Ограничения системы

Под потоком жидкости в гидравлике подразумевают движение массы жидкости, ограниченное системой поверхностей твердых тел (как подвижных, так и неподвижных) и — в общем случае—поверхностей соприкосновения жидких и газообразных тел. [c.49]

На рис. 61 приведена схема, иллюстрирующая рассмотренное положение. В зерне А произошли сдвиги в ограниченной системе плоскостей скольжения, что привело к значительному уменьшению стандартного электродного потенциала в области выхода на поверхность группы линий скольжения. В зерне В сдвиги произошли в наиболее слабых местах, и локальный потенциал их также изменился в сторону отрицательных значений. Зерно Б неблагоприятно ориентировано относительно оси образца (и направления а), поэтому фактор ориентации os 0 os ф слишком [c.173]

На рис. 68 приведена схема, иллюстрирующая рассмотренное положение. В зерне А произошли сдвиги в ограниченной системе плоскостей скольжения, что привело к значительному уменьшению стандартного электродного потенциала в области выхода на поверхность группы линий скольжения. В зерне В сдвиги произошли в наиболее слабых местах, и локальный потенциал их также изменился в сторону отрицательных значений. Зерно Б неблагоприятно ориентировано относительно оси образца (и направления с), поэтому фактор ориентации os 0 os ф слишком мал и в зерне сдвигов не было совсем. Скачки потенциала при переходе от зерна к зерну обусловлены различной кристаллографической ориентацией поверхностей этих зерен. Таким образом, вследствие неравенства [c.175]

При определении этих параметров должны быть соблюдены следующие ограничения системы СПИД по мощности привода станка [c.99]

В известной мере этих недостатков лишен метод обработки опытных данных, предложенный в [Л. 3]. В нем принимается, что теплоотдача при поверхностном и объемном, а также при кипении в неограниченной и ограниченной системах определяется в основном одними и теми же факторами что интенсивность теплообмена при пузырьковом кипении смачивающих жидкостей определяется главным образом интенсивностью пульсаций частиц жидкости, имеющими место в области, прилегающей непосредственно к стенке условия движения жидкости вдали от поверхности нагрева т. е. в объеме, не оказывают существенного влияния на теплоотдачу причина возникновения движения жидкости в объеме (свободное, вынужденное движение)- также не оказывает существенного влияния на теплоотдачу, так как опыт показывает, что организованное движение жидкости приводит к увеличению коэффициента теплоотдачи только при относительно небольших тепловых потоках. [c.229]

Метод фазовой плоскости, обладая большой наглядностью и универсальностью, точным отражением физической сущности системы, ограничен системами второго порядка. [c.489]

Обработка опытных данных с совместным привлечением критериев Kf и Кр (или Кр и KsY h) затруднительна. Однако оказывается, что между этими критериями для многих жидкостей существует почти однозначная связь. Этим объясняется то, что эмпирические формулы, построенные по ограниченной системе критериев типа [c.56]

Все рассуждения остаются в силе и для многосвязных областей, ограниченных системой непересекающихся поверхностей. [c.181]

Назначение создаваемой системы состоит в достижении соответствия продукции установленным требованиям. Это означает, что СК ВД является средством достижения цели и решения задач, установленных политикой качества, с соблюдением тех требований, которые выдвигает заказчик. Выполнение требований потребителя является основным ограничением системы качества. [c.626]

Как указывалось в разд. 2.7, уравнения Стокса не дают конечных результатов для двумерных течений в неограниченных областях различного типа. В ограниченных системах, для которых решение получено, картина течения одинакова во всех плоскостях, параллельных, скажем, плоскости ху. Тогда можно записать [c.76]

Вычисление ОПФ оптической системы по ее техническим данным производится несколькими методами. В одном из них для учета вклада аберраций предусматривается расчет прохождения большого числа лучей через систему от единичной точки объекта. При равномерном разнесении лучей по апертуре линзы, распределение плотности точек, получившихся в плоскости изображения, дает распределение интенсивностей, соответствующее функции рассеяния точки. Затем преобразование Фурье определяет геометрическую ОПФ системы. Если система свободна от аберраций, геометрическая ОПФ равна единице для всех частот каждая точка объекта будет изображаться точкой. Поправка за дифракцию вносится умножением этой геометрической передаточной функции на передаточную функцию для эквивалентной дифракционно-ограниченной системы, т. е. идеальной системы, свободной от всех недостатков. [c.90]

Реальные системы всегда ограничены и в них имеют место многократные взаимодействия волн с границами. Их расчет можно производить с помощью последовательного применения формул для однократного взаимодействия, полученных в предыдущей главе. Следовательно, задача о колебаниях одномерных систем с изменяющимися во времени размерами, на первый взгляд, не содержит в себе каких-либо принципиально новых проблем, так как может быть сведена к известной. Это не совсем так. Дело в том, что ограниченная система является резонансной и, естественно, возникает проблема выявления ее резонансных свойств. Последние же связаны с собственными колебаниями систем переменной длины. [c.88]

Появление аберраций в случае когерентной системы не изменит полосу частот дифракционно-ограниченной системы, но введет фазовые искажения в пределах полосы пропускания. [c.85]

Чувствительность обнаружения вибраций зависит от степени подавления несущей частоты опорной волны. Эту проблему можно решить с помощью электронной аппаратуры. Ограничение системы обусловлено смещением формируемой интерференционной картины относительно фотографической эмульсии. В некоторой степени такое ограничение можно снять, если оптимизировать отношение интенсивностей объектной и опорной волн. Оказалось, что яркость восстановленного изображения получается максимальной в случае, когда во время записи голограммы объектная и опорная волны имеют одинаковые интенсивности. [c.355]

Со вторым началом часто связывают представление о направленности времени. Следует обратить внимание, что асимметрия по отношению к прошлому и будущему закона возрастания энтропии для каждой конкретной системы в известной степени связана с отсутствием симметрии в самой постановке задачи. Начальное состояние неравновесно, но откуда оно взялось Если оно было приготовлено искусственно, то в прошлом система подвергалась воздействию извне, а в будущем — предоставлена самой себе. Если же предположить, что начальное неравновесное состояние возникло самопроизвольно в результате флуктуаций, то тогда можно рассуждать следующим образом. Флуктуация есть отклонение от равновесия, и, следовательно, до настоящего момента, когда равновесие нарушено, система была в равновесии. Соответствующий график изменения энтропии условно изображен на рисунке 18. Очевидно, что в целом изменение энтропии не обнаруживает асимметрии по отношению к прошлому и будущему. Поэтому нет простой связи между стрелой времени и возрастанием энтропии в ограниченных системах. [c.82]

За последнее время в акустике весьма интенсивно начинает развиваться направление, связанное с исследованием нелинейных явлений в различных упругих ограниченных системах (перегородках, подверженных сильным случайным вибрациям, и т. д.), а также с исследованием внешних звуковых полей, создаваемых этими системами. Из-за ограниченного объема книги эти вопросы здесь не будут рассматриваться. [c.333]

Предположим, что от диспергирующего элемента на объектив падает плоская волна. На расстоянии от объектива находится задняя фокальная плоскость (рис. 8) и в точке Р мы должны были бы получить б-образное распределение освещенности. На самом деле, вследствие дифракции и аберраций оптической системы поле световой волны остается конечным в некоторой малой окрестности точки Р. Для простоты будем рассматривать только так называемые дифракционно-ограниченные системы, т. е. считать, что влиянием аберраций можно пренебречь по сравнению с дифракционными эффектами. [c.16]

Во многих практических задачах, связанных с водоснабжением, теплоснабжением и т. д., мы имеем дело с движением жидкости. Примерами таких задач могут служить движение воды в водопроводных магистралях, го- рячей воды в системах отопления, жидкого топлива и масла в системах топливоподачи и смазки двигателей и т. д. Во всех этих случаях рассматривается движение массы жидкости, ограниченной системой поверхностей твердых тел. Это движение называется потоком жидкости. При движении в открытых каналах, реках и т. д. поток жидкости со стороны открытой поверхности ограничивается газообразной средой. [c.27]

Рассмотрим схему, приведенную на рис. 16. Слои 5, непосредственно примыкающие к инструментальному материалу, должны обеспечивать прочную связь покрытия с рабочими поверхностями инструмента. Очевидно, в этом случае кристаллохимическое строение слоя и инструментального материала должно быть предельно идентично. В частности, размеры атомов должны подчиняться правилу 15 % Юм-Розери, параметры решетки должны примерно совпадать, сингония кристаллов должна быть идентичной. Вместе с тем здесь необходимо и ограничение система [c.41]

В работах [19,38,39] предложен метод определения распределения нагрузок между штампами и радиусами пятен контакта при взаимодействии ограниченной системы штампов (число штампов конечно) с упругим полупространством. [c.152]

Внедрение ограниченной системы штампов. В случае действия на упругое полупространство конечного числа инденторов, связанных между собой (системы инденторов), области фактического и номинального давления являются ограниченными. Имеющееся при этом неравномерное распределение нагрузок между отдельными пятнами контакта определяется как высотными характеристиками контактирующих инденторов, так и местом расположения пятна контакта в пределах номинальной области контактирования. [c.425]

Целевая функция и ограничения обычно формируются на основе заданных условий работоспособности. Наиболее популярны частный и максимипный критерии оптимальности. В частном критерии оптимальности в качестве целевой функции выбирается один из выходных параметров, например уи тогда условия работоспособности всех остальных выходных параметров у (Х) ТТ,-Цфк) входят в ограничения. Система ограничений дополняется прямыми ограничениями (2.13). Управляемыми параметрами являются рассчитываемые параметры элементов объекта. При этом опорная точка Хэ — результат решения задачи предварительной оптимизации, как правило, будет найдена па границе области ХР. В большинстве случаев такое иоложонис точки Хэ неблагоприятно для выполнения второго этапа оптимизации, поэтому чаще используют максимипный критерий оптимальности, при котором точка Хэ размещается внут- [c.63]

Из этого вытекает принципиально важное следствие. В неинерциальных системах отсчета не существует замкнутых систем тел. Силы инерции для всякой ограниченной системы тел являются внешними. Отсюда ясно, как обстоит дело с законами сохранения в неинерциальных системах отсчета. Второй закон Ньютона в них справедлив, и поэтому справедливы и асе вьпекающие из него следствия. Но все следствия, которые вытекают из применения второго закона Ньютона к замкнутым системам тел, не применимы в неинерциальных системах отсчета. Из второго закона Ньютона вытекает, что производная общего импульса системы тел равна сумме внешних сил, действующих на систему. Это остается справедливым и в иеинерци-альных системах отсчета, но в число внешних сил должны быть включены и силы инерции, действующие на все тела системы. [c.379]

Так как ОПФ однозначно связана с обобщенной функцией зрачка, то она, как и КПФ, допускает параметрическое задание через габаритные размеры выходного зрачка для дифракциснно ограниченной системы и через габаритные размеры выходного зрачка и аберрации Зейделя (28) для системы с аберрациями. [c.51]

При ограничении параметрических колебаний за счет нелинейной реактивности (расстроечиый механизм ограничения) система приходит к своему стациоияриому состоянию осцилляторно (рис. 4.34). Колебательный процесс установления колебаний может возникать за счет инерционности реактивного параметра. В этом случае характеристический показатель >. является комплексной величиной, н которой действнтель.чая часть (Нел) определяет скорость уменьшения амплитудных вариаций, а мнимая часть (1т Я) — частоту (период) осцилляций при выходе на стационарную амплитуду. [c.182]

Из квантовой теории следует (гл. I, 3, п. 4), что ядро, как и атом (и вообш,е всякая пространственно ограниченная система), имеет не непрерывный, а дискретный энергетический спектр. Энергетические уровни ядер принято изображать так, как это сделано на рис. 2.2, где приведено несколько низших уровней ядра натрия. Каждой горизонтальной черте соответствует энергетический уровень, энергия которого, отсчитанная от энергии основного состояния, указана слева (в кэВ). Нижней черте соответствует основное состояние. Из этого рисунка, например, видно, что для того, чтобы перевести ядро натрия в возбужденное состояние, ему необходимо передать энергию не менее = 440 кэВ. И действительно, если бомбардировать натриевую мишень а-частицами, то при низких энергиях происходят только упругие столкновения а-частиц с ядрами, а при энергиях, превышающих 440 кэВ, появляются и неупругие столкновения, при которых вылетающие частицы имеют энергию на меньше начальной. [c.32]

При заданной величине а вероятность развития скольжения выше для тех преимущественных систем скольжения где фактор ориентации os 0 os ф имеет наибольшее значение. Следовательно, величина растягивающего напряжения, необходимого для обеспечения скольжения в различно ориентированных зернах поликристалла, различна в зависимости от кристаллографической ориентации зерна относительно оси образца, и поэтому при о = onst в разных зернах скольжение будет развиваться по различным системам кристаллографических плоскостей (преимущественно вдоль базисных плотноупакованных), а в отдельных неблагоприятно ориентированных зернах может вообще не развиваться. С этим связана неравномерность распределения деформационного микрорельефа на поверхности поликристаллического материала, особенно при относительно небольших степенях деформации, когда скольжение развивается в ограниченной системе плоскостей, расположенных под различными углами к поверхности зерен. Увеличение степени деформации способствует более равномерному распределению микрорельефа между различными зернами как вследствие вовлечения новых систем скольжения, ранее не действовавших из-за неблагоприятной ориентировки и недостаточности стартового напряжения, так и вследствие фраг-172 [c.172]

Единая система допусков и посадок СЭВ построена на базе системы допусков и посадок Международной организации по стандартизации (ИСО) и является конкретизацией и ограничением системы ИСО. В системе ЕСДП СЭВ в первую очередь стандартизованы не посадки и образующие их поля допусков отверстий и валов, а исходные элементы, необходимые для получения различных полей допусков путем сочетания двух независимых характеристик — величины допуска и его положения относительно номинального размера (нулевой линии). [c.280]

В отличие от объемной пены, активное изучение которой длится более века, проблема образования, устойчивости и движения пены в ограниченных системах типа пористых сред только недавно привлекла внимание ученых. По всей видимости, Фрид был первый, кто показал, что пена из-за своей структуры существенно затрудняет течение газа сквозь пористые среды (Fried, 1961), [c.21]

Уравнения изгиба оболЬчек, подкрепленных ребрами одностороннего действия. Рассмотрим оболочку, прогиб которой в положительном направлении ограничен системой тонких ребер, расположенных вдоль линий а = = onst, / 1 /га. Предполагая, что до деформации системы оболочка — ребра жесткости зазор между оболочкой и ребрами отсутствует, и учитывая, что деформация оболочки вызывает лишь нормальную (по отношению к внешней поверхности оболочки) реакцию ребер, контактную задачу можно сформулировать в виде системы уравнений [c.526]

Центральное место занимают третья и четвертая главы, посвященные изложению математиче ских методов анализа волновых процессов в ограниченных системах с движущимися границами. В третьей главе основное внимание уделено способам получения точных аналитических решений эталонных задач в удобной для исследования форме. Такие решения позволяют наиболее полно выявить основные закономерности и эффекты волновых процессов, обусловленные движением границ. Необходимость разработки новых подходов вызвана тем, что многочисленные приближенные методы анализа, опирающиеся на известные представления теории колебаний сосредоточенных систем [9,10], удовлетворительно работают лишь при медленных движениях границы и, как правило, не адекватны волновым процессам при сравнимых скоростях движения границы и волны. Наибольшее распространение получил подход, основанный на разложении искомого решения по набору так называемых мгновенных мод [9,10]. Сами мгновенные моды находятся в квазистатическом приближении, когда в каждый момент времени волновое поле имеет такую же структуру, как и в системе с неподвижными границами, имеющей текущие размеры. При этом явно или неявно предполагается, что время перестройки волновых полей много меньше времени характерного изменения размеров системы. При таком описании исследуемой системе навязывается некоторая, заданная априори, структура поля. И поэтому с его помощью в принципе нельзя выявить такие волновые эффекты, как двойной эффект Доплера, излучение Вавилова-Черенкова, и связанную с ними параметрическую неустойчивость второго рода. В этой же главе показано, что системы с движущимися границами обладают динамическими собственными [c.15]

Так как этот размер весьма мал, то равновесное давление пара в замкнутом объеме может в несколько раз превышать давление насыщенного пара над массивным телом, вследствие чего пересыщение, приводящее к появлению видимого тумана в большой системе, может оказаться недостаточным для стабильного существования кластера в ограниченной. системе. Если в замкнутом объеме имеется ограниченное число атомов аргона, то наличие димеров, учитываемых с помощью второго вириального коэффициента (см. [274]), приводит к увеличению высоты барьера нуклеации критического радиуса зародыша R и свободной энергии образования стабильного кластера Аг (рис. 26) [240]. Рассчитанные для такой системы методом МС распределения по размерам полиатом-ных комплексов пара и стабильных кластеров показаны на рис. 27 1240]. [c.90]

Интересно сравнить приведенные выше соотношения с законами управляющими обменом энергии между телами посредством излучения,-хотя явления излучения полностью выходят за пределы настоящей работы, предмет исследования которой ограничен системами с конечным числомз степеней свободы. [c.50]

На зтом несложном примере видно, что происходит своего рода конкуренция между нелинейностью с одной стороны, и диссипацией и дисперсией - с другой. Сильные нелинейные искажения волны происходят в случаях, если соответствующие параметры Ке и и достаточно велики Ке > 1 и (/> 1- При зтом нелинейность в локальном смысле - величина числа Маха - всегда остается малой. Именно эти случаи и будут рассматриваться далее. Мы начнем с классического уравнения Бюргерса, полученного в предыдущей главе, и рассмотрим различные случаи формирования и эволюции пилообразных и треугольных волн, особенно характерных для нелинейной акустики. Затем обсудим более сложные случаи распространения случайных сигналов, а также распространение волн в аномальных средах, характеризуемых неквадратичной нелинейностью, — в них закономерности формирования ударных волн могут быть существенно иными, чем в классических для акустики ситуациях. В последнем разделе гл. 2 рассматриваются одномерные волны в ограниченных системах — резошторах. [c.33]

Параметрическая генерация звука в резонаторах. Из приведенных только что оценок вццно, что в звуковом и ультразвуковом диапазонах частот получить большое усиление для бегущей волны трудно - величина нелинейности (по крайней мере, если не использовать аномальные среды) относительно мала. Однако коэффициент усиления обычно гораздо больше, чем декремент затухания, и это позволяет использовать многократное взаимодействие волн, возникающее в ограниченных системах типа резонаторов с отражающими концами, причем, как уже говорилось в гл. 2, отражение обеих волн должно происходить синхронно. В подобных системах возможно не только усиление, но (благодаря обратной связи) и неустойчивость — параметрическая генерация звука. [c.159]

Решения этой системы экспоненциально растут во времени, т.е. имеет место параметрическая неустойчивость. Правда, в ограниченной системе или системе с потерями эта неустойчивость может и не реализоваться, если о о меньше порогового значения. Поэтому реализация усиления с ОВФ без неустойчивости может быть связана с трудностями околопоро-гового режима. [c.202]

Как уже говорилось, система уравнений Лоренца является простейшей (трехмодовой) моделью конвективной турбулентности. В классической задаче о плоском слое жидкости, подогреваемом снизу, эта система выделяется из более полной системы уравнений, если ограничиться первыми прос гранственными гармониками компонент скорости, нулевыми, первыми и вторыми пространственными гармониками температуры [217]. Очевидно, что вследствие этих ограничений система Лоренца справедлива лишь вблизи порога возникновения конвективных валов, т. е. при значениях г, близких к единице. При больших г надо учитывать более высокие пространственные гармоники, и уравнения типа Лорепца становятся неадекватными. Такой учет произведен в работе [574], где показано, что характер решения существенно зависит от числа учитываемых мод. [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...