Часть Г1. Динамика Введение в динамику

Настоящая книга построена как обстоятельное введение в теорию волн в жидких средах (т. е. в жидкостях и газах) эта область исследований составляет существенную часть динамики жидкости, а также значительную часть общей теории волн и кроме того находит важные приложения в изучении окружающей среды и в технике. Указанная область механики необычайно широка. Различные типы волн в жидкостях, фундаментальные идеи, выдвигаемые для объяснения свойств волн, и разнообразные приложения этих свойств столь многочисленны, что создание введения в эту область в рамках одного тома потребовало тщательного отбора материала. [c.8]

В действительности все тела на Земле движутся вместе с Землей вокруг ее оси, вокруг Солнца и вместе с Солнцем в космическом пространстве. Поэтому абсолютного равновесия в природе нет. Однако часто, как уже говорилось во введении, при решении многих практических задач движение Земли не учитывают и считают Землю за неподвижную систему отсчета. Вследствие этого всякое тело, не движущееся относительно Земли, считают находящимся в состоянии абсолютного равновесия. В статике изучают только абсолютное равновесие тел . Вопрос об относительном равновесии будет изучен в динамике. [c.23]

Этот постулат можно было бы вывести из общего принципа, известного под названием принципа виртуальных перемещений, но мы пока не будем этого делать. Мы установим упомянутый принцип в одной из следующих глав как основание аналитической статики. Было бы также бесполезно вводить этот постулат, если принять основные законы динамики в том виде, как мы их изложили в предшествующей части курса, так как рассматриваемый постулат, как мы это увидим позже, представляет собой простой частный случай одной общей теоремы динамики твердого тела. Если мы вводим его здесь, то делаем это с той целью, чтобы сохранить за статикой характер самостоятельной дисциплины. Мы будем смотреть на этот постулат, с точки зрения физики, как на прямое следствие опыта с точки же зрения теоретической механики мы будем рассматривать его как дополнение к определению твердого тела, принятому в статике, получая при этом ту выгоду, что мы освобождаемся от введения молекулярной гипотезы. [c.232]

Особое место в книге отведено анализу развития теплоэнергетики, являющейся основой электроэнергетики СССР от Шатурской ГРЭС мощностью 48 МВт, введенной в действие по плану ГОЭЛРО в 1925 г., до Запорожской ГРЭС мощностью 3600 МВт. Освещено также развитие важнейшей составной части теплоэнергетики — теплофикации. Показана динамика развития атомной энергетики от пуска в 1954 г. первой в мире Обнинской АЭС мощностью 5 МВт до Ленинградской и Курской АЭС мощностью по 2000 МВт с реакторами 1000 МВт. [c.3]

На место единой физической картины мира была поставлена объединенная картина, в которой отдельные части связывались вариационным принципом, но в каждой из этих частей требовалось как для их описания и объяснения, так и для применения вариационного принципа введение хотя и механически толкуемых, но не сводимых и не связанных между собой понятий и представлений (например, локализация энергии в электродинамике и вероятность в термодинамике). Никакое прибавление слова динамика к названию отдельных частей физики не могло, конечно, ничего изменить в этом смысле. [c.864]

При выведении уравнений движения лопасти несущего винта в этой главе использовались интегральные уравнения Ньютона на их основе получены дифференциальные уравнения в частных производных для изгиба или кручения лопасти, которые далее разлагались по собственным формам и частотам с целью получения обыкновенных дифференциальных уравнений в нормальных координатах. Выбор такого подхода обусловлен большей его наглядностью, поскольку он требует непосредственного учета сил и ускорений на лопасти. Для вывода уравнений движения, необходимых при анализе динамики несущего винта, часто применяют и другие методы. Для пояснения того, что может встретиться в литературе, в настоящую главу введен краткий обзор альтернативных методов. [c.421]

Значительная часть Второго очерка об общем методе в динамике посвящена построению теории возмущений на основе канонических уравнений и понятия главной функции. Гамильтон предлагает два метода в теории возмущений. Первый метод основан на введении поправок к начальным значениям переменных в невозмущенной задаче. Второй метод, который мы изложим, тесно связан с теорией канонических преобразований уравнений динамики. [c.14]

Известен целый ряд работ, посвященных исследованию динамических характеристик дистилляционных колонн на аналоговых и цифровых вычислительных машинах, однако результаты этих исследовании не являются достаточно общими и пока не могут быть непосредственно использованы для расчета и проектирования систем регулирования. В первой части настоящей главы приводятся общие сведения относительно различных систем регулирования колонн, причем основной упор делается на изучение работы систем в статике. Работа систем регулирования в динамике оценивается чисто качественно. Вторая часть главы представляет собой введение в количественные методы изучения динамических характеристик колонн. Обсуждаются факторы, влияющие на инерционность колонны, и даются приближенные аналитические методы количественной оценки этой инерционности. В качестве иллюстрации приводятся некоторые опубликованные результаты анализа реальных колонн. [c.353]

Если бы мы непосредственно начали исследовать движение целого тела, мы совершенно не могли бы разобраться в том разнообразии движений, которое оно может иметь. Поэтому необходимо, прежде всего, обратиться к изучению движения точки, и притом точки, сохраняющей все свойства, присущие материи. Динамика вводит новое понятие о материальной точке. Материальная точка, как мы об этом говорили и в общем введении, есть часть материи бесконечно малых размеров, которая, однако, может обладать конечной массой. Такое представление ие будет лишено реального значения подобной материальной точкой является, с точки зрения механики, центр тяжести тела. Имея понятие о материальной точке, мы можем представить тело конечных размеров как совокупность бесконечно большого числа таких точек. [c.277]

Вместе с соображениями, изложенными в [19 авторам [20] найти решение задачи профилирования всего сопла (а не только его сверхзвуковой части), реализующего максимум тяги при заданной полной длине. В свою очередь, построение такого решения, в котором дозвуковая часть заменена внезапным сужением (Глава 4.14), потребовало создания методов численного интегрирования уравнений газовой динамики на существенно неравномерных сетках (Глава 7.9). Наряду с созданием в основном для расчета околозвуковых течений в потенциальном приближении специальных численных схем (см. Введение к Части 7) в ЛАБОРАТОРИИ был развит метод [21], который с учетом особых свойств околозвуковых потоков позволяет находить интегральные характеристики сопел с существенно более высокой точностью, чем точность численного определения используемых для этого параметром течения. [c.212]

При определении сил, действующих на сдвоенную передачу, рассматривались три звена, а при определении сил, действующих на одинарную передачу, — два. При этом крестовины, соединяющие звенья, отбрасывались. Их влияние на звенья 1, 2, 3 учитывалось введением сил нормального давления и моментами сил трения Мтр, приложенными к шарнирам. При составлении общих уравнений динамики для сдвоенной и одинарной карданных передач были учтены силы движущие, полезного и вредного сопротивления, инерции всех подвижных частей привода, действующие на звенья карданной передачи. [c.43]

Во-вторых, очень часто ситуации малых размерностей служат превосходными модельными случаями и наглядными пособиями для важных общих динамических явлений. Иногда мы сталкиваемся с этими явлениями в системах малой размерности в ясной форме, очищенной от технических осложнений (часто громоздких). Это дает возможность понять и показать сущность исследуемых явлений наиболее эффективным способом. В качестве примеров можно привести использование растягивающих отображений окружности, подков на плоскости и гиперболических автоморфизмов двумерных торов для демонстрации различных аспектов гиперболического поведения в динамике, которое мы начали исследовать систематически в гл. 6 и которое составляет тему части 4 этой книги. Другой пример — понятия степени и индекса, изучаемые в гл. 8. Степень отображения окружности, введенная в 2.4, и индекс неподвижной точки двумерного многообразия — это хорошие наглядные модели более сложного общего случая. [c.386]

Часть 3. Гл. 10. ВВЕДЕНИЕ ЧТО ТАКОЕ ДИНАМИКА МАЛЫХ РАЗМЕРНОСТЕЙ 387 [c.387]

Как известно из статики, силы можно разлагать на составляющие по любым осям, помимо координатных, для того, чтобы вычислять их моменты относительно выбранной нами произвольной точки. При этом мы часто получаем решение более простым и коротким путем. Таким образом, если мы хотим избавиться от введения в уравнения некоторых из неизвестных реакций, то целесообразно вычислять моменты относительно точки приложения этих реакций или же использовать принцип возможных перемещений. То же самое можно делать и в динамике. Например, если вычислять моменты относительно произвольной точки С (подвижной или неподвижной) с координатами г), то получим уравнение вида [c.117]

Постоянные 01 и Р , которые получаются при интегрировании уравнения (8), в общем случае непригодны для использования в качестве новых переменных в задачах динамики. В задаче трех тел, например, в уравнении (8) содержится в правой части умноженный на время член, который создает при интегрировании значительные и ненужные трудности. Для кеплеровской эллиптической промежуточной орбиты давно уже известен метод, как можно введением новых переменных преодолеть эти трудности (см. 5 гл. V). Для других промежуточных орбит необходимо вводить другие преобразования, но до сих пор нет общей теории отыскания таких преобразований. [c.522]

Чтобы обосновать необходимость изучения колебаний решетки (читатель может заняться им в любой момент после гл. 5), мы перечисляем (21) те свойства твердых тел, которые не могут быть поняты без такого рассмотрения. ДанО элементарное введение в динамику кристаллической решетки, причем классические (22) и квантовые (23) свойства гармонического кристалла рассматриваются раздельно. Способы измерения фононного спектра (24), следствия ангармоничности (25) и особые задачи, связанные с фононами в металлах (26) и ионными кристаллами (27), обсуждаются на элементарном уровне, хотя отдельные части последних четырех перечисленных глав вполне могут быть отнесены к более серьезному курсу. В главах, посвященных колебаниям решетки, нигде не использованы операторы рождения и уничтожения нормальных мод они описаны лишь в нескольких приложениях, предназначенных для читателей, желающих глубже ознакомиться с предметом. [c.12]

Аппроксимирующие операторы трехточечные схемы. При построении разностных алгоритмов шхя систем, описывающих одновременно конвективные и диффузионные процессы (в частности, для уравнений динамики вязкого газа), основную роль, как и в случае одного уравнения, играет способ аппроксимации гиперболической части уравнений. Используя для этой цели операторы В и С , введенные в п. 1.8 (формулы (1.65а)), проблему конструирования алгоритма можно свести к выбору разностных аналогов диффузионных членов. [c.68]

Изложение этой части книги предполагает, что читателю известны некоторые сведения из динамики линейных систем и элементарной теории управления с обратной связью, включая частотные характеристики, и основные понятия устойчивости, как, например, корневой годограф и критерий Рауса. Эти сведения приводятся в любом введении в теорию автоматического управления. [c.159]

Под сильно нелинейной с11стемой обычно понимают либо динамическую систему, не допускающую линеаризации в малом, либо систему, в которой проявляются нелинейные эффекты, не обнаруживаемые квазилинейной теорией. К таким системам относятся релейные системы автоматического регулирования, динамические системы с ударным взаимодействием, системы с люфтом и сухим трением и др. Одним из эффективных методов изучения динамики сильно нелинейных систем, поведение которых описывается дифференциальными уравнениями (4.1) с кусочно-гладкими правыми частями, является метод точечных отображений. Этот метод, зарождение которого связано с именем А. Пуанкаре и Дж. Биркгофа, был введен в теорию нелинейных колебаний А. А. Андроновым. Установив связь между автоколебаниями и предельными циклами А. Пуанкаре и опираясь на математический аппарат качественной теории дифференциальных уравнений, А. А. Андронов сущест-Еенно расширил возможности метода припасовывания и сформулировал принципы, которые легли в основу метода точечных отображений и позволили эффективно использовать этот метод при исследовании конкретных систем автоматического регулирования и радиотехники. С помощью метода точечных отображений оказалось возможным полностью решить ряд основных задач теории автоматическою регулирования и, в первую очередь, классическую задачу И. А. Вышнеградского о регуляторе прямого действия с сухим трением в чувствительном элементе [1, 2J. Была рас- [c.68]

В. В. Добронравов написал Введение , в статике — главы 1, 2, 1—4 главы 8 и главу 9 в кинематике — главы 3, 6, 7 в динамике — главы 8 и 11, 1—3 главы 3, 1—2 и 5—9 главы 6, часть 1 главы 7 (теорема Лагранжа — Дирихле) и приложение. [c.4]

Дополнительно в курс включено изложение основ механики сплошной среды, чтобы подготовить условия для последующего внесения части из основ в курс теоретической механики (особенно определения поля ускорений в переменных Эйлера но известному полю скорсютей в Кинематике и теории напряжений в Динамике ), Основы кинематики сплошной среды даны в разделе ((Кинематика (гл. 7). Введение в динамику сплошной среды приведено в разделе Динамика (гл. 13). [c.3]

Движение центра инерции введенного нами воображаемого тела с постоянной массой и является переносным движением нентра инерции тела с переменной массой. Но для упомянутого тела с постоянной массой остаются справедливыми основные закономерности динамики системы, рассмотренные в первой части этой книги. В частности. [c.479]

При изучении движения машины с учетом действующих сил, как это делается в первых трех разделах книги, посвященных вопросам кинетостатики и динамики машин, силы вредных сопротивлений в сочленениях учитываются косвенным образом введением в уравнение движения особых механических коэффиниентов, названных коэффициентом полезного действия ци коэффициентом потери ф. Эти коэффициенты предполагаются определенными из опыта путем проведения эксперимента над готовыми машинами. Для облегчения косвенного учета потерь на трение в машинах большое значение имеют общие теоремы, устанавливаемые в гл. II, касающиеся оценки потерь во всей машине через потери в ее отдельных составных частях при их последовательном, параллельном и смешанном соединениях. Однако большое практическое значение имеет учет сил вредных сопротивлений в уравнении движения не косвенным путем, через коэффициенты ц и ф, а непосредственно через сами силы трения или их работу. Это становится возможным только при знании законов, которые управляют поведением сил. трения. Изучению этих законов трения в машинах и посвящается четвертый раздел книги. [c.9]

Из всего сказанного следует, что для решения проблем регулирования частоты и мощности современных крупных энергосистем с межсистемными связями выдвигаются новые требования к САР паротурбинных блоков. Для выполнения этих требований необходимо совершенствовать динамику регулирования блока как части объединенной энергосистемы, повышать чувствительность и быстродействие элементов систем регулирования и широко применять совершенную электрическую аппаратуру. Кинематические и динамические связи между САР турбины и котла и согласованное введение в САР импульсов по ускорению и нагрз зке имеют важное значение для устойчивости энергосистем. [c.59]

Большое разнообразие встречающихся в физике Н, у. м. ф. затрудняет развитие общих матем. методов их исследования. Лишь для сравнительно немногих Н. у. м. ф. доказаны теоремы существования и единственности, к таким относятся ур-ния Янга — Миллса, ур-ния Навье — Стокса в двумерном случае, ур-ния газовой динамики. Для ур-ний Навье — Стокса в трёхмерном случае теорема единственности решения задачи Коши до сих пор не доказана. Затруднена даже проблема классификации Н. у. м. ф. Часть их попадает под классич. разделение на эллиптич., гиперболич. и параболич. ур-ния, но значит, число важных Н. у. м. ф. (среди них Кортевега — де Фриса ур-ыие, Кадомцева — Петвиашвили ур-ние) не могут быть отнесены ни к одному из этих типов. Нек-рую классификацию Н. у. м. ф. можно осуществить на основе физ. соображений. Прежде всего это разделение на стационарные и ЭВО.ТЮЦ. ур-ния. Большинство стационарных ур-ний относится к эллиптич. типу. Среди эволюц. ур-ний, явно содержащих производные по времени, можно выделить консервативные Н. у. м. ф., сохраняющие интеграл энергии, и диссипативные Н. у. м. ф., описывающие открытые системы , обменивающиеся энергией с внешним миром . Одним из интересных достижений теории Н. у. м. ф. было обнаружение того факта, что консервативные Н. у. м. ф., как правило, являются гамильтоновыми системами, хотя явное введение кано-иич. переменных зачастую оказывается трудной задачей. Установлена гамильтонова природа большинства консервативных обобщений ур-ний Эйлера и даже системы ур-ний Власова, описывающих плазму без столкновений. Для гамильтоновых систем, близких к линейным, развиты методы теории возмущений, позволяющие учитывать нелинейные эффекты и производить статистич. описание решений. Все перечисленные выше универсальные Н. у. м. ф., за исключением Бюргерса ур-ния и Хохлова — Заболотской ур-ния, являются гамильтоновыми. [c.315]

Описанный способ автоматического формирования уравнений движения в узлах сетки подобен конечно-элементной процедуре сборки элементов при составлении уравненш движения. Эта процедура в сочетании с вариационно-разностным методом дает возможность аналогичным образом алгоритмизировать вычислительный процесс при моделировании динамики сопрягаемых, разветвляющихся и подкрепленных оболочек различных конфигураций. В этом случае, например, часть узлов сетки необходимо расположить вдоль линий стыковки оболочек. При условии неотрыва или сплошности материала вдоль линий стыковки узловые скорости оболочки и подкрепляющего элемента будут одинаковы. При формировании результирующих узловых внутренних сил в таких точках необходимо просуммировать соответствующие компоненты обобщенного вектора внутренних сил по всем ячейкам, содержащим данный узел, как для ячеек оболочки, так и для ячеек сетки, введенной на подкрепляющем элементе. Сосредоточенные параметры массы и инерции вращения в узлах стыковки также вычисляются перераспределением в узлы их значений на ячейках, содержащих эти узлы в оболочке и подкрепляющем элементе. [c.82]

В течение XVII в,, в эпоху формирования классической механики, статические задачи, побуждавшие в той или иной мере заниматься проблемой устойчивости, были оттеснены на задний план задачами динамики. В новых задачах динамики вопрос об устойчивости, принципиально более сложный и гораздо менее наглядный, чем в задачах статики, поначалу вовсе не ставился. В результате в течение примерно столетия в проблему устойчивости не было внесено ничего существенно нового. Обновление приходит вместе с развитием в XVIII в. аналитических методов механики. Новыми существенными успехами учение об устойчивости обязано Л. Эйлеру Стимулом было, как и прежде, исследование проблемы плавания. В 1749 г. в Петербурге была издана двухтомная Корабельная наука (на латинском языке) Леонарда Эй- лера Этот труд был закончен в основном еще в 1740 г. Его третья глава — Об устойчивости, с которой тела, погруженные в воду, упорствуют в положении равновесия ,— начинается с утверждения, что устойчивость, с которой погруженное в воду тело упорствует в положении равновесия, должна определяться величиной момента восстанавливающей силы, когда тело будет наклонено из положения равновесия на данный бесконечно малый угол. Здесь дается обоснованная предыдупщм изложением мера устойчивости, четко введена устойчивость равновесия по отношению к бесконечно малым возмущениям, а в дальнейшем изложении устойчивость равновесия исследуется с помощью анализа малых колебаний плавающего тела около положения равновесия. Дифференциальное уравнение второго порядка, описывающее эти колебания, составляется в соответствии с введенной мерой устойчивости, путем отбрасывания малых величин порядка выше первого и поэтому оказывается линейным уравнением с постоянными коэффициентами (без слагаемого с первой производной, так как трение не учитывается, и без правой части). Это позволяет сопоставить его с хорошо изученным к тому времени уравнением малых колебаний математического маятника при отсутствии сопротивления среды. Качественная сторона дела тоже учитывается введенной Эйлером мерой момент восстанавливающей силы зависит от оси, относительно которой он берется, и для одних осей он может быть положителен (устойчивость равновесия), для других отрицателен (неустойчивость), для [c.118]

В механике часто учитывают движение ускоренной системы отсчета введением особых сил, так называемых сил инерции. Введение этих сил позволяет сохранить для тел, движущихся относительно неинерцийльных систем отсчета, первый и второй законы динамики в той же самой форме, какую они имели для тел, движущихся относительно инерциальной системы отсчета это в значительной мере упрощает анализ движения в каждом частном случае. [c.153]

Принцип освобождаемости предполагает включение в число активных сил в общем уравнении динамики (15) реакций тех связей, от которых система освобождена. При этом механические свойства системы могут составлять только часть свойств более общей системы, и уравнения связей могут содержать также какие-либо немеханические параметры, вынужденно изменяющиеся согласно дифференциальным уравнениям [129]. Тогда влияние связи на изменение параметра также может описываться путём включения в уравнение (описывающее изменение этого параметра) дополнительного слагаемого, названного Н.Г. Четаевым принуждение реакции (см. также [13]). Приём введения принуждений реакции аналогичен представлению реакций с помощью неопределённых множителей Лагранжа. Остаются не рассмотренными только следующие вопросы. Когда можно учиты- [c.32]

Общая теория динамических систем традиционно делится на две большие ветви — топологическую динамику и эргодическую теорию. Методы символической динамики работают и там, н там, ио в настоящем сборнике эргодическая часть все-таки преобладает. В первой статье читатель найдет построение марковского разбиения для ограничения диффеоморфизма, удовлетворяющего аксиоме А, на множество не-блуждаюших точек и эргодическую теорию таких диффеоморфизмов. Существенное место здесь занимают термодинамический формализм , гиббсовские меры н вариационный принцип . Введенные Д. Рюэлем и Я- Г. Синаем по аналогии со статистической физикой эти понятия удачно вписались в традиционный для динамических систем круг. Это оживило эргодическую теорию гладких систем и уже принесло интересные результаты. Оказалось, например, что базисные множества диффеоморфизмов класса С , удовлетворяющих аксиоме А, имеют лебеговскую меру нуль. Замечательно, чю класс гладкости здесь нельзя понизить в пятой статье сборника описано построение толстой подковы Смейла , базисное множество которой имеет положительную лебеговскую меру. [c.6]

В нашу библиографию включено несколько типов литературных источников. Во-первых, мы попытались указать все основные монографии, представительные учебники и обзорные статьи, покрывающие главные ветви динамики. Далее, мы включили основополагающие работы, которые содержат введение и развивают различные направления теории динамических систем, определяют основные понятия или содержат доказательства основных результатов. Мы пытаемся указать все источники, на которых основываются различные части этой книги, или такие, которые послужили источником для нашего выбора метода изложения материала, и многие (но не все) первоисточники конкретных результатов, представленных в тексте. Наконец, имеются ссылки на важные работы, как оригинальные, так и обзоры, посвященные таким областям, которых мы лишь незначительно коснулись в тексте. Согласно нашему принципу выбора моделей исходя из их внутреннего интереса,, а не из того, насколько они связаны с конкретными естественнонаучными проблемами, мы опускаем работы нематематиков (даже важные), которые посвящены анализу моделей, мотивированных естественнонаучными проблемами, если эти работы содержат только гипотезы и числовые данные. Ссылки на такие работы можно найти во многих книгах и обзорах, на которые мы ссылаемся. [c.16]

Как уже сказано, кинематику можно трактовать как введение в динамику. Однако следует иметь в виду, что результаты, устанавливаемые в кинематике, имеют и большое самостоятельное значение. Во многих механизмах вопрос о действуюш,их силах имеет сравнительно второстепенное значение правильное же действие механизма обеспечивается исчерпываюш,им кинематическим анализом движений отдельных его частей. Приложение результатов кинематики к изучению движения механизмов излагается в курсе кинематики механизмов, в нашем изложении мы коснемся относящихся сюда вопросов лишь в общих чертах. [c.144]

Основная цель трактата ясна из его полного названия Трактат по динамике, в котором законы равновесия и движения тел сведены к их наименьшему количеству и доказаны новым способом, и где дается общий Ирипцип для определения движения нескольких тел, взаимодействующих между собой некоторым образом [29]. Книга состоит из введения и двух частей I. Общие законы движения и равновесия тел II. Общий принцип для нахождения движения нескольких тел, произвольным образом действующих друг па друга, а также некоторые применения этого принципа . [c.259]

Кроме материалов летней украинской математической школы в Ка-цивели (июль 1971 года), далее широко использован русский вариант доклада [35], а также результаты, с которыми я ознакомился сравнительно недавно. Часть 1 содержит обзор некоторых направлений качественных исследований в задачах небесной механики. Часть 2 является наглядным введением в символическую динамику я старался, чтобы технические детали возможно меньше заслоняли здесь существо дела. В части 3 я хотел показать, каким образом методы символической динамики могут оказаться полезными уже в простейших задачах теории нелинейных колебаний и что они позволяют сделать применительно к задачам, рассмотренных в части 1. Я приношу искреннюю благодарность организаторам школы, пригласившим меня прочитать эти лекции и проявившим незаурядное терпение, дожидаясь, пока они окажутся иаписанными. [c.17]

Наконец, о модели кварковых мешков. Развивая феноменологическую теорию путем введения упрощенных моделей и не имея определенных надежд точно описать динамику взаимодействия кварков, мы предполагаем, удовлетворяя идее асимптотической свободы, что внутри области, именуемой мешком и имеющей размер адронов (т.е. измеряемой в единицах fm = 10 см), кварки при полном присутствии глюонного газа (т.е. поля взаимодействия кварков) не асимптотически, а вообше свободны. Чтобы эта смесь идеальных ферми- и бозе-газов не разлеталась во все стороны, разрушая идею конфайнмента, стенки мешка создают длвление (точнее, его создает физический вакуум , окружающий мешок), уравновешивающее внутреннее давление идеальной кварк-глюонной плазмы. Так как мешок моделирует адронное состояние, то он заполнен скомпенсированной по цветам смесью и поэтому считается в целом белым. При очень высоких плотностях ядерной материи и температурах мешки могут перекрываться, поэтому кварк-глюонная плазма может находиться в мешках значительно больших размеров, чем 10 см, как это, возможно, было в первые моменты после Большого Взрыва Вселенной (см. том 1, 5, реликтовое излучение) и, может быть, реализуется внутри гигантских квазаров и тяжелых нейтронных звезд. В этих случаях термодинамическое рассмотрение становится более адекватным хотя бы потому, что для больших мешков, содержащих много ядерного материала, начинает реализовываться принцип термодинамической адди-тивиости (мешок же, соответствующий одному нейтрону или протону, на равновесные части не делится), без которого (см. том 1, 4) невозможно введение такого основного термодинамического понятия, как температура системы (а следовательно, и других термодинамических величин, характеризующих равновесное состояние многочастичной системы). [c.242]

Для того чтобы выражение У(1), вводимое в уравнение динамики РДТТ, сделать более компактным, используем интегральную характеристику газообразования, введенную в I части книги и определяемую как [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...