Стационарная ударная волна

Рассмотрим стационарную ударную волну, отказавшись при этом от подразумевавшегося везде выше выбора системы координат, в которой скорость газа направлена перпендикулярно к данному элементу поверхности волны. Линии тока могут пересекать поверхность такой ударной волны наклонно, причем пересечение сопровождается преломлением линий тока. Касательная составляющая скорости газа не меняется при прохождении через ударную волну, а нормальная составляющая согласно (87,4) падает [c.483]

Исследуем более детально изменение состояния газа, получающееся при прохождении в нем стационарной ударной волны. Обратимся сначала к простейшей схеме, когда фронт волны составляет прямой угол с направлением распространения. Такая волна называется прямой ударной волной. [c.118]

Структура стационарных ударных волн в газовзвесях и парокапельных средах [c.334]

СТАЦИОНАРНЫЕ УДАРНЫЕ ВОЛНЫ В ГАЗОВЗВЕСЯХ [c.335]

Уравнения стационарного одномерного движения. Исследование только что определенной стационарной волны удобно проводить в системе координат, связанной с этой стационарной волной, в которой параметры среды не зависят от времени, т. е. течение является стационарным. В указанной системе координат волна неподвижна, а невозмущенная среда перед волной имеет скорость Уо = — >0, которая равна скорости распространения стационарной ударной волны относительно невозмущенной среды. Ось X направим вдоль направления распространения волны относительно невозмущенной среды [c.335]

Минимальное значение скорости стационарной ударной волны со скачком обозначим через Dt = —Vf. Эта скорость находится из условия прохождения звуковой линии тп через точку o vq, 1). Это приводит к уравнению А(г7/, 1) = 0, из которого получим [c.344]

Рис. 6.4.1. Интегральные кривые Для структуры стационарной ударной волны жидкости с пузырьками газа П])и различных скоростях волны

Таким образом, аналогично релаксирующему газу и смеси газа с каплями или частицами полу генная из условия существования стационарной волны уплотнения равновесная скорость звука Се совпадает с фазовой скоростью распространения слабых гармонических возмущений С (со), имеющих частоту (о О, а полученная из условия существования стационарной ударной волны со скачком скорость звука f совпадает с фазовой скоростью гармонических возмущений С (со), имеющих частоту со-> >, т. е. соответствует замороженной скорости звука. [c.71]

Рис. 6.4.4. Изменение температуры, )аза, радиуса пузырьков, давлений и скоростей фаз в стационарной ударно волне с осциллирующей структурой (Do = 51 м/с, = 3,3) в смеси рас вора 1 1 глицерина с водой с воздушными пузырьками (ао = 1,5 мм, го = 0,042, рц = 0,036 МПа)

Рис. 6.4.6. Изменение длины осцил-ляционных волн Z, и их амплитуды Др1 в стационарной ударной волне с интенсивностью ре = 3,3 (остальные параметры см. рис. 6.4.4) нри различных значениях коэффициентов межфазного трения йГц и теплообмена Nu . Пунктирные кривые без указателей соответствуют расчету с учетом нестационарного сферически-симметричного раснределения температур внутри пузырька (см. 5)

Рис. 6.5.2. Зависимость корня характеристического уравнения (6.5.13), определяющего крутизну фронта стационарной ударной волны, от безразмерного

Рис. 6.10.7. Структуры стационарных ударных волн (изменение давления жидкости (сплошные линии) и радиуса пузырьков (штриховые линии)) в пароводяной пузырьковой смесп (ро = = ОЛ МПа, То = 373 К, 2о = = 0,05, ао = 1 мм) разной интенсивности Ре, которой соответствуют указатели

Рис. 15. Профиль стационарной ударной волны.

СТАЦИОНАРНЫЕ УДАРНЫЕ ВОЛНЫ В ЖИДКОСТИ С НАГРЕТЫМИ ТВЕРДЫМИ ЧАСТИЦАМИ ) [c.720]

В экспериментах [4, 6] было установлено, что паровой взрыв начинается от точечного источника и на стадии формирования является сферическим. Через некоторое время внутренняя область парового взрыва становится настолько большой, что эффекты, связанные с кривизной переднего фронта, можно не учитывать, а паровой взрыв рассматривать как плоскую стационарную ударную волну, проходящую по смеси предварительно перемешанных горячих частиц, жидкости и ее пара [1-3]. [c.721]

Гис. 4.4.2. Поля интегральных 1фивых в координатах р и структуры р(х) стационарных ударных волн в газовзвеси. Случай а соответствует стационарной ударной волне сжатия со скачком ( Уо = Do> С/), а случай б — стационарной волне сжатия с непрерывной структурой (Се < [c.343]

Таким образом, при D > f Сд реализуется первый случай, который соответствует стационарной ударной волне, имеющей впереди себя стационарный скачок, а при eинтенсивности источника возмущения стремится нестационарная волна с постепенно ослабляющимся и стремящимся к пулевой интенсивности передним скачком. [c.344]

Рис. 4.5.5, Расчетные распределения (эпюры) давления газа (а) и скоростей фаз (б) в различные моменты времени и изменения во времени ( осциллограммы ) давления газа и импульса частиц (в) в двух точках ( па двух датчиках при х = 0 (иа стейке) и а = — 0,5 м) при прохождении через слой газовзвеси (воздух -f- частицы кварца с исходными параметрами ро = 0,1 МПа, То 293 К, pWpio = 2,1, а = 30 мкм) стационарной ударной волны (ре/ро = 6) и отражении ее от неподвижной стенки (х = 0). Цифровые указатели на рис. а и б соответствуют различным моментам времени t (мс), причем t = 0 соответствует моменту, когда волна достигает стенки (i = 0). Цифровые указатели на рис. в соответствуют координате датчика х (м). Сплошные линии — скорость и давление газа, пунктирные линии — скорость частиц (б) и импульс частиц (а)

Рис. 4.5.5, Расчетные распределения (эпюры) <a href="/info/190167">давления газа</a> (а) и скоростей фаз (б) в различные моменты времени и изменения во времени ( осциллограммы ) <a href="/info/190167">давления газа</a> и импульса частиц (в) в двух точках ( па двух датчиках при х = 0 (иа стейке) и а = — 0,5 м) при прохождении через слой газовзвеси (воздух -f- частицы кварца с <a href="/info/271909">исходными параметрами</a> ро = 0,1 МПа, То 293 К, pWpio = 2,1, а = 30 мкм) стационарной ударной волны (ре/ро = 6) и отражении ее от неподвижной стенки (х = 0). Цифровые указатели на рис. а и б соответствуют различным моментам времени t (мс), причем t = 0 соответствует моменту, когда волна достигает стенки (i = 0). Цифровые указатели на рис. в соответствуют координате датчика х (м). <a href="/info/232485">Сплошные линии</a> — скорость и <a href="/info/190167">давление газа</a>, пунктирные линии — <a href="/info/203588">скорость частиц</a> (б) и импульс частиц (а)

Приближение эффективней вязкости и политропического газа для оинсания стационарных ударных волн в жидкости с пунырьками газа [c.26]

Приемлемость допущения о соипадении скоростей фаз следует пз анализа ) стационарных ударных волн (см. 4). Этот же анализ показал приемлемость (опущеппя о носншдгаемости несущей жидкости, если выполняются условия (6.4.17). [c.48]

Пусть по неподвижной относительно стенки равновесной смеси навстречу этой стенке идет стационарная ударная волна, равновесные состояния за которой будем обозначать верхним индексом (1). Эта ударная волна падает на стейку, отражается и идет в обратном направлении. Равновесное состояние, реализующееся за отраженной ударной золной после се выхода на стационарный режим, будем обозпгчать верхним индексом (2). [c.64]

Перейдем к более последовате ьиому исследованию стационарной ударной волны в пузырьковой жидкости, учитывая теП ловую необратимость в газовой фгзе, поступательное движение пузырьков относительно жидкости, сжимаемость жидкости п используя двухтемпературную двухскоростную модель. [c.65]

Далее будет рассматриваться весьма интересный для практики случай умеренных стационарних ударных волн без скачка, когда скорость волны Do = —Vo больше равновесной Се, но меньше замороженной f скорости зву]са I < Do < f). [c.72]

Ниже приведены результаты расчетов (Р. И. Нигматулин, В. Ш. Шагапов, 1974) на основ з рассмотренной двухтемпературной схемы для двух стационарных ударных волн в растворе [c.78]

Рис. G.45. Изменение температуры гааа, радиуса пузырьков, дап-лепий и скоростей фаз в стационарной ударной волне с моиоюп-пой структурой Т>а = 66 м/с, Ре = 1,32) в растворе глшдерина с водой (1 1) с воздушными пузырьками (Я-о = 1, 1 ми, 20 = = 0,02.5, ро = 0,09 МПа)

Рис. G.45. <a href="/info/46047">Изменение температуры</a> гааа, радиуса пузырьков, дап-лепий и скоростей фаз в стационарной ударной волне с моиоюп-пой структурой Т>а = 66 м/с, Ре = 1,32) в растворе глшдерина с водой (1 1) с воздушными пузырьками (Я-о = 1, 1 ми, 20 = = 0,02.5, ро = 0,09 МПа)

Рис. 6.4,7. Изменение длины осцил-11ЯЦИ0ННЫХ волп L и их амплитуды pi в стационарной ударной волне с интенсивностью jh = ,32 (остальные параметры см. рис. 6.4,5) при различных значениях коэффициентов межфазного трения (обозначения те же, что и па рис, 6,4.6) и теплообмена Nu

Влияние полидисперсности. Вс всех обсуждавшихся экспериментах радиус пузырьков определялся с точностью (10—20)% и, кроме того, в смесях всегда имолся некоторый набор фракций. В связи с этим представляет инт( рес выявить влияние полидисперсности на распространение волн и их структуру. Соответствующее исследование выполнено В. Ш. Шагаповым (1976) в рамках модели с конечным числом фракций (1.8.6). В частности, были рассчитаны структуры стационарных ударных волн с теми же параметрами, что представлены на рис. 6.4.4 и 6.4.5, но в смесях с тремя фракциями пузырьков, когда газовая фаза в исходном равновесном состоянии разделялась на три одинаковые по [c.84]

Для задачи о структуре стационарной ударной волны имеем условия равновесия перед и за во.гаой (6.4.12), к которым сле-дЗ ет добавить [c.87]

Для стационарных ударных волн в качестве s можно принять е = Ре — 1. Объемное содержание гузырьков будем считать также малым, так что а.г е. [c.93]

Структура стационарной ударной волны определяется граничными условиями перед и за i одной. Начальное равновесное состояние перед волной онределяе хя параметрами с индексом 0 [c.125]

Расчет структуры стационарной ударной волны аналогичен расчету, описанному в 5. Отличие лишь в том, что температурная задача здесь решается вне пузырька, т. е. в скидкой фазе (т] > 1 см. такн<е 6 гл. 1, 4, 6 гл. 2). В качестве тестовых вариантов нри отладке вычислительной программы для проверки правильностп решения температурной задачи использовались варианты решения задачи о диналшке одиночного парового пузырька при заданном давлении вдали от него. [c.130]

Структура стационарных ударных волн с плавным переходом среды в однофазное состояние. Рассмотрим сначала варианты, когда не реализуются заметные значения (/ jf <С и ос-цилляционные никп давления п хвосте волны отсутствуют. Такие режимы реализуются нри ма ых и умефепных значениях В (5 1, см. (2.6.56)). [c.130]

Гдф/е тпо1 ITO совпадает с выражением для толщины фронта слабой стационарной ударной волны со скачком скорости Ujni,. Расстояние L, на н-ром происходит существенное изменение формы волны, зависит от амплитуды и длины звуковой волны. Для плоской волны оно определяется ф-лой kL = еМд. Так, в воде для волны интенсивностью в неск. десятков Вт/см L — порядка сотни длин волн (рис. 2). В расходящихся (напр., сферич, или цилиндрич.) волнах эффект проявляется слабее, [c.289]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...