль основных кристаллографических направлений осей монокристалла <100>, <И0>, <111>, намагниченного до насыщения будет равна [юо1=/(о Е1ш = Ка+ К11А) Ртп—Кц+По площадям, ограниченным осью ординат У и кривыми намагничивания монокристалла в указанных направлениях, находят величины поо) У пы] - 11111 и [c.315]

Определение констант анизотропии при подходе к насыщению. Закон приближения намагниченности к насыщению для поликристалли-ческого образца записывается как й11йН= = Хр+( / ) + ( /УУ ) + [РУУ ). где В = = 0,0763 (УС У ), С = 0,0384 (УС /У ) — коэффициенты, обусловленные процессом вращения вектора спонтанной намагниченности под действием поля Хр — восприимчивость парапроцесса А—коэффициент, зависящий от величины остаточных внутренних напряжений. [c.315]

Определение размера однодоменных частиц дисперсной ферромагнитной фракции [34]. У.меньшение размера ферромагнетика до размера, когда образование доменной структуры энергетически невыгодно, приводит к тому, что частица в любом поле остается многодоменной и перемагничивание осуществляется вращением ее вектора намагниченности полем. При дальнейшем у.меньшении размера частиц энергия анизотропии уже не удерживает вектор намагниченности в направлении легкого на.магничивания. Энергия анизотропии такой частицы КУ (V — объем частицы К — константа анизотропии) приближается к кТ. Начиная с этого момента, вектор намагниченности частиц начинает флуктуировать и температурная зависимость намагниченности подчиняется закону Ланжевена для парамагнетиков. Поскольку магнитный момент ферромагнитной частицы велик по сравнению с атомным моментом парамагнетика, описанное явление названо суперпарамагнетизмом . Вероятность самопроизвольного перемагничивания очень быстро увеличивается с уменьшением размера частиц для сферической частицы Ре [c.319]

Смотреть страницы где упоминается термин Константа анизотропии : [c.708] [c.205] [c.209] [c.233] [c.232] [c.269] [c.309] [c.85] [c.83] [c.215] [c.692] [c.693] [c.11] [c.469] [c.469] [c.486] [c.642] [c.150] [c.308] [c.525] [c.547]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...