Ланжевена закон

Ландау уровни 102 Ланжевена закон 279 Лантан 18 [c.324]

Первым из них является инвариантность законов динамики невязкой жидкости относительно группы (18) преобразований Ланжевена [c.190]

Формула Ланжевена и закон Кюри..................518 [c.513]

ФОРМУЛА ланжевена и закон кюри [c.518]

На основании предположения о том, что элементарные частицы имеют конечные размеры, были найдены электромагнитные массы элементарных частиц — электронов и протонов. Согласно электродинамике электромагнитная масса электрона аналогична его коэффициенту самоиндукции ). Взаимосвязь между полевой п неполевой массами еще не полностью изучена, однако существует мнение, что дальнейшие исследования строения вещества позволят построить теорию, объясняющую природу массы тел конечных размеров на основании законов электродинамики. В этом случае инертность вещества пришлось бы рассматривать не как первообразное его свойство, а как вторичное. С этими вопросами, в частности, связаны высказывания П. Ланжевена, который рекомендовал идти в исследованиях не от механики к электродинамике, а наоборот ). [c.227]

Определение размера однодоменных частиц дисперсной ферромагнитной фракции [34]. У.меньшение размера ферромагнетика до размера, когда образование доменной структуры энергетически невыгодно, приводит к тому, что частица в любом поле остается многодоменной и перемагничивание осуществляется вращением ее вектора намагниченности полем. При дальнейшем у.меньшении размера частиц энергия анизотропии уже не удерживает вектор намагниченности в направлении легкого на.магничивания. Энергия анизотропии такой частицы КУ (V — объем частицы К — константа анизотропии) приближается к кТ. Начиная с этого момента, вектор намагниченности частиц начинает флуктуировать и температурная зависимость намагниченности подчиняется закону Ланжевена для парамагнетиков. Поскольку магнитный момент ферромагнитной частицы велик по сравнению с атомным моментом парамагнетика, описанное явление названо суперпарамагнетизмом . Вероятность самопроизвольного перемагничивания очень быстро увеличивается с уменьшением размера частиц для сферической частицы Ре [c.319]

Если число электронов в атомах вещества является нечетным или если среди электронных оболочек атома имеются такие, на которых спины электронов не скомпенсированы (например, d-оболочка в переходных металлах), атом может обладать результирующим магнитным моментом л благодаря наличию неспаренных или нескомпенсированных спинов электронов (ц измеряется в магнетонах Бора). Такие атомы называются магнитйыми, а система далеко отстоящих друг от друга атомов, подвергнутая действию магнитного поля, обнаруживает некоторую степень ориентации атомных магнитных моментов. Этой ориентации препятствует термическое возбуждение. Закон, выражающий зависимость намагниченности М совокупности таких атомов от величины приложенного магнитного поля Н, известен как закон Ланжевена (фиг. 1) [c.279]

Впервые законы моделирования при сохранении числа Маха для политропного уравнения состояния вывел Ланжевен (см. прим. на этой стр.) при помощи инспекционного анализа уравнений движения сжимаемого невязкого газа без учета сил тяжести. Мы изложим результаты Ланжевена в несколько обобщенном виде. [c.146]

Относительно второй гипотезы можно сказать, что впоследствии потребовалась специальная работа Ланжевена, где на основе многочисленных расчетов показано, что если в газах нет химического взаимодействия между молекулами, то любой закон взаимодействия между молекулами приводит к одинаковым результатам в пределах незначительной погрешности. Сейчас мы можем только гадать, является ли эта гипотеза гениальной догадкой Максвелла или он пришел к ней, проделав многочисленные расчеты, повторенные впоследствии Ланже-веном. [c.54]

Полученная формула носит название закона Кюри — Вейсс а, а величина С называотся постоянной Кюри. Функция Ланжевена, выраженная формулой 182 [c.182]

Это уравнение можно было бы назвать уравнением Ланжевена для прецессии спина. Но как хорошо известно в теории броуновского движения, случайная сила, действующая на броуновскую частицу, необходимо приводит к появлению в уравнении движения силы трения — факт, выражающий очень общий закон природы (чтобы с ним ознакомиться,. обратитесь к флук-туационно-диссипативной теореме). Возможное выражение для члена с трением для уравнения (6.5.16) было предложено Гильбертом [Gilbert, 1956]. Этот член имеет тот же вид, что и R, т. е. уравнение (6.5.16) заменяется уравнением [c.371]

Линейный характер зависимости политерм в парамагнитной области температур показывает, что в исследуемой системе выполняется закон Кюри-Вейса мол ) = мол> мол постоянная Кюри, 0 -парамагнитная температура Кюри. При преобразовании уравнения Ланжевена для парамагнитных веществ получаем формулу для расчета эффективного момента в парамагнитной области, выраженного в боровских магнетонах Цдфф =2-84 [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...