Асимптотическая свобода

Эти свойства находят естеств. объяснение в квантовой хромодинамике (КХД), где в качестве партонов выступают кварки (а также антикварки) и глюоны, к-рые благодаря свойству асимптотической свободы в области 1 ГэВ выглядят почти как свобод- [c.498]

Ур-ния Янга — Миллса описывают частицы, обладающие асимптотической свободой. В двумерном про- [c.315]

На малых расстояниях кварк создаёт цветовое поле, отвечающее, в силу асимптотической свободы, малому заряду. Однако на больших расстояниях эфф. цветовой [c.213]

Таким образом, удалось непосредственно прощупать кварки внутри нуклонов. Вследствие асимптотической свободы эти кварки ведут себя как почти независимые друг от друга. [c.135]

Асимптотическая свобода — свойство кварков и глюонов, заключающееся в том, что сильное взаимодействие между ними ослабевает нри уменьшении расстояний между этими частицами. [c.257]

Асимптотическая свобода 257 Барион 65, 257 [c.270]

Из сказанного следует, что выбор решеточной аппроксимации является существенным и недостаточно проверить формальный непрерывный предел (мы уже видели, как вал<ен выбор характера, фигурирующего в выражении для действия). По-видимому, модифицированная модель имеет критическую точку при ненулевой константе связи, а это вроде бы противоречит асимптотической свободе. [c.100]

Вернемся на момент к (5,4). Обычно предполагают, что поведение в главном порядке (первые два ненулевых коэффициента в разложении Тэйлора) функции 3 универсально, т, е, не зависит от определения шкалы и параметра обрезания- При таком предположении можно считать, что поведение функции р описывается следующей формулой, полученной при знаменитом вычислении асимптотической свободы [7] в размерности 4 в непрерывном случае с помощью стандартной теории возмущений [c.110]

Объединение взаимодействий. Диалектичность процесса познания еще раз в полной мере проявилась в том, что идеи объединения взаимодействий возникли при анализе... различий их свойств. Эти идеи не лежат на поверхности, и тем не менее о них в неявном виде уже говорилось на страницах книги. Поясним это. Константы различных взаимодействий отличаются друг от друга весьма значительно — на 40 порядков Но, и это самое главное, их значения зависят от энергии взаимодействия ( бехущие константы ), и зависят по-разному. На малых расстояниях сильносвязанные в нуклона кварки ведут себя как почти свободные (асимптотическая свобода), следовательно, константа сильного взаимодействия а, уменьшается с ростом энергии взаимодействия. С ростом энергии зондирующих электронов возрастает заряд электрона (см. рис. 18). Следовательно, константа электромагнитного взаимодействия должна возраста ь. С ростом энергии взаимодействия или, что то же самое, с ростом массы взаимодействующих частиц резко возрастает гравитационное взаимодействие, следовательно, возрастает и константа взаимодействия ttg. Ниже будет показано, что и слабое взаимодействие xjf также возрастает с ростом Е. [c.213]

Как и квантовая электродинамика (КЭД), теория взаимодействия цветных кварков и глюонов — квантовая хромодйнамика (КХД) — оказывается перенормируемой, что считается несомненным теоретическим достоинством. В отличие от фотона, который электронейт-рален, глюоны обладают цветовыми зарядами и взаимодействуют друг с другом даже в отсутствие кварков. Это обстоятельство приводит к специфическому повелению перенормированной константы сильного взаимодействия as(r) в зависимости от расстояния между взаимодействующими кварками. По существу величину as (г) уже нельзя называть константой. Для нее придумано специальное название — бегущая константа сильного взаимодействия. В то время как в КЭД аналогичная величина а(г) логарифмически растет при г—>-0, в КХД из-за указанного эффекта взаимодействия глюонов между собой при г— 0 бегущая константа сильного взаимодействия ведет себя как as(r) [In (го/г]]- — 0 () о — размер адрона). Этот эффект получил наименование асимптотической свободы сильных взаимодействий. Его существование позволяет проводить расчеты процессов сильного взаимодействия на малых расстояниях (при больших передаваемых импульсах) по теория возмущений. Более того, экстраполяция поведения Os (г) на большие расстояния г между взаимодействующими цветными кварками указывает на возможность запирания кварков в адроне. [c.973]

Соединив первую гипотезу кварковой динамики с гипотезой об асимптотической свободе, можно получить резко противоречащий опыту вывод о том, что при достаточно высокой энергии столкновения полное сечение должно стремиться к нулю. Но здесь положение спасает вторая гипотеза динамики партонов, согласно которой распределение п (у) партонов в адроне высокой энергии по быстротам имеет форму плато, простирающегося от нуля до у (а) (рис. 7.52). Согласно (7.131) при pi сМ [c.381]

С принятием только что введенных двух гипотез (и с использованием остальных гипотез кварковой модели) общая картина адрон-адронного столкновения выглядит так (рис. 7.54). Первый этап оба адрона соединяются в единую систему с распределением партонов по быстротам, приведенным на рис. 7.53, в. Второй этап два пар-тона с близкими быстротами эффективно сталкиваются и резко меняют направления своих импульсов. Заметим, что эти два партона пространственно должны находиться относительно далеко друг от друга, иначе они взаимодействовать не смогут из-за свойства асимптотической свободы. [c.382]

Тонятие А. р. в обобщённом смысле широко используется также в квантовой хромодинамике (КХД), несмотря на то, что эта теория не имеет фиксированной критич, точки ga, а обладает свойством асимптотической свободы. А. р. приближённо имеет смысл, если [c.88]

Нсабелевы К. п. обладают уникал1>ной особенностью их эфф. взаимодействие, определяемое инвариантным зарядом, убывает на малых расстояниях или, что то же самое, при больших энергиях. Это явление, получившее назв. асимптотической свободы, ДЛЯ КХД подтверждается рядом экспериментов (в частности, >кснериментами но глубоко неупругому рассеянию). [c.232]

Возможность существования К.-г. п. тесно связана с возможным спонтанным нарушением симметрии физ. вакуума в температурной квантовой хролоданамике (КХД) и с асимптотической свободой — убыванием эфф, цветового заряда с уменьшением расстояния между цветными частицами, с ростом темп-ры и/яли плотности. Т. о., в рамках КХД можно ожидать возникновения нек-рой критич. (предельной) темп-ры (плотности), выше к-рой существование ядерной материи невозможно. [c.339]

В целом проблема построения последовательной К. м. не решена. Осн. трудности в построении кварк-глюон-ной модели адрона обусловлены отсутствием эфф. методов работы с ур-ннями КХД в области сильной связи. Из-за свойства асимптотической свободы в КХД наиб, последовательным является описание адронов, содержащих тяжёлые кварки с, Ь,.. . (см. Кварконий). [c.343]

Описанная схема не годятся для асимптотически свободных теорий (см. Асимптотическая свобода), в частности для квантовой хромодинамики (КХД). В таких теориях заряд, определённый через значение бориовской амплитуды рассеяния, при нулевом импульсе оказывается большим и ВТ по этому параметру не существует. Эта трудность обходится выбором точки нормировки там, где заряд мал, т. е. при — — ц [c.563]

Наиб, важная область применения метода Р. г. в КТП связана с анализом УФ-асимптотик, т. е. с поведением решений на малых (в микроскопич. смысле) расстояниях. G помощью метода Р. г. в нач. 1970-х гг. обнаружено свойство асимптотической свободы неабелевых калибровочных теорий, явившееся теоретич. основой объяснения партонной модели строения адронов (см. Партоны) и приведшее к формулировке совр. теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамики. [c.339]

В основу КХД положен принцип локальной цветовой сим,метрии, к-рый утверждает, что можно независимо изменять цветовые состояния отд. кварков. Это возможно, разумеется, лишь при наличии глюонного поля, способного принять на себя избыточный цвет. Эквивалентность разл. цветовых состояний формулируется математически как инвариантность (точная) относительно преобразований цветовой группы причём параметры групповых преобразований могут зависеть от точек пространства-времени. Такие теория наз. калибровочными. Принцип локальной калибровочной инвариантности позволяет однозначно фиксировать лаграннгиан хромодинамики, к-рый подобен элсктродпнамич. лагранжиану, во учитывает цветовые степени свободы. В результате напряжённости глюонного поля отличаются от напряжённостей элек-трич. и маги, полей электродинамики дополнительными нелинейными по калибровочному полю членами. Наличие нелинейных членов, необходимых для калибровочной инвариантности КХД, приводит к само действию глюонов. Др. словами, глюоны обладают цветовыми зарядами (в отличие от фотонов, не обладающих электрич. зарядами). Это, в свою очередь, приводит к наиб, важному свойству КХД — эффекту а н-тиэкраиировки заряда, к-рый означает, что эффективный - заряд кварков и глюонов велик на больших расстояниях и становится малым при уменьшении расстояний. Вследствие этого свойства С. в, на малых II больших масштабах оказываются совершенно различными. На малых расстояниях или при больших передаваемых импульсах [больше (2—3)ГэВ] эфф, цветовой заряд стремится к нулю. Это свойство получило назв. асимптотической свободы. Кварки и глюоны на малых расстояниях ведут себя как почти свободные частицы, и все процессы с их участием. можно рассчитывать по теории возмущений, непосредственно используя исходный лагранжиан КХД. Массы кварков и, , 5 при этом малы (токовые массы я- 4 МэВ, [c.500]

Ширина состояния чармония (см. Кварконий) (3170) с массой 3770 МэВ, для к-рого энергетически возможен ОЦИ-разрешённый распад на пару очарованных )-ме-зонов, приблизительно в 5(Ю раз больше ширины ОЦИ-запрещённого распада У/Ч (3096) в адроны, не содержащие тяжёлых сс-кварков в силу закона сохранения энергии. Качественным объяснением резкого подавления аннигиляции пары тяжёлых сс-кварков в промежуточном состоянии является асимптотическая свобода квантовой хромодинамики, т. е. уменьшение эфф. взаимодействия квар- [c.418]

Исторически понятие Э. з. пришло на смену возникшему ранее и идейно весьма близкому понятию инвариантного заряда. Роль, к-рую играют инвариантный и 3. з. в методе ренормгруппы, видна из соотношения /(1п/ /ц, g) = =/[0, G(ln /n, g)], справедливого для физ. величин, зависящих от одного импульсного аргумента р. Видно, что эффективно параметром разложения для / является не заряд g, а ф-ция G(ln/j/)i, g) (отсюда и её назв.— Э, з.). В теориях с асимптотической свободой, где С(1пр/ л, g) стремится к нулю с ростом импульса р, новый параметр разложения G npj[i, g) при больших импульсах становится малым, и мы получаем улучшенную теорию возмущений (по сравнению с исходной, основанной на разложении по параметру g, к-рый малым не является). [c.646]

Отрицательный знак в (4) связан со специфичными для кваркового взаимодействия явлениями антиэкранировки (асимптотической свободы), что отвечает е < 1. [c.198]

Сверхдиаэлектрической равновесная электродинамическая среда быть не может (б 1, см. [1]). Исчезновение е возможно в неравновесном сегнетоэлектрике (СЭ) в отсутствии внешних зарядов (индукция В = О, напряженность Е 0), где и появляются КК. Однако, разноименные заряды, хотя и соединены струной, испытывают аптиконфайпмент — отталкиваются с постоянной силой (подробности см. в отдельной статье). Отметим, что рассмотренная ранее одним из авторов [2] среда типа СЭ, где есть и КК и конфайнмент, имеет неправильные с точки зрения электродинамики свойства, моделирующие асимптотическую свободу. [c.201]

Иной механизм, ведущий к сверхдиаэлектричеству или сверхдиамагнетизму и локализации, был указан в общей форме одним из авторов [2] и лежит в основе моделей конфайнмента другого типа (см. [3 ). Речь идет об УС с электромагнитным ПП Е(Н), спонтанно возникающим в отсутствие индукции В (В), что и отвечает равным нулю проницаемостям (/i). Важно, однако, подчеркнуть, что эффективность такого механизма в КХД ставит под сомнение его применимость в электродинамике. Это связано с тем, что свойства электромагнитного и цветового полей в интересующем нас плане противоположны для первого характерна экранировка ( нуль-заряда ), для второго — антиэкранировка (асимптотическая свобода) [4]. Сказанное проявляется в том, что известные стабильные электродинамические УС обладают пространственно однородным ПП В (сегнетоэлектрик) или В (ферромагнетик), но не Е или Н. [c.204]

Микроскопический расчет термодинамических параметров адронного вещества, основанный на современной теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамике, пока возможен лишь при весьма высоких давлениях или температурах, когда проявляется свойство асимптотической свободы [1]. При менее экстремальных условиях (и, в частности, в рассматриваемой ниже перелятивистской относительно адронов области) разумно пользоваться пол у феноменологическим подходом, связывая термодинамику системы с параметрами рассеяния частиц друг на друге (см., например, [2]). [c.270]

До появления квантовой хромодинамики и асимптотической свободы было тогда еще очень далеко, и многие теоретики, в том числе и И.Е. Тамм, видели в то время выход в пересмотре представлений о пространстве и времени в малом . Здесь наметились два русла исследований различные варианты квантования пространства-времени и попытки построения нелокальных обобщений. Мне кажется, что глубже других во всех этих проблемах разобрался Давид. Это нашло отражение не только в его оригинальных работах, но и в его блестяших обзорах в энциклопедических изданиях, в Эйнштейновских сборниках и др. [c.368]

Квантовая хромодинамика хорошо описывает процессы, в которых расстояние между кварками мало и они вследствие асимптотической свободы слабо связаны друг с другом (например, КХД смогла восстановить вид потенциала взаимодействия между кварками внутри адрона). Но для процессов, в которых кварки находятся друг от друга на расстояниях порядка радиуса адронов ( 10 см), где они сильно связаны друг с другом (например, копфайпмепт или адропизация кварков и глюопов), количественное описание сопряжено с огромными трудностями, до настоящего времени не преодоленными. [c.126]

Процесс декопфайпмепта упрощенно можно себе представить таким образом сильное внешнее давление прижимает кварки в адроне друг к другу, а на малых расстояниях взаимодействие между ними ослабевает (асимптотическая свобода) и опи перестают быть связанными между собой и со своим нуклоном и могут взаимодействовать с другими свободными кварками. [c.139]

По массам уровней чармония была оценена масса с-кварка. Она составляет 1,5 ГэВ, что существенно больше массы г -, (1- и 8-кварков (соответственно О, 3 ГэВ для г иiiи 0,5ГэB для 8) Чем тяжелее кварки, тем меньше расстояния, на которых они находятся друг от друга (это определяется квантово-механической закономерностью комнтонов-ская длина волны Л = К/тс, где т — масса). Поэтому в соответствии с асимптотической свободой взаимодействие между тяжелыми кварками слабее, чем между легкими. Это обстоятельство чрезвычайно существенно для КХД, поскольку опо значительно упрощает численные расчеты процессов с тяжелыми кварками. В частности, оказалось возможным методами КХД рассчитать снектр уровней чармониев, который не только с хорошей точностью совпадал с экспериментальным, но и предсказывал некоторые новые уровни, которые были затем обнаружены. [c.144]

Равенства (5.8) и (5.9) выражают тривиальную асимптотическую свободу этой суперперенормируемой модели. [c.110]

Смотреть страницы где упоминается термин Асимптотическая свобода : [c.194] [c.348] [c.124] [c.500] [c.564] [c.643] [c.53] [c.296] [c.306] [c.311] [c.313] [c.61] [c.319] [c.410] [c.339] [c.493] [c.507] [c.621] [c.195] [c.209] [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...