Структура поля

В разд. 2.7 отмечалось, что с ростом значения критерия Уе форма пузырька может существенно отличаться от сферической, принимая вид сферического сегмента (см. рис. 19). В рамках разд. 2.7 была рассмотрена упрощенная модель течения жидкости около поверхности пузырька и определена скорость его свободного подъема. В данном разделе рассмотрим задачу о стационарном массообмене между таким пузырьком газа и жидкостью. Будем считать, что внутри газового пузырька и на бесконечном удалении от него концентрация целевого компонента поддерживается постоянной. Рассмотрим структуру поля концентрации целевого компонента в рассматриваемой системе, следуя [92]. Основными [c.257]

Рис. 80. Структура поля концентраций вокруг пузырька, имеющего форму сферического сегмента.

Кинематика традиционно включает вопросы, связанные с изучением геометрических аспектов движения в трехмерном аффинном пространстве. Структура поля скоростей и поля ускорений твердых тел анализируется с помощью аппарата дифференциальной геометрии и теории ортогональных операторов. Создается теоретическая основа для введения и расчета основных динамических характери- [c.10]

Турбулентный поток в трубе по структуре поля осредненных местных скоростей можно условно разделить па две части на основной поток, имеющий сравнительно небольшое уменьшение у с ростом радиуса г от нуля (турбулентное ядро потока), и на пристеночный кольцевой слой малой толщины 6 (см. рис. 22), где имеет место большой отрицательный градиент скорости и интенсивное ее уменьшение до нуля. Этот слой иногда называют пограничным слоем в трубе или пограничной пленкой. [c.84]

Рис. 106. Фотографии структуры поля излучения различных поперечных мод лазера с круглыми зеркала.чи

С другой стороны, влияние интегральной толщины контролируемого изделия, вдоль соответствующих направлений, на величину погрешности измеренных проекций ЛКО обусловливает формирование характерной пространственной структуры поля ошибок реконструируемого ЛКО при воспроизведении неоднородных по толщине изделий и изделий сложной формы, что неизбежно затрудняет обнаружение локальных дефектов на фоне таких ложных неоднородностей, особенно в зонах с резкой разнотолщинностью. Сохранение постоянного уровня ошибок в каждой проекции дало бы аддитивную добавку, одинаковую в каждом элементе томограммы, но не привело бы к возникновению маскирующих структур. [c.418]

Визуализация акустических полей. При одновременном озвучивании значительного объема изделия с применением методов отражения или прохождения для обнаружения дефектов на поверхности изделия возникает акустическое поле. В 50-е годы господствовало представление, что достаточно сделать видимым распределение амплитуд этого поля, чтобы получить довольно точное представление о расположении дефектов в изделии. В действительности дифракционные явления при взаимодействии волн с дефектами, а также сложная структура поля преобразователя существенно усложняет задачу расшифровки результатов контроля. [c.392]

Формальная структура поля силы тяготения и электростатического поля одна и та же [c.21]

В информационной структуре поля зрения оператора должна быть четко представлена информация 1) о качестве вступающих в производство основных и вспомогательных материалов 2) о качестве продукции в разных стадиях готовности 3) о состоянии орудий производства (технологического оснащения) 4) о режиме работы. [c.56]

Информационная структура подачи информации и получения обратной связи (показания приборов после воздействия оператора на органы управления) должна строиться по принципу постепенного подвода оператора к действию. Иными словами, художник-конструктор при организации поля зрения должен как бы проделать за оператора часть его производственной мыслительной деятельности. Это достигается прежде всего максимальным упрощением информационной структуры поля зрения оператора и исключением той информации (зрительных раздражи- [c.56]

Исследования показали, что характер изменения свойств при окончательном старении стали с аустенитной структурой, полу- [c.43]

Свойства блочных полимеров и пленок как гомогенных систем в известной мере отличаются от свойств гетерогенных полимерных систем, к которым, в частности, относятся полимерные покрытия и клеевые соединения. В свою очередь анализ показывает, что в формировании структур поли.мерных покрытий и клеевых прослоек наблюдается определенная аналогия. Поэтому целесообразно остановиться на рассмотрении особенностей строения и формирования полимерных покрытий, как наиболее изученных в настоящее время. [c.45]

Рве. 3. Структура поля волны T-Eie в прямоугольном волноводе сплошные линии — силовые линии электрического поля, пунктирные — магнитного поля- [c.308]

Рис. 5. Структура поля волны ГМ, 1 в прямоугольном ВОЛНО воде.

Аналогично можно построить распределение полей в В. к, любого поперечного сечения. На рис. 6—9 показаны структуры полей для мод внутри В. м. круглого сечения. Простейшей является мода ТЕц (рис. 9), и-рая топологически соответствует волне в пря- [c.309]

Рис. 8. Структура поля волны ГМ]1 в круглом волноводе.

Рис. 9. Структура поля волны ТЕ у, в круглом волноводе.

При R d IX (зона дифракции Френеля) начинает сказываться неоднородность амплитудной структуры поля в поперечном сечении пучка, из-за чего пучок плавно расширяется, и на ещё больших расстояниях, где R dP-1 к (дальняя зона, или зона Фраунгофера), он превращается в В. с локально сферич. фронтом. [c.321]

Вычислить кинетическую энергию Т системы как функцию лагранжевых координат qi, обобщенных скоростей д,-, времени I. Чтобы найти Т, полезно использовать теоремы кинематики о структуре поля скоростей, а также теоремы Кёнига. Удобно бывает вычислить [c.540]

Упражнение 2. Наблюдение структуры мод и измерение их угловой расходимости. Диаметр диафрагмы 9 уменьшите так, чтобы осуществить выделение одной основной моды. С помощью линейки на экране 8 измерьте размер пятна и определите угловую расходимость излучения. Далее при широко раскрытой диафрагме произведите измерение угловой расходимости в режиме генерации многих поперечных мод. Затем выделите отдельные высшие поперечные моды. Этого можно достичь путем небольшой разъю-стировки зеркал резонатора, поскольку чувствительность разных поперечных мод к разъюстировке зеркал различна. Другой способ заключается в использовании тонких металлических проволочек, которые вносятся в луч лазера внутри резонатора. Зарисуйте структуру поля и измерьте угловую расходимость наблюдающихся поперечных мод высших порядков. [c.307]

Рассмотренные до сих нор теории пластичности основывались на гипотезах формального характера реальная структура поли-кристаллического материала и хорошо известная картина пластического деформирования кристаллических зерен при этом совершенно не принимались во внимание. Такой подход имеет свои преимуп] ества и недостатки. С одной стороны, обилие законы пластичности, сформулированные для нроизвольного тела безотносительно к его физической природе, позволяют охватить единообразным способом широкий круг явлений — пластичность металлов, предельное равновесие грунтов, хрупкое разрушение горных пород и бетона и так далее. Такая общность чрезвычайно подкупает действительно, экспериментатор с удивлением обнаруживает, что макроскопическое поведение тел самой разнообразной физической природы оказывается поразительным образом сходным. Оказывается, что это поведение егце более поразительным образом может быть приблизительно хорошо описано при помощи уравнений, полученных из некоторых априорных гипотез достаточно формального характера. Но при более детальном изучении опытных данных оказывается, что при внешнем глобальном сходстве обнаруживаются и различия в поведении разных материалов. Эти различия связаны с тем, что микромеханизмы не только неунругой, но даже упругой деформации не одинаковы. Поэтому естественно стремление к тому, чтобы положить в основу теории пластичности некоторые физические представления о протекании пластической деформации. Нужно признать, что мы еш е далеки от возможности построения макроскопической теории, основанной на анализе и описании процессов, происходящих на микроуровне. Теория скольжения Батдорфа и Будянского, которая будет схематически изложена ниже, отнюдь не может быть названа физической теорией. Однако положенные в ее основу гипотезы в определенной мере отражают процессы, происходящие внутри отдельных кристаллических зерен, хотя и не воспроизводят их точным и полным образом. Пластическая деформация единичного кристалла происходит за счет сдвига в определенной кристаллографической плоскости в определенном нанравлении. Совокупность плоскости скольжения и направления скольжения в этой плоскости называется системой скольжения. Система скольжения задается парой ортогональных еди- [c.558]

Внутри ячеек поток движется вверх, а по их перифе-, рии—вниз. При числах Рэлея, меньших 1700, движение жидкости отсутствует и теплота переносится теплопроводностью. При числах РЗлея, превышающих 47000, ячеистая структура поля потока начинает разрушаться и режим движения между пластинами переходит в турбулентный. [c.182]

В связи с этим возникла теория тонкого пограничного слоя на границах вязкой жидкости — тонкого слоя, внутри которого нельзя пренебрегать вязкостью. В этой теории принимается, что имеется основной поток жидкости, которую можно рассматривать как идеальную, и имеется тонкий пограничный слой, внутри которого жидкость рассматривается как вязкая на границе пограничного слоя этидватечения непрерывно сопрягаются. Существенно отметить сразу, что такое представление о структуре поля скоростей вязкой жидкости приемлемо во многих типичных классах задач, но в ряде случаев эта точка зрения не отвечает действительности. Подробное знакомство с теорией пограничного слоя позволяет более определенно разъяснить и выделить задачи, в которых эта теория перестает успешно действовать. [c.254]

Созданный таким образом реактивный зонд приводит к рассеиванию локальной энергии СВЧ, что воспринимается тем или иным приемником 4 (излучающей антенной в моностатиче-ской схеме, эталонной антенной в би-статической схеме, детектором в волноводной схеме). С помощью соответствующих схем 3 из принятого сигнала выделяется информация об амплитуде, фазе и поляризации электромагнитного поля в точке падения света на плоскость фотоуправляемой пластины и можно получать картину исследуемого поля, т. е. исследовать структуру поля. [c.244]

Для более подробного рассмотрения вопроса о пространственной структуре поля ошибок немоноэнергетичности в приближении (57), (58) после подстановки в (59), воспользовавшись приведенным выше разложением в степенной ряд In > получим [c.418]

Видно, что такая томограмма представляет собой сумму двух распределений точной структуры контролируе-мого объекта (54) и изображсткя поля ошибок немоноэнергетичности. Пространственная структура поля ошибок немоноэнергетичности обладает заметной неоднородностью и принципиально отличается от действительной структуры контролируемого изделия. В частности, из (65) [для пространственного распределения относительной локальной погрешности в определении ЛКО имеем [c.419]

С целью расширения спектра углеродных волокон, пригодных для использования в качестве автокатодов, были проведены дополнительные исследования волокон различной структуры стеклоуглеродные волокна (аморфная структура), полые волокна (фибриль-ная структура), пироуглеродные волокна (высокая степень ориентации). [c.158]

При д и п а м и ч. дифракции в условиях лауэвского пропускания значит, часть интенсивности поля проходит через толстые ( з> 1(Г ) кристаллы, практически не ослабляясь. Это явление и наз. А. п. э. При динамич. дифракции в кристалле устанавливается пространственно-неоднородная структура поля с масштабом неоднородности порядка размеров элементарной ячейки кристалла. Для правильного описания ослабления интенсивности такого поля показатель экспоненты в (1) должен учитывать не только величину фотоэлектрического поглощения, но и пространственную структуру поля. [c.89]

Структура поля систомы излучателей зависит от их взаимного расположения, общей конфигурации системы, фазовых и амп.литудных соотношений между токами в излучателях и в пассивных элементах и т. д. [c.95]

Волноводные моды (волноводные волны). В В. м. могут возбуждаться разл. типы волн, отличающиеся структурой эл.-магн. поля и частотой (моды). Волноводные моды находят из решения Максвелла уравнений при соответствующих граничных условиях (для иде-альных проводников равенство нулю тангенциальной составляющей электрич. поля). Поперечная структура полей в В. м. определяется скалярной ф-цисй ц) х, у), удовлетворяющей ур-нию идеальной мембраны с закреплёнными (ф 5=0) или свободными (йф/<Эп 5=0, п — нормаль к границе S) краями в зависимости от типа поляризации эл.-магн. поля. Задача о собств, колебаниях мембраны имеет бесконечное, но счётное мношестнэ решений, соответствующих дискретному набору действительных собств. частот. Каждое из этих собств. колебаний соответствует либо нормальной волне, распространяющейся вдоль В. м., либо экспоненциально убывающей или нарастающей колебат. модам. [c.308]

Рис. 4. Структура поля волны TFii в прямоугольном волноводе.

Рис. 7. Структура поля волны TEti в круглом волноводе.

Иногда, особенно на миллиметровых волнах или при передаче большой мощности, применяют т. н, сверхраз-мерные В, м., сечение к-рых настолько велико, что в вих может распространяться не только осн. волна, но и неск. других волн. При атом возможен нежелат. процесс преобразования — перехода энергии от одного типа волны к другому. Такие преобразования происходят на любой нерегулярности, напр. на изгибе В. м., ва неточном (со смещением или изломом) стыке двух волноводных секций и т. д. Для предотвращения преобразований и для ослабления вызываемого ими нарушения структуры поля применяют, в частности, разл, корректирующие диэлектрич, пластинки, вводимые внутрь Б. м. Используя ферритовые материалы, можно создать В. м. с невзаимными свойствами (обычно одно-модовые), в к-рых волны одного и того же типа, рас-пространяюпщеся в противоположных направлениях, имеют разл. свойства. Такие системы используют в качестве СВЧ-вентилей. [c.309]

В волноводных системах, кроме того, моды различаются поперечной структурой полей. Каждой моде могут быть сопоставлены фазовые и групповые скорости. Ол, [поч-иый импульсный сигЕШЛ, запущенный в мно1омодовую систему, распадается на серию отд. сигналов, распространяющихся с разл. групповыми скоростями (рис, 4). [c.645]

Кииеыатич. приближение становится неприменимым, если линейные размеры идеального кристалла см. Д. р. л. в это.ч случае описывается динамической теорией, согласно к-рой удельная и интегральная отражающие способности идеального кристалла и структура поли в его объёме полностью отличны от результатов кинематич. теории Д. р. л. [c.673]

Существенны т. п. и м и е д а н с н ы е л о в е р х-н о с т и, т. е. поверхности с заданным, фиксироваппым на них значением полевого И. Фактически фиксация осуществляется (в большинстве случаев приближённо), когда структура поля под поверхностью неизменна и определяется к.-л. свойствами среды пли формирующих поло устройств. Так, при падении волны на хорошо поглощающую среду волна уходит в глубь среды почти по нормали, независимо от угла падения, следовательно, входной И. можно считать фиксированным и [c.129]

Условие фазового синхронизма (1) обеспечивает длительное, по сравнению с периодом колебаний T = ijf (/ — частота), синфазное взаимодействие электронов с волной, если она имеет отличную от нуля продольную компоненту электрич. поля (-b"w = tO). Волна с такой структурой поля формируется с помощью замедляющей системы 3 (рис. 1), в качестве к-рой часто используются волноводы с периодически изменяющимися параметрами, Подбором пространственного периода d волновода достигается фазовый сипхрониз.м (1) электронов с одно1г из гармоник обратной волны, вклад других несинхронных гармоник оказывается незначительным. [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...