Отражение ударных волн

Решение. В результате падения ударной волны на твердую стенку возникает отраженная ударная волна, распространяющаяся от стенки. Будем отмечать индексами 1, 2, 3 соответственно невозмущенный газ перед падающей ударной волной, газ позади падающей волны (он же является газом впереди отраженной волны) и газ позади отраженной волны (рис. 79 стрелками показано направление движения ударных волн и самого газа). Газ в граничащих с твердой стенкой областях / и 3 покоится (относительно неподвижной стенки). Поэтому относительная скорость газов по обе стороны разрыва друг относительно друга в обоих случаях — в падающей и отраженной ударных волнах — одинакова (равна одной и той же величине — скорости J [c.525]

Найти условие, определяющее результат отражения ударной волны от плоской границы между двумя газами. [c.525]

После фокусировки в центре возникает отраженная ударная волна, расширяющаяся (при > 0) навстречу движущемуся к центру газу. Движение в этой стадии тоже автомодельно, с тем же показателем автомодельности а, так что закон расширения R со Более подробным исследованием этого движения мы здесь заниматься не будем "). [c.568]

На рис. 102, а изображено отражение ударной волны от границы раздела между движущимся и неподвижным газами. Область 5 есть область неподвижного газа, отделенная от движущегося газа тангенциальным разрывом. В обоих граничащих с нею областях I и 4 давление должно быть одинаковым (равным рь) Поскольку же в ударной волне давление возрастает, то ясно, что она должна отразиться от тангенциального разрыва в виде волны разрежения 3, понижающей давление до первоначального значения. В точке пересечения тангенциальный разрыв терпит излом. [c.582]

Все сказанное выше относится только к стационарному пересечению, при котором ударная волна и твердое тело покоятся друг относительно друга. Перейдем к рассмотрению нестационарного пересечения, при котором на твердое тело падает приходящая извне движущаяся ударная волна, так что линия ее пересечения с поверхностью тела передвигается вдоль последней. Такое пересечение сопровождается отражением ударной волны наряду с падающей волной возникает еще одна, отраженная волна, отходящая от тела. [c.586]

Остаются прежними (при пренебрежении экспоненциально малыми поправками) уравнения (121,9—10) линий падающего (слабого) и отраженного (ударной волны) разрывов. Но ввиду другого знака постоянной В меняется расположение этих линий на физической плоскости — как это показано на рис. 126,6. [c.636]

Маховское отражение ударной волны 588 [c.732]

Вернемся к рассмотрению процесса распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в установившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия изобразится горизонтальной прямой ПУ (см. рис, 100). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией 1. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но в начальном (входном) сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется, только напором Но над центром отверстия. Поэтому в момент прихода ко входному сечению волны повышения давления в этом сечении должна возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенсировала бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть уплотненной жидкости будет вытолкнута из трубопровода в резервуар, благодаря чему понизится давление в верхнем конце трубы и это понижение распространится вниз (линия 3). Появление этой распространяющейся вниз по трубе волны изменения давления называют отражением ударной волны от входного конца трубы. В момент, когда отраженная волна достигнет выходного конца с полностью закрытым затвором, произойдет новое отражение, но уже без перемены знака волны, т. е. отраженная волна будет иметь тот же знак, что и подошедшая. [c.209]

Общие решения уравнений Жуковского (6-99) и цепные уравнения (6-110) позволяют установить закон изменения давления не только в течение процесса закрытия, но и после остановки затвора, найти закон распределения давления по длине трубы, исследовать процесс отражения ударных волн и решить ряд других задач. При этом возможен приближенный учет влияния сил трения и тяжести. [c.224]

Время распространения прямой и обратной (отраженной) ударной волны называют фазой удара [c.60]

Нормальное отражение ударной волны от плоской стенки. Нормальное отражение плоской ударной волны от плоской стенки — это частный случай задачи о встречном взаимодействии ударных волн, когда их интенсивности равны. При этом возникает отраженная ударная волна. В области между стенкой и отраженной волной газ покоится относительно стенки. Обозначим индексом 1 состояние перед падающей волной, индексом 2 — состояние за падающей (или, что то же самое, перед отраженной) волной, индексом 3 — состояние за отраженной волной. Введем следующие обозначения [c.73]

Рис. 3.]0. Регулярное (а) и маховское (б) отражения ударной волны от сферы. ] — невозмущенный газ. 2—фронт

ОТРАЖЕНИЕ УДАРНОЙ ВОЛНЫ ОТ ТВЕРДОЙ СТЕНКИ [c.77]

Из (3.27) — (3.29) получаем следующее выражение для средней кривизны отраженной ударной волны в точке N пересечения ее с поверхностью тела [c.79]

Распространение упруго-пластической волны амплитудой значительно выше предела упругости по Гюгонио характеризуется тем, что фронт волны сжатия является ударным от поверхности соударения распространяется волна с крутым передним фронтом постоянной длительности, и при отражении ударной волны от свободной поверхности генерируется центрированная волна разгрузки (см. рис. 118, б). В этом случае область взаимодействия волн разгрузки не является симметричной и скорость изменения напряжений в каждой из волн разгрузки (если принимать, как и ранее, линейное изменение напряжений во времени в волнах разгрузки) зависит от расположения плоскости откола относительно свободных границ. [c.236]

Отраженная ударная Волн 7 [c.231]

В работе исследовано распространение ударных волн в жидкости с твердыми частицами, температура которых превышает температуру насыщения пара несущей жидкости. Предложена модель для описания этого явления и выведены соотношения на поверхности сильного разрыва в течении рассматриваемой трехфазной среды с фазовыми превращениями. Решена задача об отражении ударной волны от твердой стенки и изучено влияние определяющих параметров задачи на коэффициент ее отражения. Получена и проанализирована структура парового взрыва вдали от места образования, причем основное внимание уделено влиянию тепло- и массообмена на процессы, протекающие в зоне релаксации. [c.720]

Укажем лишь, что отражение ударной волны соиропождается дальнейшим сжатием вещества, достигающим 145 для у = 7/5 и 32,7 для у = 5/3. [c.568]

Пересечение ударной волны с тангенциальным разрывом, по другую сторону которого скорость жидкости отлична от нуля, но дозвуковая, вообще невозможно. Действительно, в дозвуковую область не могут проникнуть ни ударная волна, ни волна разрежения поэтому в дозвуковой области может быть только тривиальное течение с постоянной скоростью, так что тангенциальный рлзрыв не может иметь излома. Отражение ударной волны в BiiA волны разре> еиия невозможно, так как это неизбежно [c.582]

Согласно рис. 6.51, в максимальное значение Стах напора достигается в конце одной из промежуточных фаз. Обычно pa.i-ница между Стах И m НевеЛИКЗ, и можно принять Стах С -Общие решения уравнений Жуковского (6.100) и цепные ураь-нения (6.109) позволяют установить закон изменения напора не только в течение процесса закрытия, но и после остановки затвора, найти закон распределения давления по длине трубы, исследовать процесс отражения ударных волн и решить ряд других задач. При этом возможен приближенный учет влияния сил трения и тяжести. [c.208]

Отражение ударной волны от неподвижной стенки. После отражения ударной волны от торца КНД давление и температура газа на стенке сугцественно возрастают (см. эпюры, соот-ветствуюн] ие f = 16 мс па рис. 4.5.1, и осциллограммы давления на торце, соответствующие а = 4 м на рис. 4.5.3). После [c.355]

Отражение ударных волн от неподвижных поверхностей и влияние па этот ироцесс дробления пузырьков. Рассмотрим сначала с помощью раиповесных ударных адпаоа , получеппых в [c.64]

Отражение ударной волны конденсацни от твердой степки. [c.121]

Рис. 3.9. Отражение ударной волны от пло4кой стенки, а — регулярное отражение, б — простое маховское, в — сложное махов-скве, г — двойное маховское. 5 — падающая волна, К — отраженная волна, Т — тройная точка, К — контактная поверхность

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

При стационарном отражении плоской ударной волны от твердой поверхности переход происходит при а = ам- Примером нестационарного отражения ударной волны может служить падение плоской волны на искривленную стенку или на затупленное тело. Угол падения волны при этом непрерывно меняется. В этом случае, как и при квэзистационарном (автомодельном) течении, переход от регулярного отражения к маховскому происходит при а>ао. По этому поводу было высказано следую- [c.77]

Отражение плоской ударной волны от гладкого тела произвольной формы. При падении плоской ударной волны на гладкое выпуклое тело угол падения непрерывно возрастает. Поместим начало координат в точку касания падающей ударной волны с поверхностью тела. Ось направим в сторону, противоположную направлению потока за падающей волной. Уравнение поверхности тела зададим в виде Хо =—Хо )-В качестве внутренних координат точек фронта отраясенной волны удобно взять координаты их проекций на плоскость х х . Время отсчитывается от момента встречи ударной волны с поверхностью тела. Координаты отраженной ударной волны равны [c.78]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

Угол отклонения маятника 1 со стальным шаром на конце строго фиксирован На конце маятника можно закреплять стальные шары различной массы для изменения параметров ударного импульса при соударении с мерным стержнем 2, подвешенным на тягах 3 маятникового подвеса. На свободном торце мерного стержня закреплен ударный акселерометр 4. Электрический сигнал, пропорциональный ударному ускорению на свободном торце стержня, с выхода акселерометра через предварительный усилитель 5 поступает на первый вход двухлуче-вого электронного осциллографа 6. HajBTopoft вход осциллографа поступает электрический сигнал, пропорциональный пе )емещению частиц стержня при воздействии прямой и отраженной ударной волн, с тензодатчиков. закрепленных на поверхности мерного стержня и включенных в мостовую схему 7. Питаются тензодатчики и электромагнитное устройство, удерживающее маятник в исходном положении, от источника питания S. Для установления соответствия показаний ударного акселерометра показаниям [c.367]

Результаты сравнения изменения давления по времени при движении ударной волны в воде и в смеси жидкости с пузырьками газа, полученные на описанной выше экспериментальной трубе, приведены в [13]. Из анализа, приведенного в этой работе, следует, что волна давления, распространяющаяся в жидкости при отсутстии пузырьков воздуха, является акустической и распространяется со скоростью, равной скорости звука в воде (примерно 1400 м/с), как в прямом, так и в обратном (отраженная волна) направлении. С введением незначительного по объему количества газа резко снижается скорость распространения прямой волны. За фронтом волны наблюдается интенсивный осцилляционный процесс, вызванный дисперсией и диссипацией энергии, который с течением времени затухает. Распространение отраженной ударной волны в пузырьковой смеси существенно отличается от распространения волны давления в жидкости, не содержащей пузырьков газа. Существенно возрастает амшгитуда отраженной волны по сравнению с прямой. В несколько раз возрастает и скорость распространения обратной волны по сравнению с прямой. Для безразмерной скорости распространения волны давления в газожидкостной среде однородной пузырьковой структуры в [76] получена следующая зависимость ее от отношения давления Pi во фронте волны к его значению ро в невозмущенной части среды [c.38]

В реальной нерасчётной С. (рис. 3) в результате отражения ударных волн наблюдается неск. бочек , к-рые заполняют всю длину невязкого течения вблизи оси С, на участ- [c.13]

Рис. 3. Теневая фотография осесимметричной сверхзвуковой нерасчётной затопленной струи I — висяча ударная волна 2 — отраженные ударные волны — обласчь отражения ударных волн.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...