Волна обратная

Хотя ясно, что граничная эффективная длина волны обратно пропорциональна температуре, было бы удобно иметь явное соотношение, которое их связывает. Предлагались различные формы этого соотношения, например [49] [c.372]

Важно запомнить, что у открытого конца трубы 1 — 1 всегда зарождаются отраженные волны обратного знака по отношению к прямым волнам, подошедшим к этому концу), закрытого же конца трубы 2 — 2 всегда зарождаются отраженные волны того же знака, что и прямые волны, подошедшие к этому концу. [c.362]

Установление квазистатического однородного напряженного и деформационного состояния в образце достигается в результате интерференции упруго-пластических волн [373]. Время и степень выравнивания напряжений по длине образца определяются частотой взаимодействия волн, обратно пропорциональной длине образца. Поэтому с повышением скорости деформации обеспечение необходимой равномерности возможно только при сокращении длины образца [136]. При высокоскоростных испытаниях выравнивание напряжений по длине рабочей части образца требует определенного времени, сравнимого с временем испытания. С повышением скорости деформирования это время составляет все большую часть времени испытания при неизменной длине образца. По этой причине для высокоскоростных испытаний неприемлемы пропорциональные образцы, принятые для статических испытаний. Их применение приводит к локализации деформации и разрушения вблизи нагружаемого конца при достижении так называемой критической скорости удара [81, 129], а также к появлению ряда других аномальных эффектов, не характеризующих действительное механическое поведение материала. [c.90]

В ультразвуковых дефектоскопах используются пьезоэлектрические эффекты некоторых кристаллов, например кварца и титаната бария, выражающиеся в том, что под действием механических колебаний (в данно.м случае колебаний ультразвуковой волны) на обкладках кристаллической пластинки появляется переменное электрическое напряжение (электрические заряды переменного знака). Ультразвуковые колебания преобразуются, таким образом, в электрические (так называемый прямой пьезоэлектрический эффект). Наоборот, при подводе к пластинке переменного электрического напряжения от генератора высокой частоты, пластинка сжимается и растягивается соответственно колебаниям приложенного напряжения, т. е. она начинает излучать ультразвуковые волны (обратный пьезоэлектрический эффект). [c.362]

Таким образом, коэффициент сопротивления трению при возбуждении высокочастотных колебаний жидкости стоячей волной обратно пропорционален корню квадратному из акустического [c.101]

Волна, идущая от регулирующего органа—источника возмущения, называется прямой волной, а волна, возникающая от начала трубопровода,—обратной волной. Обратная волна, т. е. функция < x- at), возникает в трубопроводе только через, [c.31]

Если существуют колебания температуры воздуха и с другой стороны ограждения, то в последнем образуется вторая волна обратного направления. При этом каждая волна рассчитывается независимо с сохранением указанного выше предположения, а за-,тем для каждого мо1№ента времени в каждом сечении складываются полученные расчетом две гармоники, которые в общем случае могут иметь разные амплитуды, разные начальные углы и разные периоды колебаний. Если периоды колебаний одинаковы, достаточно сложить комплексные числа, выражающие радиусы-векторы соответствующих гармоник в противном случае надо складывать непосредственно гармоники, выраженные косинусоидой или синусоидой. [c.160]

Результаты, аналогичные рассмотренным выше, можно получить и при использовании для работы в режиме автоколлимации высших пространственных гармоник. Особо следует отметить лишь один частный случай. При ф л/2, Ё1 = б2 = 1, 0 = 0,5, 2х sin ф = р (р — четное) коэффициенты отражения по энергии W% -поляризованной волны решеткой с основанием из идеального магнетика (случай, представляющий интерес для акустики) и W-p Я-поляризованной волны решеткой с идеально проводящим основанием стремятся не к нулю, а к единице. Это связано с тем, что в пределе параметры решетки и первичной волны приобретают такие значения, при которых наблюдается так называемый геометрический резонанс. На его существование у полупрозрачных ножевых решеток указывается в [25]. В результате численного анализа автоколлимационного отражения в условиях геометрического резонанса в [84] показано, что при решении задачи охвата широкой области углов падения ф, близких к 90°, с высоким уровнем отражения энергии первичной волны обратно в передатчик следует использовать решетки небольшой глубины. [c.176]

Таким образом, изменение энергии рассматриваемого участка волны обратно пропорционально изменению его длительности. Если коэффициенты Доплера и D2 меньше единицы, то соответствующий участок волны сжимается, а его энергия увеличивается. Заметим, что если границы системы обладают линейными потерями, то изменение энергии волны при каждом отражении от движущихся границ будет в раз меньше, где 2 коэффициенты отражения волн от [c.147]

Так как амплитуда сферической волны обратно пропорциональна расстоянию от источника, выражение комплексной амплитуды сферической волны будет иметь вид [c.25]

В разд. 5 этот метод численного анализа используется в сочетании с данными экспериментов для составления определяющего уравнения полиметилметакрилата. В разд. 6 исследуется эволюция плоских продольных волн в полупространстве из полиметилметакрилата. Показано, чтЬ развитие этих волн сильно зависит от величины заданного скачка скорости в частности, время, необходимое для образования стационарных волн, обратно пропорционально указанной величине. [c.151]

СТОИТ в ТОМ, ЧТО время образования стационарной волны обратно пропорционально величине заданного скачка скорости. [c.163]

НИИ 1. мм. в ИК-спектроскопии удобнее пользоваться обратной линейной дисперсией, выраженной в см /мм. В связи с тем что дисперсия. материала приз.мы сильно зависит от длины волны, обратная линейная дисперсия спектральных приборов для видимой и УФ-области спектра сильно увеличивается (т. е. ухудшается) с увеличением длины волны (рис. П.4,а). В ИК-спектральных приборах наблюдается обратная зависимость (рис. И.4,6). [c.125]

Здесь мы рассмотрели простейшее решение уравнений Максвелла в пустоте — бегущую плоскую монохроматическую волну. В дальнейшем будут рассмотрены и другие решения. Сферические монохроматические волны, у которых поверхности постоянной фазы представляют собой концентрические сферы, изучаются в 1.5. В отличие от плоской волны, амплитуда которой всюду одинакова, амплитуда сферической волны обратно пропорциональна расстоянию до центра. [c.17]

Таким образом, профиль волны колеблется между двумя крайними положениями / и II (рис. 156). Период этого колебания, очевидно, будет 2-/о мы назовем - периодом волны. Обратное число 1/- представляет число колебаний в единицу времени его мы назовем частотой колебаний, очевидно, [c.412]

По продуктам детонации от места первоначального контакта распространяется волна обратного направления, за которой давление р и скорость-газа V выравниваются с давлением и скоростью среды за ударной волной. Величина давления в -ударной волне, таким образом, зависит от свойств- [c.290]

Опытом установлено, что поглощение в большой степени зависит от частоты звука. Можно также теоретически показать, что потери энергии звуковой волны обратно пропорциональны квадрату длины волны и, следовательно, прямо пропорциональны квадрату частоты звука. Звук частоты 10 000 гц испытывает поглощение, в 100 раз большее, чем звук частоты 1000 гц, и в 10 ООО раз большее, чем звук частоты 100 гц. Этим, например, объясняется тот факт, что, стоя рядом со стреляющим орудием, мы слышим резкий звук, тогда как вдали от орудия звук выстрела кажется более мягким. Забегая несколько вперед, укажем, что звук выстрела, как и всякий короткий звуковой импульс, представляет собой целый набор звуковых частот, начиная от низких инфразвуковых и кончая частотами в несколько тысяч герц. Именно высокие частоты, присутствующие в звуке выстрела, делают его резким. Но звуки высоких [c.83]

При разработке технологии следует учитывать, что давление взрывной волны обратно пропорционально квадрату расстояния между изделием и зарядом. Кроме того, необходимая степень воздействия взрыва на заготовку определяется также механическими свойствами последней. Принимая во внимание эти условия, а также размеры будущего изделия, можно рассчитать величину заряда, требуемую для совершения полезной работы, т. е. для деформирования металла без его разрушения. [c.291]

Таким образом, получаем интересный закон асимптотического затухания цилиндрических ударных волн, согласно которому интенсивность ударной волны обратно пропорциональна расстоянию в степени три четверти. (Заметим, что здесь не рассматривается особый случай, Л = / = О, когда лучи локально параллельны, поскольку, как установлено в разд. 1.12, геомет-трическая акустика неприменима асимптотически, если площадь трубки лучей не увеличивается.) [c.242]

Таким образом, вместо отражения световых волн от зеркал резонатора, помещаемых вблизи торцов активного элемента (или на самих торцах), можно использовать эффект брэгговского отражения световых волн на периодической структуре внутри активного элемента по всей длине. В результате возникает высокоселективная по длине волны обратная связь — так называемая распределенная обратная связь (сокращенно РОС). РОС-лазер генерирует излучение с длинами волн значения которых удовлетворяют условию (2.15.27) и находятся в пределах ширины линии усиления. [c.256]

Линейный радиус кружка Эри прямо пропорционален длине волны, обратно пропорционален относительному отверстию и не зависит непосредственно от диаметра телескопа. При одинаковом относительном отверстии (например, 1 5) небольшой любительский телескоп и телескоп-гигант построят для одной и той и е длины волны оди- [c.50]

Другие волны могут быть представлены в таком же общем виде, как (24.1), но поверхности равной фазы у них не плоски, а их амплитуды — не постоянны. В следующей главе мы увидим, что излучаемые точечным источником сферические волны описываются уравнением, аналогичным (24.1). Амплитуда сферической волны обратно пропорциональна расстоянию г от источника, а фаза <р = (<о/с) (д —а ) —прямо пропорциональна г. Поэтому поверхностями постоянной фазы в данном случае являются сферы, расширяющиеся по мере удаления от источника. Амплитуда и фаза сферической волны, как и у плоской, являются функциями лишь одной координаты. [c.295]

Таким образом, фаза отраженной волны определяется удвоенным кратчайшим расстоянием от точки приема (излучения) до поверхности. Амплитуда отраженной волны обратно пропорциональна корню из гауссовой кривизны поверхности. При увеличении радиусов кривизны отраженный сигнал возрастает. Физически это объясняется следующим образом. С увеличением радиуса кривизны растет размер первой зоны Френеля. Первая зона является эффективным отражателем звука, а остальные зоны гасят друг друга. Следовательно, с возрастанием радиуса кривизны увеличивается площадь поверхности, активно участвующей в формировании отраженного поля. [c.61]

Отражение света, происходящее из-за нелинейности среды и пространственного периодического изменения амплитуды поля, позволяет расширить наши представления о воз1 южных способах реализации положительной обратной связи в квантовых генераторах. До сих пор мы полагали, что положительная обратная связь между полем излучения и активной средой, необходимая для превращения усиливающей системы в автоколебательную (см. 225), осуществляется с помощью зеркал, отражающих волны обратно в резонатор. Рассмотренное выше нелинейное отражение света служит физической основой для иного способа реализации положительной обратной связи, применяющегося в некоторых лазерах. Пусть кювета К представляет собой активную среду (см. рис. 41.3). В направлении оси л имеет место периодическая неоднородность среды за счет нелинейных эффектов. Интерферирующими пучками / и //, создающими оптическуро неоднородность, могут быть пучки возбуждающего излучения. Следовательно, в данном случае отражение будет происходить в результате модуляции коэффициента усиления активной среды. Спонтанное излучение среды, испущенное в направлении оси х, будет отражаться от неоднородности и возвращаться в активную среду, что и соответствует обратной связи. Для некоторых частот обратная связь будет положительной, и при выполнении пороговых условий возбудится генерация излучения в направлении оси х. [c.828]

Изложенное позволяет оценить явление откола, которое может иметь место при отражении волны напряжений от поверхности тела. Механизм откола сводится к тому, что при отражении волны нагрузки от поверхности тела возникает отраженная волна, обратная прямой. Прямая и обратная волны нагрузки интерферируют между собой и создают такое результирующее распределение напряжений в теле, интенсивность которого может превысить предел прочности материала, что приводит к разрушению (отколу). Количественную оцеь ку явления откола можно получить с помощью приведенных выше соотношений. Откол происходит, когда [c.79]

Тропосфера отражает первичную воздушноударную волну обратно в направлении земли. Эта волна ближнего отражения поступает на поверхность земли в радиусе 50—160 км от места взрыва. Поскольку явление отражения зависит от слоев температурной инверсии и ветров струйных течений в тропосфере, рекомендуется выбирать дни проведения взрывов, исходя из оптимального комплекса тропосферных условий для минимализации эффекта воздушноударной волны ближнего отражения. [c.99]

Как известно, в потоках частиц, в линиях передач с активными элементами и вообще в неравновесных средах возможно распространение волновых возмущений с т. н. отрицательной псевдоэнергией , т. е. волн, возбуждение к-рых приводит к уменьшению энергии системы. Если такая волна обратная, (f /tu)(d o/df ) < О, то направление перекоса энергии в ней будет совпадать с направлением фазовой, а не групповой скорости. [c.383]

Обычно длина периода траектории частицы в ондуляторе Л/д 1 см, т. к, она должна быть больше его апертуры, определяемой поперечными размерами пучка (й1 мм). Более жёсткое излучение (с энергией кван-тов йсощанс— ) при меньшей эффективности генерации испускается в ондуляторах с 1 см. Такими ондуляторами могут служить, напр., эл.-магн. волны (обратный Комптона эффект) и кристаллы. Кристаллы устанавливаются на краю рабочей области синхротронов, на выходе линейных ускорителей электронов, а также в элегстронных каналах протонных синхротронов. Поляризов. пучки фотонов, испускаемые электронами в поле поляризованной эл.-магн. волны или в кристалле (когерентное тормозное излучение, каналированное излучение), используются в ядерной физике и физике высоких энергий. [c.408]

Отсюда видно, что с указанной точностью о является монотонно растущей функцией от os ф экспоненциально убывает при возрастании угла наклона лент решетки а с увеличением длины волны обратно пропорционально %. Из выражения для ао следует, что решетка ведет себя подобно идеально отражающей плоскости, параллельной хОу и помещенной в точку Zo = /I созгр — Д. Величину Д = созгр (г1>)/2л можно рассматривать как глубину проникновения поля внутрь решетки. Она монотонно уменьшается от I 1п 2/л при гр = О до нуля при гр -> 90°. Пренебрегая величинами порядка ехр (—4лб), получаем в случаегр =0 о1 = 4х созф ехр (—2лб), что совпадает с формулами из [240]. Отметим, что проанализировать дифракционные свойства решетки для х <с 1 в - и Я-поляризации можно и на основе формул из [6], погрешность которых не зависит от б. [c.74]

Тенеобразующая волна обратна по знаку волне, излучаемой круглой пластиной, колеблющейся с той же фазой и амплитудой, что и у падающей волны. Пластина имеет радиус шара (г = а), центр диска совпадает с центром шара, нормаль совпадает с направлением распространения падающей волны. Для того чтобы произвести интегрирование по поверхности пластины в асимптотическом приближении со), выберем полярные координаты Го, Фо, лежащие в плоскости пластины. Плоскую волну определяют формулой е / = , Q-ikR/ff можно представить в виде [c.312]

Анализ распространенйя волн проводится аналогично анализу хода лучей, надо лишь вместо эллипсоида лучевых скоростей пользоваться эллипсоидом волновых нормалей. Направление распространения волны задается вектором п. Находится сечение эллипсоида (41.15) плоскостью, перпендикулярной п и проходящей через центр эллипсоида. Колебания вектора О возможны лищь в направлениях, параллельных главным осям эллипса в сечении эллипсоида. Фазовые скорости волн обратно пропорциональны длинам соответствующих главных осей эллипса. Однако для анализа распространения света в анизотропных средах удобнее- пользоваться понятием лучевой поверхности, а не поверхности волнового фронта. [c.270]

Первый член правой части соответствует волне, распространяю-7цейся из центра (начало координат), второй член соответствует волне обратного направления (отраженная волна). Решение (9.142), как и решение (9.138) для случая однородных колебаний, изображает движущуюся волну. [c.291]

Предохраиитешное устройство служит для защиты ацетиленовых генераторов, трубопроводов и резввоткавевых рукавов от проникновения в них взрывной волны обратного удара пламени, а также от перетекания воздуха н кислорода при веисправвоств огне й в регулирующей аппаратуры. [c.34]

Часть волны, расположенная выше статического уровня, называется гребнем волны (рис. XXVI. 1,а). Самая высокая точка гребня называется вершиной волны. Часть волны между двумя гребнями, расположенная ниже статического уровня, называется впадиной (ложбиной), а самая низкая точка впадины — подошвой волны. Вертикальное расстояние между вершиной и подошвой волны есть высота волны к. Длина волны X — горизонтальное расстояние между двумя смежными вершинами или подошвами волны. Отношение высоты волны к ее длине называется крутизной волны, обратная величина — Я//г — пологостью волны. [c.514]

Переходя теперь к более важной задаче, мы предположим, что переменная среда простирается только до точки л = х , за которой тотность сохраняет то значение, которое она имеет в этой точке. Поаожительная волна, распространяющаяся сперва в однородной среде с плотностью, пропорционачьной х , переходит в точке X = х в переменную среду с плотностью, пропорциональной х , а затем снова, в точке х = Х2, в однородную среду, па этот раз с плотностью, пропорциональной х . Скорости распространения волны обратно пропорциональны квадратным корням из плотностей, так что, если а есть показатель преломления между крайними средами, то [c.259]

Выше мы подробно рассмотрели одномерную задачу о распространении волны через слой флуктуирующей среды. Однако в реальных условиях (трехмерная среда), прежде чем станет определяющим отражение волны (обратное рассеяние), существенную роль будет играть рассеяние на малые углы (поперечная диффузия волны). Статистическое описание волнового поля для этого случая будет рассмотрено в последующих главах книги. Теория инвариантного погружения, описанная выше для одномерной задачи, легко обобщается и на трехмерный случай [162]. Это позволяет, в принципе, установить условия, при которых можно пренебречь обратным рассеянием. Однако, учитывая, что в пастоящее время еще пе имеется конкретных результатов в данном направлении, мы пе будем на этом останавливаться. [c.246]

Отметим, что зависимость поля преломленной волны от координаты z при X = i i/sin 01, согласно (5.34), имеет вид Pf = А (I + В) (т - sz/ )". Та же зависимость получается при любых фиксированных значениях д и i и при Z - - оо. Таким образом, при удалении от границы поле спадает не по экспоненциальному закону, как в случае гармонической волны, а значи-телы10 медленнее — обратно пропорционально величине удаления. Это нетрудно было предвидеть заранее. Глубина проникновения звукового поля при полном отражении монохроматической волны обратно пропорциональна частоте. Поэтому характер спадания поля импульса определяется поведением его спектральной плотности Ф(ш) на низких частотах. Представляя поле (5.8) в нижней среде в виде [c.121]

Однако последующее развитие сейсмометрической техники позволило обнаружить в зоне тени слабые и замедленные Р-волны при отсутствии 5-волн. Это объяснили, предположив существование внутреннего ядра Земли, которое может отражать волны обратно в теневую зону. Таким образом, вообще говоря, Земля имеет тонкую кору, толстую 1мантию (в ней скорость как Р-, так и 5-волн возрастает с глубиной), внешнее ядро и внутреннее ядро. [c.381]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...