Малые частицы

Результаты расчетов по формулам (4.49) и (4.50) приведены на рис. 4.18. Из рисунка видно, что межфазовый теплообмен с увеличением температуры становится менее интенсивным, тогда как увеличивается. Для малых частиц (d<0,5 мм) уже при 500 °С и числе псевдоожижения 2 коэффициент лучистого теплообмена оказывается выше, чем межфазового. Следовательно, в этих условиях частица может передавать или. принимать больше энергии за счет обмена излучением. При это.м радиационный обмен будет определять [c.184]

Для малых частиц Ф 0 (область справедливости закона Стокса), в то время как может принимать различные значения. При 2вг = 10 мк, 2яз = 20 мк и Рр = 10 кг/м р, == 10 кг/м-сек, Дир" = = 0,1 м/сек, ]/ л 1 и так как Ф мало, то т] 0,65 для потенциального потока и т) 0,2 для вязкого (фиг. 5.7). Однако для 2яг = 1 мк, 2а = 2 мкш / 0,3 ц 0,03 для потенциального потока и т) о для вязкого, т. е. столкновений не происходит. Следовательно, взаимодействие на расстоянии в присутствии жидкой фазы оказывается более существенным для мелких частиц. В жидкостях, где средняя длина свободного пробега равна или больше размера частиц, следует ожидать течения со скольжением или свободномолекулярного течения. Приведенные в работе [235] величины ц [уравнение (5.22)] следует использовать.при свободномолекулярном движении частиц. [c.218]

Пусть мы имеем некоторое тело (рис. 210). Разобьем его на отдельные малые частицы и обозначим через v объем всего тела, через Лг/ — объем какой-нибудь частицы, а через ДР вес этой частицы. Величина [c.211]

Так как рассматривается малая частица среды, то вектор б мал. Тогда, разлагая выражение (142.11) в ряд Тейлора около точки О и пренебрегая членами выше первого порядка малости, найдем [c.223]

Так как /2 rot s определяется точкой О и не зависит от выбора точки Л1 и б — вектор, определяющий расположение точки М относительно О, то по теореме Шаля [см. формулу (23.66 )] два первы.х члена равенства (142.13) представляют собой движение частицы как твердого тела — поступательного, характеризуемого точкой О, которая является полюсом, и вращательного вокруг полюса с углом поворота V2 rot S. Тогда равенство (142.13)— первая теорема Гельмгольца движение малой частицы сплошной среды в каждый момент времени представляет собой движение ее как твердого тела и движения деформации. [c.224]

Отсюда следует, что точки малой частицы сплошной среды, располагавшиеся до деформации на сфере радиуса А, уравнение которой [c.225]

Равенство (142.31) представляет собой первую теорему Гельмгольца, записанную через скорости точек малой частицы сплошной среды. [c.228]

На все тела, расположенные в области притяжения Земли, действует сила этого притяжения. Если тело разбить на отдельные элементарные частицы малых объемов, то на каждую малую частицу будет действовать сила земного притяжения. При изучении многих явлений, происходящих под действием силы притяжения Земли, можно считать, что Земля представляет собой однородный шар. Тогда земное притяжение, действующее на любую материальную точку, выразится силой, приложенной к этой материальной точке и направленной к центру Земли. [c.89]

Сплошной средой считают деформируемые тела, различные жидкости, не очень разреженные га ж1. Понятия скорости и ускорения точки сплошной среды такие же, как и в кинематике одной точки. В кинематике сплошной среды роль точки отводится малой частице этой среды. Рассмотрим задания движения сплошной среды и получим формулы, по которым вычисляются скорости и ускорения точек сплошной среды. [c.208]

Переменные Лагранжа. В выделенном объеме сплошной среды каждая его точка (малая частица) в фиксированный момент времени, например t = О, имеет координаты х,,, у , или другие параметры а, Ь, с, которые являются функциями этих координат [c.208]

Выделим из сплошной среды малую частицу в форме тетраэдра ОАВС с вершиной в точке О — начале координат декартовой системы (рис. 168). Внешняя нормаль п к наклонной площадке АВС площадью Д5 образует с осями координат углы а, 3, у соответственно. Внешней нормалью к площадке ОВС является отрицательное направление оси координат Ох, а ее площадь — Ана- [c.544]

Движение атомов и молекул, их взаимодействия подчиняются законам механики. Это позволяет использовать законы механики для выяснения свойств тел, состоящих из большого числа хаотически движущихся малых частиц. [c.70]

В последнее время световое давление снова привлекло внимание исследователей. Для экспериментов в этой области оказались весьма удобными некоторые свойства лазеров, а именно монохроматичность излучения и эквивалентность лазера точечному источнику света. Лазерное излучение может быть сфокусировано с высокой точностью . При использовании хороших оптических систем (см. 6.8) можно сфокусировать лазерное излучение в пятно с радиусом того же порядка величины, что и длина волны генерации. Простые оценки показывают, что если в фокусе лазерного излучения мощностью 1 Вт (такая большая мощность легко реализуется, например, в аргоновом лазере, генерирующем в зеленой области спектра) оказывается малая частица с массой 10 г, полностью отражающая излучение, то под действием светового давления она должна получить ускорение, в миллион раз превышающее ускорение свободного падения. [c.111]

Понятие о системе принадлежит к наиболее общим понятиям современной теоретической физики. Например, каждое тело можно рассматривать как систему материальных точек, если мысленно разделить его на достаточно малые частицы вещества. Особое значение для теоретической механики имеют неизменяемые системы материальных точек. Неизменяемой будем называть систему, в которой взаимное расположение принадлежащих ей точек остается неизменным. [c.18]

Пока энергия а-частицы (й ) мала, частица не может преодолеть силу кулоновского отталкивания и достигнуть области действия ядерных сил (рис. 30). В этом случае рассеяние происходит в строгом соответствии с формулой Резерфорда (И 1.4). С увеличением энергии а-частица при некотором значении (( пред)- достигает области начала действия ядерных сил и в рассеянии появляется аномалия — отклонение от формулы Резерфорда. [c.88]

Рис. 23.5. Индикатриса рассеяния света малыми частицами

Франклин первым высказал предположение о дискретной природе электричества Электрическая субстанция состоит из чрезвычайно малых частиц [59]. Во времена Франклина ни о каких экспериментальных доказательствах этой гипотезы, конечно, не приходилось и думать, она была, в сущности, интуитивной догадкой ученого, не повлиявшей сколь-либо заметным образом на дальнейшие исследования электрических явлений. [c.95]

Разобьем твердое тело на достаточно малые частицы тогда можно считать, что сила тяжести, действующая на каждую такую частицу, приложена в точке, совпадающей с самой частицей. Если линейные размеры рассматривае>юго тела намного меньше радиуса Земли, то направления сил тяжести отдельных его частиц будут между собой практически параллельны. Например, линии действия сил тяжести двух материальных частиц, находящихся на расстоянии немного большем 300 метров, образуют между собой уго.л в десять дуговых минут. Такой малый угол невозможно даже изобразить на чертеже. [c.82]

Элементарной частицей тела называется такая малая частица, положение которой в пространстве определяется координатами одной точки. Рассмотрим тело, состоящее из большого количества элементарных час- [c.68]

Грани бесконечно малой частицы жидкости, имеющей в начале движения форму прямого параллелепипеда с ребрами dx dy, dz, с течением времени могут скашиваться и растягиваться (рис. 2.2 и 2.3). [c.58]

При больших числах Рейнольдса частицы смещение точки отрыва вследствие вращения вызывает силу, действующую в противоположном направлении [349]. Эта сила возникает при вращении малой частицы, когда ее диаметр меньше характерного размера турбу.тентных вихрей, или в непосредственной близости от стенки толщины вязкого подслоя [742]. Влияние градиента скорости на сферу было рассчитано в работе [902], а на цилиндр — в работах [489, 832]. Сэфмен [675] вычислил подъемную силу действующую на сферу со стороны вязкой жидкости при малой скорости и в простейшем случае, когда поперечный сдвиг ) (произ- [c.41]

Последний член в левой части уравнения (4.39) выражает перенос тепла, связанный с турбулентным перемешиванием твердых частиц. Для очень малых частиц, как в рассматриваемом здесь случае, можно ожидать, что (vpTp) (и Т р). [c.171]

Для измерения зарядов на малых частицах был разработан электростатический зонд [37] и электроемкостные зонды [142, 546]. [c.436]

Воздействие электрического поля на капли и частицы характеризуется их подвижностью. Гуган и др. [294] изучали подвижность заряженных скоплений молекул, капель и частиц с точки зрения электрического управления различными процессами сгорания. Судя по их обзору, собрано достаточно данных типа приведенных в работе Лоэба [501]. Для малых частиц, обладающих подвижностью малых ионов, Уайт [874] определил подвижность в виде [c.465]

В окрестности точки yVi пространства рассмотри.м малую частицу сплошной среды объемом ДК. Тогда масса этой частицы приближенно имеет значение рДУ, где р — плотность в точке М. Если на все точки выделенной малой частицы сплошной среды действует объемная сила Д/ , то интенсивостыо этой силы в точке пространства М является предел отношения АЕ к массе частицы при стягивании ее объема в точку М, т. е. [c.543]

Следует отметить, что хотя Гюйгенс говорил о световых волнах, он не вкладывал в это понятие того содержания, которое оно получило позже и которое мы принимаем и теперь. Он говорил, что свет распространяется сферическими поверхностями, и добавлял Я называю эти поверхности волнами по сходству с волнами, которые можно наблюдать на воде, в которую брошен камень . Гюйгенс не только не предполагал периодичности в световых явлениях, но даже прямо указывал ...не нужно представлять себе, что сами эти волны следуют друг за другом на одинаковых расстояниях . В соответствии с этим он нигде не пользуется понятием длины волны и полагает, что свет распространяется прямолинейно, сколь бы малым ни было отверстие, через которое он проходит, ибо отверстие это всегда достаточно велико, чтобы заключить большое количество непостижимо малых частиц эфирной материи . Таким образом, он не обращает внимания на явления дифракции, отмеченные Гримальди (см. посмертное сочинение Гримальди, опубликованное в 1665 г.) и Гуком (в период между 1672—1675 гг.). Точно так же он не упоминает в своем трактате о кольцах Ньютона — явлении, в котором сам Ньютон усматривал доказательство периодичности световых процессов. [c.18]

Характер рассеяния света одиночной частицей зависит от отношения между ее радиусом г (радиус неоднородности) и длиной волны [. Для больших частиц при падающий на разные участки поверхности частицы свет отражается от них под различными углами (рис. 23.3). Практически можно считать, что весь свет, падающий на переднюю поверхность крупной частицы, рассеивается в стороны. Для частиц, размеры которых сравнимы с длиной волны (г Я), основным является рассеяние, возникающее в результате дифракции света на этих неоднородностях (дифракционное рассеяние). Рассеяние на очень малых частицах (г<Я) принято называть рэ-леевским, так как теорию этого вида рассеяния впервые разработал Рэлей. [c.114]

Общие формулы для координат центра тяжести. Всякоо твердое тело можно рассматривать как совокупность большого числа весьма малых частиц. Каждая из этих частиц притягивается к Земле с силой, направленной вертпкально вниз и нааывае- [c.129]

Ф и г. 17. Функция Гиббса в завмсимостп от параметра упорядочения для различных отпоситель-них значений Я (по данным Пиппарда [82]). а—очень малая частица, 6—большая частица. [c.744]

Приложим в точках А а В реакции оси Ra и Rb- Разобьем тело на достаточно большое число малых частиц Mi, М ,. ... Мп и обозначим массу г-й частицы через m . Приложим к каждой частице, помимо действующей на нее активной силы F , силу реакции со стороны других частиц R , а также силу инерции 0 . На основании принципа Даламбера на каждую частицу будет действовать уравновешенная система сил Ft, Ri, ф . Следовательно, на тело будет действовать тоже уравновешенная система сил Fj, Ru Фг. Fa, Лз, Фз. Fn, Rn, Фп, Ra, Rb - Приравняем нулю сумму моментов относительно оси Агвсех сил, действующих на тело, [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...