Переход порядок — беспорядок

Рассмотрим элементарный вариант статистической теории фазовых переходов порядок — беспорядок на примере сплавов со структурой, изображенной на рис. 11.5. [c.263]

Итак, расчеты показывают, что фазовые переходы порядок — беспорядок в сплавах с ОЦК решеткой (в неупорядоченной фазе) имеют все признаки фазовых переходов II рода. [c.267]

Аналогично строится статистическая теория упорядочения и для сплавов с другой решеткой [33, 42]. Анализ показывает, что фазовые переходы порядок — беспорядок не обязательно являются переходами II рода. Например, для состава АзВ с исходной ГЦК или ГПУ решеткой переходы порядок — беспорядок являются фазовыми переходами I рода. [c.267]

Оценка величины То по формуле (15,11) показывает, что, например, при составе 2,64 ат. % С упорядоченное состояние атомов углерода возникает при 20 °С. Следовательно, при комнатной температуре переход порядок — беспорядок должен происходить для составов, близких к 2,5 ат. % С (около 0,5 % С по массе). Сплавы с меньшей концентрацией С при этой температуре должны быть неупорядоченными и иметь кубическую решетку, а с большей — упорядоченными (с тетрагональной решеткой). Эксперимент не подтвердил этого вывода, так как рентгенографические исследования показали, что в сталях [c.189]

С появлением и развитием ядерной энергетики стали активна изучаться другие методы введения дефектов. Когда частицы с высокой энергией (электроны, нейтроны, осколки деления атд-мов и т. д.) проходят через твердое тело, то это, естественно, приводит к нарушению его кристаллической решетки. Природа образующихся несовершенств определяется видом частиц и их энергией, однако часть получающихся нарушений составляют меж-узельные атомы и вакансии, т. е. точечные дефекты. На полученных таким путем образцах можно проводить два вида исследований. В одном из них изучение скорости исчезновения дефектов при различных температурах дает возможность получить значение их на основании чего возможна идентификация типа диффундирующих дефектов. Другой вид исследований позволяет с помощью радиации изучать такие диффузионные процессы, как переход порядок — беспорядок или искусственное старение. Это дает определенную информацию об атомном механизме этих процессов, а также показывает, какие изменения происходят в твердых телах, используемых в качестве реакторных материалов [c.153]

Когда система неустойчива по отношению к флуктуациям второго типа, происходит превращение одновременно по всему объему. Эта реакция, следовательно, гомогенная, и ее можно сравнить с химическими реакциями в парах или в однофазной жидкости. Необходимые для такого перехода условия могут выполняться в случае некоторых переходов порядок — беспорядок в сплавах или в случае процессов выделения, когда пересыщенный твердый раствор распадается на две фазы, имеющие. одинаковую структуру, но разные составы и периоды решетки. При переходах между твердыми фазами с различной структурой обычно невозможно избежать образования зародышей, так как эти структуры не могут в силу их различия непрерывно переходить одна в другую, и, следовательно, граница не может быть диффузной. [c.229]

Таким образом, последовательное описание систем, значительно удаленных от состояния равновесия, приводит к концепции о потенциальном рельефе, который может менять свою форму U(r) под внешним воздействием [58]. Покажем, каким образом эта концепция позволяет интерпретировать данные о ближнем порядке смещений, наблюдающемся вблизи полиморфных, мартенситных и w-превращений [90]. В ходе таких превращений потенциальный рельеф (/ (г), минимумы которого отвечают положениям атомов исходной фазы, перестраивается в рельеф I7f(r) фазы, получающейся в результате превращения. Так, при ГЦК — ГПУ превращении три минимума ГЦК решетки вдоль направления [111] сливаются в два минимума ГПУ структуры в направлении [ООО 1 ]. Разумеется, с приближением к точке превращения такая перестройка протекает не по всему объему. Поскольку вдали от Гд флуктуации SV(r, t) = и т, t) пренебрежимо малы, то макроскопический ансамбль рельефов i7(r) практически сводится к исходному С/, (г). С приближением к точке превращения флуктуации 6U r,t) изменяются таким образом, что в областях порядка корреляционной длины потенциальный рельеф приобретает конечную форму U r). Это и есть области ближнего порядка смещения. Подобно гетерофазным флуктуациям при переходах порядок—беспорядок эти области, будучи метастабильными, динамически исчезают и появляются в разных местах кристалла. С приближением к Гц суммарный объем областей ближнего порядка растет, распространяясь [c.119]

Превращения с разупорядочением (переход порядок—беспорядок). Согласно классификации Бюргера, превращения могут происходить вследствие вращения определенных атомных группировок (например, молекулы СН4 в твердом метане) или статистического распределения атомов по эквивалентным местам решетки. Превращение первого типа протекает обычно быстро, а последнего — медленно Многочисленные примеры статистического распределения атомов по равноценным местам решетки при высоких температурах известны из металловедения. [c.165]

Такой результат следовало ожидать, если учесть, что образование точечных дефектов, индуцированных облучением, и вызываемые ими искажения решетки ведут к незначительным сдвигам атомов, соответствующим превращению со смещением. Также наблюдались превращения типа перехода порядок — беспорядок. В табл. 9.4 приведены некоторые полиморфные превращения, вызванные нейтронным облучением. [c.179]

К, связанный с фазовым переходом порядок—беспорядок. В соответствии с теорией Л. Д. Ландау процесс упорядочения типа [c.361]

В трехмерном случае методом Монте-Карло проводились расчеты фазового превращения порядок — беспорядок в бинарном сплаве АзВ с г.ц.к. структурой [29]. Этим методом были выполнены также расчеты для перехода порядок — беспорядок в бинарном сплаве с о.ц.к. структурой [27], а также расчеты простой кубической и о.ц.к решетки Изинга [20, 31, 36]. [c.323]

Полиморфные переходы могут быть фазовыми переходами как 1-го, так и 2-го рода. Переходами 2-го рода часто являются переходы порядок-беспорядок, см. рис. 1.30). Неупорядоченная фаза имеет [c.70]

Рис. 250. Два возможных варианта поведения кривых (5) при переходе порядок — беспорядок. В случае (а) имеется точка перегиба, вследствие чего дальний порядок может возникать и исчезать скачком, с выделением скрытой теплоты.

Заметим теперь, что функция i ) (г) пропорциональна сверхпроводящей волновой функции или параметру порядка <В (г)), введенному в п. 4 9, и, следовательно, величине А (г). Это не так уж очевидно, однако в конце п. 2 настоящего параграфа мы убедимся в том, что сделанное утверждение согласуется с полученными результатами и с микроскопической теорией. Излагаемая здесь формулировка теории Гинзбурга — Ландау никак не связана с микроскопическим происхождением функции ф(г), для которой мы будем использовать впредь общепринятый термин параметр порядка. Для теории важен только сам факт ее существования. Теорию перехода порядок — беспорядок в ферромагнетиках можно также сформулировать с помощью введения некоторого параметра порядка, каковым в этом случае служит локальная намагниченность системы. [c.588]

Удельная теплоемкость вдоль кривой давления насыщенного пара логарифмически расходится в точке Я-перехода при приближении к ней с обеих сторон [44], как показано на фиг. 124. Скрытой теплоты перехода не существует. Название Я-переход связано именно с формой кривой теплоемкости вблизи Т . Форма кривой сходна с формой аналогичных кривых в ферромагнетиках вблизи точки Кюри и в бинарных сплавах вблизи точки перехода порядок — беспорядок. [c.415]

В настоящей работе рассматриваются экспериментальные данные о характере изменения теплопроводности в области ФП, протекающих без изменения химического состава фаз полиморфные превращения, связанные с изменением симметрии кристаллической решетки вследствие перестройки атомов, в том числе превращения типа ян-теллеровских искажений и переходы порядок 2 беспорядок переходы, связанные с упорядочением магнитных (ферро-, антиферромагнетик парамагнетик) или электрических (сегнетоэлектрик нараэлектрик) моментов. [c.44]

Рассматриваются происходящие иа междоузлиях фазовые превращения типа переходов порядок — беспорядок, процессы распада, диффузия, внедренных атомов, а таклсе кинетика процессов их порераспредедеппя в случаях нарушепня равновесия. [c.2]

Если зке сплав А — В является упорядоченным, то в нем выделяются, например, две подрешетки узлов с различным средним окружением их соседними атомами. Расчет, [26, 27, 14] показывает, что в этом случае вакансии с различными вероятностями, зависящими от состава и степени дальнего порядка, встречаются на этих подрешетках, причем в равновесном состоянии не только их общее число, но и распределение по подрешеткам, определяется из условий равновесия. Для сплавов с ОЦК решеткой типа р-латуни, где переход порядок — беспорядок является фазовым переходом второго рода, кривые зависимости логарифма чисел н и вакансий на первой и второй подрешетках от Т при температуре перехода То имеют излом. Совпадая и являясь прямолинейными при 2 > 2 с, эти кривые начинают при Т С. То расходиться В разные стороны, причем прямолинейность их здесь нарушается. В сплавах с ГЦК решеткой типа АпСпз переход порядок — беспорядок является переходом первого рода. Степень дальнего порядка в них при упорядочении в точке Т = То скачкообразно возрастает от нуля до определенного значения, в связи с чем в этой точке имеют место не изломы, а противоположные по направлению скачкообразные изменения кривых зависимости 1п и от Т - [c.72]

В случае, если при каждой температуре Т устанавливаются пе только равновесные значения с и сг, но и степени дальнего порядка т], зависимости с и сд от Г будут иметь характерные особенности. В сплавах с ОЦК решеткой типа -латуни при понижении температуры до температуры фазового перехода порядок — беспорядок Та (температуры упорядочения), как мы видели, концентрации i = С2 = /а. При Т = То происходит фазовый переход второго рода в упорядоченное состояние и в этой точке кривые сЦГ) и iT) начинают расходиться в разные стороны (без скачка) от значения, равного /г- При Т- 0 одна из этих кривых (для междоузлий с более низким значением энергии) стремится к значению, равному единице, а вторая — к нулю. В сплавах с ГЦК решеткой типа АпСпз переход в упорядоченное состояние является фазовым переходом первого рода и сопровождается скачкообразным изменением т] от О до некоторого значения г)о. Поэтому кривые i(T) и С2(Т) с понижением температуры при Т = То будут иметь скачкообразные изменения от значений i = Ц, Сз = /4 в разные стороны и затем при Т 0 должны идти к значе-. ниям 1 (для концентрации атомов С в междоузлиях с более глубоким минимумом потенциальной энергии) и 0. [c.144]

В системе, описываемой гамильтонианом Ж, при происходит фазовый переход в упорядоченное состояние с конечным ср. смещением й 0. Возможны 2 предельных случая, соответствующие переходам типа смещения и типа порядок — беспорядок. Если при низких темп-рах все подвижные атомы расположены на дне левой потенциальной ямы, то с ростом Т возможна реализация одного из двух случаев в первом наиб, вероятное положение подвижных атомов соответствусг вершине потенциального барьера (переход типа смещения), во втором—дну потенциальной ямы, в результате чего левая и правая ямы заполнены равновероятно (переход порядок—беспорядок). Параметром, раз]шчающим эти 2 случая, является отношение 4 = f fle (So = -4"/4B характеризует глубину ямы (высоту барьера), S = 4 A /B—энергию взаимодействия атомов в разл. ямах на соседних узлах (минимумы двухъямного потенциала соответствуют смещениям [c.8]

При q l. А<0 (предельный случай перехода порядок-беспорядок) каждый подвижный атом локализован вблизи дна ямы при всех Г, кроме Т Г,. Т. о., в гармо-нич. приближении все колебания атомов вблизи высокотемпературного положения равновесия (вершины барьера) неустойчивы в этом случае осн. динамич. процессы — прыжковые за счёт туннелирования атомов между соседними ямами в одном узле. Такая ситуация может быть описана с помо1Цью эфф. спинового гамильтониана [2, 3], а при высоких темп-рах — моделью, соответствующей невзаимодействующим ангармонич. осцилляторам. При [c.8]

Упорядоченная фаза rPtg образуется из неупорядоченного твср дого раствора (Pt) при температуре ниже 1200 "С. Она существует широкой области концентраций от -34 до -85 % (ат.) Pt. Макси мальная точка перехода порядок беспорядок имеет место njjn температуре -ИЗО °С и содержании б7 % (ат.) Pt [4]. [c.162]

Однако стоит сплав нагреть до 390°С, как гармр ПИЯ исчезнет, и мы увидим обычный твердый раствор замещения с хаотично перемешанными атомами. Vnd- охлаждении восстанавливается вновь. На прозаиче охлаждении восстанавливаетя вновь. На прозаическом языке физики эти превращения называются фазовыми переходами порядок — беспорядок или упорядочением твердых растворов. [c.171]

Сходные аргументы позволили К. Тамману в 1919 году предсказать существование в твердых растворах фазовых переходов порядок—беспорядок. Впрочем, предсказать — не совсем точное слово. За несколько лет до его работы Н. С. Курнаков с соавторами экспериментально обнаружили признаки протекания в твердых растворах каких-то дотоле неизвестных фазовых превращений. Ими было показано, что при охлаждении сплавов системы медь — золото их сопротивление при некоторых температурах скачкообразно падает. Например, для сплава состава СизАи температура скачка составляет приблизительно 390°С. Скачок сопротивления — реакция на какое-то превращение, происходящее в сплаве при этой температуре. Может ли им быть упорядочение [c.171]

Вадим Сергеевич Горский (1905—1941) был одним из пионеров советской металлофизики. К его 80-летию в журнале Успехи физических наук была опубликована статья ), где, наверное, впервые оценено научное наследие Горского. В ней, в частности, подчеркивается, что главное дело его творческой жизни заключалось в глубоком исследовании процессов упорядоче-ния-разупорядочения сплавов Си — Аи . Первую из своих работ на эту тему Горский опубликовал еще будучи студентом. Это и было самое раннее теоретическое описание фазовых переходов порядок — беспорядок. [c.175]

Проблема описания конденсированной среды, подверженной интенсивному внешнему воздействию, является одной из важнейших в современной физике. В последние годы в этом направлении были достигнуты значительные успехи (см. [16, 17, 58, 73, 74, 76-82, 86]). В частности, объяснены основные особенности микроскопической картины структурных фазовых превращений на атомном уровне (например, сегнетоэлектри-ческие и мартенситные превращения, упорядочение и распад твердых растворов). Характерная особенность теории структурных превращений состоит в их разделении на два класса — переходы типа смещения и порядок—беспорядок. Такая классификация определяется координатной зависимостью потенциальной энергии атома и т) для переходов типа смещения реализуется одноямный потенциал (рис. 64 а), а для переходов порядок—беспорядок — двуямный (рис. 646). Соответственно, в первом случае переход сводится к смещению минимума зависимости 7(г), а во втором атомы перераспределяются между минимумами, отвечающими различным координатам К,, Кз. [c.224]

Обсуждалась также возможность фазового перехода порядок—беспорядок, охватывающего только полярные головки амфифильного веихества, в то время как углеводородные цепи оставались бы жидкими. Пр этому вопросу слишком мало надежных [c.61]

Гранди и Браун [2, 3] осуществили высокотемпературное (до 850°) рентгеновское исследование (порошковый и монокристальный методы) природных и большого количества синтетических альбитов, полученных длительной (до 3000 час.) кристаллизацией стекол при 500—1000° и повышенном давлении. Авторы рассматривают влияние переходов порядок—беспорядок на параметры элементарных ячеек. [c.428]

Из экспериментальных данных следует, что ниже 1400° С нет превращения порядок — беспорядок. Сравнение наблюдаемых и рассчитанных отношений интенсивности рентгеновских линий свидетельствует о том, что большинство отношений соответствует упорядоченной структуре. Это подтверждается также тем, что увеличения параметра решетки, которое всегда сопровождает превращение порядок — беспорядок, не наблюдалось. Основные результаты табл. 5 показаны в табл. 6. Отношения 200/211, 420/332 и 600/611 находятся в хорошем соответствии с рассчитанными (в пределах ошибки опыта). Исключением является образец 75 N6, 1300 Р12, аномалией является несовпадение отношений 200/211. Это свидетельствует или об эффекте ориентации (хотя подготовку образца вели так, чтобы это исключить), или о далеком расположении максимумов 200 и 211 (8°, 20). В других отношениях максимумы были отделены не более, чем на 6°, 20). Очень неудачно, то, что отношение 210/211 нельзя получить экспериментально, это отношение очень чувствительно к переходу порядок — беспорядок. Однако присутствие ЫЬзЗпа не давало возможности получить точное значение интенсивности линии 210. [c.148]

Аналогичное влияние процесса упорядочения на магнитную восприимчивость обнаруживается также и для сплава oPt, имеющего в упорядоченном состоянии структуру uAuI (рис. 4). Температурный интервал аномалии на политерме у Т) этих сплавов довольно хорошо совпадает с шириной температурного интервала перехода порядок беспорядок [8], который является фазовым переходом 1-го рода. [c.9]

Известно, что переход от упорядоченного к разупорядо-ченному состоянию в монокристаллах литиевого феррита с малыми добавками кобальта приводит к уменьшению вклада ионов кобальта в такие магнитные параметры, как константы магнитной анизотропии К и Кг ширина линии ферромагнитного резонанса [2] и спин-волновая ширина линии [3]. В работах [1—3] было установлено, что это уменьшение эффективности ионов кобальта связно с изменением внутрикри-сталлических полей низкой симметрии при переходе порядок — беспорядок. [c.48]

Поверхностное плавление. Реконструкция поверхностной фазы, большие амплитуды колебаний атомов и затрудненный обмен колебательной энергией с объемом создают благоприятные ус- ловия для всякого рода структурных перестроек. В 5.1.1 мы уже отмечали подобные необратимые фазовые переходы типа порядок-порядок, приводящие к перестройке сверхрешеток. С ростом температуры может реализоваться и переход порядок-беспорядок, т.е. плавление, которое начинается с поверхности (Т <Т , Т — температура плавления). Для фубой оценки начала подвижности структурных элементов решетки часто используют температуру Таммана Тт 0,3-0,5Гда. На частично разупорядоченной поверхности она может быть только ниже. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...