Качественное обсуждение

Наше качественное обсуждение продемонстрировало, что это преобразование имеет два аттрактора, две точки притяжения температуры Т = О и Т= 00. Действительно, в случае низких температур перенормировка температуры, связанная с переходом на более грубые масштабы, еще больше ее снижает, а при высоких температурах, наоборот, еще больше повышает. [c.86]

Колер [77] провел также качественное обсуждение теплопроводности в поперечном ноле его выводы совпадают с результатами двухзонной модели. [c.278]

В заключение следует подчеркнуть, что реализованные эксперименты со случайными процессами предполагают использование качественной экспериментальной техники, что затрудняет не только их осуществление, по и интерпретацию результатов. В нашем случае целью являлось качественное обсуждение влияния статистических параметров на долговечность, которое в дальнейшем будет распространено на другие типы процессов. Будут также учтены их стационарные и нестационарные свойства и рассмотрены различные способы нагружения (мягкий, жесткий). Предполагается проведение анализа корреляции между полученной долговечностью и механизмом повреждения вместе с фрактографией поверхностей изломов. [c.329]

Здесь же продолжим качественное обсуждение и рассмотрим поведение инверсии, когда присутствуют две моды, т. е. когда ПхФ О при = 1 и = 2. Чтобы выяснить, каким образом уменьшается инверсия, выполним ту же процедуру, что и для одномодового режима, но, кроме того, учтем, что соответствующие лорен- [c.98]

Полученное выражение требует усреднения по скоростям электронов. Однако для качественного обсуждения можно использовать простое выражение (31.13). Для металлов скорость V порядка фермиевской скорости Vf. [c.189]

Качественное обсуждение мы закончим рассмотрением диаграммы уровней, изображённой на рис. 232. Обычно имеется несколько типов устойчивых состояний твёрдого тела, обозначенных /, //, /// и т. д., которые соответствуют различным полиморфным модификациям. Области состояний, ограниченные сверху прямой А, являются энергетическими состояниями, в которых система обладает кристаллической симметрией. Выше А находится область стёкол или переохлаждённых жидкостей, постепенно переходящая в область менее вязких жидких состояний. Состояния, энергии которых лежат вблизи А, обычно не являются термодинамически устойчивыми ни при каких температурах. Линия В соответствует уровню, при котором вся система переходит в газообразную фазу. Её положение зависит от объёма, в котором поддерживается система. Иногда В оказывается ниже А, что означает, что ещё до плавления твёрдое тело возгоняется [c.504]

Теории ВШП посвящено большое число работ, многие из которых отражены в монографиях [8—14, 22]. Мы ограничимся лишь кратким качественным обсуждением этого вопроса. [c.309]

Эту формулу мы уже записывали при качественном обсуждении поведения гравитационных волн по мере их приближения к берегу. [c.141]

Качественное обсуждение взаимосвязи между микроскопической теорией, понятием параметра порядка и явлениями переноса в сверхпроводниках. [c.342]

Закончим этот параграф качественным обсуждением влияния ангармонического возмущения на систему осцилляторов. Предположим, что возмущение содержит члены вида [c.186]

Формы этих зависимостей представлены в приложении 6, а здесь мы проведем только качественное обсуждение, рассматривая предельные случаи, а также пользуясь результатами более подробного расчета из приложения. Графики зависимостей Д(у) и Г(> ), рассчитанных в частном случае для Нв, показаны на рис. [c.112]

Выше отмечалось, что независимое вычисление излучательных свойств реальных материалов является безнадежной задачей. Однако в соответствии с законом Кирхгофа задачу можно свести к проблеме вычисления поглощения. Эта проблема, по-видимому, проще, так как она имеет отношения к взаимодействию внешнего электромагнитного поля с электронами в твердом теле. Подробное обсуждение этого вопроса не входит в круг задач данной книги, поскольку результаты вычисления поглощательной способности в термометрии используются редко. Однако качественные расчеты поглощательной способности металлов и диэлектриков могут быть сделаны, в частности, в низкочастотной области, где применима классическая электромагнитная теория. Точность результатов такого расчета свойств индивидуальных материалов для оптической термометрии недостаточно высока. Хороший обзор оптических свойств металлов и диэлектриков сделан в работе [84]. [c.326]

В соответствии с качественными соображениями о роли вынужденных переходов возбужденные атомы уменьшают величину коэффициента поглощения. С некоторыми экспериментальными проявлениями этого обстоятельства мы уже встречались ранее при обсуждении отрицательной дисперсии (см. 156) и опытов Вавилова, посвященных зависимости коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157). [c.740]

Начнем с обсуждения наиболее простых качественных соображений. Прежде всего классическая брауновская частица в соответствии с теоремой о равнораспределении кинетической энергии по степеням свободы обладает средней кинетической энергией [c.38]

Следующее обсуждение разбито на три части в зависимости от того, какой аспект будет преобладать механический, химический или металлургический. Последующее обсуждение рассмотренных в предыдущих разделах результатов (влияние напряжений, среды, металлургических аспектов) показывает, насколько мы далеки от количественной теории, объединяющей все три фактора. Обсуждение особенно должно быть сосредоточено на количественной стороне предполагаемой теории, точно так же как в предыдущих разделах особое внимание уделялось качественным данным по КР. Конечно, разработанная теория дол кна подтверждаться и всеми качественными наблюдениями. [c.283]

Студентам, привыкшим только к численному анализу, п. 6 вначале кажется трудным. Но после приобретения некоторого опыта эта часть решения растет как качественно, так и количественно, особенно если студента по-ош,рять за хорошо написанное обсуждение. Очевидная слабость описательных способностей студента технического вуза объясняется главным образом недостатком практики. От студента редко требуют письменного обсуждения задачи, полученных решений и графиков. Письменное обсуждение, однако, эмоционально окрашивает все развитие анализа, а также служит стимулом для самостоятельного подхода к задаче, исследования других методов решения и обращения к периодической литературе за подходящим материалом. В результате появится масса работы, но вознаграждение за такого рода опыт решения задач окажется громадным, особенно при работе над большими нерешенными проблемами, где есть много возможностей для выбора и инициативы. Подобный письменный анализ способствует глубокому пониманию предмета, которого едва ли можно достигнуть с помощью проработки теории и численных примеров лишь для сдачи экзамена. Результаты же подлинного анализа часто переходят в отчеты, диссертации и, надо надеяться, в инженерную практику. [c.10]

Большинство видов разрушения, перечисленных в гл. 2, уже рассмотрены в книге. Во время их обсуждения постоянно давалось краткое качественное описание явления разрушения, за которым следовало изложение количественных методов, используемых в инженерных расчетах. Износ, коррозия и связанные с ними виды разрушения рассматриваются в этой последней главе не из-за их малой значимости, а вследствие того, что общепринятые, научно обоснованные теории этих явлений еще не полностью разработаны и пока нет установившихся, достаточно точных аналитических или эмпирических методов расчета или оценки сроков службы конструкций. [c.571]

Перейдем теперь к обсуждению уравнения состояния/ В, Н,Т) = = О или /(М, Я, Г) = О и начнем с рассмотрения парамагнетиков, т. е. веществ, которые намагничиваются только в присутствии внешнего поля и для которых направление намагничения совпадает с направлением внешнего поля. Мы могли бы построить термодинамику парамагнетиков чисто феноменологическим путем, не прибегая к атомно-молекулярным моделям, взяв из статистической физики только вид уравнения состояния. Мы, однако, предпочтем такому чисто феноменологическому описанию качественное рассмотрение молекулярной модели парамагнетика, так как оно позволяет предвидеть важные свойства уравнения состояния (насыщение или предельное намагничение), не пользуясь его явным видом. [c.73]

Проводится качественное исследование свойств напряженно-деформированного состояния оболочки в зависимости от условий закрепления ее краев и знака кривизны срединной поверхности. Большое внимание уделено обоснованию теории оболочек, оценке ее погрешностей и обсуждению путей уточнения. [c.2]

Отметим в заключение, что все рассуждения и выводы этого параграфа имеют качественный и несколько расплывчатый характер. Более определенное описание обсужденных здесь свойств краевых эффектов можно найти в 12.30. [c.154]

Помимо релаксации путем испускания излучения возбужденные частицы могут также испытывать безызлучательную релаксацию. Эта релаксация может осуществляться большим количеством различных способов, причем аналитическое описание соответствующих физических явлений зачастую весьма сложно. Поэтому ограничимся в данном случае обсуждением лишь на качественном уровне. [c.67]

Подобным образом ставилась задача для цилиндрического слоя в работе [31]. Выводы в этом исследовании качественно согласуются с [53]. Однако экспериментальные результаты, полученные в работе. [31] для толщины слоя толуола в измерительной ячейке б 0,4 мм, оказались даже ниже данных [53], найденных экстраполяцией для случая б= 0. Это можно объяснить тем, что оценка лучистой составляющей теплопроводности для цилиндрического слоя не точна. Поэтому вопросы, связанные с выяснением степени влияния толщины слоя на теплопроводность слабо поглощающих жидкостей требует специального обсуждения. [c.67]

Зонная теория [13, 14]. Трудно ожидать, что представление о свободных электронах будет одинаково хорошим приближением для всех металлов. Соотношение (8.6), определяющее уровни энергии, справедливо лишь для частицы в поле с постоянным потенциалом, тогда как на самом деле потенциальная энергия электрона в металле не постоянна, а зависит как от строения иоиной решетки, так и от состояний других электронов. Определение ее точного вида приводх1т к задаче самосогласованного поля, подобной рассмотренной Хартри. Решение Зоммерфельда, исходившего из предположения о постоянстве потенциала, является, по сути дела, первым приближением к решению такой задачи. Второе приближение можно построить, предполагая, что потенциал, обусловленный самими электронами, постоянеп, и учитывая в уравнении Шредингера лишь иоле положительных ионов решетки. Для приближенного решения соответствующего уравнения Шредингера были предложены различные методы, позволяющие провести хотя бы качественное обсуждение поведения электронов в реальных металлах. [c.324]

Рассмотрим вначале сходящуюся волну (качественное обсуждение зтой задачи дал тоже Уизем [1977]). Тогда нас интересует область а< ао, и удобно положить Оо = Ко/со, так что а = О отвечает точке фокуси1Х)вки круговой волны в линейной задаче. О поведении решения нетрудно судить по ходу зарактеристик на плоскости а, 0 (рис. 3.11). В области /, соответствующей 101 >0о. зти характеристики прямые, прямыми будут и граничные зарактеристики. Внутри зтого угла лежит область взаимодействия (Я/), где имеются два семейства искривленных характеристик [c.100]

Первое качественное обсуждение возможной природы необычного характера поведения материала в приграничных полосах локализованной деформации было проведено в [64] на основе иред- тавлений об атом-ваканснонных состояниях в сильно возбуждепном кристалле. Выполненные в последующем теоретические работы [1, 18] позволили сформулировать пути количественного описания механизма данного явления. В [32] рассмотрена теория деформации структурно-неоднородной среды, в которой неоднородность запряженного состояния опнсьнтется введением в деформируемом материале калибровочных нолей, обеспечивающих совместность деформации смежных разориентированных элементов структуры. В ходе деформации на границах раздела структурных элементов возникают источники, испускающие потоки дефектов различной природы. Часть потоков распространяется в объем деформирующихся зерен, другая локализуется вдоль границ зерен п в приграничных Зонах. Соотношение этих составляющих зависит от материала и условий деформации. [c.111]

При расчетах потоков в пласте в целом скважины моделируются точечными источниками. В простейших случаях при работе небольшого числа скважин задача об их суммарном воздействии решается при помощи принципа суперпозиции ). Задача о неустановившейся фильтрации к цепочке скважин в полосообразном пласте рассматривалась С. Н. Нумеровым (1958) не установившийся приток жидкости к системе круговых батарей и прямолинейных рядов скважин при переменном дебите изучал Ю. П. Борисов (1956). В дальнейшем использованный им метод фильтрационных сопротивлений (внешние сопротивления потоку жидкости зависят от времени, внутренние — соответствуют стационарному течению) применялся М. И. Швидлером (1957) и М. Г. Сухаревым (1959). При задании давлений (и вычислении дебитов системы скважин) задачи усложняются методы их решения предложены М. Д. Розенбергом (1952) и В. П. Пилатовским (1956). Качественное обсуждение с числовыми примерами эффектов взаимодействия скважин дано В. Н. Щелкачевым (1948, 1959). [c.623]

Качественно аналогичная модель 180-градусных доменных границ и геометрические условия, определяющие ее подвижность в сегнетоэлектриках, были подробно рассмотрены в работе [8]. Идея о связи микроструктуры доменных границ с процессами, предшествующими фазовому переходу в сегнетофазу, высказанная в работе [8], по-видимому, является существенной в случав магнитных фазовых переходов. Мы ограничимся здесь лишь качественным обсуждением этого вопроса. [c.84]

Качественное обсуждение поведения показателя преломления в дисперсивной полосе частот. Изолированная заряженная частица, колеблющаяся в вакууме, излучает электромагнитные волны, кото-ры.е распространяются в вакууме со скоростью света. Поэтому заряд, совершающий под действием падающего света установившиеся колебания, испускает электромагнитное излучение, распространяющееся в вакууме со скоростью с. Вследствие суперпозиции первичного поля с полем, образованным колеблющимся зарядом, возникает некое результирующее поле. При большом числе зарядов (кусок стекла или ионосфера) каждый из них находится под действием электрического поля, существующего в окрестности заряда. Это локальное поле является суперпозицией первичного поля , которое имело бы место при отсутствии зарядов, и поля, образованого всеми колеблющимися зарядами. [c.178]

Формулировкой этих вопросов определяется содержание данной главы. Однако в контексте книги представляется возможным ограничиться лпшь качественным обсуждением важных аспектов. С потерей трансляционной инвариантности рен1еткн потребуется более широкий математический аппарат. Запяться им здесь пе представляется возможным — особенно ввиду того, что такой аппарат требуется только для заключительной главы. Вместо этого займемся [c.131]

На первый взгляд может показаться странным, что ньютоновское уравнение состояния, которое появляется как асимптотическое решение общей теории простых жидкостей (и получается из уравнения (7-7.9) при Л 0), предсказывает в отношении распространения разрывов результаты, качественно отличающиеся от тех, которые следуют из теории простой жидкости. Однако в действительности это лишь кажущийся парадокс, так как методика, посредством которой ньютоновское уравнение получается из теории простой жидкости, налагает определенное ограничение на рассматриваемые предыстории деформирования, требуя их непрерывности в момент наблюдения (см. обсуждение, следующее за уравнением (6-2.3)). Это условие в сильнейшей степени нарушается в рассмахриваемой задаче. По существу, аналогичные трудности возникают для любого типа уравнения состояния /г-го порядка. Они подробно рассматривались в работе Колемана и др. [44] для жидкости второго порядка. Уравнение движения жидкости второго порядка в рассматриваемом течении имеет вид [c.296]

При обсуждении теории процессов проводимости в легированном германии был рассмотрен ряд аналитических выражений для проводимости или удельного сопротивления, в которые входят атомные константы, концентрация или свойства примесных атомов, а также температура. Было отмечено, что, несмотря на достаточно хорошее качественное согласие с экперимен-том, эти выражения нельзя применять для количественного описания характеристик конкретных материалов реальные процессы проводимости слишком сложны. Поэтому экспериментальные данные по зависимости сопротивления от температуры приходится аппроксимировать эмпирическим путем, не слишком полагаясь на физическую теорию, как, впрочем, и в случае платиновых термометров. Однако для германиевых термометров сопротивления эта задача оказывается намного сложнее по двум причинам. Во-первых, зависимость сопротивления от температуры меняется от образца к образцу гораздо сильнее, чем в случае платины, даже если эти образцы изготовлены лю одной технологии. Дело в том, что удельное сопротивление легированного германия очень чувствительно к количеству и свойствам примеси. Во-вторых, удельное сопротивление экспоненциально зависит от температуры, т. е. изменяется с температурой гораздо быстрее, чем удельное сопротивление платины. [c.240]

Пусть имеется двумерное плоское движение жидкостей Максвелла (У2 = 0) и Олдройда (7,)<2 0) с реологическим уравнением состояния (1.6), в котором применяется оператор субстанциональной производной по времени (1.7), /и = О, / = О. Несовершенство этой модели в том, что для нее не выпо н1яется принцип материальной объективности (подробное обсуждение этого вопроса имеется в обзоре [88]). Вместе с тем вариант т О является предельным для моделей Максвелла и Олдройда и содержит все основные гиперболические черты общей модели, когда т О. Подробный сравнительный анализ этих операторов дифференцирования показал [89]. что существует диапазон гидродинамических параметров, где простая конвективная производная дает результаты, которые качественно и количественно близки к производной Олдройда. Этот вывод подтверждается и нашими расчетами, см. п. 1.5.2, рис. 1.21. Отметим также, что оператор конвективной производной успешно применяется при описании релаксационных свойств ту рбулентных сдвиговых течений в пограничном слое [15], [c.40]

В проблемах, для которых существенны процессы тепло- и мае-сопереноса и кинетика реакций, желательно точно знать картину течения жидкости в псевдоожиженном слое. Исследование этой картины с теоретических позиций очень сложно. Качественное представление о возможном влиянии радиального распределения частиц можно получить из рис. 8.2.3 и обсуждения в разд. 8.2. Можно думать, что такие эффекты будут значительны в лабораторных реакторах, в которых отношение площади поверхности стенок к площади поверхности частиц может быть большим. [c.494]

При обсуждении прочности композиций с короткими волокнами использовалось без дополнительного качественного анализа хорошо известное простое правило смеси для композиционных материалов с непрерывными волокнами [уравнение (7)]. Оно основано на изодеформационной модели материала, в которой принимается, что волокна имеют четко определенное и единственное значение разрушающего напряжения при растяжении о/. Это, в принципе, неверно для хрупких волокон, таких как стеклянные, углеродные и борные, прочность которых подчиняется статическому распределению. Поэтому необходимо уточнить, какое значение О/ необходимо использовать в уравнении (7). Во многих случаях правило смеси дает удовлетворительное приближение для проч- [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...