Параметры макроскопические

Ответ на эти вопросы был найден Больцманом. Конечно, определенную роль тут играет инерционность макроскопических приборов, о которой шла речь в предыдущем параграфе. Она приводит к тому, что измеряемые, видимые параметры макроскопических объектов являются суммарными, усредненными характеристиками целого множества микросостояний. [c.17]

Предлагаемый подход указывает путь к пониманию трещиностойкости на микроуровне, связывая микромеханические параметры материала с параметрами макроскопической трещиностойкости. [c.120]

Лар перегретый 19 Парадокс Гиббса 191 Параметр макроскопический 12 [c.241]

Принимая во внимание, что при чистом сдвиге а = О, р = — 1, / (а, Р) = = 2 (1 + V), находим соответствующие значения параметров В,-я В В,= АЗ кг/лл 2 = 0,207. Максимальное значение среднего напряжения цикла при чистом сдвиге (. 1 ср)та-х 213 кг м.ж . Задавая значения параметрам макроскопического напряженного состояния а, Р и у, можно найти диаграмму предельных напряжений для любого сложного напряженного состояния. [c.63]

Пусть термодинамическая система представляет собой газ. Для определения ее состояния необходимо указать всего два макроскопических параметра, например давление и температуру. Но можно это состояние задать и по-другому, указав, например, положение и скорость каждой из частиц, входящей в систему. Таким образом, в первом случае мы задаем макросостояние системы, во втором — ее микросостояние. [c.28]

Следовательно, при меньшей скорости деформирования критическое состояние материала будет достигнуто быстрее и значения макроскопических параметров разрушения Nf или ef) уменьшатся (рис. 3.2, кривая 2). При внутризеренном накоплении повреждений роль диффузионных механизмов незначи- [c.154]

Во-вторых, указанные допущения позволяют описывать макроскопические процессы в гетерогенной смеси (распространение в них волн, взрывов, пламени течения смесей в каналах и различных устройствах обтекание тел гетерогенной смесью деформации насыщенного жидкостью пористого тела, или композитного образца), как и в однофазной или гомогенной в рамках представлений сплошной среды с помощью совокупности нескольких (по числу фаз) взаимопроникающих и взаимодействующих континуумов, заполняющих один и тот же объем (область движения). При этом в каждом континууме определены свои макроскопические параметры, присущие каждой фазе (скорость, плотность, давление, температура и т. д.). Результаты исследования микропроцессов при этом будут отражаться в континуальных уравнениях с помощью некоторых осредненных параметров, отражающих, в частности, взаимодействие фаз. Построению таких уравнений и посвящены гл. 1—4. [c.13]

Первое слагаемое представляет обычную обратимую работу сжатия материала фазы, а второе — диссипируемую энергию в г-й фазе из-за внутренних вязких сил, проявляющихся как за счет градиентов в поле скоростей Г , так и за счет взаимодействия с другой фазой. Так как непосредственное определение истинного тензора скоростей деформации в рассматриваемом случае является затруднительным, следует попытаться описать диссипируемую энергию в фазе с помощью используемых средних макроскопических параметров и воспользоваться некоторыми допущениями, вытекающими из анализа движения включений в несущем потоке среды и анализа уравнения баланса внутренней энергии фазы [c.37]

Из гипотезы 2 или из (2.2.8) следует важное для дальнейшего свойство введенных осредненных величин, а именно макроскопические параметры, образующиеся в результате осреднения по объемам фаз dVi и поверхностям внутри фаз dsi, совпадают между собой и, в частности, совпадают в каждой точке объемные и поверхностные концентрации [c.65]

В макроскопической теории необходимо величины (ai ),-, Rji, Jji, Г(12)(, gi, входящие в правые части уравнения импульсов, выразить через макроскопические или средние параметры и их производные. [c.77]

Ламинарное движение дисперсных смесей. Рассмотрим моно-дисперсную смесь, в которой согласно ячеечной схеме каждой дисперсной частице в среднем соответствует некоторый регулярный объем несущей фазы (нанример, в виде куба пли шара вокруг этой частицы). Движение внутри этой ячейки (распределение скоростей, плотностей, давлений и других параметров) задается. Движение вокруг остальных дисперсных частиц элементарного макроскопического объема в среднем полагается таким же, как и [c.102]

Тогда получим выражения для v через макроскопические параметры [c.157]

Размер включений много меньше характерных расстояний, на которых меняются макроскопические или осредненные параметры системы (или каждой из фаз вне поверхности раздела). Это дает возможность исследовать поведение одиночных включений дисперсной фазы в сплошной среде. [c.10]

Следует ожидать, что диссипация энергии жидкости зависит не только от физико-химических свойств жидкости, но и от геометрии объема, занимаемого газожидкостной системой. Будем предполагать, что процесс дробления пузырьков газа происходит в трубе длиной Ь и площадью поперечного сечения И. В соответствии с [50] будем считать, что среднее значение диссипации энергии е зависит только от макроскопических параметров системы [c.136]

Макроскопические параметры и макроскопические состояния [c.9]

Таким образом, чтобы задать макроскопическое состояние, нужно зафиксировать значения относящихся к системе макроскопических параметров. Существенно, что при этом нет нужды заботиться о задании всех мыслимых макроскопических величин. Оказывается, достаточно зафиксировать только часть из них, сколько именно — зависит от того, что за состояние мы хотим задать. А остальные тогда сами примут значения, характерные для этого состояния. Если мы зададим, например, объем, число частиц и температуру газа, все остальные его характеристики давление, внутренняя энергия, теплоемкость и т.д. рано или поздно примут вполне определенные значения. [c.10]

Между экстенсивными и интенсивными макроскопическими параметрами нет непроходимой пропасти. Величина любого экстенсивного параметра, отнесенная к одной частице, приобретает смысл интенсивной макроскопической величины. Так, средняя энергия частиц и = Е/М, где Е—полная энергия системы, а число частиц в ней, в отличие от истинной энергии частицы в, является не микроскопической величиной, а интенсивным макроскопическим параметром. Точно так же плотность числа частиц п = N/V есть просто обратная величина отнесенного к одной частице объема системы V. И так далее. [c.12]

Таким образом, равновесное состояние характеризуется единственными значениями интенсивных макроскопических величин, общими для всей системы. В неравновесных же состояниях какие-то интенсивные параметры будут непременно различными в разных частях системы. И чем больше их значения отличаются друг от друга, тем более неравновесным будет состояние. [c.12]

Таким образом, измеряемая макроскопическим прибором величина, т.е. значение макроскопического параметра, характеризует [c.16]

Однако неизменность макроскопических параметров может сохраняться на интервалах времени, много больших, чем времена релаксации макроскопических приборов. Это значит, что не очень отличаются друг от друга и усредненные характеристики разных множеств микросостояний, проходимых системой за то же время релаксации, но в разные моменты. Почему же [c.17]

И те же три параметра —объем, внутренняя энергия и число частиц определяют набор возможных микросостояний многих других макроскопических объектов. Опираясь на этот факт, можно уже доказать больцмановский тезис о том, что однородному макроскопическому состоянию соответствует максимальное число микросостояний [c.18]

Мы можем понять теперь механизм установления тех функциональных связей между различными макроскопическими величинами, о существовании которых говорилось в 1 настоящей главы. Мы видим, что эти связи носят статистический характер. Когда мы задаем какую-то часть макроскопических параметров, то тем самым мы определяем только множество возможных микросостояний системы. Другие макроскопические величины при этом не задаются. Они устанавливаются сами собой на уровне таких значений, которым соответствует подавляющее число этих возможных микросостояний. Устанавливаются с точностью до флуктуаций. [c.21]

Пусть X, у, г,. .. — какие-то величины, связанные с состояниями системы. Например, мгновенные значения макроскопических параметров, связанные с микроскопическими состояниями, или их измеряемые усредненные значения, связанные с макроскопическими состояниями. Пусть в состоянии I эти величины принимают значения [c.25]

Давление легко измерить. И если вычислить, как оно связано со скоростью молекул, по величине давления можно определить характерную величину скорости, а, стало быть, и энергии молекул. Мы проведем сейчас это вычисление так, чтобы попутно увидеть, что, хотя давление возникает из-за столкновений молекул со стенками, оно является интенсивным макроскопическим параметром и существует в каждой точке внутри газа. В том смысле, что на любую площадку внутри газа, не важно, действительно существующую или воображаемую, с двух сторон действуют равные по величине и противоположные по направлению силы, равные произведению давления на площадь площадки. [c.37]

В качестве естественной меры флуктуаций какого-нибудь макроскопического параметра Г удобно использовать величину его [c.42]

Небольших—потому что при больших отклонениях от среднего мы будем иметь дело, в сущности, уже с микросостояниями, реализующими какие-то неоднородные и, стало быть, неравновесные макроскопические состояния. Этих последних у системы с заданными значениями V, М, Е может быть, в свою очередь, сколько угодно, и по отношению к каждому из них возникает тот же вопрос до каких отклонений от среднего величину локального параметра следует считать еще относящейся к данному макроскопическому состоянию [c.51]

Моментная механика разрабатывается как инструмент познания состояния тел при учете их строения на выбранных масштабных уровнях и различных физических воздействиях. В связи с развитием нано-, био- и других технологий особое внимание привлекают явления, возникаюш,ие в телах на наноуровне и их влияние на параметры макроскопического состояния. Учитывая, что конструктивные (макроскопические) размеры составляют миллиметры или сантиметры, отмеченный [c.156]

Указанное следствие вытекает из второго важного момента предложенной схематизации процесса хрупкого разрушения условия зарождения, страгивания и распространения трещин скола являются независимыми. Разрушение в макрообъеме в зависимости от температурно-деформационных условий нагружения может контролироваться одним из перечисленных процессов. Для случая одноосного растяжения условия зарождения, страгивания и распространения микротрещин скола можно изобразить в виде схемы (рис. 2.7), использовав параметрическое представление в координатах а — Т. Кривая 1 соответствует условию зарождения микротрещин скола, причем это условие не совпадает с условием достижения макроскопического предела текучести. Прямая 2, отвечающая напряжению а=5о, есть условие страгивания. Линия 3 определяет условия распространения микротрещин скола в изменяющейся в процессе деформирования структуре материала. Очевидно, что при условии о От параметр ap = onst, поскольку в этом случае rie сформированы [c.65]

Следует отметить, что накопление повреждений будет происходить и при условии, когда напряжения еще не достигают циклического предела текучести 5т, так как в этом случае идут процессы микротекучести. Тем не менее повреждаемость материала в условиях микротекучести будет достаточно малой и поэтому скоростью развития трещины при оценке AKth можно пренебречь (dL/dN Q). Строго говоря, при расчете НДС в окрестности вершины трещины нужно использовать параметр ат" < От, характеризующий сопротивление материала микро-пластическому деформированию. Однако известно, что в этом случае большинство положений теории пластичности не приемлемо [195, 206, 379]. Выходом из этого положения является анализ НДС в рамках теории пластичности (в расчет вводится параметр От), но и при анализе накопления повреждений учитывается повреждаемость от упругих (с макроскопических позиций) деформаций (см. раздел 2.3). [c.214]

Размер неоднородностей много меньше расстояний, на которых макроскопические или осредненние параметры смеси или фаз меняются существенно (вне поверхностей разрыва). [c.13]

Отношение между рассмотренным в данной главе подходом, связанным с осреднением более элементарных уравнений, п рассмотренным в гл. 1 феноменологическим подходом, аналогично известному отношению, имеющемуся между статистической физикой и механикой сплошной среды, между статистической физикой и термодинамикой, между молекулярно-кинетической теорией газа и газовой динамикой и т. д. В отличие от чисто феноменологического подхода нри осреднении микроуравнений для макроскопических параметров, таких, как макроскопические тензоры напряжений в фазах, величины, определяющие межфазные взаимодействия, получаются выражения, которые позволяют конкретнее представить их структуру и возможные способы их теоретического и экспериментального определения. С этой целью ниже рассмотрено получение уравнений сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии для гетерогенных сред методом осреднения соответствующих уравнений нескольких однофазных сред с учетом граничных условий на межфазных поверхностях. При этом для упрощения рассматривается случай смеси двух фаз. [c.52]

Заметим, что влияние предыстории процесса сказываетбя не только на силе межфазного взаимодействия /, но и на других макроскопических величинах q, h, d, Oj,. . . ). Как и для /, это влияние связано с недостаточностью мгновенных значений таких параметров, как Vi, (Oj,. . ., для онпсания дисперсных смесей в нестационарных процессах. Помимо (3.7.16), одним из возможных путей преодоления указанной проблемы является введение дополнительных (помимо уже рассмотренных) параметров и уравнений (в том числе и дифференциальных), характеризующих состояние фаз в некоторых характерных зонах около дисперсных частиц (в частности, на межфазной поверхности и в областях, прилегающих к ней). Ниже, в гл. 4, это будет показано на примере нестационарного мен<фазного теплообмена. [c.180]

Особый интерес представляют исследования распределения макроскопических параметров в вихревых трубах, работающих при сравнительно высоких значениях относительной доли охлажденного потока 0,8 < ц < 2,0. Такие режимы могут бьггь реализованы в вихревых трубах с дополнительным потоком [34-40, 121, 122, 135, 137, 146, 245]. Исследования полей давления температуры и скорости проводили на вихревой трубе с диаметром 30 мм с оптимальной геометрией (рис. 3.8) 0,7, 0,7, у= 15°, l=9D, 0,06. Результаты зондирования в различных сечениях показаны на рис. 3.9—3.10. [c.111]

Модель раздельного течения, или двухжндкостная модель, основана на предположении о том, что, во-первых, каждая фаза газожидкостной смеси обладает определенными макроскопическими параметрами (температурой, плотностью, скоростью и др.) и, во-вторых, законы сохранения и.мпульса, массы и энергии (1. 3. 1)—(1. 3. 3) должны выполняться в каждой из фаз. При этом каждый параметр какой-либо из фаз представляет собой осреднен-ную определенным образом величину. Процедура осреднения в рамках феноменологического подхода обычно порождает ошибки в описании течений, которые корректируются путем введения дополнительных членов в уравнения переноса. [c.185]

Температура дает нам пример того, что назьтают макроскопической величиной или макроскопическим параметром. В отличие от [c.9]

Оказывается, допустимые диапазоны фл)тстуаций локальных макроскопических параметров, фиксирующих величину статвеса, [c.51]

МОЖНО разом установить для всех таких параметров, потребовав, чтобы статвес обладал свойством мультипликативности. Это означает, что статвес какого-нибудь макроскопического состояния всей системы должен быть равен произведению статвесов соответствующих макроскопических состояний ее подсистем. [c.52]

Поэтому, требуя, чтобы статвес был мультипликативным, мь1 продолжаем считать подсистемы независимыми и при наличии флуктуаций. Но это значит, что мы исключаем из рассмотрения сл Щаи, когда флуктуации велики. Тем самым мы фактически ограничиваем их допустимую величину и фиксируем тот их уровень, при кагором значения локальных макроскопических параметров еще можно относить к данному макроскопическому состоянию. [c.52]

Статвес является важнейшим макроскопическим параметром, в каком-то смысле—единственным в своем роде. Невозможно понять тепловые свойства, невозможно описать тепловые явления, пользуясь только чисто механическими величинами типа энергии, объема, числа частиц или давления. Потому что все эти, прекрасные сами по себе, величины не ощущают самого главного различия между равновесными и неравновесными состояниями. Объем, энергия, число частиц и т.д. могут оставаться неизменными, а состояние системы будет, тем не менее, меняться, если вначале оно не было равновесным. Меняться в направлении роста статвеса. [c.53]

Мы можем теперь установить, как связана с другими макроскопическими параметрами температура тех простейших термодинамических объектов, которые мы изучали в предыдущей главе. В соответствии с формулой (3.8) энтропия одноатомного идеального газа BS = In + 3/S In м + onst. Отсюда, воспользовавшись определением (4.4), получим [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...