Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Эйлера переменные

Эйлера переменные 91, 92 Эйлера тензор 96 Элемент двумерный 204 изопараметрический 226, 290 комплекс 207 конечный 203, 237 криволинейный 224, 226, 289  [c.351]

Эйлера переменные 31. С6 Электродвижущая сила 191 Эмульсия 161  [c.278]

Переменные (х, t), введенные при рассмотрении поля (3.3), будут в дальнейшем называться пространственными (их называют также переменными Эйлера) переменные (X, 0.  [c.13]

Таким образом, в методе Эйлера переменными величинами (переменными Эйлера) являются величины представляющие собой координаты точек пространства (вообще говоря, криволинейные), в котором движется сплошная среда.  [c.121]


Итак, в методе Эйлера переменными величинами переменными Эй лера) являются величины  [c.44]

Наряду с переменными Эйлера часто пользуются переменными Лагранжа. В отличие от переменных Эйлера переменные Лагранжа связаны не с определенной точкой пространства, а с определенной частицей вещества. Наблюдение ведется не за точками физического пространства, а за фиксированными частицами среды. Газодинамические и тепловые величины, выраженные как функции лагранже-вых координат, характеризуют изменение плотности, давления, скорости и температуры каждой частицы вещества с течением времени.  [c.15]

В отличие от переменных Эйлера, переменные Лагранжа а, Ь, с связаны с определенными частицами среды. Трехмерные уравнения движения в переменных Лагранжа слишком громоздки и поэтому используются редко. Однако одномерные задачи часто целесообразнее решать в переменных Лагранжа. Дело в том, что в переменных Лагранжа в одномерном случае задача легко сводится к решению только одного уравнения. Оно не содержит характерный для переменных Эйлера нелинейный член (уУ)у. Кроме того, в переменных Лагранжа просто записывается граничное условие для смещения излучающей поверхности. В окончательных же формулах сравнительно легко перейти от переменных Лагранжа к переменным Эйлера. Здесь мы вначале приведем формулы перехода от одних переменных к другим, а затем и основное уравнение для одномерного плоского движения.  [c.55]

Формула (92) была получена Эйлером и носит название формулы Эйлера. Она определяет усилие, действующее на оболочку, ограничивающую некоторый объем, через который осуществляется стационарный проток вещества. Из этой формулы следует, что главный вектор сил, действующих на оболочку со стороны вещества, находящегося внутри объема, отличается от главного вектора внешних сил как раз на ту дополнительную силу / доп. которую пришлось добавить к главному вектору внешних сил для того, чтобы к системам переменного состава можно было бы применять теорему об изменении количества движения.  [c.113]

Уравнения (53) называют иногда кинематическими уравнениями Эйлера в отличие от другой группы уравнений, также выведенных Эйлером (они будут рассмотрены в следующем параграфе). Уравнения (53) выражают выведенные выше вспомогательные переменные р, q, /- — проекции вектора о на оси т) и —через эйлеровы углы и их производные.  [c.191]


Замечание 8.11.1. Система уравнений Эйлера в приведенном виде совпадает по форме с системой уравнений Лагранжа второго рода. Однако по смыслу в уравнениях Лагранжа функция Лагранжа должна удовлетворять обязательному условию невырожденности по обобщенным скоростям. Вместе с тем в уравнениях Эйлера, применяемых для решения задач на экстремум функционера, аналогичное условие невырожденности подынтегральной функции относительно первых производных может не выполняться. Кроме того, в уравнениях Эйлера под t следует понимать любую независимую переменную (не только время).  [c.601]

ПЕРЕМЕННЫЕ ЛАГРАНЖА И ЭЙЛЕРА  [c.219]

При изучении движения сплошной среды в переменных Эйлера вводится понятие линий тока — это семейство кривых, касательные к которым для заданного момента времени совпадают с направле-  [c.221]

Переход Эйлера к переменным Лагранжа.  [c.223]

Равенство (143.13) называют уравнением неразрывности, записанным в переменных Эйлера. Это уравнение накладывает ограничение на скорости точек сплошной среды. Из вывода очевидно, что оно представляет собой закон сохранения массы.  [c.230]

Поток скорости ду g переменных Эйлера совокупность  [c.230]

Компоненты напряжения характеризуют внутренние силы, действующие в сплошной среде. Эти компоненты будут меняться с течением времени и при переходе от одной точки пространства, занятого сплошной средой, к другой. Таким образом, компоненты напряжения, являясь функциями t, X, у, Z, выражаются в переменных Эйлера,  [c.236]

Соотношения (152.13) или (152.14) называют уравнениями движения сплошных сред в напряжениях. Эти уравнения записаны в переменных Эйлера.  [c.237]

Эвольпеита круга 428, 432, 433 Эвольвенты радиус кривизны 433 Эволюта 433 Эйлера формула 238 Элемент кинематической пары 20 Энергия кинематическая звоиа с переменной массой 369  [c.639]

При рассмогрснии движения сплошной среды и применении перемен[п>1х Эйлера используется понятие линий тока, т. е. линий, в каждой точке которых в рассматриваемый моменг времени векторы скоростей параллельны касательным этих линий. Если вектор в какой-либо точке линии тока направлен по касательной к этой линии, то, по определению линии гока, он должен быть параллельным вектору скоросги v в этой точке. Два параллельных вектора отличаются друг от друга только скалярным множителем к (положительным или отрицательным). Следовательно,  [c.282]

Отсюда ожидаемая величина скорости, приобретаемой твердой частицей в результате смещения в полоячение у при условии, что э.лемент жидкости находится в полоя енни х, есть не что иное, как лагранжева скорость жидкости [V (О, )]х, умноженная на эйлеров коэффициент корреляции (у х) [230]. Поскольку уравнение (2.96) касается только свойств вторых моментов гидродинамических полей случайных переменных, то приемлемы допущения о гауссовом распределении [168]. Турбу.тентное поле течения Ячидкости считается изотропным, поэтому коэффициент корреляции является функцией только радиального расстояния от элемента жидкости в положении х. Кроме того, случайные переменные считаются стационарными.  [c.70]

Уравнение неразрывности в переменных Эйлера divpV = 0, где р — постоянная плотность, V — вектор скорости с составляющими и, v, w, в силу (2.4), (2.5) удовлетворено. Уравнение Навье—Стокса, если ввести в рассмотрение давление р, имеет вид  [c.185]

Введение вспомогательных переменных р, q, г ц использование уравнений Лагранжа в форме уравнений Эйлера (53)- -(60) имеет несомнен ые преимущества в тех частных случаях, когда главные моменты действующих сил относительно осей г), не зависят от эйлеровых углов и их производных например, когда эти моменты постоянны (в частности, равны нулю) или являются заданными функциями времени. В этих случаях систему (60) можно рассматривать как независимую систему дифференциальных уравнений относительно вспомогательных переменных р, q, г если эта система разрешена, то уравнения (53) затем определяют эйлеровы углы ф, г , 0 как функции времени.  [c.194]


Родрига-Гамильтона, 112 -Эйлера, 97 Переменные -действие-угол, 689 -канонические, 632 -сопряженные, 609 Перемещение -виртуальное, 199, 335 -действительное, 199 Планиметр, 309 -полярный, 310 -прямолинейный, 310 -топориковый,310 Плечо  [c.709]

Переменные Эйлера сматрнвая изменение с течением време-  [c.221]

Вычисление смещений As точек среды снова возвращает нас к переменным Лагранжа, где начальное положение точек определяется для даиного момента пространством переменных Эйлера. Однако смещения As в переменных Эйлера будут бесконечно малыми в отличие от вектора смещения s в переменных Лагранжа, который может быть конечной величиной.  [c.221]

Вычислим ускорение точек среды в переменных Эйлера. Пусть в момент времени t точка среды занимала положение fi и имела скорость Vi = v(/i, Ti). В момент времени t +M та же точка среды переместится и займет положение ri + Ar. Следовательно, она будет иметь скорость Vjav = v (/j-)-д/, Ti + Ar). Тогда ускорение точек среды IB переменных Эйле]ра  [c.222]

Подставляя выражение для D и иереходя к переменным Эйлера, приведем уравнение неразрывности к виду  [c.229]

Дополнительно в курс включено изложение основ механики сплошной среды, чтобы подготовить условия для последующего внесения части из основ в курс теоретической механики (особенно определения поля ускорений в переменных Эйлера но известному полю скорсютей в Кинематике и теории напряжений в Динамике ), Основы кинематики сплошной среды даны в разделе ((Кинематика (гл. 7). Введение в динамику сплошной среды приведено в разделе Динамика (гл. 13).  [c.3]


Смотреть страницы где упоминается термин Эйлера переменные : [c.352]    [c.49]    [c.496]    [c.92]    [c.115]    [c.244]    [c.245]    [c.219]    [c.221]    [c.229]    [c.231]    [c.280]    [c.290]    [c.292]    [c.184]    [c.194]    [c.221]    [c.223]    [c.223]    [c.223]    [c.226]    [c.244]   
Теоретическая механика (1976) -- [ c.221 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.330 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.51 ]

Математическое моделирование процессов обработки металлов давлением (1983) -- [ c.91 , c.92 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.6 , c.31 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.18 , c.24 , c.25 , c.64 ]

Теоретическая механика (1981) -- [ c.22 , c.37 ]



ПОИСК



Введение в механику сплошных сред Основные характеристики и методы описания движения сплошных сред Переменные Лагранжа и Эйлера

Дифференциальная запись закона сохранения масс в переменных Эйлера (уравнение неразрывности в переменных Эйлера)

Задача о вращении тяжелого твердого тела с неподвижной точкой как возмущение случая Эйлера — Пуансо Переменные действие-угол

Канонические уравнения в углах Эйлера и переменных Андуайе-Депри

Несуществование дополнительного интеграла, аналитического в специальных канонических переменНесуществование дополнительного интеграла, аналитического в переменных Эйлера-Пуассона

ОБЩИЕ ВОПРОСЫ ОСНОВНЫЕ СВЕДЕНИЯ ИЗ КИНЕМАТИКИ ЖИДКОСТИ Переменные Лагранжа и Эйлера

Определение положения и движения сплошной среды. Переменные Лагранжа и Эйлера

Основы кинематики сплошной деформируемой среды. Переменные Эйлера и переменные Лагранжа

Отображение Пуанкаре. Алгоритм построения сепаратрис Уравнения Эйлера-Пуассона. Переменные Андуайе-Депри Интегрируемые случаи и их возмущения Задача Кирхгофа Уравнения Пуонхаре-Ламба-Жуховсхого и волчок на

Переменные Лагранжа в Эйлера (в гидродинамике)

Переменные Лагранжа и Эйлера

Переменные Лагранжа и Эйлера в механике стержней

Переменные Лагранжа и Эйлера. Законы сохранения в интегральной и дифференциальной формах

Переменные Эйлера. Компоненты момента и направляющие косинусы

Переменные действие-угол в задаче Эйлера-Пуансо

Переход от переменных Лагранжа Эйлера к переменным Лагранжа

Переход от переменных Лагранжа к переменным Эйлера

Переход от переменных Лагранжа к переменным Эйлера и обратно

Сжатые стержни (стойки) 255, 274,----переменного поперечного сжатых стержней теория Эйлера 574,-------формула Британского министерства авиации 561Пп, 579Пп к сжатым стержням

Уравнение неразрывности в переменных Эйлера

Уравнения газовой динамики в в переменных Эйлера

Ускорение точек среды в переменных Эйлера. Локальное и конвективное ускорения

Эйлер

Эйлера динамические уравнени внутри трубы переменного сечеиня)

Эйлера метод для переменные (в гидродинамике)

Эйлера определенный в переменных

Эйлера переменные в твердом теле, вращающемся около неподвижной оси

Эйлера переменные деформируемой среды

Эйлера переменные кинематических уравнений

Эйлера переменные плоском перемещении фигуры

Эйлера переменные применение

Эйлера переменные распределения скоростей точек абсолютно твердого тела

Эйлера переменные тела вокруг неподвижной точк

Эйлера переменные тригонометрической функций

Эйлера по части переменных

Эйлера формула из теории функций комплексного переменного

Эйлера эйлеров

Эйлеровы переменные

Эйлеровы переменные



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте