Структура волны ударной

Структура волны ударной 291 н д. Струя, расширяющаяся свободно 425 [c.439]

Структура стационарных ударных волн в газовзвесях и парокапельных средах [c.334]

Рис. 6.3.1. Характерные структуры ударных волн и асимптотика решений ураннений перед и за волной 1 — ударная вол-па с осцилляционной структурой, 2 —ударная волна с монотонной структурой

Рис. 6.4.1. Интегральные кривые Для структуры стационарной ударной волны жидкости с пузырьками газа П])и различных скоростях волны

Рис. 6.10.7. Структуры стационарных ударных волн (изменение давления жидкости (сплошные линии) и радиуса пузырьков (штриховые линии)) в пароводяной пузырьковой смесп (ро = = ОЛ МПа, То = 373 К, 2о = = 0,05, ао = 1 мм) разной интенсивности Ре, которой соответствуют указатели

Здесь индексами 1 и 2 отмечены значения скорости газа перед и за ударной волной. В этом случае можно сказать, что система уравнений релаксирующего газа дает структуру фронта ударной волны. Разрыв (ударную волну) мы вводим, когда применяем для описания движения среды приближенную систему (2.3). [c.47]

Конечное равновесное состояние плазмы за разрывом соответствует точке Жуге на ударной адиабате волны поглощения. Скорость течения здесь равна местной скорости звука с. Результаты рассчитанной таким образом структуры волны световой детонации в аргоне представлены на рис. 5.9 [37]. Расчеты проводились при начальной плотности молекул в аргоне Л о=2,7-10 см для излучения неодимового лазера ( = = 1,06 мкм). [c.114]

Как видно из рис. 5.9, основным элементом структуры волны световой детонации является ударный разрыв. [c.114]

Глава 6 содержит анализ волновых процессов и ударных эффектов в телах из композиционных материалов. Теоретические и экспериментальные исследования в этом направлении привлекают все большее внимание. В главе представлен подробный обзор последних (по май 1973 г.) результатов, представляющих самостоятельный интерес для специалистов в области волновой динамики (анализ особенностей распространения волн в композиционных структурах, дисперсии, рассеяния и поглощения волн, ударных воздействий на композиционные материалы, а также описание экспериментальных результатов). [c.11]

В дальнейшем проводились обширные теоретические исследования стационарной структуры волн химической детонации для различных моделей газов и конденсированных взрывчатых веществ с превращением последних в газ. В газах изучалась кинетическая модель детонации, в которой волна детонации представляет собой ударную волну, сопровождаемую зоной химических реакций, идущих с конечной скоростью, в которой процессами переноса можно пренебречь. Оказалось, что в теоретически мыслимых случаях, в которых имеется решение для слабой детонации, это решение существует лишь при определенном значении скорости волны детонации, которое может рассматриваться как собственное число соответствующей краевой задачи для системы обыкновенных дифференциальных уравнений. По этой причине решение для структуры слабых волн детонации получило название собственного решения. Нейманом, изучавшим кинетическую модель волны детонации еще в 1942 г., эти случаи детонации были названы патологическими. Соответствующая связь между скоростью волны и параметрами среды является в этих случаях дополнительным граничным условием на экзотермическом скачке типа слабой детонации. [c.121]

Будем считать, что электропроводность газа является функцией температуры а = <т(Т), причем сг = О при т < Т и сг > О при Т > Т. Рассмотрим структуру магнитогидродинамической ударной волны, движущейся по газу, температура которого Т < Т. Структура ударных волн, когда проводимость всюду отлична от нуля, рассматривалась ранее в работах [4, 5]. Ограничимся для простоты случаями, когда отличны от нуля только два диссипативных коэффициента — магнитная вязкость и молекулярная вязкость или [c.215]

При выводе соотношений на поверхности разрыва и решении задачи об отражении ударной волны от абсолютно твердой стенки используется некоторая информация о характере процессов около отдельных включений дисперсной среды без полного решения задачи о динамике пробного пузырька с твердым ядром . Однако найти структуру стационарной ударной волны в рассматриваемой среде не удается без использования всей информации, содержащейся в решении задачи о динамике паровой оболочки около находящейся в жидкости нагретой частицы. В этом заключается отличие используемых в настоящей работе макроскопического и микроскопического описаний движения. При микроскопическом описании учитываются нестационарные процессы динамического взаимодействия и тепло- и массообмена около отдельного включения. В результате увеличивается размерность задачи об одномерном движении дисперсной смеси. [c.721]

Найдена структура стационарных ударных волн умеренной интенсивности в жидкости с горячими твердыми частицами. Показано, что возможны как монотонные, так и осцилляционные режимы изменения параметров течения и отдельных фаз в зоне релаксации за передним фронтом волны сжатия. Для размера включений порядка 1 мм ширина структуры стационарных волн получилась равной 30 40 см. [c.740]

Интересуясь вопросами аэродинамической генерации звука, а не структурой сильных ударных волн (см. ниже), вторым и третьим членами в (10.81) можно пренебречь. Тогда получим уравнение [c.408]

Пусть т — порядок величины времени релаксации. Как начальное, так и конечное состояния газа должны быть полностью равновесными поэтому прежде всего ясно, что полная ширина ударной волны будет порядка велпчпны tui — расстояния, проходимого газом в течение времени т. Кроме того, оказывается, что если интенсивность волны превышает определенный предел, то структура волны усложняется, в чем можно убедиться следующим образом. [c.496]

Особенности структуры ударной волны. На рис. 4.4.3 приведены результаты численного интегрирования, отображающие структуру волн со скачком (1 о1 = 1,4 Мао = 0,5) и без скачка (liJol =0,8 М20 = 3,0) в двухфазной капельной пароводяной смеси при начальном давлении ро = 1,0 МПа. [c.345]

Рис. 4.4.3. Структуры стационарных ударных воли в пароводяной капельной смеси, равновесной в исходном состоянии ро = 1,0 МПа, Го = 452 К, до = = 10 мкм а соответствует волне, распространяющейся со скоростью Da — = 0,8 (До = 385 м/с), в 1K H с массовым содержанием кагшль рго = 3,0 б соответствует волне Ло = li4 ( >о = 673 м/с) в смеси с рго = 0,5

При прохождении ударной волны через газовзвесь частпцы отбирают у газа часть его кинетической и тепловой энергии, ускоряя тем самым затухание конечных возмугценпй. Это обстоятельство проиллюстрировано на рис. 4.5.4, где приведены результаты расчета взаимодействия ударного импульса, образованного в газе, с газовзвесью. Ударный импульс в газовзвеси затухает и замедляется как за счет волны разрежения от задней неподвижной стенки (а = —0,75 м), так и за счет частиц. При этом, в отличие от чистого газа, где структура волны близка к треугольной (штрихнуиктирные линии), наличие частиц трансформирует структуру волны в холмообразную. [c.355]

Наличие в уравнениях для фронта пламени членов с S TJdx и й /с,(й)/йх описывающих процессы переноса, повышает их порядок. При этом указанным граничным условиям можно удовлетворить только при одно.м значении скорости (собстнепное значение задачи), которое определяется из решения задачи о структуре волны. Это отличает данную задачу от задачи о структуре ударной волны в газовзвеси, решение которой существует при любом сверхзвуковом значении скорости волны. [c.416]

Доказательство существования или отсутствия непрерывного решения для структуры волны i случае Do > f, когда интегральная кривая пересекает звуковую линию в особой точке, в которой Д 1 = Д 2 = Др1 = А = О, связано с исследованием системы из шести независимых дифференциальных уравнений. Этот вопрос здесь обсуждаться не будет, так как случай D > С/ при заметных объемных концентрациях пузырьков 2 10 может осуществиться только в ч11езвычайно сильных ударных волнах, когда необходим учет дробления пузырьков, фазовых переходов и других физико-химических процессов, т. е. необходимо [c.70]

Влияние полидисперсности. Вс всех обсуждавшихся экспериментах радиус пузырьков определялся с точностью (10—20)% и, кроме того, в смесях всегда имолся некоторый набор фракций. В связи с этим представляет инт( рес выявить влияние полидисперсности на распространение волн и их структуру. Соответствующее исследование выполнено В. Ш. Шагаповым (1976) в рамках модели с конечным числом фракций (1.8.6). В частности, были рассчитаны структуры стационарных ударных волн с теми же параметрами, что представлены на рис. 6.4.4 и 6.4.5, но в смесях с тремя фракциями пузырьков, когда газовая фаза в исходном равновесном состоянии разделялась на три одинаковые по [c.84]

Для задачи о структуре стационарной ударной волны имеем условия равновесия перед и за во.гаой (6.4.12), к которым сле-дЗ ет добавить [c.87]

На рис. 6.4.6 пунктиром пока аны изменения амплитуды осцилляций и их длины вдоль структуры осцилляционной ударной волны вместе с уже обсуждавг химися кривыми, полученными по двухтемпературной схеме. H i рис. 6.5.3 приведена структура волны, расчет которой по дву tTeMnepaTypHofi схеме приведен на рис. 6.4.5. На рис. 6.5.3 триведены также изменения [c.91]

Структура стационарной ударной волны определяется граничными условиями перед и за i одной. Начальное равновесное состояние перед волной онределяе хя параметрами с индексом 0 [c.125]

Расчет структуры стационарной ударной волны аналогичен расчету, описанному в 5. Отличие лишь в том, что температурная задача здесь решается вне пузырька, т. е. в скидкой фазе (т] > 1 см. такн<е 6 гл. 1, 4, 6 гл. 2). В качестве тестовых вариантов нри отладке вычислительной программы для проверки правильностп решения температурной задачи использовались варианты решения задачи о диналшке одиночного парового пузырька при заданном давлении вдали от него. [c.130]

Структура стационарных ударных волн с плавным переходом среды в однофазное состояние. Рассмотрим сначала варианты, когда не реализуются заметные значения (/ jf <С и ос-цилляционные никп давления п хвосте волны отсутствуют. Такие режимы реализуются нри ма ых и умефепных значениях В (5 1, см. (2.6.56)). [c.130]

Па рис. 6.10.7 показаны структуры стацнонарных ударных волн разной интенсивности ре = 1,4—3,0 в пароводяной пузырь- [c.130]

Увеличение объемной концентрации пара при сохранении остальных параметров смеси и при фиксированной интенсивности ударной волны приводит к уменьшению скорости волны, что, в свою очередь, приводит к уменьшению длины осцилля-ционных волн и некоторому уменьшению толидины структуры волны. [c.131]

Рис. 9-11. Результаты численного интегрирования стационарного уравнения Бюргерса—Кортвега де Фриза (расчет структуры фронта ударной волны)

Сагдеев Р. 3. О тонкой структуре фронта ударной волны, распространяющейся поперек магнитного поля в разреженной ллаз-ме, — ЖТФ , 1961, т. 31, вып. 10. [c.296]

Решение задачи (3.1) + (3.2) моделирует поведение системы нагретые частицы-паровые оболочки - жидкость за фронтом ударной волны. С использованием этого решения можно найти структуру ударной волны. Решение задачи о структуре стационарной ударной волны в жидкости с нагретыми твердыми частицами получено в следу юндем пункте. [c.734]

Структура стационарных ударных волн в жидкости с нагретыми твердыми частицами. Если известно давление в не-сундей жидкости, то из системы уравнений (3.1) определяются распределения термодинамических параметров около отдельного включения в жидкости и значение скорости фазового перехода j в зависимости от времени t. Так как система координат г, t микрозадачи движется относительно неподвижной эйлеровой системы координат стационарного одномерного движения рассматриваемой среды со скоростью г(ж). [c.734]

В работе [15] в уравнения среды включены упруговязкие члены Максвелла, описывающие процесс релаксации во времени касательных напряжений. На основе этой модели в [16] исследованг структура пррфиля ударной волны в упруговязкой среде с нелинейной зависитстью максвелловской вязкости (величины, обратной времени релаксации касательных напряжений) от параметров состояния вещества. Для одномерного движения вдоль оси я релаксационное уравнение записывается в виде [c.188]

Описанные в 3, 4 особрнности деформирования и структуры волн нагрузки и расширения металлов лежат в основе экспериментальных методов, разработанных для изучения реакции металлов на ударно-волновое нагружение и последующее расширение. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...