Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Взаимодействующие поля

Если энергия взаимодействия внешнего поля Н с магнитным моментом электронной оболочки много больше энергии взаимодействия поля атомных электронов с магнитным моментом ядра  [c.120]

Рассмотренные выше процессы дисперсии и рассеяния света не исчерпывают, конечно, явлений, возникающих при взаимодействии света и вещества. Среди них чрезвычайно важное место и в принципиальном, и в практическом отношении занимает явление вращения плоскости поляризации света. Было обнаружено, что явление это имеет место в весьма разнообразных телах, получивших название естественно-активных. К числу таких тел принадлежат, например, сахар и ряд других органических веществ поэтому измерение вращения плоскости поляризации стало ходовым аналитическим методом в ряде промышленных областей. Исследования показали, что объяснение этого явления можно получить, рассматривая общую задачу взаимодействия поля световой волны с молекулами или атомами вещества, если только принять во внимание, конечные размеры молекул и их структуру.  [c.607]


Для получения достаточного усиления необходимо, чтобы ферритовый модулятор обладал достаточной чувствительностью (сильная зависимость Рд феррита от магнитного поля сигнала). Для того чтобы напряжение с частотой накачки не проникло в сигнальную цепь, применяется, например, модулятор со взаимно перпендикулярной ориентацией взаимодействующих полей.  [c.156]

Любую антенну можно рассматривать с одной стороны как элемент цепи, обладающий активным и реактивным сопротивлением, а с другой стороны как излучатель либо приемник электромагнитной энергии, влияющий на эффективность условий взаимодействия поля СВЧ с контролируемым объектом.  [c.216]

Эффекты электромагнитного поля. Возбуждение акустических колебаний под действием электромагнитного поля происходит в результате нескольких эффектов. Эффект намагничивания проявляется во взаимодействии поля намагниченности ферромагнитного изделия с полем внешнего источника. Эффект магнитострикции проявляется в деформации элементарных объемов ферромагнитного изделия под действием внешнего магнитного поля. Обратный эффект — появление магнитного поля в результате деформации эле-  [c.224]

Рассмотрим работу индуктора при нагреве плоской поверхности. Индукторы, схематически изображенные на рис. 7-2, гид, действуют подобно индукторам для нагрева отверстий. В индукторе на рис. 7-2, д ток частично вытесняется к внутренней боковой поверхности. В обоих случаях эффективный зазор довольно велик, так же как и магнитное сопротивление Существенное влияние на работу индукторов оказывает взаимодействие полей прямого и обратного проводов, токи в которых находятся в противофазе. Очевидно, что благодаря этому в любой точке нагреваемой поверхности будут одновременно индуктироваться противоположно направленные токи, ослабляя друг друга. В точке, находящейся на равном расстоянии от проводов (точка А на рис. 7-2, д), индуктированный ток равен нулю.  [c.105]

Чтобы ослабить вредное взаимодействие полей прямого и обратного проводов, их необходимо располагать на большом расстоянии один от другого. При обычно применяемых сечениях проводов это полезно и для ослабления кольцевого эффекта. Однако в этом случае нагреваться будут преимущественно участки поверхности детали, находящиеся под проводами. Средняя же часть будет нагреваться главным образом за счет теплопроводности. Выравнивание нагрева обычно не успевает произойти. Поэтому подобные индукторы не могут быть применены для одновременного нагрева неподвижной поверхности.  [c.105]

В работе [11] по наблюдениям развития трещины с использованием оптического микроскопа показано, что взаимодействие поля  [c.27]


Чтобы описание включало в себя взаимодействие, предположим, что два взаимодействующих поля А и В можно описать с помощью плотности функции Лагранжа вида  [c.158]

В настоящее время успешно развивается и находит широкое признание объяснение явления упрочнения на основе атомного механизма пластической деформации, в частности, теории дислокации. Деформационное упрочнение здесь рассматривается как следствие взаимодействия полей напряжений дислокаций между  [c.24]

Пластическая деформация поверхностного слоя сопровождается увеличением числа дефектов и искажением кристаллической решетки, изменением субструктуры и микроструктуры металла поверхностного слоя. В металле поверхностного слоя резко возрастает количество дислокаций, вакансий и других несовершенств кристаллической решетки, повышая его напряженность. Взаимодействие полей напряжений дислокаций между собой и с другими дефектами решетки затрудняет движение дислокаций, сопротивление пластической деформации возрастает, металл упрочняется (наклеп, деформационное или механическое упрочнение). Число дефектов в кристаллической решетке поверхностного слоя зависит от степени пластической деформации. Степень деформации, а следовательно, и число дефектов в решетке по глубине поверхностного слоя переменные, они уменьшаются с его глубиной.  [c.50]

В такой группировке взаимодействие полей напряжений около каждой из частиц должно приводить к возникновению гидростатического давления в матрице, затрудняющего генерацию дислокаций даже при большом размере частиц, поскольку она связана с деформацией самой матрицы. В результате этого релаксация напряжения локального фазового наклепа даже при больших размерах частиц в группировке может происходить при начальных напряжениях источников, значительно больших, чем для одной изолированной частицы. Но даже если дислокации под действием фазовых напряжений и образуются по тому или другому механизму, то уход их из ядра группировки будет тормозиться барьерным действием ее периферийных частиц. Эти дислокации будут создавать встречное напряжение на дислокационный источник  [c.56]

Подводя итог, можно сказать, что основной целью тепловой защиты аппаратов, имеющих большие линейные размеры, является рассеяние или поглощение радиационных тепловых потоков в ближнем ультрафиолете и видимой области спектра. Что касается конвективного теплового потока, то взаимодействие поля излучения с полем течения оказывает 2Ш  [c.293]

Наложение магнитного поля приводит к существенному изменению картины течения жидкого металла, которое обусловлено взаимодействием поля с осредненным и пульсационным движением жидкости.  [c.60]

Картина турбулентного течения жидкого металла в поперечном магнитном поле значительно сложнее, чем в продольном поле, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осреднен-ным, так и с пульсационным движением. Воздействие поля на течение проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — подавления турбулентных пульсаций и эффекта Гартмана. Переход от ламинарного режима к турбулентному в зависимости от числа Гартмана может происходить двояким путем. При малых числах Гартмана картина течения в переходной области близка к картине течения в отсутствие поля. Взаимодействие поля с осредненным течением мало и профиль скорости близок к параболическому. С увеличением числа Re в потоке растут турбулентные пульсации, что приводит к интенсивному перемешиванию жидкости и перестройке параболического профиля скорости в турбулентный. Переход к турбулентному режиму — критический.  [c.71]

Случай течения в плоском канале с отношением сторон Р<С1 (поле направлено вдоль длинной стороны сечения) особо выделяется среди течений в каналах прямоугольного сечения. Этот случай эквивалентен течению в кольцевом канале с магнитным полем, ориентированным по азимуту ф, поэтому такая ориентация поля в дальнейшем называется азимутальной (fiэлектромагнитная сила jXB = 0, что связано с характером замыкания индуцированных токов. Следовательно, здесь в чистом виде проявляется эффект гашения полем турбулентных пульсаций, как и при течении в продольном магнитном поле, и переход к турбулентному режиму критический. На рис. 3.13 приведена зависимость /.(Re, На) для течения в канале с отношением сторон р = 0,031 [13] сплошные линии — расчет по формуле (3.14), численные параметры — см. табл. 3.3.  [c.75]


Предположим теперь, что распределение источников в среде и свойства самой среды, с которой взаимодействует поле f, изменились, т. е. функция источника Q(r, т) сменилась на Q-fAQ и оператор С уравнения (1.1) перешел в возмущенный оператор  [c.22]

Вихретоковая (электроиндуктивная) Д. основана на регистрации изменений электрич. параметров датчика вихретокового дефектоскопа полного сопротивления его катушки или эдс), вызванных взаимодействием поля вихревых токов, возбуждённых этим датчиком в изделии из электропроводящего материала, с полем самого датчика. Результирующее поле содержит информацию об изменении электропроводности и магн. проницаемости из-за наличия в металле структурных неоднородностей или нарушений сплошности, а также о форме и размерах (толщине) изделия или покрытия.  [c.594]

Первичное ф-поле должно быть способно взаимодействовать само с собой. Это вполне ясно. Если стоять на позициях единой теории и считать, что существует только одно первичное поле, то оно может взаимодействовать только с самим собою. Поэтому основное уравнение для первичного г )-поля должно учитывать са-мовоздействие поля, т. е. оно должно быть нелинейным. Причем этими взаимодействиями поля и определяются массы частиц. Понятие голой частицы в теории Гейзенберга не имеет смысла, элементарные частицы появляются со всеми своими взаимодействиями.  [c.388]

В общем виде анализ процессов затруднен сложностью корректного представления подматриц 2(+ .) и 2( + ), характеризующих в 2 есим взаимодействие полей прямого и обратного вращения и подматриц вида 2 , выражающих взаимное влияние гармонических питания А -го и н-го порядка в нелинейной системе ЭД. Однако при линеаризации ЭД, полагая, что он сам по себе не генерирует высших гармонических, можно считать, что матрицы вида 2 " обращаются в нулевые, и тогда кесин преобразуется в диагональную матрицу, отражающую возможность независимого рассмотрения влияния каждой к-й гармонической. Это позволяет применить принцип суперпозиции.  [c.109]

Р асширение продуктов взрыва в воде приводит к образованию в среде газового пузыря, который совершает ряд колебаний относительно среднего диаметра. При взрыве на глубине пузырь из-за плавучести газообразных продуктов всплывает. Наибольшая скорость всплытия пузыря наблюдается при его минимальных размерах. Колебательные движения газового пузыря вршывают образование серии волн сжатия, распространяющихся в радиальных направлениях. Несмотря на то что максимальное давление в первой волне сжатия много меньше давления в основной ударной волне, их импульсы сравнимы, поэтому при рассмотрении взаимодействия поля течения с преградой влияние пульсации необходимо учитывать.  [c.127]

Детально изучена способность к химическому взаимодействию органогидридсиланов с различными органическими и неорганическими веществами, имеющими. подвижный атом водорода. Найдены катализаторы, повышающие реакционную способность связи кремний—водород в триорганогидрид силанах. Разработан обширный класс новых органосиликатных материалов, образующихся путем химического взаимодействия поли-органосилоксанов с гидроксилсодержащими силикатами и окислами некоторых элементов.  [c.6]

Источник ударного движения в эталонной установке 9309 — электромагнитные силы, возникающие при взаимодействии полей индуктора и цилиндрического волновода. Импульс тока попадает на индуктор через индикатор импульса тока с управляемого разрядника от высоковольтных конденсатороа. Основным средством измерения ускорения с эталонной установке является электронно-оптический измеритель перемещения. На торце короткого рабочего стержня, приклеенного к механическому волноводу длиной 2 м и диаметром 20 мм, крепят поверяемый ударный акселерометр.  [c.373]

Указанные три модели излучающего слоя подразделяются далее в зависимости от характера учета взаимодействия поля течения газа с лучистым переносом энергии. Это связано с существенной неадиабатично-  [c.288]

Теория возмущений для линейных функционалов потенциала. Предположим, что для некоторых условий известна величина Ф(<р), являющаяся функционалом потенциала в задаче электропроводности (5.9), (5.12). Пусть теперь исходные условия, например свойства электропроводящей среды, с которой взаимодействует поле <р, источники трка в среде и (или) условия на границе среды, изменились. При этом изменится и функционал Ф(<р).  [c.153]

Вследствие преломления линий магнитного потока на фазовых границах элементов структуры г езр взаимодействия полей имеет место искажение первичного поля структурой металла. Это явление, которое можно характеризовать как граничный микроиндук-ционный эффект , выражается в образовании микрообластей кон-  [c.209]

Возникающее и резул1,тате ивер.ч.тонкого взаимодействия поле  [c.118]

Математически закон сохранения Б. ч. может быть получен из нрсдположеипя о том, что лагранжиан взаимодействующих полей инвариантен относительно след, преобразования нолей всех частиц  [c.179]

В то жо время следует отметить, что наиб, существенный прогресс, достигнутый в основном в СО—80-х гг., относится именно к пониманию механизма взаимодействия полей (и частиц). Успехи в наблюдении свойств частиц и резонансных состояний да.ли обильный материал, к-ры11 привёл к обнаружению новых квантовых чисел (странности, очарования и т. п.) и к построению отвечающих им т. и. нарушенных симметрий и соЛт-ветствующих систематик частиц. Это, в свою очередь, дало толчок поискам субструктуры многочисл. адронов и в конечном счёте — созданию КХД. В итоге такие элементарные частицы 50-х гг. , как нуклоны и пионы, перестали быть элементарными и появилась возможность определения их свойств (значений масс, аномаль-  [c.307]

Обычно любой из рассматриваемых в КТП реалистич. лагранжианов описывает локальные взаимодействия полей лишь в определ. приближении. На более глубоком уровне (на достаточно малых расстояниях) эти поля являются или составными, или начинают взаимодействовать с новыми полями с большой массой, роль к-рых на больших расстояниях пренебрежимо мала. В результате лагранжиан, к-рый до этого рассматривался как фундаментальный, с точки зрения малых расстояний должен рассматриваться как эффективный (см. Лагранжиан. эффективный). Соответственно до этого фундаментальные К. в, также становятся феноменологическими параметрами и должны быть выражены лерез новый набор К. в., определяющий взаимодействие праполен на достаточно малых расстояниях в новом фундам. лагранжиане. Такой процесс может быть, по-видимому, продолжен до тех пор, пока не будет установлен (если это вообще возможно) окончат, лагранжиан единой КТП. Возможно, промежуточным этапом на этом пути станет одна из моделей т. н. великого объединения к ещё более глубокому уровню объединения взаимодействий относится супергравитация.  [c.443]


МИКРОПРИЧЙННОСТЬ (локальность) — фундаи. свойство взаимодействующих полей в локальной квантовой теории поля, состоящее в исчезновении коммутатора (антикоммутатора) операторов бозе-(ферми-) поля ф(д ) в Гейзенберга представлении  [c.138]

Условия М. выполняют в аппарате квантовой теории поля многообразные ф-ции. В динамич. теории поля, основанной на полево.м лагранжиане гамильтониане , эти условия существенно ограничивают его структуру, приводя к необходимости локальности взаимодействия (отнесения операторов поля в лагранжиане к единой точке пространства-времени), отсутствия высших производных и т. п. Одновременно условия М. придают аппарату теории должную однозначность, фиксируя правила обхода особенностей амплитуд взаимодействия полей. В аксиоматической квантовой теории поля условия М. играют конструктивную роль одного из осн. постулатов, заменяющих в совокупности динамич. базис теории поля. Соответственно условия М. лежат в основе общего, не опирающегося на конкретные модели вывода акспоматнч. террии возмущений, аналитич. свойств амплитуд взаимодействий в комплексной плоскости энергетич. переменной, дисперсионных соотношений (см. также Дисперсионных соотношений метод), теоремы СРТ, Померанчука теоремы, Фруассара ограничения и др.  [c.138]


Смотреть страницы где упоминается термин Взаимодействующие поля : [c.275]    [c.58]    [c.399]    [c.157]    [c.158]    [c.162]    [c.862]    [c.142]    [c.88]    [c.422]    [c.503]    [c.555]    [c.605]    [c.632]    [c.142]    [c.300]    [c.302]    [c.303]    [c.545]   
Алгебраические методы в статистической механике и квантовой теории поля (0) -- [ c.30 ]



ПОИСК



А с а т у р я и, Б. А. Т о н к о ш к у р о в, В. И. Ч е р и и к и и, О взаимодействии теплового и гидродинамического полей в потоке с переменной вязкостью в пограничном слое

Величины и единицы, характеризующие ионизирующее излучение и его поле. Величины и единицы, характеризующие взаимодействие ионизирующего излучения с веществом. Дозиметрические величины и единицы. Величины и единицы, характеризующие источники ионизирующих излучений. О порядке внедрения —81 в области измерения ионизирующих излучений

Взаимодействие атома и поля

Взаимодействие атома с классическим электромагнитным полем Эволюция атомав этом поле

Взаимодействие в звуковом поле пузырьков

Взаимодействие в звуковом поле частиц аэрозоля

Взаимодействие в теории относительности. Неизбежность понятия поля

Взаимодействие двух сферических частиц в звуковом поле

Взаимодействие диполя с электрическим полем

Взаимодействие излучения с системой ядерных спинов в статическом магнитном поле. Модель для магнитного ядерного резонанса

Взаимодействие материи и излучения Классическая теория электромагнитного поля

Взаимодействие между проводником с током и магнитным полем

Взаимодействие проводящего газа с магнитным полем

Взаимодействие с полем фотонов. Вероятность квантовых переходов

Взаимодействие через квантовое поле

Взаимодействие через поле и прямое взаимодействие

Взаимодействие электромагнитного поля с металлом (индукционный нагрев)

Взаимодействие электромагнитного поля с проводниками

Взаимодействие электромагнитного поля с телами с учетом поляризации и намагничивания

Взаимодействие энергетическое в поле поля с проводящей средой

Взаимодействующие спины в сильных полях

Взаимодействующие спины в слабых полях

Влияние взаимодействия магнитного поля спутника с магнитным полем Земли

Гамильтониан взаимодействия, атом в электромагнитном поле

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Звуковое. поле при наличии горизонтов поворота и резонансного взаимодействия звука с потоком

Использование энергии электрического поля для варьирования адгезионного взаимодействия пленок

К теории поля с нелокальным взаимодействием. I. Построение унитарной Sматрицы

К теории поля с нелокальным взаимодействием. II. Динамический аппарат теории

К теории поля с нелокальным взаимодействием. III. Диаграммная техника

К теории поля с нелокальным взаимодействием. IV. Вопросы сходимости, причинности и градиентной инвариантности

Кинетическое уравнение для систем со слабым взаимодействием в переменном поле

Литье центробежное — Недостатки 368 Окружные скорости форм 370 — Предварительный подогрев изложниц 378 — Преимущества 367 — Расчет: гидродинамический силового взаимодействия 368 скорости вращения формы 368, 369 — Сущность процесса 368 — Теория литья 368370 — Толщина теплоизоляции изложницы 373 — Частота вращения изложниц поперечного магнитного поля

ОГЛАВЛЕНИЯ Высокочастотная диэлектрическая проницаемость плазмы в условиях, когда период колебания поля мал по сравнению с временем взаимодействия сталкивающихся частиц

Обобщение теории на трехмерный случай. Три взаимодействующих поля

Общая теория нелинейной эволюции спектров случайных звуковых полей при отсутствии диссипации . 3. Взаимодействие модулированных волн

Оператор-изоспина взаимодействия нуклонов с электронно-нейтронным полем

Основное состояние молекулы Н20.— Основное состояние молекулы — Основное состояние молекулы СН4.— Основное состояние молекулы С02.— Основное состояние молекулы С2Н4.— Насыщение валентностей.— Основное состояние молекулы С6Н6.— Сопряжение и сверхсопряжение.— Взаимодействие конфигураций.— Модель свободного электрона.— Молекулы, содержащие атомы переходных элементов (так называемая теория поля лигандов) Возбужденные состояния

Поля магнитного силы взаимодействия

Преобразование профиля поля при взаимодействии излучения с фильтром на этапе просветления

Применение методов теории поля к системе взаимодействующих бозе

Простая модель взаимодействия атома с полем

Разрушение при высокоскоростном взаимодействии полого цилиндра со слоем на жидкости

Распространение нелинейных волн в средах, взаимодействующих с электромагнитным полем

Расчет преобразователя в схеме касательного синхронизма разложением взаимодействующих полей по плоским волнам. Большие коэффициенты преобразования

Релятивистская модель взаимодействия Понятие о поле

Система взаимодействующих точек однородном поле тяжести

Сколько должно быть постоянных (От единой теории поля к единой теории взаимодействий)

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля

Среда взаимодействующая с электромагнитным полем

Теория молекулярного поля Следствия дипольного взаимодействия в ферромагнетиках. Домены Следствия дипольного взаимодействия. Раамагничивающие факторы Задачи Сверхпроводимость

Теория поля с нелокальным взаимодействием

Тепловая релаксация в жидкостях и газах Взаимодействие ядерных спинов с полем излучения

Уравнения для матрицы плотности примесного центра, взаимодействующего с классическим электромагнитным полем

Формирование спекл-полей при взаимодействии света

Характеристические функции и кривые контактов векторных полей и динамика твердого тела, взаимодействующего со средой

Элементарное взаимодействие нуклона с мезонным полем

Эффект Соколова как результат когерентной суперпозиции ЭПР-взаимодействий Электростатика корреляционного поля Е, Коллапсы волновых функций К главе VI. Информационно открытые системы

Ю ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ АТОМА С ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМ ПОЛЕМ Мультиплетная структура термов атомов и линий излучения как результат спин-орбиталыюго взаимодействия



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте