Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Инерция вращения

Момент инерции вращения массы рассматриваемого элемента  [c.572]

Если пренебречь силами инерции вращения элемента, а также влиянием на прогиб поперечной силы, как это обычно и принято в инженерной практике при рассмотрении поперечных колебаний тонких длинных стержней, то уравнение (20.123) существенно упростится и его можно будет записать в виде  [c.573]

И составляющих главного момента внешней н-агрузки т , гПу и nti моментами инерции вращения  [c.103]


И главного момента внешней распределенной нагрузки ту моментом инерции вращения  [c.104]

Первые члены знаменателя формул (г) и (д) выражают влияние сил инерции вращения элемента стержня относительно главных осей инерции.  [c.166]

Очень часто в прикладных задачах инерцией вращения стержня пренебрегают, т. е. считают, что Чш 0. В этом случае уравнение (2.12) полностью совпадает с уравнением, полученным при рассмотрении статики стержня [см. (1.58) ч. 1]  [c.28]

С учетом инерции вращения из уравнения (2.11) в безразмерной форме получаем  [c.34]

Уравнения движения в декартовых осях. В ряде случаев при решении прикладных задач могут быть полезными уравнения движения стержня в неподвижных осях. В этом случае нет необходимости переходить к локальным производным, так как единичные векторы iJ базиса / , связанного с неподвижными осями, не зависят от х и е. Уравнения в декартовых осях целесообразно использовать в случае, когда инерцией вращения элемента стержня можно пренебречь. С учетом инерции вращения уравнения в декартовых осях получаются очень громоздкими.  [c.37]

Уравнения (2.19) инвариантны по отношению к системе координат, так как при их выводе не требовалось связывать векторы О,. 1, -б и т. д. с какой-то конкретной системой координат. Из уравнений (2.18), (2.19) получаем (пренебрегая инерцией вращения)  [c.37]

Определение инерционных сил и моментов, зависящих от сосредоточенных масс. На рис. 2.4 показан пространственно-криволинейный стер- Хг. жень с сосредоточенными массами nil с инерцией вращения, равной нулю, и с инерцией вращения, не равной нулю. При движении стержня на сосредоточенные массы действуют силы инерции F и момент инерции Мг, которые можно включить в уравнения движения аналогично сосредоточенным силам, воспользовавшись б-функциями. Си-лы инерции Fi и момент Мг в без- Рис. 2.4  [c.41]

Определение критических скоростей движения стержня. Рассмотрим матрицу А( ) (2.76) динамических безразмерных жесткостей стержня, из которой следует, что при учете инерции вращения элемента стержня имеются критические скорости движения 1Юо, при которых динамические жесткости обращаются в нуль. Найдем эти критические скорости для стержня, имеющего круглое сечение, из условий обращения в нуль элементов матрицы А< >. Рассмотрим элемент матрицы АЦ  [c.45]

Остальные уравнения (2.31) — (2.36) остаются без изменения. Для нерастяжимого стержня скорость продольного движения (принудительная скорость, зависящая от режима процесса, в котором участвует стержень) задается и сохраняется неизменной. Поэтому ДQl< =AQl, (А(щ )=0). Если инерцию вращения стержня не учитывать, т. е. положить 1ц = 0, то от скорости продольного движения зависят только уравнения (3.75) поступательного движения стержня.  [c.67]


На рис. 3.11 показано кольцо круглого постоянного сечения, нагруженное следящей статической нагрузкой ч. Требуется получить уравнение малых колебаний кольца относительно плоскости чертежа с учетом инерции вращения, ф 3.3. Получить уравнение малых колебаний кольца (замкнутого кругового стержня), вращающегося с постоянной угловой скоростью Шо- Кольцо свободно. Ограничиться рассмотрением малых колебаний в плоскости кольца.  [c.72]

Уравнение (4.28) позволяет определить частоты колебаний для частного случая, когда масса /п точечная. В этом случае следует инерцией вращения массы т пренебречь, т. е. положить J, =0.  [c.81]

Для приближенного решения надо предварительно определить координатные функции 2о< >( )> что можно сделать, рассмотрев более простую систему уравнений, например систему (4.5) — (4.8) для ненагруженного стержня постоянного сечения без учета инерции вращения (7=0). Это особенно эффективно, когда нагруженное состояние стержня мало отличается от естественного. В этом случае вектор щ известен (вектор хо характеризует естественное состояние стержня), т. е. можно использовать систему уравнений  [c.108]

Уравнения свободных колебаний стержня (при с=0 /и=У Ш — 0) в плоскости чертежа без учета инерции вращения имеют вид  [c.113]

Уравнения колебаний с учетом инерции вращения и сдвига.  [c.176]

Система уравнений колебаний прямолинейного стержня с учетом инерции вращения и сдвига. Для стержня с переменным сечением целесообразно и из уравнений движения (7.56)  [c.177]

Для каждого из участков I и II (рис. 7.11,6), длины которых зависят от отношения з//, имеем уравнения (7.90) и (7.91) изгибных колебаний в безразмерной форме (без учета инерции вращения элемента стержня) с матрицами  [c.190]

Рассмотрим наиболее простой случай, когда колебания стержня происходят в плоскости чертежа (рис. 7.12,а). Подобного рода задачи возникают при исследовании вибраций ленточных пил, передач с гибкой связью, намоточных устройств и др. Ограничимся случаем, когда инерцией вращения и сдвига можно пренебречь. Уравнение малых колебаний стержня получим, воспользовавшись переменными Эйлера, для которых сила инерции элемента движущегося стержня (рис. 7.12,6) записывается в виде  [c.192]

Воспользовавшись уравнениями (7.101) — (7.103), после преобразований получаем уравнение колебаний стержня с учетом движущейся нагрузки (пренебрегая инерцией вращения элемента стержня)  [c.197]

Рассмотрим установившееся движение стержня с учетом инерции вращения. В этом случае уравнение изгибных колебаний стержня имеет вид  [c.215]

Дальнейшее решение уравнения (7.196) тождественно совпадает с решением уравнения (7.187) с последующим определением критической скорости (с учетом инерции вращения) из условия у1=0, что после преобразований приводит к уравнению относительно и  [c.215]

Полученное выражение (7.200) позволяет определить влияние осевой силы С2ю и инерции вращения на критическую скорость движения силы.  [c.216]

Векторные уравнения в декартовых осях. Уравнения малых колебаний стержня в декартовых осях были получены в 3.1 [уравнения (3.27) — (3.31)], которые с учетом аэродинамических сил имеют вид (для стержня постоянного произвольного сечения без учета инерции вращения)  [c.254]

При малом значении /С/Л формулы (3.1.88 ) принимают вид (3.1.87) при больших значениях /С/Л скорости с и стремятся к йо, поэтому уравнение (3.1.88) больше соответствует физической сущности рассматриваемой задачи. Если учесть поправку на сдвиг элемента, которая сравнима с поправкой на инерцию вращения, то приходим к уравнению Тимошенко [57]  [c.247]

Приравнивая равнодействующую этих крутящих моментов к моменту инерции вращения элемента длиной dx, равному pJp d (f/df) dx, получим уравнение движения  [c.633]

При больших частотах уравнения классической теории оболочек надо заменить уравнениями, учитывающими деформации сдвига и инерцию вращения.  [c.184]

Получим уравнения малых колебаний стержня переменного сечения с учетом инерции вращения и сдвига, нагруженного распределенной мертвой нагрузкой =сопз1 (рис. 7.4,а). Рассмотрим элемент стержня с1х (рис. 7.4,6). С учетом деформаций сдвига торцовые сечения элемента повернутся на дополнительный угол уср, поэтому полный угол поворота элемента (рис. 7.4,а)  [c.176]


На рис. 7.33 показан движущийся со скоростью гшо стержень. Стержень движется в вязкой среде, поэтому на стержень действует следящая равномерно распределенная сила ql=—171061 ( ю=,Рш о). Требуется определить два первых собственных значения, воспользовавщись приближенным методом при двучленном приближении. Силами вязкого сопротивления и инерции вращения пренебречь.  [c.231]

Уравнения колебаний пространственного стержня получают из уравнений (3.65), (3.71) и (3.72) с учетом уравнений (3.57) и (3.60) заменой составляющих главного вектора внешней нагрузки / , и силами инерции —d Uyldt , d ujdx ) и составляющих главного момента внешней нагрузки т , т и моментами инерции вращения — y. J д а1дт -, J  [c.82]


Смотреть страницы где упоминается термин Инерция вращения : [c.571]    [c.146]    [c.25]    [c.28]    [c.73]    [c.139]    [c.177]    [c.184]    [c.185]    [c.204]    [c.205]    [c.259]    [c.290]    [c.302]    [c.247]    [c.196]    [c.82]   
Смотреть главы в:

Инерция  -> Инерция вращения


История науки о сопротивлении материалов (1957) -- [ c.183 , c.405 ]

Колебания в инженерном деле (0) -- [ c.387 , c.390 ]



ПОИСК



265 — Уравнения вязкого трения 280, 281 Влияние инерции вращения

Влияние инерции вращения и поперечного сдвига

Влияние нелинейности, начальных усилий в срединной поверхности, инерции вращения и деформации поперечного сдвига

Влияние переменного момента инерция сечения вала при вращении

Восстановление массы детали и ее распределения относительно осей вращения н инерции

Вращательное движение тела относительно оси. (Кинематика. Момент импульса вращающегося тела. Уравнение движения для вращения тела относительно оси (уравнение моментов). Вычисление моментов инерции. Кинетическая энергия вращающегося тела. Центр тяжести. Прецессия гироскопа

Вращение вблизи вертикали тяжелого твердого тела с неравными моментами инерции

Вращение гибкого вала инерции

Вращение гибкого с неравными моментами инерции

Вращение искусственного спутника Земли вокруг центра инерции

Вращение твердого тела по инерции

Вращение тела по инерции

Геометрическая интерпретация Пуансо движения твердого тела с одной неподвижной точкой по инерции Устойчивость стационарных вращений Регулярная прецессия

Движение трехосного волчка. Исследование устойчивости неизменных вращений его вокруг главных осей инерции

И инерции Вращения в срединной плоскости

Инерция вращения — Учет

Механические системы Влияние инерции вращения

Механические системы с несколькими Влияние инерции вращения

Момент инерции твердого тела относительно мгновенной оси вращени

Неустойчивость вращения вокруг средней оси инерции

Оболочки сферические — Деформации и изменения кривизны и инерция вращения

Определение динамических реакций подшипников при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси. Вращение твердого тела вокруг его главной центральной оси инерции

Ось вращения инерции главная центральная

Ось вращения инерции, главная

Параболоид — Уравнения вращения 111 —Момент инерции

Перманентные оси вращения. Главные оси инерции

Пластинки — Выпучивание критическое термическое и инерции вращения

Пластинки — Выпучивание критическое термическое и инерция вращения — Влияние на колебания

Пластинки — Ныпучнвание критическое термическое н инерция вращения 1— Влияние на колебания

Свободные колебали я оболочек цилиндрических круговых инерции вращения

Свободные колебания оболочек цилиндрических круговых инерции вращения

Свободные оси вращения. Главные оси и главные моменты инерции Полный момент импульса твердого тела

Силы инерции из-за вращения Земли

Случай вращения твердого тела вокруг его главной центральной оси инерции. Изменение кинетической энергии вращающегося твердого тела

Случай, когда эллипсоид инерции является поверхностью вращения

Случай, когда эллипсоид инерции является эллипсоидом вращения

Стержень колебаний с учетом инерции вращения и сдвига

Стержней колебания 78, 264 классификация для V 289 инерция вращения

Стороженко В. А. Синхронизация вращения в задаче определения главной центральной оси инерции неоднородного твердого тела

Уравнения колебаний стержня с учетом инерции вращения и сдвига

Уравновешивание сил инерции. Свободная ось вращения

Устойчивость вращений вокруг осей с наибольшим и наименьшим моментами инерции Малые колебания в механических системах

Устойчивость вращений около главных осей инерции

Устойчивость вращения твердого тела вокруг главных осей инерци

Устойчивость вращения твердого тела вокруг главных осей инерции

Устойчивость вращения твердого тела с одной закрепленной точкой вокруг главных осей инерции

Устойчивость вращения уравновешенного гироскопа вокруг главных осей инерции



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте