Методы описания

МОДЕЛИ и МЕТОДЫ ОПИСАНИЯ ПРОЦЕССА ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ [c.140]

В книге приводятся результаты теоретического и экспериментального исследования процесса термодиффузионного разделения в газовых смесях в стационарных и нестационарных условиях. Рассматриваются различные методы описания явления термодиффузии в газовых смесях. Описываются принципы стационарного и нестационарного метода экспериментального определения термодиффузионной постоянной. Рассматривается влияние термодиффузии и диффузионной теплопроводности на кондуктивный и конвективный перенос тепла. Найден вклад неидеальности компонент газовой смеси в характеристики процесса термодиффузионного разделения. В приложении приводятся экспериментальные и расчетные данные по термодиффузионной постоянной бинарных смесей газов. [c.208]

Метод, описанный в примере 1, применим к многокомпонентным смесям. Однако для таких смесей фугитивности компонентов не могут быть представлены как функции концентрации отдельного [c.275]

Если Арр=Др , то исчезновение колебательных членов имеет место при Т = Т2. Это значительно менее строгое требование, чем в случае метода, описанного в работе [48]. Здесь не требу--ется, чтобы Ар было равно нулю. Достаточно, чтобы любое рассеянное излучение было неполяризованным, т. е. рассеянным диффузно. На практике в этом методе погрешности возникают при измерении температуры поверхностей, имеющих выделенное направление, которое может получаться, например, в результате шлифовки или полировки в одном направлении. Чувствительность метода зависит от разницы между Ёр и е . [c.391]

Приближенные методы описания гидродинамики газожидкостных систем в рамках феноменологического подхода можно классифицировать следующим образом [62] простые аналитические методы, к которым относятся модели гомогенного и раздельного течений интегральный и дифференциальный анализы течений модель сплошной среды, а также специальные методы. Все эти методы основаны на допущениях, справедливость которых достаточно ограниченна. [c.184]

Для определения корректности расчетов приближенного метода проводилось сравнение результатов расчетов с методом, описанным в работе [У. На рис.2,а представлены результаты расчетов методом (сплош- [c.23]

Поскольку имеется много хороших работ по вопросам осаждения, псевдоожижения и процессам в плотных слоях, в этой главе не предполагается широкого охвата этих вопросов. Будут приведены лишь основные понятия и методы исследований и рассмотрены возможности и трудности применения точных методов, описанных в предыдущих главах. [c.386]

Для того чтобы воспользоваться выражением (15.33), необходимо определить форму упругой линии вала. В первом приближении возьмем ту упругую линию, которую имеет вал при статическом нагружении его двумя заданными силами и собственным весом. Поскольку жесткость вала многократно меняется по его длине, определение упругой линии аналитическими методами, описанными в гл. IV, представляет значительные трудности. В таких случаях прибегают к графическому методу или к методу численного интегрирования. Последний в настоящее время является более употребительным. Воспользуемся им. [c.489]

В последнее десятилетие возрос интерес к теории пространственных механизмов и в том числе к их динамике, так как эти механизмы находят все большее применение, в частности, в задачах, связанных с внедрением роботов и манипуляторов, в задачах стыковки космических объектов. В этой области разработаны методы описания движения пространственных механизмов с несколькими степенями свободы, их силовой анализ, решены некоторые задачи уравновешивания и колебаний этих систем. [c.16]

Глава 14. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ И МЕТОДЫ ОПИСАНИЯ ДВИЖЕНИЯ СПЛОШНЫХ СРЕД [c.219]

Согласно с соображениями А. Н. Крылова приближенные методы описания закона колебательного движения, рассмотренные в этом параграфе, не требуют, чтобы полученные здесь разложения были сходящимися. Действительно, выше применялись лишь первые члены этих разложений. [c.303]

Применяя графический метод, описанный в 35, мы получим диаграммы, подобные изображенным на рис. 8.8 — 8.10 и определяющие световое возбуждение в точке В в зависимости от числа зон, укладывающихся в отверстии. [c.161]

Следуя методу, описанному в 186, будем искать решения системы обыкновенных линейных дифференциальных уравнений второго порядка (100) в виде [c.592]

Дефекты первого рода выявляют с помощью методов, описанных в параграфе 2 данной главы. [c.109]

Следующим важнейшим требованием является универсальность модели по отношению к целому классу объектов проектирования, принадлежащих к определенной предметной области и различаемых по принципу действия, конструктивным особенностям, параметрам и пр. Это дает возможность гибкого использования созданных алгоритмов, уменьшения трудоемкости разработки соответствующих конкретных программ, позволяет сравнить на единой основе различные частные варианты проекта. В практической постановке это предполагает использование обобщенных однотипных математических методов описания объекта (например, для элект(Х)механического преобразования энергии на базе обобщенного ЭМУ), применение разветвленной логической структуры алгоритмов анализа, четкой систематизации и рациональной организации совокупности входных данных для различных вариантов задания. [c.99]

Переменные Лагранжа и Эйлера. Возможны два основных вида движения жидкости или газа установившееся и неустановившееся. Если в любой точке пространства давление, плотность, модуль и направление скорости частиц движуш,ейся среды во времени не изменяются, то такое движение жидкости или газа называется установившимся. Если эти параметры потока в данной точке изменяются во времени, то такое движение называется неустановившимся. Существует два метода описания движения жидкостей и газов, использующие переменные Лагранжа или переменные Эйлера. Метод Лагранжа позволяет изучить движение каждой индивидуальной частицы сплошной среды метод Эйлера позволяет изучить изменение параметров движущейся среды (давление, плотность, скорость) в данной точке пространства без исследования поведения каждой индивидуальной частицы в отдельности. [c.230]

В случае равенства давления низконапорной среды Р или превышения этого давления давлением насыщенного пара Я происходит турбулентное струйное течение, параметры которого рассчитываются по методу, описанному в гл. 4. [c.148]

Термодинамические и физические параметры многокомпонентного струйного течения сечением 0-0 рассчитываются по методу, описанному в гл. 4. [c.150]

В случае, если высоконапорная среда оказалась газовая, т.е. в ней имеется только массовый расход или она оказалась жидкостно-газовой, т.е. в ней имеются массовые расходы С , то расчет параметров струйного течения производится по методу, описанному в разд. 2.2 и по порядку, предложенному в блок-схемах на рис. 4.7-4.12. [c.153]

Если в результате расчета по (4.1.1)-(4.1.9) получается, что среда жидкостная, т.е. имеется только массовый расход L, или газовая, т.е. имеется только массовый расход 6 , то истекающая из сопла среда турбулентная, и расчет параметров струи, образующейся при таком истечении среды, производится по методу, описанному в разд. 4.2 данной главы, и по порядку, определенному в блок-схемах на рис. 4.7- . 12, начиная с пункта Л. [c.153]

Пользуясь общим методом, описанным в задаче 2.25, определить главные напряжения для напряженного состояния, показанного на рисунке. [c.55]

Термодинамика пользуется феноменологическим методом описания. Важное преимущество этого метода заключается в том, что благодаря строгости логического построения становится не только возможным выяснить физи- [c.7]

Авторы надеются, что данная книга окажется полезной для студентов, аспирантов и преподавателей химических и смежных специальностей университетов и высших учебных заведений, а также научных сотрудников, использующих в своей работе термодинамические методы описания и изучения растворов. [c.6]

Абсолютные энтропии индивндуальных чистых компонентов при данных температуре и давлении могут быть определены методами, описанными в гл. 4. Такие вычисления приведены для многих веществ для температуры 25 °С и давления 1 атм (см. приложение 4). [c.294]

Следует отметить, что в большинстве случаев изложенные выше феноменологические л1етоды описания течений газожидкостных смесей не могут быть использованы, поскольку не соблюдаются допущения, положенные в основу рассмотренных моделей течения. Для таких случаев обычно разрабатываются специальные методы описания (см. разд. 5.6, 5.7), отличающиеся от предыдущих прежде всего тем, что имеют значительно более узкую сферу применения. По существу, их можно использовать только для определенных режимов течения. [c.186]

Характер течения газового потока в таком осесимметричном сопле ыало отличается от течения в искаженном (в виду малости искажения контура). Параметры течения в этом сопле можно определить различны ш способами. Наиболее просто распределение давле(шя а скорости опреде-мются по одномерной теории (известно распределение газодинамической функции ц ( -1 j), однако при втом получается относительно большая погрешность в определении возмущенных боковых сил и моментов (в сторону их завышения). К атому особенно "чувствительна" начальная часть сопла в пределах О i х s. Более точные результаты получаются в случае учета двумерности потока в осесимметричной сопле. Для опредеяаниа параметров 1 азов(лго потока в этом сляае удобно использовать метод, описанный в [2]. Полученные давления и скорости будем называть пара- [c.21]

Считая течение плоским (см.рис.1.6), определяем параметры течения у стенки за изломом контура (в зоне возмущения потока). В soHe I дамение и скорость потока считаются"аввозмущенными" и определяются по методу, описанному в работе Д/. Параметры потока в зоне П определяются по соотношениям для плоских сверхзвуковых течений при постоянной внтропиа. Угол поворота потока на участке (Ху Нравен. Угол разворота потока от направления с числом Маха, равным. 1, до скорости в зоне П определяется по формуле [c.22]

Классические методы описания упорядоченных микроструктур связаны с использованием таких параметров как размеры зерна, фаз, их распределения по размерам и т.п. Однако, материаловедение чаще всего оперирует разупорядо- [c.119]

Полностью поляризованный свет (линейно, циркулярно или эллиптически) удобно изображать с помощь.ю сферы, предложенной в конце XIX в. Пуанкаре. Кроме сферы Пуанкаре существует еще несколько методов описания поляризованного света (параметры Стокса, вектор Джонсона, квантовомеханпческое представление), однако мы остановимся на методе Пуанкаре, поскольку он прост, нагляден и позволяет кратчайшим путем решать проблемы, возникающие при использовании различных оптических поляризационных устройств >. [c.35]

Возможны эксперименты, в которых используется индукционный мост этот метод описан в п. 25. Оси катушек моста должны быть параллельны оси соленоида, создающего поле измерение поля достигается путем измеиеиия направления неболыпого тока, протекающего через первичную катушку моста. Трудности, с которыми приходится встречаться в этих экспериментах, вызваны индуктивной связью катушек [c.509]

Таким образом, последние наблюдения согласуются не с результатами второй методики Лонга и Мейера, а с результатами первой. Причина этого не совсем ясна, возможно, что она связана со значительными неточностями в измерениях адсорбции. Если образованию пленок Не II свойственны некоторые специфические особенности, то можно представить себе, что во второй методике капилляры были целиком заполнены жидкостью. Поэтому можно с удовлетворением отметить, что полученные Лонгом и Мейером с помощью первой методики температуры наступления сверхтекучести хорошо согласуются со значениями, найденными Бруэром и Мендельсоном [172], иснолт.-зовавшими тепловой метод, описанный выше. Результаты обеих работ представлены кривой на фиг. 98, где крестики соответствуют методу с течением пленки через капилляры, а кружки—тепло ному методу. [c.872]

Приступая к решению задач механики, необходимо прежде всего рассмотреть методы описания движений. Раздел механики, в котором рассматриваются только методы описания движений, но не ставятся вопросы о законах движения, называется кинематикой. Законы дви-же1шя и их применение к отдельным конкретным задачам изучает динамика. Динамика в виде частного случая включает в себя статику, изучающую условия, при которых тела остаются в покое. В зависимости от свойств тел, движение которых изучается, характера изучаемых движений и содержания вопросов, на которые должен быть получен ответ, механика делится на механику точки, механику твердых (недеформируемых) тел и механику упругих тел (последняя включает в себя механику жидкостей и газов). [c.12]

Для выполнения расчета необходимы данные по величинам коэффициентов теплопередачи от твердого тела несущей среде сх,. с и от последней твердому телу а также по величинам углов расширения у пограничного слоя и сужения Р потенциального ядра струйного течения. Величины а ., и Lf. могут быть найдены в зависимости от режима течения потока несущей среды, формы частиц, их размеров, плотности и от их внутреннего строения по методу, описанному в работе [43] или в первом приближении из уравнения Роу и Клакстона [44], [c.141]

Визуальный метод обращения. Температуру в наружном конусе пламени можно определить методом обращения спектральных линий. В отличие от методов, описанных в задачах 14 и 15, испо.тьзуемых только в случае оптически тонкой ЛТР-плазмы, этот метод применим при заметной оптической толщине плазмы. Метод обращения состоит в измерении поглощения и испускания в спектральной линии и в сравнении их с испусканием при той же длине волны источника света с известным распределением энергии по спектру. За плазмой размещают независимый источник со сплошным спектром излучения, просвечивающий ее. Далее измеряют интенсивность излучения этого источника при отсутствии плазмы и интенсивность в том случае, когда его излучение частично поглощается в плазме. Обычно это сводится к измерению (или уравниванию) интенсивностей просвечиваемой линии и сплошного спектра около нее. Интенсивность /спл в сплошном [c.253]

I — I конктакта этих пластин. Подробно этот метод описан в [2]. [c.108]

Необходимость введения пот1ятия вероятности состояний молекулярной системы и использования законов теории вероятностей для анализа свойств молекулярных систем вытекает из того факта, что начальные состояния молекул при том огромном числе их, в каком они имеются во всех телах, распределены по законам случая и, следовательно, другого, невероятностного или нестатистического метода описания поведения молекулярных систем быть не может количественные особенности молекулярного движения переходят здесь в новые качественные закономерности. [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...